Кризис сопротивления

При увеличении скорости обтекания и соответственно R закон сопротивления изменяется. При Н = 2- 10 — 2-10 сопротивление имеет постоянное значение и далее при R>2-f-3 10 весьма сильно падает, в чем заключается очень интересное явление так называемого кризиса сопротивления . Таким образом, наступление турбулентного режима течения можно установить по изменению закона сопротивления. Это объясняется тем, что турбулентное трение значительно превосходит по величине ламинарное и законы его существенно иные. В турбулентных потоках также более интенсивно происходит теплообмен, диффузия, горение и т. п. [c.77]

Для цилиндра (шара) кризис сопротивления наступает тем раньше, т. е. при тем меньшем числе Рейнольдса, чем больше шероховатость. Вместе с тем, чем выше А, тем больше значения и с в закритической области (см. диаграмму 1.8.8-2). [c.429]

При Ке = 2 -10 -н 10 наступает кризис сопротивления, и С уменьшается в 4-5 раз. [c.118]

Ке < 500-переходный режим ( = 18,5/КеО. ), при 500 < Ке < <2-10 — область развитой турбулентности (автомодельный режим, в пределах которого = 0,44 и практически не зависит от Ке) при Ке 2-10 наступает кризис сопротивления и умень-щается в 4—5 раз. [c.129]

Объясняя полученные результаты, авторы делают вывод, что до кризиса сопротивления пароводяная смесь [c.20]

При обтекании газом упруго закрепленного одиночного цилиндра последний теряет устойчивость и начинает колебаться в плоскости, перпендикулярной направлению потока. Частота колебаний равна частоте свободных колебаний упруго закрепленного цилиндра, независимо от скорости потока, причем каждому значению этой скорости соответствует определенная амплитуда колебаний. Резкое увеличение амплитуды наблюдается лишь в двух случаях вблизи скорости, соответствующей числу Струхаля 5Ь 0,2, и при скорости, соответствующей приближению к кризису сопротивления. [c.60]

В промежуточной области между этими участками коэффициент сопротивления монотонно увеличивается с ростом числа Рейнольдса. При кризисе сопротивления значение Сд резко падает примерно до 0,3 при Ке 3,5-10 а затем начинает расти и опять выходит на автомодельный режим [12], который характеризуется постоянным значением Сд= 0,9 при Ке>510 [c.211]

Это явление называют кризисом сопротивления. [c.144]

При Ке и 1,5 10 наблюдается кризис сопротивления , который характеризуется резким уменьшением коэффициента сопротивления и связан с турбулизацией пограничного слоя и скачкообразным сме-ш,ением точки отрыва в кормовую область. [c.55]

Развитая турбулентность в пограничном слое цилиндра. Развитая турбулентность в пределах пограничного слоя наступает при более высоких числах Рейнольдса Ке и 10 и сопровождается кризисом сопротивления . При этом по данным [75] сначала сопротивление цилиндра резко падает до значения f и 0,3 при Ке = 3,5 10 , а затем начинает расти и вновь выходит на автомодельный режим, которой характеризуется постоянным значением [c.78]

Область резкого снижения коэффициента сопротивления (10 увеличением скорости V сила сопротивления уменьшается. Это явление, получившее название кризиса сопротивления , вызвано сужением вихревой области за частицей вследствие перехода так называемого ламинарного пограничного слоя в турбулентный. [c.146]

С дальнейшим ростом скорости потока и критерия Ке вихревое кольцо за шаром увеличивается в размерах и начинает осциллировать. При Ке 500 эти осцилляции становятся периодическими. и от кормовой области с определенной частотой, растущей с Ке, отрываются вихревые кольца и уходят вниз по потоку в виде вихревой дорожки Кармана. При Кел 3-10 наступает так называемый кризис сопротивления, пограничный слой турбулизируется и коэффициент сопротивления снижается до Я 0,1. [c.26]

В интервале Ке = 10 —2- 10 режим движения является турбулентным, влияние трения вырождается, и для шароообраз-ного тела = 0,44. При Ке 2-10 наступает кризис сопротивления, и значение С резко падает (в 4—5 раз). [c.69]

Удовлетворительное совпадение с опытом (со средней погрешностью 10%, а в интервале 10 < Re < 102 - до 36,9%) обес-печивает формула Г. А. Адамова [8] для всего диапазона чисел Рейнольдса, вплоть до наступления кризиса сопротивления [c.430]

При возрастании числа Ке до З-Ю точка начала турбулиза-ции все больше приближается к точке отрыва. При некотором значении числа Ке начало турбулизации перекрывает точку отрыва пограничного слоя, т. е. пограничный слой в некоторой своей части становится турбулентным, которая тем больше, чем выше значение числа Ке. Это приводит к перестройке обтекания, в результате которой угол отрыва возрастает до ал 120°, турбулентный след за частицей заметно сужается и сопротивление резко падает. Аналогичный характер имеет обтекание цилиндра и других плохо обтекаемых тел, с тем отличием, что изменение режима обтекания наступает при других значениях числа Ке [61, 97]. Это явление называется кризисом сопротивления, которое при обтекании неподвижного шара средой впервые наблюдал Эйфель [63]. [c.58]

Кризис сопротивления объясняется увеличением интенсивности обмена энергией между пограничным слоем и остальной средой. Он наступает тем раньше, чем выше степень возмущенности обтекания, т. е. чем меньше критическое значение числа Ке для перехода к турбулентному режиму в пограничном слое. Это на- [c.58]

При нахождении универсальной зависшмости, пригодной для инженерной практики, по нашему мнению, необходимо руководствоваться следующими соображениями. Во-первых, точность расчета в диапазоне чисел Ке до кризиса сопротивления должна быть Т0(Г0 же порядка, что и при расчете по известным формулам [1, 12, 91, 123], т. е. приемлемой для практичеоких целей. Во-вто-рых, влияние формы частиц и стесненности их движения следует учитывать непосредственно в формуле, чтобы не усложнять интегрирования дифференциального уравнения движения. [c.125]

Кризис сопротивления, связанный со смещением зоны отрыва пограничного слоя к задней части цилиндра вследствие турбулизации пограничногс слоя на его передней части, имеет место при Ке>2-10 . [c.151]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология