Ламинарный след

Ламинарный след, неустойчивость [c.138]

Почти ламинарный след с неустойчивой вихревой дорожкой [c.138]

Вследствие малых размеров пор в наполнителях течение, как правило, ламинарное. Следует отметить, что здесь используется эффективная длина У. ц, что позволяет учесть изменение массовой скорости на участках испарения и конденсации (рнс. 1). Если предположить, что скорость испарения и конденсации па соответствующих участках одинакова, можно показать, что [c.106]

ЗАЖИГАНИЕ В ЛАМИНАРНОМ СЛЕДЕ ПЛОСКОЙ ПЛАСТИНЫ ) [c.148]

Зажигание в ламинарном следе плоской пластины 149 [c.149]

Аналогично можно рассмотреть ламинарные следы в вязкой жидкости, если и считать возмущением скорости свободного потока и, так чтобы и + и представляло собой локальную скорость. В этом случае, кроме гипотезы подобия (16), надо привлечь закон сохранения количества движения следа ( 57), что [c.167]

Ламинарным следом называют узкую область далеко позади обтекаемого тела, где нельзя пренебрегать вязкостью жидкости, хотя и расстояние до обтекаемого тела л S>v/tl (см, обсуждение в- предыдущем параграфе после (7.23)). Здесь и — скорость потока жидкости, обтекающего неподвижное твердое тело. [c.113]

Оценим теперь характерные отклонения скорости Vx и Ьу от скорости потока и в ламинарном следе. Непосредственно нз уравнения Навье — Стокса оценить скорости у и % нельзя, так как мы видели, что это уравнение линейно по V. Для решения поставленной задачи воспользуемся результатом (7.20) для силы сопротивления движущегося в жидкости тела Р - т иЯ. Здесь i — характерный размер тела. Согласно третьему закону Ньютона, эта сила должна быть равна обратной силе, действующей со стороны обтекаемого тела на жидкость. Выделим сферу большого радиуса х так, чтобы она пересекала область ламинарного следа далеко позади обтекаемого тела. Сила Стокса Р равна разности сил, действующих в области ламинарного следа и симметричной ему области впереди тела. В остальных участках сферы имеет место полная компенсация сил от области впереди и позади тела. Итак, находим [c.114]

Подынтегральные выражения в (7.32) содержат сумму статического давления ро+р в ламинарном следе и ро впереди тела) и динамического давления (р(иЧ-у)2 в ламинарном следе и ры 114 [c.114]

Прн этом мы считаем движение жидкости аксиально-симметричным, так что эффективная площадь интегрирования по области ламинарного следа заменена на у . [c.115]

Мы видим, что с ростом X поперечная компонента скорости Vy убывает быстрее, чем продольная компонента скорости Vx. Именно этот факт и определяет само существование ламинарного следа. [c.115]

С физической точки зрения, существование ламинарного следа, т. е. незаконность пренебрежения вязкостью на больших расстояниях вызвана большими производными от ско- [c.116]

Ламинарный след, имеющий место далеко позади обтекаемого тела при малых числах Рейнольдса, рассматривался в 7.3. Здесь мы обратимся к случаю больших чисел Рейнольдса [c.125]

Как и в случае ламинарного следа, представим скорость жидкости в форме и+у, причем Величина у представляет [c.126]

Действительно, скорость вдоль направления потока равна и, так как добавкой V можно пренебречь. А в поперечном направлении у скорость жидкости в турбулентном следе порядка V. При этом в отличие от ламинарного следа все проекции скорости V иа оси X, у, 2 имеют одинаковый порядок величины вследствие вихревого характера турбулентного движения. [c.126]

Отметим, что ширина турбулентного следа (8.21) значительно меньше, чем ширина ламинарного следа (7.28), при одинаковом значении х. Таким образом, с ростом скорости потока и ширина следа уменьшается, а когда течение становится турбулентным, оиа, согласно (8.21), перестает зависеть от скорости потока и. [c.127]

Из (8.23) видно, что при увеличении х число Рейнольдса Re уменьшается. Когда Rex ll, турбулентный след оканчивается, переходя в ламинарный след. Это имеет место иа расстоянии [c.127]

Рейнольдса в задаче о ламинарном следе. Таким образом, получаем (см. аналогично, 7.3) [c.170]

Вязкость теплоносителя. Согласно общему правилу теплоноситель с большой вязкостью должен быть помен1ен со стороны кожуха, поскольку турбулизация поперечного потока пучком труб будет содействовать повышению теплоотдачи. Одиако если режим течения н межтрубном пространстве все же останется ламинарным, следует проапа-лизнровать вариаргг течения теплоносителя с большой вязкостью в трубах. [c.50]

В а р ж а н с к а я Т. С. Пограпичпый слой па продольно обтекаемой пластине и ламинарный след за пластиной.— В кн, Вычисл. методы и программир., выи. VII,— М, Изд. МГУ, 1967. [c.243]

Оценим сначала поперечный размер у ламинарного следа как функцию расстояния X от тела. По-местн.м начало координат в точке, где находится обте- рис. II. Ламинарный след за обтекае-каемое тело (рис. 11). мым телом [c.113]

Условие, что / Сл , нспользоваииое выше, согласно (7.28) означает, что их/г >1. Как мы видели выше при обсуждении уравнения (7.23), вне области ламинарного следа иа таких расстояниях X можно пренебречь вязкостью жидкости, т. е. считать ее идеальной. [c.113]

Избыток р статического давления в ламинарном следе определяется выражением (7.29). Так как в ламинарном следе ux v, мы видим, что член со статическим давлением р в (7.33) пренебрежимо мал по сравнению с членом puvx. Следовательно, из (7.33), ограничиваясь вторым слагаемым в правой части, находим [c.115]

Как уже отмечалось, это выражение справедливо в области ламинарного следа x xju. Однако, как мы видели выше прн выводе уравнения Осеена (7.23), это же оценка остается справедливой и в области R< x lu. [c.115]

Подставляя (7.36) в (7.29), получаем оценку избыточного давления р в ламинарном следе по сравнению с невозмушенным давлением роГ [c.116]

Показать, что течение жидкости внутри ламинарного следа является существенно вихревым, т. е. го1у= 0, [c.116]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология