Однодоменное состояние

В связи с изложенным очевидно, что проще исследовать магнитный резонанс в изотропных ферритах и антиферромагнетиках в состоянии магнитного насыщения ( однодоменное состояние образца), когда они имеют форму эллипсоида вращения, сферы или очень длинного цилиндра. При этих упрощающих предположениях рассмотрим в общих чертах линейный и нелинейный резонансы в ферритах. Конечно, и для металлов справедливо очень многое из приведенного ниже. Но специфика магнитного резонанса в металлах почти полностью остается не выясненной [17]. [c.380]

Установлено, что весьма существенное влияние на размер блоков оказывают материал катода при электроосаждении и концентрация электролита. Известно, что структура ферромагнитных металлов и сплавов определяет их свойства. Так, например, при наличии размеров частиц железа 150—175 А наступает однодоменное состояние, где проявляются максимально возможные магнитные свойства железа. [c.113]

В однодоменном состоянии коэрцитивная сила зависит от диаметра частицы d как а — [d < d < d , а Ь константы). Эта зависимость [c.46]

При описании методов магнитной гранулометрии мы до сих пор предполагали, что размер зерен достаточно велик, чтобы реализовывалось по крайней мере однодоменное состояние. Однако в мелкодисперсных порошках ферро- и ферримагнетиков однодоменное состояние перестает быть стабильным при размерах зерна, меньших некоторого критического, и возникает суперпарамагнитное состояние. [c.203]

Пока что речь шла об однодоменном состоянии нематического образца, в котором ориентация директора одинакова во всех его точках, как изображено на рис. 4. В таком однодоменном образце нематика наиболее ярко проявляются его свойства, типичные для твердых кристаллов, в частности, двупреломление света. Последнее означает, что показатели преломления для света, плоскость поляризации которого перпендикулярна директору и плоскость поляризации которого содержит директор, оказываются различными. Однако для того чтобы получить однодоменный образец нематика, как, впрочем, и любых других разновидностей жидких кристаллов, необ" [c.20]

В качестве общего итога исследования фазовой диаграммы в случае многокомпонентных параметров порядка имеем равные по энергии фазы, отвечающие разным доменам, расщепляются внещним полем. Расщепление происходит тогда, когйа каждый домен характеризуется спонтанной макроскопической величиной, по-р ному ориентированной относительно внешнего поля, сопряженного этой макроскопической величине. В зависимости от величины поля кристалл можно перевести в однодоменное состояние. Этот вопрос детально будет рассмотрен в последнем параграфе этой главы. [c.164]

Из разобранного примера ясно, чего следует ожидать в общем случае. Очевидно, что внешнее поле будет приводить к сдвигу доменных границ и к переводу образца в однодоменное состояние во всех случаях, когда изменение точечной симметрии кристалла при переходе допускает появление спонтанных макроскопических величин деформации, поляризации, намагниченности [ 19, 20]. Тсгда за счет различия этих величин в разных доменах можно направленно влиять на доменную структуру, прикладывая к образцу сопряженное этим величинам внешнее поле давление, электрическое папе, магнитное поле. Сказанное выше справедливо и для ферроиков высшего порядка, когда низкосимметричная фаза характеризуется появлением макроскопических свойств, описываемых тензорами высокого ранга ( 23). В этом случае, чтобы воздействовать на доменную структуру, необходимо прилагать к образцу определенные комбинации внешних полей разной. природы давление и электрическое поле, давление и магнитное поле и Т.Д. [c.181]

При изменении температуры Т и объема частиц V происходят резкие переходы от однодоменного состояния с очень большим временем релаксации т к суперпарамагнитпому, для которого т мало. Термин суперпарамагнетизм отражает сходство суперпарамагнетиков и обычных парамагнетшсов, проявляющееся, например, в отсутствии остаточной намагниченности. При этом поведение магнитного момента суперпарамагнитной частицы аналогично поведению момента отдельного атома или молекулы в парамагнетике. [c.204]

В однодоменном состоянии коэрцитивная сила зависит от диаметра частицы d как а — bd [d действием тепловых флуктуаций (см., например, Kneller, 1969). При d> d коэрцитивная сила примерно обратно пропорциональна d, т.е. d ", 0,5 < и < 1, причем такая зависимость еще не нашла адекватного теоретического истолкования. В суперпарамагнитном состоянии, когда dкоэрцитивная сила равна нулю. [c.46]

Менее изучены, но существукэт и другие типы смектиков. Например, может осуществляться частичное упорядочение расположения центров тяжести молекул в пределах одного слоя, но пока что о них подробней говориться не будет. Что же является общим для всех смектиков независимо от описанных выше деталей их устройства Это слабое взаимодействие между слоями, т. е. слабое взаимодействие молекул, принадлежащих к различным слоям, по сравнению с взаимодействием молекул внутри одного слоя. По этой причине смектические слои легко скользят относительно друг друга и смектики на ощупь мылоподобны. Последнее свойство и послужило основанием для их названия, в основе которого лежит греческое слово смегма (а ят]у(ла), что означает мыло . Смектики анапогиино не.м.атина.м обладают дву-лучепреломлением света и могут находиться в однодоменном состоянии, описанном здесь, только при приня- тии специальных мер. В противном же случае образец смектического жидкого кристалла, так же как и нематик, представляет собой совокупность малых, случайным образом ориентированных областей с описанным выше одинаковым упорядочением молекул только в пределах отдельной области. [c.65]

При достаточно сильном поле, больше критического Ес, происходит раскрутка спирали. Однако в отличие от холестериков при этом может образоваться не состояние с постоянным направлением директора (вдоль поля) во всем объеме, а двухдоменное состояние. В нем два участка с постоянными, но различными направлениями директора разделены доменной стенкой, узкой областью вдоль спиральной оси, в которой происходит быстрый переход ориентации директора от одного направления к другому. Для того чтобы реализовалось такое состояние, возникающее из-за конкуренции диэлектрического и дипольного механизмов взаимодействия, приложенное поле не должно быть намного больше критического, так как описанное двухдоменное состояние оказывается энергетически выгодным в сравнительно узком интервале полей, непосредственно выше Ел. При дальнейшем увеличении поля с.ч. екти ., кзк и холестерик, переходит в однодоменное состояние с постоянной во всем объеме ориентацией директора. [c.73]

Биогенный магнетит и магниторецепция Новое о биомагнетизме Т.2 (1989) -- [ c.0 , c.34 , c.38 , c.39 , c.40 , c.41 , c.42 , c.43 , c.44 , c.45 , c.46 , c.47 , c.48 , c.49 , c.52 , c.53 , c.57 , c.59 , c.167 , c.168 , c.173 , c.196 , c.201 , c.202 , c.203 , c.205 , c.206 , c.208 , c.210 , c.214 , c.216 , c.293 , c.297 , c.323 , c.481 , c.482 , c.487 , c.489 , c.493 , c.494 , c.496 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология