Автомодельный режим

Величина Rer. а — это критерий Рейнольдса, соответствующий переходу в автомодельный режим [c.227]

Автомодельный режим течения потоков [c.184]

Согласно данным работы [106], коэффициент находится в зависимости от критерия R o- Эта зависимость наблюдается до определенного значения Reo, после которого наступает автомодельный режим и сохраняет постоянное значение. [c.61]

Эти уравнения будут критериальными соотношениями для оценки времени выхода коалесцирующей системы на автомодельный режим, если в них подставить моменты для начального решения кинетического уравнения. Таким образом, задачу оценки времени выхода на автомодельный режим мы свели к задаче оценки времени выхода на автомодельный режим моментов решения кинетического уравнения. Это время очевидно должно зависеть от номера момента и поэтому является чувствительной характеристикой при описании поведения коалесцирующей системы. [c.108]

Помимо использования параметров Р1 и Ра для выбора параметрического класса решений по ним можно проследить время и скорость выхода решения кинетического уравнения на автомодельный режим. [c.115]

Для обычно применяемых решеток (dg. э = 3-f-lO мм, = = 0,15- -0,25 м /м ) автомодельный режим наступает уже при 1,2 м/с, т. е. практически с самого начала пенного режима. У решеток с большим свободным сечением So 0,3 м /м ) критическая скорость газа Шкр наступает при значениях w , равных 3,0 м/с и больше, что соответствует их обычным рабочим режимам. В табл. 1.1 приведены значения при Шкр, т. е. в автомодельном режиме, когда t не зависит от Ибо. Из табл. 1.1 видно, что коэффициент прутковых решеток в 1,5—2 раза ниже, чем у решеток других типов, и при скоростях газа выше он зависит практически только ot величины свободного сечения S . Для расчета коэффициента решеток [c.61]

Диффузор-конфузорный автомодельный режим по отношению к вязкости) бутадиеновый, изопреновый, этилен-пропиленовые каучуки [c.336]

При турбулентных режимах закономерности изменения длины факела от скорости газа неодинаковы для различных диаметров насадки. Так называемый автомодельный режим наблюдается только в случае насадок сравнительно малого диаметра (10 мм). По мере же увеличения ( 0 факел все сильнее удлиняется с повышением скорости истечения газа. [c.14]

Автомодельный режим по вязкости обтекающей жидкости Колеблющиеся эллипсоидальные капли и пузыри [c.171]

Отсюда следует, что автомодельный режим течения по отношению к вязкости в аппарате этого типа наблюдается при Ке > 800 f, в частности в интервале раскрытия углов диффузора 30° - 80 при Ке = 950 50. [c.186]

Для режима Ньютона (автомодельный режим по вязкости сплошной фазы) выражение (3.3.2.25) упрощается [c.182]

При Кся > 10 можно считать, что для круглого отверстия ц не зависит от числа Кся (наступает автомодельный режим относительно Кся). Точнее, ц перестает зависеть от Кся при Кся> 3 10 В этих условиях ц = 0,6 - 0,62. [c.68]

Ке < 500-переходный режим ( = 18,5/КеО. ), при 500 < Ке < <2-10 — область развитой турбулентности (автомодельный режим, в пределах которого = 0,44 и практически не зависит от Ке) при Ке 2-10 наступает кризис сопротивления и умень-щается в 4—5 раз. [c.129]

Для тарелок, обычно применяемых в пылеуловителях (da= = 3—10 мм, So=0,15—0,25 м /м ), автомодельный режим наступает уже при mir l,2 м/с, т. е. практически с самого начала пенного режима. У тарелок с большим свободным сечением (5о О,3 м7м ) критическая скорость газов кр наступает при значениях Wt, равных 3,0 м/с и больше, что соответствует их обычным рабочим режимам. В табл. II.2 приведены значения при Шг Шкр, т. е. в автомодельном режиме, когда не зависит от Reo. [c.100]

Принято считать, что при Ке 10 в гидроструйных насосах соблюдается автомодельный режим и введение поправок на вязкость при расчете не требуется. [c.27]

Как правило, гидравлические потери в насосе, не зависят от числа Рейнольдса (для Ке > 10 имеет место автомодельный режим течения). В насосах преобладают вихревые потери, связанные с диффузорным потоком в рабочих органах. Это подтверждается анализом зависимости гидравлического к. п. д. от шероховатости поверхности проточной части. Многочисленные эксперименты различных авторов показали, что повышение класса шероховатости [c.102]

Кроме того, при значительном возрастании скорости создается так называемый автомодельный режим, когда Еи не зависит от критерия Re , т. е. в этой области, как уже отмечалось, силы трения оказываются весьма малыми по сравнению с силами инерции. [c.217]

При развитой турбулентности (автомодельный режим, [c.117]

Зависимость, представленная на рис. 1.15, дает возможность установить еще один автомодельный режим. При больших значениях критерия Этвеша (Еб>40) коэффищ1ент сопротивления становится практически постоянным, не зависящим ни от диаметра частиц, ни от поверхностного натяжения. Эта область соответствует режиму движения пузырей в виде сферических колпачков. Значение коэффициента сопротивления в этом режиме можно определить из графика на рис. 1.15 [c.43]

Если на графике, выражающем связь между безразмерными комплексами, появляется горизонтальный или вертикальный ход прямой, это указывает на возникновение так называемого автомодельного режима. Так, например, автомодельный режим появляется в шероховатых трубах при больших числах Рейнольдса, при этом коэффициент сопротивления становится постоянной величиной (X = onst), не зависящей от Re. [c.130]

Автомодельный режим может возникать в различных процессах. Автомодельность может характеризоваться независимостью процесса от любого параметра, т. е. он может быть автомодельным в смысле независимости от линейных размеров системы, от некоторых физических свойств системы и т. п. Так, например, режим эмульгирования в насадочных колоннах является автомодельным в смысле назависи-мости от молекулярных характеристик процесса, таких как молекулярная вязкость и молекулярная диффузия. Распределение жидкости по сечению насадочной колонны в режиме эмульгирования становится автомодельным, так как не зависит от диаметра колонны. [c.130]

В предельном случае может оказаться, что степень при Не стапел равной О, тогда режим движения не зависит от Не, т. е. не зависит от влияиия молекулярной вязкости. Такой режим называется автомодельным, он представляет собой режим развитой трубулентности. Автомодельный режим устанавливается в шероховатых трубах, при осаж- [c.133]

При нахождении автомодельных решений обычно не рассматривается вопрос о времени выхода коалесцирующей системы на автомодельный режим. Это время будет зависеть не только от ядра коалесценции, но и от начального распределения в коалесцирующей системе. Для его определения необходимо ввести критерий сравнения автомодельного и начального решений, по величине которого можно было бы судить о их близости. Поскольку, как было показано выше, при определении полных решений кинетического уравнения как для начальной, так и для дальней асимптотики встречаются существенные математические трудности, кажется разумным построить критерий сравнения на основе моментов этих решений. [c.108]

По исследованиям Закгейма [50, 731, величина уменьшается с повышением Ке,, но начиная от определенного значения Нер о, принимает постоянное значение Режим с =сопз1 является автомодельным, так как в нём сопротивление не зависит от Нер и пропорционально квадрату скорости газа. При дальнейшем повышении Ре, снова наступает режим, в котором начинает понижаться. Автомодельный режим соответствует наиболее важному для практики интервалу скоростей газа (0,5—2 м/сек). Эти исследования показали, что для регулярных насадок при- [c.410]

При движении выгорающей с поверхности твердой частицы в потоке ее коэффициент сопротивления увеличивается, а автомодельный режим обтекания наступает при больших значениях критерия Рейнольдса. Так, по данным Бабия и Ивановой [8, 9], исследовавших движение горящей угольной пыли в диапазонах [c.21]

Автомодельный режим (Ajv onst) при наличии перегородок наступает при Re > 10 — приближенно можно считать, что это соответствует движению лопасти в неподвижной жидкости. При отсутствии перегородок и высоких Rey жидкость вовлекается в интенсивное вращательное движение, и реальная относительная скорость (а значит, и Re ) заметно меньше расчетной для неподвижной жидкости. Здесь автомодельный режим наступает при значительно больших расчетных значениях R u — на уровне 10 и выше. На значения Ад в этом случае оказывает влияние и образование центральной воронки, т.е. высота [c.457]

Для лопастных насосов нормальные гидравлические характ -ристики обычно строят, принимая озн = var (номинальная угловая скорость вращения) Ае А под (бескавитационная работа насоса) v < Vnp (где Vnp — предельная вязкость, определяемая из соотношения Re > Re p R kp — критическое число Рейнольдса, при котором имеет место автомодельный режим, т. е. характеристики насосов не зависят от вязкости) р = p onst- [c.18]

В п. 1.1 показано, что для гидроструйных иасосов с центральным соплом автомодельный режим наступает при Ке > 10 . По данным А. М. Скорубко, в кольцевых струйных насосах автомодельный режим наблюдался прн Ке > > 3-10. [c.44]

А — автомодельный режим в — относится к вибращш вх — вход в аппарат д — динамическая задержка жидкости кр — критическое состояние при псевдоожижении или фонтанировании [c.555]

Весьма существенным для моделирования процессов сжигания в газогорелочных устройствах было установление границ автомодельности. Из литературных данных известно, что автомодельный режим наступает в различных агрегатах при разных значениях чисел Рейнольдса так, в регенеративной стекловаренной печи при Не = 8000 [Эйгенсон, 1952], для рабочих камер нагревательных колодцев при Ке = 4000 [Дегтев, 1959], а для рекуператоров П-образной формы при Ке = 2000 [Кирпичев, Михеев, 1936]. [c.209]

Из литературных данных известно, что автомодельный режим наступает в различных устройствах при разных значениях чисел Рейнольдса так, в регенеративной стекловаренной нечи при Re = 8000 [5], для рабочих камер нагревательных колодцев прп Re = 4000 [6], а для рекуператоров П-образной формы при Re = 2000 [7]. [c.275]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 5 (1950) -- [ c.217 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 6 (1955) -- [ c.258 , c.306 ]

Основы массопередачи (1962) -- [ c.134 , c.137 , c.163 ]

Основы массопередачи Издание 3 (1979) -- [ c.122 , c.125 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология