Жидкость движения виды, режимы

Пузырьковый режим I. В этом режиме газ движется в жидкости в виде отдельных пузырей со скоростью, превышающей скорость жидкости. Такой режим может возникнуть, например, когда при постоянной скорости жидкости в нее вводится относительно небольшое количество газа, который разбивается на маленькие пузыри, остающиеся дискретными во времени движения системы, [c.167]

Процесс эмульгирования связан с явлениями гидродинамической нестабильности. Одно из них — переход от ламинарного режима течения к турбулентному, или вихревому,— происходит при числах Рейнольдса, превышающих 2320 (см. с. 121). Турбулентный режим течения сопровождается образованием вихрей, вызывающих отрыв мелких капель. Другой вид гидродинамической нестабильности наблюдается при относительном перемещении жидкостей. Движение объемов двух контактирующих жидкостей способствует возникновению волн на границе фаз, а при больших скоростях приводит к вытягиванию нитей жидкости и отрыву капель. [c.178]

Дисперсно-пленочный режим относится к режимам раздельного движения фаз и характеризуется ситуацией, когда жидкость в виде пленки движется по поверхности частиц, а газ по системе каналов в пространстве между зернами. [c.576]

Реагенты употребляются обычно в жидком виде, реже в виде порошков. Самые простые аппараты для дозировки жидких реагентов состоят из резервуара для раствора и регулировочного устройства, приводящегося в действие при помощи поплавка. Количество вытекающей жидкости сохраняется в резервуаре постоянным, независимо от уровня воды. Требуемый объем вытекающей жидкости устанавливается вручную с помощью регулировочного крана (рис. 36). Применяются также черпачные колеса, которые приводятся в движение сточной водой, причем незначительные изменения расхода последней автоматически меняют дозировку реагента. Эти дозировочные устройства, которые легко могут быть построены простыми доступными средствами, пригодны только для равномерно поступающих и имеющих постоянный состав сточных вод. [c.94]

Аппараты горизонтального типа имеют меньшую длину — 2—3 м, более удобны в обслуживании и ремонте. Однако недостатком горизонтальных аппаратов является невозможность увеличения длины аппарата из-за прогиба ротора под действием силы тяжести. Кроме того, режим движения среды в горизонтальном аппарате близок к идеальному смешению. Этому способствует малая длина аппаратов, движение жидкости в виде деформируемых валиков и любые неточности в изготовлении корпуса и лопастей. [c.258]

В пределе газ может поступать в жидкость из одиночного отверстия. В этом случае при небольшом расходе газ барботирует через жидкость в виде отдельных свободно всплывающих пузырьков. Такой режим барботажа называют свободным всплыванием (движением) пузырьков. При этом пузырек сначала увеличивается в диаметре, а затем, когда подъемная (архимедова) сила станет равна силе сопротивления отрыва, отрывается от отверстия. Для пузырька шаровой формы диаметром с1 подъемная сила — = (пМд/в)(р — р .), где р и р -плотность соответственно жидкости и газа. Сила сопротивления отрыва зависит от диаметра отверстия и поверхностного натяжения о жидкости (/ = пс1 о). Тогда при F - [c.132]

В дальнейшем при увеличении скорости газа количество газовых пузырей в слое и их размеры увеличиваются настолько, что суммарная порозность КС возрастает пропорционально скорости газа. При этом высота слоя увеличивается, а гидравлическое сопротивление остается неизменным во всем диапазоне скоростей газа, соответствующих существованию КС. По виду слой сходен с кипящей жидкостью в нем возникают пузыри газа, которые увеличиваются при подъеме и выталкивают фонтанчики зерен при выходе из слоя. При значительных скоростях газа пузырьковый режим кипения переходит в агрегатный (пакетный). Газовые пустоты в виде крупных пузырей и струй уже составляют большую часть объема слоя, становятся непрерывной фазой, в которой плавают, совершают вихревые движения агрегаты зерен с пороз-ностью, близкой к порозности неподвижного слоя. В слое большого сечения отмечается наличие зон с преимущественно восходящим и нисходящим потоком частиц. [c.9]

Пенно-турбулентный режим отличается крайней нерегулярностью движения частиц, сопровождается процессами распада и коалесценции капель и пузырей и, как следствие, наличием значительного разброса частиц по размерам. За крупными пузырями в виде сферических колпачков образуется значительная область турбулентного следа, который заметно влияет на движение окружающих более мелких пузырьков. Авторы [62] предположили, что в этом случае силу сопротивления, действующую на дисперсную фазу, следует связывать не со скоростью движения дисперсной фазы относительно жидкости, а со скоростью движения ее относительно смеси. В этом случае выражение для силы сопротивления будет иметь вид [c.80]

Режим четвертый IV (см. рис. 183)—факельный режим — возникает после режима аэрации, когда скорость газа в щелях настолько возрастает, что отдельные пузырьки его начинают сливаться в струи. Струи газа, проходя то в одном, то в другом месте тарелки, приводят слой аэрированной жидкости в колебательное движение. В этом режиме резко изменяется характер протекания жидкости через щели тарелки. Если при низких скоростях жидкость протекала в среднем равномерно через все щели в виде дождя , то, начиная с образования волн, она протекает порциями то в одном, то в другом месте тарелки, соответствующем перемещающейся впадине волны. Кроме того, для этого режима характерно возникновение интенсивного уноса капель жидкости на вышерасположенную тарелку [c.377]

Уравнение Ньютона, а следовательно, и уравнение Паузейля соблюдаются, если жидкость движется ламинарно, т. е. в виде слоев, имеющих различную скорость и не смешивающихся друг с другом. Такой режим наблюдается лишь при сравнительно малых скоростях течения. При больших скоростях ламинарный характер течения переходит в турбулентный, характеризующийся возникновением в движущейся жидкости завихрений. Если применять к такому течению уравнения Ньютона Пуазейля, то коэффициент вязкости теряет свой обычный смысл, так как его значение при турбулентном течении зависит не только от природы жидкости, но становится функцией скорости движения жидкости. Очевидно, в этом случае можно говорить лишь об эффективной или кажущейся вязкости, понимая под ней условную величину, вычисленную для данной скорости течения по уравнениям Ньютона или Пуазейля. [c.324]

Взаимодействие между фазами осуществляется на поверхности смоченных элементов насадки. Этот режим может заканчиваться в первой точке перегиба, в так называемой точке торможения газа, при этом скорость газа уменьшается из-за относительно большой скорости жидкости, движущейся противотоком эта точка лежит тем выше, чем больше плотность орошения. Однако точка торможения не всегда четко обнаруживается. После нее можно наблюдать возникновение промежуточного режима, наблюдаемого при струйчато-пленочном движении жидкости. Жидкость покрывает насадку в виде стекающей тонкой пленки и отдельных струй. Взаимодействие между фазами происходит на поверхности пленки и струй жидкости и в точках контакта жидкости с отдельными элементами насадки. Пленка и струи жидкости подтормаживают поток газа с образованием отдельных вихрей. [c.388]

При относительно небольших скоростях газа (пара) и их увеличении вплоть до скоростей, отвечающих точке А, жидкость на тарелке практически не удерживается. Соответствующий режим движения фаз называется режимом смоченной тарелки . В этой области сопротивление тарелки несколько превышает сопротивление сухой тарелки вследствие того, что часть сечения отверстий т занята стекающей жидкостью. При различном орошении гидравлическое сопротивление тарелки в логарифмических координатах выражается в виде пря- [c.251]

При дальнейшем увеличении скорости газа в вертикальной трубе движение пленки жидкости обращается, и она начинает всползать снизу вверх. Наступает режим восходящего прямотока газа и жидкости. Гидравлическое сопротивление при этом сначала снижается (по сравнению с сопротивлением, отвечающим точке захлебывания) до некоторого минимального значения, а затем снова возрастает. При увеличении скорости газа выше 15—40 и сек начинается брызгоунос, при котором жидкость отрывается от поверхности пленки и уносится газом в виде брызг. [c.116]

При дальнейшем движении потока по мере его нагрева и увеличения объемного газосодержания пузырьковый режим течения через ряд промежуточных форм сменяется дисперсно-кольцевым, при котором в ядре потока устанавливается паровая фаза, а у стенки в виде кольцевого слоя жидкая фаза. При дисперсно-кольцевом режиме течения в слое жидкой пленки имеются паровые включения, а паровое ядро содержит капли жидкости. С ростом паросодержания увеличивается скорость пара, что приводит к появлению сложной системы волн на поверхности жидкой пленки. При значительных скоростях пара в результате подрезания гребня волн с поверхности жидкой пленки могу срываться капли. Другой причиной их появления в потоке является выход на поверхность парового пузыря и его разрушение [34, 35]. [c.252]

В модельном теплообменнике передний ( )ронт изменения температуры распространяется со скоростью w = w — (точки 4, 5, 6 на рис. 4.15,6). Поскольку жидкость во втором потоке покоится, понятие распространяющегося заднего фронта теряет смысл. Фактически все точки на оси координат х в исходном теплообменнике, определяющие положение заднего фронта изменения температуры в процессе его движения, совпадают с точкой 1 на рис. 4.15,6, которая является точкой входа модельного теплообменника. В системе отсчета в модельном теплообменнике эта точка имеет координату ЛГ) = 0. В результате получаем, что на входе модельного теплообменника температура меняется во времени так же, как она меняется на заднем фронте изменения температуры в исходном теплообменнике. Так как этот фронт движется со скоростью W2 и после его прохождения в теплообменнике устанавливается стационарный режим, граничные условия на входе в модельный теплообменник имеют вид [c.166]

Следует, однако, иметь в виду, что критическое значение числа Рейнольдса зависит от ряда условий, в частности также от условий входа жидкости в трубу, от степени шероховатости стенок трубы и т. д. Поэтому при числах Re, близких к критическим, необходимо тщательно учитывать все условия, влияющие на режим движения жидкости. [c.37]

На тарелке взаимодействие фаз происходит при диспергировании потока газа (пара) через отверстия массообменной тарелки в слой жидкости. Дисперсная фаза (пар) распределяется в сплошной (жидкой) фазе в виде струи и пузырей различного размера. Движение дисперсной и сплошной фаз на тарелке чаще всего перекрестное. Различают три гидродинамических режима работы барботажной тарелки пузырьковый, пенный и режим уноса. Эффективным режимом работы тарелок является пенный режим. При пенном режиме работы тарелки газовая струя на некоторой высоте слоя, распадается на пузыри. Таким образом, на тарелке можно вьщелить две основные характерные области (рис. 4.1) [c.126]

Эта площадь может быть в виде квадрата при I = В или прямоугольника большой длины и малой ширины. Если площадь имеет вид квадрата, то направление потока жидкости вдоль и поперек канала не окажет влияния на температурный режим. Если площадь имеет вид прямоугольника, то при прочих равных условиях степень нагрева жидкости при движении вдоль канала будет во столько раз выше, во сколько раз будет больше длина ширины канала. [c.93]

На практике встречаются два вида гидравлических потерь потери по длине и местные потери. Потери по длине наблюдаются в каналах постоянного сечения и увеличиваются пропорционально длине канала. Они зависят как от состояния внутренней поверхности стенок канала, так и от режима движения жидкости. В качестве геометрической характеристики, определяющей состояние поверхности стенок канала, принята относительная эквивалентная шероховатость к с1. Режим движения жидкости определяется числом Рейнольдса Ке= [c.14]

Пузырьковый (барботажный) режим возникает при небольших скоростях газа, когда в виде отдельных пузырьков газ движется через слой жидкости. Если при этом пузырьки газа не сливаются друг с другом, то гидродинамика такого движения (диаметр пузырьков, скорость их всплывания) может быть описана уравнениями, полученными для всплывания одиночного пузырька (см. разд. 6.11). Отметим, что поверхность контакта фаз в этом режиме невелика. [c.71]

Для тонкодисперсных гидросмесей основным режимом транспортирования является турбулентный режим. В отличие от движения однородных маловязких жидкостей (таких, как вода), на движение потока тонкодисперсной гидросмеси влияет инерция твердых частиц. Однако вследствие малости размера твердых частиц в тонкодисперсных гидросмесях они участвуют в пульсационных процессах. Поэтому в целом гидросмесь можно представить в виде фиктивной однородной жидкости с плотностью Рг. с. но здесь, в отличие от истинно однородной жидкости, течение происходит с дополнительными затратами энергии, которые приблизительно пропорциональны разнице плотностей гидросмеси Рг. с и чистой жидкости Рж, а также объемной концентрации твердых веществ [см. формулу (2.5)1. [c.73]

При восходящем прямотоке газа и жидкости через неподвижный зернистый слой выделяют, как и при нисходящем, режим сплошной жидкости и режим сплошного газа, а также переходный, включающий элементы обоих видов движения. Граница перехода от режима сплошной жидкости к режиму сплошного газа рассчитывается по соотношению [c.575]

Турбулентность. Опытным путем установлено, что при протекании по трубам структурированных жидкостей турбу-лентньп режим наступает гораздо ранее (т. е. при более низких скоростях движения), чем у нормальных жидкостей. Это также влияет на вязкость жидкостей — они и по этой причине не подчиняются закону Пуазейля (необходимо иметь в виду, что указанный закон при турбулентном истечении любой жидкости неприменим). [c.421]

Это разнообразие свойств, на первый взгляд взаимно противоречивых и несовместимых друг с другом, создает большие трудности при рассмотрении процесса и приводит к сложным физическим представлениям. Современные исследования основаны на понимании реального течения как результата синтеза двух течений — главного стационарного и пульсационного, которое накладывается на основное течение и сообщает всему процессу столь характерную двойственность свойств. Главное течение характеризуется полями средних значений всех величин. Актуальное (истинное мгновение) значение любой величины рассматривается как сумма такого рода средней и пульсацион-ной составляющей. Что касается физической природы пульсационного течения, то мы не располагаем законченной его моделью. Во всяком случае, возникновение пульсаций связывается с движением конечных масс жидкости (в виде индивидуальных жидких комков, называемых молями, или реже глобулами), которые перемещаются поперек основного потока, т. е. между областями, характеризующимися различными значениями параметров жидкости. Законы движения жидких комков (условия их возникновения и разрушения, формы ЕЗСПМСДСЙСТВнЛ с ОСКОБКЫм потоком, ЙХ соб- [c.122]

Пузырьковое течение — газовая фаза в виде отдельных пузырьков диспергирована в сплошной среде жидкости. Повьпиенное газосодержание отмечается в верхней части трубы (рис. 5.1, д). При высоких скоростях движения подобный режим реализуется редко. [c.123]

НЫМ является кольцевой режим движения, когда жидкость движется в виде пленки по стенке трубы, а пар — в середине трубопровода. Этот режим устанавливается при достаточно высокой скорости потока (Ргс>300) и высоком объемном па осодержании (р>0,95). Отметим, что для вакуумной перегонки мазута объемное паросо-держание потока в трубопроводе меняется в пределах р = 0,99— 0,998, а критерий Ргс = 250—2500. [c.180]

Согласно Хандлосу и Барону, турбулентный режим в капле можно моделировать системой тороидов, вид которых представлен на рис. 4.6. Предполагается, что в начальный момент времени частица жидкости находится на окружности радиуса р. По истечении времени для одного оборота вдоль линии тока частица в результате хаотического движения окажется в положении р. При условии полного перемешивания в течение одного периода обращения вероятность того, что частица окажется между р и p+dp, определится отношением величины элементарного объема с координатой р к полному объему тороида [c.191]

При увеличении массовой доли пара в потоке, движущемся в обогреваемом канале, могут быть достигнуты условия, когда пузырьковое кипение будет оказывать все меньщее влияние на коэффициент теплоотдачи по сравнению с влиянием конвекции в двухфазном потоке. При этом меняется механизм парообразования в потоке, а следовательно, и механизм теплопередачи. Если на участке кипения пар образовывался в виде пузырьков, то на участке конвективной теплоотдачи двухфазного потока происходит преимущественное испарение жидкости с имеющейся в потоке границы раздела фаз. Визуальные и кинематографические исследования позволили установить наличие участка, на котором пузырьковое кипение подавляется и может быть подавлено полностью. Этот режим теплоотдачи иногда называют испарением при вынужденной конвекции [105]. Важно подчеркнуть, что теплоотдача на этом участке полностью определяется конвективными токами, формирующимися при движении двухфазного потока. [c.244]

Промежуточный режим наблюдается при пленочно-струйном движении. Жидкость покрывает насадку в виде тонкой пленки, причем значительная доля поверхности остается несмоченной. Пленка и струи жидкости затормаживают поток газа с образованием отдельных вихрей. Этому режиму соответствует линия бв на рис. Х-14. Вторая точка перегиба (а) — точка подвисання жидкости. В этой точке устанавливается скорость газа (пара) аиу, при которой жидкость начинает удержи- [c.682]

При установившемся движении среды гидравлическое сопротивление трения трубы зависит от режима течения. Известно, что до тех пор, пока значение числа Рейнольдса не достигает критического Квир. режим течения сохраняется ламинарным. Для течения в круглой цилиндрической трубе обычно Ке р = 2320. Переход от одного режима течения к другому происходит вследствие нарушения устойчивости движения среды. Теория гидродинамической устойчивости движения жидкостей и газов пока разработана только для отдельных видов течений, причем вопросы о причинах неустойчивости потоков в трубах освещены еще недостаточно. Результаты экспериментальных исследований гидродинамической устойчивости ламинарных течений в трубах позволяют считать что при колебаниях потока с безразмерной частотой й 10 лами нарный режим сохраняется, если число Рейнольдса Ке = вычисленное по средней о, за период колебания-скорости, не пре восходит критического числа Рейнольдса, полученного для уста повившегося потока, а вычисленное по амплитуде колебаний [c.255]

Аппараты со взвешенным (кипящим, псевдоожи-женным) слоем катализатора применяют взамен аппаратов с фильтрующим слоем. Принцип взвешенного слоя устраняет перечисленные недостатки и позволяет значительно упростить конструкцию контактных аппаратов. В аппаратах со взвешенным слоем применяется обычно мелкозернистый катализатор с диаметром частиц 0,1—2 мм. Взвешенный слой мелких частиц катализатора образуется в газовом (или жидком) потоке реагирующих веществ. Для этого газ пропускают снизу вверх через решетку, на которой находится катализатор, с такой скоростью, чтобы частицы катализатора пришли в движение и весь слой перешел из неподвижного во взвешенное состояние. Во взвешенном слое зерна катализатора передвигаются во всех направлениях, совершая линейное и вихревые движения, в результате ускоряется диффузия реагентов из ядра, потока к частицам катализатора. Внешний вид слоя напоминает кипящую жидкость. Он также пронизан пузырями газа, откуда и произошло название кипящий слой. Взвешенный слой обладает свойством текучести подобно жидкости. По степени перемешивания твердой фазы взвешенный слой в аппаратах малых размеров может приблил<ать-ся к модели полного перемешивания. Температурный режим в каталитических реакторах с кипящим слоем катализатора — изотермический. [c.245]

Барботажный режим контакта возникает ири больших расходах жидкости, когда образуется слой жидкости ири переходе ее от обтекателей 10 к стенкам контактных элементов 3- Рас-пылнвающпй режим контакта образуется аналогично, ио ири малых расходах ио жидкости, тогда жидкость срывается с краев обтекателей 10 ъ виде каиель. Пленочный режим контакта наблюдается ири дальнейшем движении жидкости ио внутренним стенкам контактных элементов 3 в виде иленки. На выходе из контактных элементов 3 жидкость, стекающая пленкой ио их стейкам, дробится иа капли байпасирующим потоком газа, поступающим поперек или навстречу пленке жидкости к выходным концам /5 контактных элементов 3 но зазорам 12 между контактными элементами 3 и патрубками 13, нижние кромки 14 которых расположены ниже выходных концов /5 [c.15]

Вентури 7 через отверстие 9 из камеры 8 откачивается газ и в камере создается разрежение. На поддержание разрежения расходуется часть кинетической энергии движущейся жидкости. Кроме того, за счет снижения статического давления в горловине соила снижается равновесное давление насыщенных иаров жидкости. Из жидкости выделяются в виде газовых пузырьков легкокипящие комиоиепты, движение жидкости переходит в кавитационный режим, которому свойственна диссниация (рассеивание) кинетической энергии. Поскольку ири ирохождении горловины 10 соила Вентури 7 кинетическая энергия жидкостного иотока снижается, скорость движения жидкости вдоль коллектора иосле соила уменьшается и часть жидкости иод действием силы тяжести выводится из коллектора 5 через выходное отверстие 6, расположенное в нпжней части коллектора, в емкость 1. [c.98]

В практике газодинамических расчетов вентиляционных сетей аналогично расчету трубопроводов для перекачки жидкости используют понятие аэродипамическоп характеристики простого воздуховода, которая представляет собой зависимость полных потерь давления в воздуховоде от расхода воздуха. Так как практически всегда в системах вентиляции имеет место турбулентный режим движения воздуха, величина полных потерь давления пропорциональна расходу воздуха во второй степени, аэродинамическая характеристика воздуховода имеет вид [c.915]

В условиях больших вертикальных температурных градиентов или больших частот вращения кристалла ламинарный характер конвекции может смениться турбулентным. Турбулентность проявляется прежде всего в виде вихревых токов, наложенных на обычную конвекцию и не искажающих общего поля последней. Режим течения жидкости характеризуется числом Рейнольдса Яе = 1 о/, где /, V — характерные длина потока и скорость движения среды в рассматриваемом течении у — кинетический коэффициент вязкости. Если Не меньше некоторого критического числа, режим течения жидкости ламинарный, если Не>Некр — режим течения может стать турбулентным. Турбулентный характер конвекции характеризуется низкими значениями чисел Рэлея и Прандля, [c.211]

Спиновый режим движения горящей поверхности жидкости, согласно наблюдениям [186], никогда не переходит в колебательный режим, тогда как обратный вариант возможен. По наблюдениям Чуйко, применением различных видов поджигания, дигликольдинитрата удается получить как простой, так и двуголовый спин, когда пламя разбивается на два вращающихся. [c.231]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология