Свет поляризация

Закономерности рэлеевского рассеяния соблюдаются для частиц с радиусом г, меньшим 0,1—0,05Я при этом все составляющие частицу молекулы поляризуются в одной фазе, так что частица в световом потоке может рассматриваться как суммарный осциллирующий диполь. Для частиц с размером, соизмеримым с длиной волны падающего света, поляризация молекул не совпадает по фазе, и возникающий дипольный момент ц не пропорционален объему частицы. В ре- [c.165]

Известно, что фототок умножителя зависит не только от интенсивности, но и от состояния поляризации рассеянного света. Поляризация света, падающего на фотокатод, изменяется при прохождении через прибор. Чтобы исключить влияние этого трудно контролируемого изменения, мы поль-. зовались двумя поляроидами, установленными перпендикулярно оптической оси прибора перед щелью спектрографа. Оба поляроида были смонтированы в специальном держателе и могут вращаться вокруг оптической оси. Отсчет положения каждого из поляроидов производился по лимбу с точностью 0,1°. [c.85]

Здесь 6j = n значение диэлектрической проницаемости, отвечающее рассеянному свету поляризации / прочие обозначения — те же, что и в работах [3, 4]. Влияние v принимается во внимание лишь для промежуточных состояний. [c.199]

Рассмотрим наконец поглощение группой атомов, находящихся в возбужденных состояниях. Полное число переходов в секунду из состояний Ь уровня В в состояния а уровня А, вызванное поглощением света, поляризация которого описывается вектором е, будет [c.104]

Для идентификации триплетного механизма ХПЭ в эксперименте полезным может быть результат, полученный Адрианом [103]. Он показал, что при возбуждении молекул линейно-поляризованным светом поляризация электронов в триплетной молекуле зависит от угла X между направлением внешнего магнитного поля и вектором поляризации света. Например, если отличен от нуля только электрический дипольный момент перехода вдоль оси 2 тензора расщепления в нулевом поле и молекулы ориентированы хаотически (стекло), то поляризация электронов в триплетной моле-кз ле дается соотношением (ср. с формулой (1.204)) [c.153]

Рис. 88. Типичные картины рассеяния света (поляризация Кц и Яц), рассчитанные для изолированных анизотропных сфер. Сплошными линиями отмечены равные уровни

Р II с. 93. Картина рассеяния света (поляризация I ,) кольцевыми сферолитами полиэтилена. Одно деление соответствует 5°. Рассеяние под углами, меньшими 5°, возникающее вследствие неоднородности сферолита как целого, маскировано [46]. [c.161]

Р и С. 98. Изменения рассеяния света (поляризация Уу,) полиэтиленом низкой плотности [c.164]

Р и с. 99. Картины рассеяния света (поляризация и // ) образцами полиэтилена [c.165]

Р и1с. 100. Картины рассеяния света (поляризация 1 ,, и Я -) пленкой политетрафторэтилена [46]. [c.166]

Для измерения степени поляризации к полярископу Савара присоединяется компенсирующее устройство, вызывающее в проходящем через пего свете поляризацию противоположного знака, В качестве компенсатора используется стопа стеклянных пластинок 5, которая может вращаться вокруг оси, перпендикулярной направлению световых лучей и параллельной направлению преимущественных колебаний светового вектора. Обычно установка располагается таким образом, что стопу приходится вращать вокруг вертикальной оси. Поворачивая стопу на некоторый угол ф, который отсчитывается по лимбу и добиваются исчезновения интерференционной картины. [c.429]

Рецепция стимула происходит в эпидермальных клетках любого участка кончика усика, которые для улучшения восприятия трения могут иметь дополнительные приспособления в виде сосочков, выступов и т. д. (рис. 13.8). Физиология рецепции контактного раздражения неизвестна. Рецепция механического раздражения, по-видимому, взаимосвязана с эффектами света в закручивании усика. В темноте в ответ на прикосновение усик гороха не закручивается, но освещение растения даже через 90 мин после прикосновения индуцирует закручивание. Таким образом, поляризация усика, возникшая при одностороннем касании, запоминается и реализуется уже на свету. Поляризация кончика усика может выражаться в изменении проницаемости клеточных мембран на разных сторонах возбужденного усика. [c.403]

Закономерности рэлеевского ра<хеяния соблюдаются для частиц с радиусом г, меньшим 0,1- ,05 X. При этом все молекулы, составляющие частицу, поляризуются в одной фазе, и частица в световом потоке может рассматриваться как суммарный осциллирующий диполь. Для частиц, соизмеримых с длиной волны падающего света, поляризация молекул не совпадает по фазе, и возникающий дипольный момент ц не пропорционален объему частицы. В результате интенсивносл-ь рассеянного света и мутность системы при постоянной объемной доле (концентрации) вещества дисперсной фазы перестает линейно нарастать с увеличением объема частиц, и на кривой зависимости т (г) при размере частнц Х/3 возникает максимум (1)ис. У1-4). Однако по отношению к свету, рассеянному в направлениях, близких к направлению проходящего светового потока, осцилляции молекулярных диполей более близки по фазе и асладываются. Наоборот, для света, рассеянного в обратном направлении, осцилляции могут оказаться в противофазе, что приводит к резкому уменьшению интенсивности света, рассеянного в обратном направлении (рис. [c.200]

Было показано, что выцветание и регенерация родопсина in vitro зависят от частоты коротких вспышек лазерного освещения. Поглощается лишь свет, поляризация которого отвечает определенной ориентации молекул родопсина. Тем самым существенно [c.473]

Возможности волоконной оптики могут быть расширены применением светофокусирующего волокна, обладающего рядом свойств, существенно отличающих его от обычных оптических волокон. Светофокусирующее волокно может быть использовано для передачи световой энергии по любому криволинейному пути с меньшими потерями, чем в обычных оптических волокнах, благодаря снижению потерь на рассеяние при неполном внутреннем отражении на поверхности раздела жилы и оболочки. При прохождении по светофокусирующему волокну поляризованного света поляризация света сохраняется. [c.22]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология