Молекулярный фактор рассеяния

Мх— число Авогадро) Р(0) — молекулярный фактор рассеяния, определяемый как отношение интенсивности избыточного рассеяния под углом 0 к интенсивности его в направлении первичного пучка при нулевой концентрации раствора и зависящий от размеров, формы и анизотропии рассеивающих молекул А — второй вириальный коэффициент раствора (см. Растворы) С(0) — множитель, зависящий от характера поляризации падающего света [для неполяризованного света он составляет (1 -Ь соз 0)/2, для вертикально поляризованного — 1, для горизонтально поляризованного — соз О]. [c.192]

Молекулярный фактор рассеяния [c.23]

Достаточно простым путем можно получить молекулярный фактор рассеяния Р (6) для макромолекулы, имеющей форму длинного стержня (палочки), поперечник которого много меньше его длины L [16]. Если такой стержень разбить на N элементов массы, расстояние между которыми I, то Из общего числа N чле- [c.31]

Молекулярный фактор рассеяния для частиц различной формы имеет следующий вид [c.32]

Молекулярный фактор рассеяния (1.51) для гауссовых клубков был получен с помощью функции распределения расстояний между сегментами макромолекулы [c.32]

Рис. 1.10. Молекулярный фактор рассеяния Яи(0) как функция аргументов хю, д или (/, соответственно, для сферических (У), клубкообразных (2) и палочковидных (5) молекул.

В тех случаях, когда отсутствует возможность изме рить /в для нескольких углов рассеяния (45°, 90° и 135°) можно использовать модификацию метода асимметрии позволяющую ограничить измерения одним углом рас сеяния (например, 6=90°), варьируя длину волны пада ющего света X [48, 49]. Эта возможность основана на зависимости молекулярного фактора рассеяния Р(в), наряду с в и В, также от X. Если светорассеяние полимера в данном растворителе измеряют при двух длинах волн Я] и Хг (которым соответствуют оптические постоянные раствора Ях и Яг и коэффициенты рассеяния /б1 и /02), то, согласно (1.67), [c.44]

Из выражения для молекулярных факторов рассеяния [c.50]

Палочковидная частица. Молекулярные факторы рассеяния для палочковидной частицы вычислены в [53] [c.54]

Влияние разветвленности цепей на рассеяние света раствором макромолекул было рассмотрено в общей форме Бенуа [177]. Согласно (1.46) и (1.49) молекулярный фактор рассеяния для цепных молекул можно представить в виде [c.124]

В связи с отмеченным выше (см. стр. 46—47) свойством разложения молекулярного фактора рассеяния в [c.129]

Рис. 4.7. Обратный молекулярный фактор рассеяния Р (0,8), как функция аргумента X, при различных значениях параметра объемных эффектов е. При е = 0 кривая соответствует дебаевскому фактору Р (0) [ЗП].

Рис. 3.9. к выводу молекулярного фактора рассеяния для разветв-ленных макромолекул. [c.125]

Наличие в цепной макромолекуле взаимодействующих электрических зарядов влияет на светорассеяние растворов в двух отношениях. Во-первых, отталкивание одноименных зарядов приводит к разворачиванию макромолекулярного клубка и более или менее значительному увеличению его размеров. Наоборот, притяжение разноименных зарядов в цепях полиамфолитов приводит к обратному эффекту — сжатию клубка. Оба эффекта должны сказаться на молекулярном факторе рассеяния P (0) и соответствующим образом изменить индикатрису рассеяния. Во-вторых, сильное межмоле-кулярное взаимодействие заряженных макромолекул приводит к некоторой степени уиорядоченности в расположении соседних дголекул (ближний порядок). Это обстоятельство может ограничить флуктуации концентрации в растворе и значительно уменьшить коэффициент рассеяния /ддо, что действительно наблюдается в растворах некоторых полиэлектролитов. Наконец, вследствие межмолекулярной интерференции рассеянного [c.205]

Светорассеяние в ламинарном потоке. Ориентация и деформация гибких цепных молекул ламинарным потоком (см. [33], главы 7—8) должна сказаться на рассеянии света их растворами. Теоретически указанное явление рассмотрели Петерлин,- Хеллер, Накагаки и Рейнхолд [563—567]. Вычислен молекулярный фактор рассеяния Д.(8) для различных градиентов скорости потока и углов рассеяния. Сегменты, составляющие макромолекулу, считали при этом оптически изотропными. Для свободно протекаемых молекул рассеяние света в плоскости, перпендикулярной плоскости потока, не зависит от последнего. Свет, рассеянный в плоскости потока, должен иметь максимум и минимум интенсивности в направлениях, отвечающих главным показателям преломления текущего раствора [566]. Выяснено, что переход от протекаемой растворителем молекулы к молекуле с сильным гидродинамическим взаимодействием сегментов мало влияет на интенсивность и поляризацию рассеянного света [567]. [c.271]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология