Растворы гибких цепных молекул

Чтобы понять молекулярный механизм эффекта Максвелла в растворах гибких цепных молекул, необходимо начать с рас- [c.498]

При этом следует иметь в виду, что по сравнению с рассмотренным выше случаем раствора идеально жестких сплошных частиц растворы гибких цепных молекул как по их гидродинамическим, так и по оптическим свойствам — весьма сложные системы, для которых далеко не все экспериментально установленные закономерности и особенности явления Максвелла находят в настоящее время достаточно полное и бесспорное теоретическое объяснение. С геометрическими свойствами и гидродинамическим поведением цепных молекул мы знакомились в гл. I, II, V и VI. В настоящем разделе в первую очередь будут рассмотрены их оптические свойства. [c.532]

Таким образом, общий вид зависимости угла ориентации от параметра р в теории Куна для монодисперсного как в смысле гидродинамических, так и оптических свойств раствора гибких цепных молекул сходен с соответствующей зависимостью для жестких эллипсоидальных частиц. Кривая 1 (рис. 7.18 [51]) практически совпадает с кривой рис. 7.5 для р , т, е. соответствует углу ориентации эллипсоидальных частиц с весьма малой асимметрией формы. [c.549]

ДЛЯ растворов гибких цепных молекул [c.553]

В. РАСТВОРЫ ГИБКИХ ЦЕПНЫХ МОЛЕКУЛ 5. Общий характер явления [c.620]

Предельное (при р оо) значение двойного лучепреломления формы в растворе гибких цепных молекул, очевидно, может быть вычислено, если принять, что в этих условиях цепи полностью развернуты и ориентированы по потоку. Разность главных поляризуемостей -yi — такой цепи, эквивалентной прямолинейному сегменту, длина которого равна длине цепи, определяется по (7.97), где следует положить (a — зг)/= 71 — 72, ( 2 — -Li)s = 2я и MqS = М. Анизотропия раствора А/г при этом выражается формулой (7.28), где следует положить 71 — 72 = = Ti — Т2. поскольку все цепи ориентированы параллельно. Сопоставление формул (7.97) и (7.28) дает [c.678]

При этом следует иметь в виду, что по сравнению с рассмотренным выше случаем идеально жестких частиц растворы гибких цепных молекул как по их гидродинамическим, так и по оптическим свойствам — весьма сложные системы, для которых далеко не все экспериментально установленные закономерности и особенности явления Максвелла находят в настоящее время достаточно полное и бесспорное объяснение. [c.457]

Наконец, использование упрощенной гидродинамической модели — упругой гантели без внутренней вязкости — позволило решить задачу о динамооптических свойствах растворов гибких цепных молекул для широкой области градиентов скорости с учетом не только собственной анизотропии [86] цепей, но также и анизотропии их формы [82, 84, 85], т. е. с использованием всех членов уравнения (XIV-25). [c.460]

Рис. 302. Зависимость 1 ) для растворов гибких цепных молекул.

Рис. 83. Схема угловой зависимости интенсивности рассеяния рентгеновских лучей, которую следует ожидать в растворах гибких цепных молекул.

Истолкование данных по двойному лучепреломлению в потоке, полученных для растворов гибких цепных молекул, связано с гораздо большими затруднениями. Силы трения, создаваемые текущей н идкостью, будут приводить не только к вращению клубка, по также и к периодическим изменениям его формы вследствие чередования напряжений растяжения и сжатия (рис. 93). Этому изменению формы будет противодействовать каучукоподобная эластичность клубков, которая препятствует переходу цепи [c.247]

Вязкость растворов гибких цепных молекул [c.256]

Таким образом, с учетом изменения гидродинамического взаимодействия при неодпород-ном развертывании клубков теория приводит к выводу, что характеристическая вязкость раствора гибких цепных молекул с увеличением д должна вначале убывать, достигать минимальной величины и затем возрастать. [c.186]

Раствор гибких цепных молекул, даже если в нем практически отсутствует иолпмолекулярность (идеально узкая фракция), всегда механически и оптически полидисперсен, причем поли-дисперспость является полидисперсностью формы, поскольку в молекулярной системе имеет место распределение молекул по конформациям. При заданной контурной длине цепи L различным конформациям молекул соответствуют разные значения статистических длин Л, распределение по которым в покоящемся растворе является гауссовым, а в ламинарном потоке для идеально гибких цепей определяется функцией (7.115). [c.557]

Проверка срстоятельности теории Флори — Хаггинса для растворов гибких цепных молекул может быть проведена путем графического изо- [c.60]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология