Закон Ньютона третий

Рассмотрим составляющие правой части уравнений сохранения количества движения (1.22) и (1.23). Первые члены — внешние массовые силы единичного объема вторые — силы вязкого трения, действующие по поверхности раздела фаз и, согласно третьему закону Ньютона, имеющие- одинаковые абсолютные величины, но разные знаки третьи — описывают силовое воздействие градиента давления (принятое выражение — силы Архимеда) на сплошную и дисперсную фазы четвертые — характеризуют внутренние напряжения в сплошной и дисперсной фазах. [c.14]

Механические методы измерения. Эти методы основаны на измерении крутящего момента, развиваемого вращающейся мешалкой. Приборы для измерения крутящего момента обычно называют динамометрами. Работа этих приборов основана на третьем законе Ньютона, по которому каждое действие вызывает равную по величине противодействующую реакцию. [c.41]

К сожалению, такое соглашение о знаках противоположно тому, которое следует из анализа процессов переноса количества движения, и л = —л (где символом т обозначена операция транспонирования) Как отмечают Берд и др. [76], вектор Лп = п-я, действующий на поверхность 5 ориентации п, соответствует силе 5, с которой отрицательная часть среды действует на положительную. По третьему закону Ньютона силы, с которыми действуют части [c.104]

Изменение количества движения тела согласно третьему закону Ньютона равно импульсу силы, действующей на тело, т. е. [c.10]

Заметим, что давление определяется массой груза на поршне. При уменьшении этого груза давление немедленно уменьшается, так как по третьему закону Ньютона действие равно противодействию. По этой причине самая большая из всех возможных работа получится, когда груз и давление газа будут почти такие, как при равновесии. Если груз больше, чем при равновесии, то пойдет процесс сжатия, для которого потребуется затратить работу. Таким образом, при равновесном процессе получаемая от системы работа будет максимальной. Но этот же процесс одновременно является и обратимым. Если же процесс не равновесен, то он и не обратим. Действительно, в случае неравновесного процесса от данной системы будет получена работа, меньшая максимальной, а для совершения обратного процесса придется использовать давление больше равновесного. Поэтому работа внешних СИЛ в обратном процессе будет больше работы [c.58]

Модель Максвелла — последовательное соединение упругости и вязкости (рис. XI—8). Последовательное соединение таких элементов означает, согласно третьему закону Ньютона, что на обе составные части модели действуют одинаковые силы (напряжения сдвига т), а деформации упругого уо и вязкого -у,, элементов складываются [c.312]

Сила давления струи на ковш определяется по третьему закону Ньютона (закону равенства действия и противодействия) как равная Rx, но противоположно ей направленная. [c.80]

При движении жидкости через рабочее колесо скорости частиц жидкости непрерывно меняют свое направление и величину, а следовательно, на частицы жидкости со стороны лопастей действуют силы. По третьему закону Ньютона, частицы жидкости действуют на лопасти колеса с той же силой, но в обратном направлении. Найдем момент от воздействия потока воды при установившемся движении на лопасти рабочего колеса и соответствующую развиваемую при этом мощность. Для этого воспользуемся теоремой о изменении момента количества движения, согласно которой производная по времени момента количества движения системы материальных точек равна сумме моментов всех внешних сил, действующих на эту систему. [c.86]

Выражение для импульса силы от стенок скелета к жидкости в силу третьего закона Ньютона представим как [c.103]

Гидравлическое сопротивление, оказываемое слоем твердых частиц газовому потоку, по третьему закону Ньютона, равно подъемной силе, с которой поток действует на твердые частицы. В момент, когда сила сопротивления слоя становится равной его весу, сила тяжести уравновешивается подъемной силой и слой переходит во взвешенное состояние с хаотическим движением частиц. Верхним пределом скорости газового потока в кипящем слое является скорость витания, при которой сила трения восходящего газового потока уравновешивает вес данной изолированной частицы. При достижении в кипящем слое скорости газового потока, соответствующей скорости витания частиц данного размера, последние начинают уноситься из слоя. Для полидисперсного кипящего слоя граница скорости потока газа, при которой происходит унос, размазана . [c.171]

Переходим к выражению для локальной силы взаимодействия / между 5-фазой и G-фазой, фигурирующей (с разными знаками в соответствии с третьим законом Ньютона) в правых частях уравнений (1.1) и (1.5). В наиболее общей форме это выражение можно получить путем усреднения по элементу объема, занятого 5-фазой, главного вектора сил, действующих на отдельную частицу. Запишем выражение для силы / в виде [c.29]

Член —в уравнении (78-1) можно рассматривать как движущую силу на единицу объема, действующую на компоненты / и заставляющую их двигаться по отношению к окружающей жидкости. Сила на единицу объема, приложенная компонентами / к компонентам I в результате их относительного движения, выражена как (у — ), т. е. она пропорциональна разности скоростей компонентов обоих типов. Согласно третьему закону Ньютона (сила действия равна силе противодействия), находим, что Кц = Кц или [c.270]

Далее, естественно предположить, что количество движения в следе создается давлением тела на жидкость (второй закон Ньютона) и что оно равно по величине и противоположно по направлению сопротивлению D, которое жидкость оказывает движению тела (третий закон Ньютона). В частности, сопротивление D должно равняться возникающему за единицу времени количеству движения в следе, которое в свою очередь должно равняться произведению Uoo М, где М — количество движения в следе в расчете на единицу длины. [c.116]

Всякому действию всегда имеется равное противодействие, или силы взаимодействия двух тел друг с другом всегда равны и направлены в противоположные стороны. Этот закон называют третьим законом Ньютона. Он не содержит никаких определений, не выводится ни из каких [c.19]

Равенство / 1 2 = — 2-1 представляет математическую запись третьего закона Ньютона. Этот закон соблюдается как при взаимодействии движущихся тел, так и при взаимодействии неподвижных тел. [c.20]

Заметьте, что со стороны балки на стойку А действует сила, равная величине силы но направленная в противоположную сторону согласно третьему закону Ньютона. Поэтому стойка А оказывается сжатой. На стойку В со стороны балки действует сила той же величины, что и сила Рд, и направленная вертикально вверх. Поэтому стойка В оказывается растянутой. [c.64]

Таким образом, равенство действия и противодействия , о котором говорится в третьем законе Ньютона, нельзя смешивать с равенством их результатов. Результат действия какой-либо силы на тело определяется не только ее величиной и направлением, но и совокупностью целого [c.20]

Закон инерции и третий закон Ньютона являются основными законами статики и позволяют решать задачи, связанные с равновесием тел. [c.21]

Мы знаем, что при взаимодействии тела действуют друг на друга с силами, равными по величине и противоположными по направлению (третий закон Ньютона). Силу, с которой связь действует на тело, называют силой реакции связи или сокращенно реакцией связи. Сила реакции связи приложена к рассматриваемому телу и направлена в сторону, противоположную тому направлению, в котором данная связь препятствует перемещению тела. [c.24]

В приведенных примерах мы определили равнодействующую Я всех сил, действующих на резец со стороны обрабатываемой детали. Согласно третьему закону Ньютона резец на деталь действует с силой Я, [c.44]

Согласно третьему закону Ньютона силы и 2-1 равны по величине и противоположны по направлению, т. е. = — 2-1- Учитывая это равенство, сложим оба [c.166]

До сих пор мы рассматривали только центростремительные силы, действующие на движущееся тело со стороны других тел, со стороны связей, искривляющих траекторию данного тела. Однако из третьего закона Ньютона следует, что должна существовать сила противодействия, равная по величине центростремительной силе, направленная в противоположную сторону и приложенная к связи, к другому телу, удерживающему движущееся тело на окружности. [c.176]

Согласно третьему закону Ньютона каждой силе действия на данный малый элемент всегда имеется сила его противодействия —f r, на все другие элементы. Обе силы равны по величине и противоположны по направлению /т,- = —f . Умножив обе силы на радиус г,-, получим момент действия и момент противодействия внутренних сил, равные по величине и направленные в противоположные стороны. Поэтому, когда мы сложим эти моменты для всех малых элементов тела, то в сумме они компенсируют друг друга, т. е. -/"г = О- Учитывая сказанное, напишем равенство [c.190]

Менделеев сравнивает химическое соединение с астрономической системой Аммиак (КНз) представляется проще всего содержащим свое сдерживающее солнце азота и свои планеты водорода [там же стр 638]. Он говорит далее ...я... поборник всеобщности Ньютоновых начал, могущих охватить весь механизм мировых явлений — от вращения неподвижных звезд до перемещений химических атомов [тамже, стр 640]. В принципе же замещения Менделеев видит выражение третьего закона Ньютона. [c.257]

Доб. Ih представляет собой развитие идей, выдвинутых Менделеевым в предшествующих работах в Органической химии (1861—1863 гг.) (см. доб. 6к), в ет. 6 и 7 (1870—1871 гг.), в изд. 1 Основ химии и в позднейших их изданиях, особенно же в сообщении 1882 г. О приложимости третьего закона Ньютона к механическому объяснению химических замещений (реферат см. в доб. 2i), а также в сообщении 1886 г. (ст. 12). В ст. 7, на стр. 169—170 в основном томе, так же как и в изд. 2 Основ химии (стр. 921), наряду с законами (или принципами) периодичности и предела, назван закон (или принцип) замещений. [c.549]

При исследовании задач нестационарной теплопроводности при больших температурах, когда внешней контактирующей средой является жидкость или газ, даже при свободной конвекции не всегда приемлем закон Ньютона для формулировки граничных условий третьего рода. В таких случаях теплофизический процесс. более точно описывается математической моделью сопряженных задач теплообмена, решения которых связаны с определением температурного поля не только внутри исследуемого тела, но и в омывающей среде. При этом для решения сопряженных задач на границе твердое тело — жидкость также используются граничные условия (1.44), (1.45), где T iMJ) будет температурным полем внешней среды (жидкости или газа). [c.22]

Третий закон Ньютона утверждает, что действие равно противодействию, то есть Р21 = —Р12. Следовательно, индексы при букве Г [c.170]

Оценим вклад в вириал сил взаимодействия со стенками сосуда, в котором находятся частицы. На элемент поверхности стенки (18, положение которого определяется координатой г, частицы действуют с силой (усредненной по времени), равной рпйЗ, где р — давление и п — нормаль к (18. Согласно третьему закону Ньютона, этот элемент стенки взаимодействует с частицами с силой, равной по величине и противоположной по направлению. Интегрируя по всей поверхности сосуда и переходя от интеграла по поверхности к интегралу по объему с помощью теоремы о дивергенции (теорема Остроградского—Гаусса), получаем уравнение [c.26]

Постановка задачи. Дана пластина конечних размеров (см. рис.14) длиной, шириной 4. и тодамной -г/з. Температура в начальный момент времени равна 7 /г . На боковых и торцевых поверхностях в первой краевой задаче величина температуры различны и являются заданными функциями времени. Во второй краевой задаче задаются различные тепловые потоки, воэлействующие на поверхности пластины. В третьей краевой задаче между поверхностями пластины и внешней средой происходит теплообмен по закону Ньютона. Внутри пластины действует источник тепла, мощность которого пропорциональна УД-, г, Требуется найти распределение температуры внутри пластины в любой момент времени. [c.66]

Таким образом, величина силы упругости 3 раза превосходит силу тяжести. Так как значение Рх получилось положительным, то это означает, что мы угадали направление вектора Р , приняв его направленным вверх. На стержень действует сила —Р (в соответствии с третьим законом Ньютона). Ее величина равна также ilmg и направлена она от оси вращения, т. е. стержень растянут (рис. 116, б). [c.180]

Перейдем теперь к другим соединениям азота с водородом и к соединениям его с кислородом. Но для того, чтобы наглядно охватить отношение между аммиаком и другими соединениями азота, полезно сперва указать общий закон замещений, прилагающийся ко всем случаям, встречающимся при замещении между элементами, а потому показывающий также, какие могут быть случаи замещения между кислородом и водородом, как составными частями воды. Закон замещения можно вывести из механических начал, если принять понятие о частице, как системе элементарных атомов, находящихся в известном химическом и механическом равновесии. Уподобляя частицу системе тел, находящейся в движении, напр, совокупности солнца, планет и спутников, находящихся в условиях подвижного равновесия, мы должны ждать, что в этой системе действие одной части равно противодействию другой, как следует по третьему механическому закону Ньютона. Следовательно, если дана частица сложного тела, напр., Н-0, NH1, Na l, H l и т. п., то всякие ее две части должны в химическом отношении представлять нечто одинаковое, силы и способности сходственные, а потому всякие две части, на которые можно разделить частицу сложного тела, способны замещать друг друга [187]. Между сложными телами, оче- [c.184]

Поток жидкости (газа), пронизывающий зернистый слой, испытывает со стороны последнего силы сопротивления, направленные против скорости потока. По третьему закону Ньютона на зерна слоя действуют такие же силы Рцот, направленные вдоль потока. [c.126]

Д. И. Менделеев. [О приложимости третьего закона Ньютона к механическому объяснению химических замещений и, в частности, к выражению строения углеводородов]. /КРХО, 1883, т. 15, стр. 33. [c.263]

Далее, называя частицу (т, е. молекулу) единицей химического рассуждения (в смысле химической единицы), Менделеев говорит Частица дает понятие об атоме, о реакциях, о строении и сложении она же связывает химию с физикой и, следовательно, должна быть положена в основу в механике. Следовательно, те силы, которые действуют в частице, и должны быть подвержены механическому расследованию. Но предмет этот в своей подробности, в своих частностях или ближайшем изучении непременно должен быть сопряжен с бесконечным числом гипотез такого рода, из которых каждая гипотеза требует проверки, для того чтобы служить основанием для теории предмета. А потому, если быть наиболее осторожным, в этом предмете можно прилагать лишь одни основания механики к понятию о частице. А если так, то и третий закон Ньютона можно легко приложить к химическим соединениям.. . Если частица сложна, то в ней можно отличать части. Как они связаны Так ли, как веревка с двигателем камня, другим ли образом, — до этого нет дела. Конечно, там есть не веревка, а какие-то силы но во всяком случае связывают эти силы следовательно, есть действие одной половины частицы на другую, и, следовательно, действие одной половины частицы на другую должно быть равно взаимодействию этой последней на первую. Вот приложение аксиомы, которое непосредственно вытекает самым элементарным образом без всяких гипотетических представлений. А если это так, если действия одной части частицы на другую и обратно равны между собою, то, следовательно, химическое действие двух этих частей должно быть равно, т. е. они замещают друг друга. Вот и принцип замещения, т. е., другими словами, возьмем какую-ниб5 дь частицу, разделим ее умственно на две части во всяком случае эти части частицы действием друг на друга будут равны между собой и, следовательно, эти две части одной частицы в других случаях, если будет другая частица, то часть этой второй может стать на место части первой, а на место части первой — часть второй, и ничто не изменится и равновесие соблюдется, потому что эти частицы равны химически между собою и по механическому принципу должны действовать одинаково. Вот и принцип замещения (т. XV, стр. 564—565). [c.625]

О приложимости третьего закона Ньютона к механическому объяснению химических замеидений и о формуле бензола. [Излож. сообщ. в проток, засед. ОХ РФХО от 2 дек. 1882 г.]. — ЖРФХО, СПб., 1883, т. 15, в. 1, [ч. хим.], отд. 1, с. 3. (См. табл. И). [c.281]

Граничные условия третьего рода определяются равенством, которое выражает закон Ньютона о пропорциональности плотности теплового потока на поверхности тела — X(dTldn)s разности температуры Т(М, t) на поверхности тела и известной температуры внешней среды ф(0 в виде [c.19]

Некоторые вопросы сложного теплообмена между поверхностью твер-1.0Г0 тела и омывающей внешней средой могут быть сведены к реше-шям задач нестационарной теплопроводности внутри тела при гранич-1ЫХ условиях третьего рода с переменными эффективными коэффици- нтами теплоотдачи, зависящими от времени. Если рассмотреть радиа-1ИЮ и конвекцию, то тепловой поток, идущий с охлаждаемой поверх-1ости теплообмена, формируется в соответствии с законами Ньютона я 1]тефана—Больцмана двумя слагаемыми [c.161]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология