Обтекание выпуклой криволинейной стенки

ОБТЕКАНИЕ ВЫПУКЛОЙ КРИВОЛИНЕЙНОЙ СТЕНКИ [c.169]

Чтобы составить себе представление о картине, возникающей при обтекании выпуклой криволинейной стенки, рассмотрим вначале одну пз линий тока, полученных при обтекании тупого угла и примем ее за проекцию твердой стенки (рис. 4.20). Над этой стенкой параметры потока известны, ибо они останутся такими же, какими они были над соответствующей (теперь отвердевшей) линией тока при обтекании угла. [c.169]

Заметим, что такая же точно качественная картина имеет место при обтекании выпуклой криволинейной стенки любой [c.170]

Рассмотрим пример обтекания выпуклой криволинейной стенки сверхзвуковым однородным потоком, имеющим скорость (рис. 4.23). Аналогичный пример приведен в 5. До точки О газ движется вдоль прямолинейной стенки, а затем огибает участок криволинейной стенки и после поворота на некоторый угол вновь движется вдоль прямолинейной стенки. В этом течении [c.177]

Расчет поля скоростей в простой волне может быть осуществлен методом характеристик с упрощениями, вытекающими из прямолинейности одного из семейств характеристик. При обтекании выпуклой криволинейной стенки (рис. 1.70, а) образуется простая волна расширения, в которой поток ускоряется. При обтекании вогнутой стенки возникает простая волна сжатия, в которой поток тормозится (рис. 1.70,6). Если кривизна вогнутой стенки достаточна, то пря-6—773 [c.81]

Следует также отметить еще один возможный механизм, способствующий преобладающему развитию вторичных течений 1-го рода в окрестности передней кромки. Он обусловлен центробежными силами, возникающими при безотрывном обтекании криволинейной поверхности. Известно, что при обтекании выпуклой криволинейной стенки рейнольдсовы касательные напряжения и уровни турбулентной энергии существенно уменьшаются по сравнению с эквивалентными сдвиговыми слоями в прямолинейном течении. Следовательно, в окрестности передней кромки исследуемых конфигураций напряжения Рейнольдса, по-видимому, настолько ослаблены, что они не в состоянии индуцировать поперечное течение противоположного знака (вторичное течение 2-го рода). По этой причине роль центробежных сил в этом процессе в зависимости от конкретной геометрии может оказаться весьма важной. [c.150]

В области течения, достаточно близкой к криволинейной стенке, профили средней скорости в обоих случаях обтекания и выпуклой, и вогнутой поверхностей находятся в согласии с законом стенки. Это оказалось справедливым в отношении криволинейного течения в пограничных слоях на выпуклой и вогнутой стенках ([9, 10] и др.) и в полностью развитом криволинейном течении в канале [14]. В области течения, достаточно удаленной от стенки, средние скорости в координатах закона стенки над выпуклой поверхностью превышали скорости над плоской стенкой. Наоборот, профиль скорости при обтекании вогнутой стенки располагался ниже соответствующего профиля плоской пластины. Точка, в которой наблюдались эти отклоне11ия и сами величины зависят от параметра Ь/R. [c.166]

При течении газа в сужающемся винтовом канале соплового ввода от сечения к сечению происходит непрерывное перераспределение скоростей и общий их рост, возникают как продольные, так и поперечные градиенты давления центробежные силы создают повышенное на вогнутой (внешней) и пониженное на выпуклой (внутренней) поверхностях канала давления. В результате поперечного перепада давления возникает движение частиц к вогнутой стенке, в сторону плоских стенок и по ним в направлении к выпуклой стенке. Поскольку Ь Ь, вторичные движения частиц газа по вогнутой и выпуклой стенкам затруднительны вторичные движения, характерные для условия Ь >> Ь [16], вырождаются в вихри, образующиеся по углам плоских и выпуклых стенок вихри вращаются в противоположных направлениях (рис. 1.19). Кроме того, как показывает анализ теоретических и аналитических исследований, данный в работе [24] для таких сечений криволинейного канала, при обтекании вогнутой поверхности с потерей устойчивости создаются условия для возникновения макровихрей Тей-лора-Гертлера с осями, совпадающими с общим направлением потока, и с чередующимся левым и правым вращением. Кинетическая энергия потока в данном случае теряется из-за значительной неравномерности полей скоростей, на компенсацию потерь из-за трения во вторичных течениях и на создание вихрей. [c.36]

Что касается значений Су на плоской стенке криволинеиных угловых конфигураций, полученных также на достаточно большом расстоянии от линии пересечения поверхностей угла (г > 60 мм) (см. рис. 3.13, а, б), то они незначительно отличаются как друг от друга, так и от соответствующей величины для прямолинейной модели двугранного угла. В самой области взаимодействия пограничных слоев местный коэффициент трения по мере уменьшения координат упгь целом меняется от соответствующих значений на плоской и криволинейной изолированных поверхностях до величины, которая весьма незначительна в окрестности ребра угла (>1=2 = 0). Однако обращает на себя внимание наличие локальных минимумов и максимумов, расположенных как со стороны выпуклой грани (мод. Кб ), так и со стороны плоской поверхности (мод. Кб ). Такой немонотонный характер зависимости Су = / у, г) обусловлен вторичными течениями, представляющими собой продольно развивающиеся вихри. Действительно, обратимся сначала к случаю обтекания прямолинейной модели двугранного угла. Судя по распределению векторов скорости вторичного течения [67 ], наличие максимума и минимума (см. рис. 3.13, в) свидетельствуют о существовании соответственно опускного и подъемного течений в поперечном сечении двугранного угла. При этом, так как присоединение поперечных потоков вследствие их разворота происходит не точно на ребре угла, а с некоторым смещением по осям > и 7 (в данном случае порядка 4—5 мм), то становится понятным появление максимума именно в этой области. Наоборот, наличие локального минимума при у = г = 16 мм обусловлено подъемным характером движения в этой области. Чтобы причины такого поведения зависимости Су = / у, г) были более понятными, здесь показана также некая гипотетическая кривая, отражающая качественный характер распределения Су в поперечном сечении угла при отсутствии [c.194]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология