Сопротивление жидкости газа движению частиц

Если под действием некоторой силы Р (сила тяжести, центробежная сила и т. д.) твердая частица движется в какой-либо среде (жидкость, газ), то частица испытывает сопротивление среды, причем сила этого сопротивления направлена в сторону, обратную направлению движения частицы. [c.194]

Для процессов теплоотдачи режим движения рабочей жидкости имеет очень большое значение, так как им определяется механизм переноса теплоты. При ламинарном режиме перенос теплоты в направлении нормали к стенке в основном осуществляется вследствие теплопроводности. При турбулентном режиме такой способ переноса теплоты сохраняется лишь в вязком подслое, а внутри турбулентного ядра перенос осуществляется благодаря интенсивному перемешиванию частиц жидкости. В этих условиях для газов и обычных жидкостей интенсивность теплоотдачи в основном определяется термическим сопротивлением пристенного подслоя, которое по сравнению с термическим сопротивлением ядра оказьшается определяющим. Следовательно, как для ламинарного, так и для турбулентного режима течения вблизи самой поверхности применим закон Фурье (уравнение (5.3)). [c.181]

НИИ аппарата цилиндрической формы определяются выбором фиктивной скорости газа или жидкости. Верхним пределом скорости является скорость начала псевдоожижения частиц сорбента. С увеличением скорости растет коэффициент массопередачи (до некоторого предела, определяемого скоростью, при которой внутреннее сопротивление становится лимитирующим), и увеличивается гидравлическое сопротивление. Оптимальная скорость движения среды в адсорбере обычно много ниже скорости начала псевдоожижения. Выбор ее основывается на техникоэкономических соображениях производится расчет процесса при нескольких значениях фиктивной скорости (см. пример 17) и выбирается то значение, при котором полные затраты на работу установки минимальны. [c.67]

Общие положения. Слой зернистого твердого материала, пронизываемый восходящим потоком жидкости или газа, может находиться в двух качественно различных стационарных состояниях. При скорости потока ш ниже некоторой критической величины Шо твердые частицы неподвижны (рис. 1-19, а), порозность слоя е неизменна, а его гидравлическое сопротивление Ар, как было показано в предыдущем разделе, возрастает со скоростью ш. По достижении скорости Wo гидравлическое сопротивление зернистого слоя становится равным его весу, слой взвешивается, твердые частицы теряют прежний взаимный контакт, получают возможность перемещаться и перемешиваться слой расширяется, в нем наблюдается проскакивание газовых пузырей, а на его свободной поверхности — волны и всплески. В этом состоянии (рис. 1-19, б) слой напоминает кипящую жидкость, благодаря чему он назван псевдоожиженным, или кипящим. С дальнейшим ростом скорости потока до некоторой величины м о слой продолжает расширяться и интенсивность движения частиц увеличивается. При ю > м о сила гидродинамического сопротивления становится больше силы тяжести и твердые частицы выносятся из слоя. Скорость ы>о называется ско- [c.79]

Отстаивание под действием силы тяжести. На частицу диаметром й, движущуюся в жидкости или газе, действуют сила тяжести С, подъемная сила А (сила Архимеда) и сила сопротивления R (сила трения). Сила сопротивления среды (рис. 60) всегда направлена в сторону, обратную движению частицы. Если Л>С, то частица всплывает, а если 0>А, то она осаждается. Для случая равномерного осаждения частицы С = А + Я. [c.274]

Приведенные выше выражения для силы сопротивления, испытываемой частицей при медленном движении в вязкой жидкости, справедливы при условии, что частицы твердые. На практике имеют дело не только с твердыми, но и с жидкими и газообразными частицами — каплями и пузырьками. Такие частицы в потоке несущей жидкости могут деформироваться под действием неоднородных полей скоростей и давлений внешнего и внутреннего течения жидкости или газа. Особенно заметна деформация относительно крупных частиц, а также частиц, находящихся в потоке возле границы области течения — стенок, межфазных поверхностей, где значительны изменения скорости потока на расстояниях, сравнимых с размером частиц. Если жидкие или газообразные частицы находятся близко друг от друга, то относительное движение частицы вызывает гидродинамическую силу сопротивления, зависящую от расстояния между их поверхностями. В частности, при сближении частиц по линии центров, сила сопротивления при малых зазорах 5 между поверхностями возрастает как 1/5 , где а = 1 для твердых частиц и а = 0,5 для жидких частиц [7]. Степень деформации частиц определяется модифицированным капиллярным числом Са = р.(,С/йЬ/(а-ь Ь) I [9], где ц, — вязкость несущей жидкости V — скорость сближения капель радиуса д и Ь X — коэффициент поверхностного натяжения капель. При Са 1 деформация капель мала. [c.168]

Отметим принципиальную особенность вывода уравнений реологии (3.12.16) и (3.12.19). Он не содержит прямых указаний на то, что сопротивление деформированию ПКС является вязким. Более того, по форме выражение (3.12.17) напоминает уравнение состояния идеального газа. Фигурирующая в нем величина пкТ равна, как известно, давлению газа, а величина Р рассматривалась как сила упругого сопротивления, поскольку ее действие вызывало изменение потенциальной энергии частицы в узле решетки. Для сравнения отметим, что вывод формулы Эйнштейна и ее модификаций с самого начала предполагал вязкий тип напряжений. Это выразилось в том, что сопротивление деформированию суспензии определялось как сопротивление вязкой среды, усиленное благодаря особенностям ее течения в присутствии недеформируемой фазы. Примем во внимание, что силы вязкого сопротивления — это силы, обусловленные потерями энергии, подводимой к системе при ее деформировании. Для доказательства того, что сопротивление деформированию является вязким, необходимо выяснить, где и как при деформировании происходит диссипация энергии — ее превращение в теплоту. Ответ содержится в выражении для работы зРИ упомянутой силы. Согласно этому выражению, деформирующая сила совершает работу, идущую на увеличение потенциальной энергии частицы, только на первой половине (х/2) полного пути Л частицы из одного равновесного положения в другое. В силу симметричного вида зависимости потенциальной энергии частицы от ее смещения из положения равновесия на второй половине п>ти сила сопротивления меняет знак на обратный. Следовательно, на второй стадии движения частица не может оказывать сопротивления деформированию. По этой причине в выражении для работы и фигурирует только половина полного пути. Движение частицы на втором отрезке пути идет под действием внутренних сил деформированной решетки, которые не совершают никакой полезной работы, т. е. полученная на первой половине пути энергия теряется. Механизм превращения этой энергии в теплоту не имеет принципиального значения. Можно, например, считать, что она превращается в энергию упругих колебаний частицы возле положения равновесия, которые постепенно передаются всем частицам, превращаясь, таким образом, в их тепловое движение. В таком варианте диссипации не требуется наличия вязкой дисперсионной среды, и поэтому теория применима к описанию вязкостных свойств обычных жидкостей, в которых дисперсионной средой является ничто — межмолекулярные пустоты. Для суспензий более подходит схема передачи энергии вязкой дисперсионной среде при самопроизвольном движении в ней частицы на второй части пути. Это важно при вычислении времени релаксации вакансий и величины потенциального барьера движения частиц в решетке, величина которого определяет частоту переходов частиц в соседний узел. [c.694]

На практике явление срыва стационарного противоточного течения дисперсного потока при некоторых максимальных для данной системы значениях расходов фаз получило название явления захлебывания)). Физический смысл его заключается в следующем [26]. При однородном по д движении частиц в дисперсном потоке в среднем имеет место равновесие между силой тяжести с учетом выталкивающей силы Архимеда и силой сопротивления. Такое равновесие математически выражается уравнением (3.3.2.51) и может реализоваться при двух (или даже при трех) значениях концентрации частиц. При захлебывании оба равновесных состояния исчезают, так как сила сопротивления, действующая на частицы, становится больше движущей силы и условие равновесия перестает выполняться. При этом реальный дисперсный поток в зависимости от типа дисперсной системы ведет себя различным образом. В системе твердое вещество— жидкость захлебывание приводит к переходному (нестационарному) процессу, в результате которого дисперсная фаза выбрасывается из канала вместе со сплошной фазой. В системе газ—жидкость в среднем поток остается стационарным, однако начинается интенсивная коалесценция пузырей, которая приводит к переходу в пенно-турбулентный режим течения и снижению силы сопротивления, действующей на пузыри. В системе жидкость— жидкость может наблюдаться как выброс дисперсной фазы, так и интенсивная коалесценция капель с последующей инверсией фаз. [c.187]

Обший закон сопротивления среды. При количественном определении гидравлических сопротивлений частиц, движущихся в потоке жидкости или газа, необходимо установить связь между потерей кинетической энергии и режимом движения. Такая связь обычно представляется в форме соотношений между безразмерными числами, характеризующими движение частиц. Так, сопротивление среды при движении шарообразной частицы определяется соотношениями 24 [c.155]

Тепло, выделяющееся при синтезе из окиси углерода и водорода, может быть эффективно снято непосредственным теплообменом между реакционной смесью и маслом, циркулирующим через стационарный слой железного катализатора. В ходе первоначальных исследований по съему тепла маслом [271], проводившихся в Германии фирмой И. Г. Фарбениндустри и в США Горным бюро, были выявлены некоторые трудности при осуществлении такого процесса. Эти трудности связаны со спеканием частиц катализатора, что в свою очередь вызывало неравномерное распределение тока газа и жидкости в слое катализатора, перегревы, повышение сопротивления и перепада давления, разрушение катализатора. Эти осложнения частично были преодолены путем повышения линейной скорости охлаждающего масла, достаточного для обеспечения легкого непрерывного движения каждой гранулы железного катализатора (обычно плавленый и восстановленный магнетит) [7]. [c.528]

Гидромеханический процесс осаждения твердых (или л<ид-ких) частиц в жидкой (газовой) среде широко распространен в технике и используется для разделения различных двухфазных или многофазных систем (жидкость — твердое, газ — твердое, жидкость — жидкость, твердое — твердое, жидкость — газ — твердое и т. д.). Физические характеристики движения, например, твердых частиц в среде жидкости или газа зависят не только от реологических свойств системы, но и от многих других факторов, связанных главным образом с условиями обтекания (рис. 4-7), т. е. с теорией пограничного слоя, и с законом сопротивления. [c.115]

Барботаж газа и характер движения частиц в кипящем слое очень напоминает вихревые токи в кипящей жидкости. В каком-либо месте, где сопротивление слоя потоку газа ослаблено, прорывается струя газа и захватывает с собой частицы, вынося их на поверхность слоя. Обратно частицы падают в токе газа, поднимающегося с меньшей скоростью вокруг этой струи. Увлекая за собой газ, он замедляют его движение и отчасти создают обратный ток газа вниз. [c.76]

Движение капель и пузырей в жидкости отличается от движения твердых частиц в ней наличием поверхности раздела фаз жидкость-жидкость или жидкость-газ. На этой поверхности касательная составляющая скорости отлична от нуля, в результате внутри движущейся капли (пузыря) возникает конвективное движение, способствующее лучшему обтеканию капли по сравнению с твердой сферой. Поэтому при одних и тех же значениях числа Рейнольдса коэффициент сопротивления капли набегающему жидкому потоку меньше, чем твердой частицы. Отрыв потока при движении капли наблюдается при более высоких значениях числа Ке, чем в случае твердой сферы, а скорость гравитационного осаждения капли выше скорости твердой сферы того же объема и массы. Из-за подвижности межфазной поверхности при определенных значениях чисел Рейнольдса и Вебера возможна деформация и осцилляция капель и пузырей. [c.215]

В дальнейшем при увеличении скорости газа количество газовых пузырей в слое и их размеры увеличиваются настолько, что суммарная порозность КС возрастает пропорционально скорости газа. При этом высота слоя увеличивается, а гидравлическое сопротивление остается неизменным во всем диапазоне скоростей газа, соответствующих существованию КС. По виду слой сходен с кипящей жидкостью в нем возникают пузыри газа, которые увеличиваются при подъеме и выталкивают фонтанчики зерен при выходе из слоя. При значительных скоростях газа пузырьковый режим кипения переходит в агрегатный (пакетный). Газовые пустоты в виде крупных пузырей и струй уже составляют большую часть объема слоя, становятся непрерывной фазой, в которой плавают, совершают вихревые движения агрегаты зерен с пороз-ностью, близкой к порозности неподвижного слоя. В слое большого сечения отмечается наличие зон с преимущественно восходящим и нисходящим потоком частиц. [c.9]

В производствах ООС и СК возможно образование статического электричества -(трибоэлектричества, электричества трения). Оно возникает при движении по трубопроводам спиртов, эфиров, жидких углеводородов, альдегидов, кетонов и других веществ с высоким электрическим сопротивлением, при движении по трубопроводам и выходе из сопла сжатых или сжиженных газов углеводородов (ацетилен, этилен, пропилен, дивинил, бутан и др.), окиси и двуокиси углерода и т. п. Статическое электричество особенно легко образуется, если в газе присутствуют частицы тонко раздробленной жидкости или пыль, а также при переливании из сосуда в сосуд жидкостей, обладающих диэлектрическими свойствами, или при их поступлении в аппараты свободно падающей струей. [c.58]

Известно, что сила гидравлического сопротивления, действующая на частицу, пропорциональна для турбулентного режима квадрату скорости и плотности среды — w po- При классификации капельными жидкостями в сравнении с газами скорость потоков обычно меньше на два порядка, а плотность — больше на три порядка. Поэтому произведение w po для жидкостей значительно меньше, и в воздушном потоке влияние гидродинамического следа проявляется сильнее. Это приводит в газовых потоках, в результате интенсивного движения частиц в сторону гидродинамического [c.71]

Сопротивление трения. При движении жидкости или газа по трубопроводу возникает трение частиц перемещаемых веществ о стенки труб. Величина этого трения зависит от многих условий. Она тем больше, чем длиннее трубопровод, быстрее движение потока и ниже температура жидкости (для газов—наоборот). Трение возрастает также с уменьшением диаметра трубопровода, увеличением плотности и вязкости перемещаемого вещества и шероховатости внутренней поверхности трубопровода. [c.64]

При движении частицы под влиянием силы тяжести среда (газ или жидкость) также оказывает сопротивление. При этом по мере падения частицы скорость ее возрастает, но одновременно возрастает и сопротивление, причем для мелких частиц быстро наступает такой момент, когда сила тяжести становится равной силе сопротивления. С этого момента частица продолжает двигаться вниз по инерции с постоянной скоростью. [c.74]

При относительном движении частиц ц газа в сопле числа Яе могут достигать нескольких сотен. Имеющиеся стандартные значения коэффициента сопротивления сферы в несжимаемой жидкости с [451] бы 1и представлены в виде [c.197]

Взаимодействие сплошной среды с зернистым слоем осуществляется в контактных аппаратах с принудительным движением сплошной среды через зернистый материал. Разность статических давлений в потоке под и над слоем дисперсного материала определяет энергию, переданную зернистому слою. На рис. 6.9.6.1 представлена экспериментальная зависимость гидравлического сопротивления слоя частиц от фиктивной скорости легкой фазы (скорости, отнесенной к полному поперечному сечению слоя) [28-32]. При этом газ или жидкость подается под слой частиц, свободно лежащих на проницаемой распределительной решетке. Кривая, показанная на рис. 6.9.6.1, идеализирована, однако она отражает качественную картину гидродинамических процессов, происходящих при течении сплошной среды через любой зернистый материал. [c.578]

Опуская описание технологии перевода потенциальной энергии в кинетическую через движение вращения (электронов вокруг ядра, Земли вокруг своей оси, планет вокруг Солнца, других космических систем), отметим, что управление является системой распределения этой энергии между объектами по принципу минимального сопротивления ее проникновению и использованию. Объекты с большей плотностью энергии (количество энергии в единице количества материи) направляют энергию объектам с меньшей плотностью энергии. Параметр плотности энергии объекта как одна из характеристик качества материи возрастает ступенями в процессе перехода от одного фазового состояния к другому твердое тело, жидкость, газ и плазма (ядра и частицы). И далее следуют материи вакуума (условно) вакуум твердый, вакуум жидкий, вакуум-газ, вакуум-плазма. Каждое из этих восьми фазовых состояний материи выстроено из структур, наделенных своим уровнем и диапазоном параметров плотностью материи, плотностью энергии, размером, степенью совершенства композиции, качеством и уровнем информации. [c.8]

КЛАССИФИКАЦИЯ ГИДРАВЛИЧЕСКАЯ, разделение твердых полидисперсных систем на фракции с частицами, обладающими близкой скоростью движения в потоке жидкости или газа (т. е. имеющими близкую гидравлич. крупность). Характер движения частиц определяется соотношением сил гравитации, центробежной, подъемной (архимедовой), гидравлич. сопротивления и сил механич. взаимод. частиц при их соприкосноьении. При объемном содержании твердой фазы < 5% движение частиц наз. свободным, при большем их содержаний — стесненным (в этом случае скорость движения меньше). [c.259]

Движение твердых частиц в жидкости илн газе (внеш. задача) описывается с помощью упрощенных ур-ний Навье-Стокса (ползущее течение при Ке < 1, течение в пограничном слое при больших числах Яе). Закон сопротивления выражается зависимостью =/(Яе), где -коэф. сопротивления. Для шарообразных частиц при Ке < 1 величина = = 24/Ке при развитой турбулентности л 0,44. Скорость своб. осаждения под действием силы тяжести по закону Стокса для одиночной шарообразной частицы = [c.565]

Твердые частицы. Рассмотрим вначале чисто диффузионный пфенос к частице, помещенной в неподвижную жидкость или газ. Такой случай, хотя и крайне редко, но все же встречается на практике. Примерами могут служить рост кристаллов в пересыщенных растворах при лимитирующем диффузионном сопротивлении подводу кристаллизующегося вещества к поверхности кристалла диффузионное горение капельки жидкого топлива, лимитирующей стадией которого является испарение жидкости с поверхности капли. Б указанных случаях можно пренебречь скоростью движения частиц относительно жидкости (газа) вследствие ее малости (Рбс—>0). При этом уравнение (5.3.1.1) для среды, окружающей частицу, сводится к виду [c.275]

При количественном определении гидравлических сопротивлений твердых частиц, движущихся в потоке жидкости или газа (или обтекаемых этим потоком), в первую очередь необходимо установить связь мел<ду потерей кинетической энергии и режимом движения. [c.115]

Рассмотренный закон сопротивления среды относится к свободному движению (так, например, свободное осаждение будет происходить и при наличии большого количества частиц, но при такой их концентрации в жидкости или газе, что осаждающиеся частицы не оказывают влияния друг на друга) шарообразных твердых частиц. Сопротивление реальных частиц, форма которых отличается от шара (рис. 4-9), дополнительно зависит от так называемого фактора формы или коэффициента сферичности . [c.120]

Частицы кипящего слоя не располагаются на горизонтах, где гравитационные силы уравновешиваются динамическим давлением потока, но энергично перемещаются по всему объему слоя, практически независимо от того, где они поступили в слой. Очевидно, причиной перемещения частиц являются пульсации скоростей и давлений в слое, связанные с постоянным изменением сечения для прохода псевдоожижающей жидкости или газа между частицами. Если говорить более конкретно, то интенсивное перемешивание кипящего слоя определяется многими обстоятельствами и прежде всего тем, что центр приложения подъемной силы не совпадает с центром тяжести частиц, вследствие чего частицы начинают вращаться, чем меняется положение поверхности сопротивления. Наличие разности скоростей потока с разных сторон частицы вызывает образование силы давления, которая может быть направлена самым различным образом. Действие этих сил более ощутимо для частиц неправильной формы. Наконец, неравномерность работы и возникновение местных пульсаций скорости также могут воздействовать на перемещение частиц в сдое. Иными словами, движение частиц в кипящем слое связано с явлениями гидродинамического порядка в самом широком смысле этого слова. Именно поэтому кипящий (по внешнему сходатву) слой принято называть псевдоожиженным слоем. Вместе с тем нельзя отрицать и известную роль явления диффузии больших групп, влияющее на флуктуацию концентраций частиц в кипящем слое [325]. [c.491]

Периодическое воздействие жидкости на частицу и использование инерционных свойств частицы может быть достигнуто без генератора колебаний. По методу, предложенному И. Т. Эльпериным, жидкость или газ, несущие взвешенные частицы, движутся по трубе, сечение которой периодически меняется (рис. 7.2, е) [20, 216]. Участвуя в таком потоке, твердая частица также периодически меняет скорость движения, то отставая от быстро движущейся ясидкости в узком сечении, то опережая медленно текущую жидкость в широком сечении. В опытах по растворению частиц азотнокислого калия в воде было достигнуто трехкратное увеличение коэффициента массоотдачи по сравнению с условиями равномерного движения частиц по трубе постоянного сечения. Недостатки метода сложность формы трубопровода и повышенное гидравлическое сопротивление. [c.226]

В ламинарном потоке жидкости (газа). Вопросы учета влияния несферич-ности частиц, состояния их поверхности, степени турбулентности потока, концентрационной и геометрической стесненности движения и других возможных факторов на сопротивление дисперсной фазы рассмотрены [c.40]

Измерения В., вследствие ее чувствительности к из-мененинм состава и строения молекул, а также к наличию структурообразующих примесей, могут служить удобным физико-химич. методом анализа. Во многих случаях по В. судят о готовности или качестве продуктов и полупродуктов произ-ва, т. к. В. тесно связана со структурой вещества и отражает физико-химич. изменения в материале. В. имеет большое значение в различных областях технологии и в природных, особенно в биологич., процессах, определяя скорость течения жидкостей и газов и сопротивление, оказываемое ими движению взвешенных частиц. В. среды определяет скорость диффузии в ней растворенных веществ. Теплопередача в жидкостях и газах в определенных условиях характеризуется их В. Изменения В. сказываются на скорости химич. реакций, протекающих в биологич. системах, в частности процессов, связанных с 1 изцодоятельностью клетки. В. является одной из важнейших характеристик смазочных материалов и др. нефтепродуктов. [c.361]

Механизм псевдоожижения заключается в следующем. При подаче вертикального восходящего потока псевдоожижающего агента (газа или жидкости) через слой зернистого материала, лежащий на перфорированной решетке аппарата, на его частицы действуют аэродинамические силы. При малых скоростях слой остается неподвижным, с увеличением скорости отдельные частицы начинают двигаться одна относительно другой, и слой расширяется. При более высокой скорости потока достигается состояние, когда почти все частицы совершают сложное относительное движение, слой переходит во взвешенное (псевдоожиженное) состояние. Началу псевдоожижения соответствует равенство сил гидродинамического сопротивления слоя весу всех его частиц. В действительности требуется еще учитывать силы сцепления между частицами. Началу псевдоожижения соответствует некоторая скорость при которой преодолеваются силы сцепления и перепад давления становится равным весу частиц, приходящемуся на единицу поперечного сечения слоя. Зависимости перепада давления на высоте слоя с учетом архимедовых сил имеют следующий вид [c.119]

Движение газа через взвешенный в восходящем потоке слой зерненного материала. При восходящем потоке газа (паров или жидкости) через плотный слой зерненного материала с увеличением скорости потока увеличивается сопротивление слоя и ослабляется дапление частиц друг на друга. При достижении некоторого критического значения скорости сонротивление слоя становится равным весу слоя, частицы перестают оказывать давление друг на друга и сло11 переходит во взвешенное состояние в этих условиях у частиц возникает возмо кпость перемещаться в пределах слоя. При дальней-Щ()Д1 уиеличопии скорости Ж > Ж силы трения и инерционные силы, действующие на частицу со стороны потока, превышают вес частицы и поднимают ее, расстояние люжду частицами увеличивается, т. е. возрастает порозность слоя е и скорость потока в поровом [c.603]

Сопротивление движению тел в жидкостях. Проведение ряда процессов химической технологии связано с движением твердых тел в капельных жидкостях или газах. К таким процессам относятся, например, осаждение твердых частиц из суспензий и пылей под действием сил тяжести и инерционных (например, центробежных) сил, механическое перемешивание в жидких средах и др. Как отмечалось, изучение закономерностей этих процессов составляет внешнюю задачу гидродинамики. [c.95]

Пропускную способность гравитационных сепараторов обычно оп-реде.ляют в зависимости от допустимой скорости движения газа, при которой происходит осаждение минимального размера капелек жидкости, принятых для расчета. Допустимая скорость движения определяется из условия равновесия сил, действующих на частицу, и силы сопротивления среды, возникающей при движении этой частицы. [c.65]

ПСЕВДООЖИЖЕНИЕ, способ взаимодействия-потока газа или жидкости (ожижающий агеит) со слоем твердого зернистого материала, при к-ром твердые частицы, взвешенные в потоке, совершают пульсационные и вихревые движения, не покидая пределов слоя. Переход неподвижного слоя в псевдоожиженный происходит при такой скорости потока ш ожижающего агента, при к-рой устанавливается равповесие между силами трепия потока о твердые частицы и весом частиц (первая критич. скорость П.). В этом состоянии слой приобретает текучесть. При увеличении скорости ожижающего агента высота слоя возрастает, повышается его по-розпость 8 (доля объема, занятого ожижающим агентом), но в результате сохранения равновесия между силами трения и весом частиц последние не покидают пределов слоя, а его гидравлич. сопротивление остается постоянным. Частицы начинают выноситься из слоя при скорости потока ю" (вторая крптич. скорость П.), превышающей ги в десятки раз. [c.486]

Увеличение гидродинамического сопротивления горящих частиц и зависимость Сх от Не при Не до 9000 можно объяснить влиянием сил вязкости в пристеночной области газового потока у горящей поверхности частиц, превышающих в десятки раз вязкость газов при нормальных условиях. Это подтверждается экспериментальными исследованиями Аптера и Чуханова по изучению влияния экзо- и эндотермических реакций на характер движения твердых реагирующих частиц в жидкостях [15—16] и однозначной зависимостью между постоянным коэффициентом в уравнении (4) и температурой среды, найденной Ремени [17]. [c.22]

К смешанной задаче гидродинамики относится также движение восходящего потока жидкости или газа через подвижный слой зернистого материала. При малых скоростях потока слой соприкасающихся друг с другом частиц остается неподвижным, так как газ или жидкость проходит по межзерновым каналам и пустотам, т. е. фильтруется через слой. При этом часть скоростного напора расходуется на преодоление трения при движении по извилистым межзерновым каналам о поверхность твердых частиц, а также о стенки аппарата. Обычно трение потока о стенки аппарата пренебрежимо мало (если диаметр аппарата Dann достаточно велик по сравнению с диаметром частиц d,) и гидравлическое сопротивление слоя не превышает веса твердых частиц, приходящегося на единицу площади решетки, поддерживающей слой. [c.217]

Значительно сложнее определить скорость подъема (всплытия) пузырей в жидкости. В принципе, установившаяся во времени скорость подъема индивидуального пузырька в неподвижной жидкости должна определяться из условий равенства архимедовой подъемной силы А, продолжающей действовать на пузырек и после его отрыва, и силы гидродинамического сопротивления, которую оказывает жидкость на всплывающий с постоянной скоростью пузырь (аналогичную задачу об осаждении частицы в неподвижной среде см. в гл. 2). При движении газовых (паро-Газ (пао)Т вых) пузырей внутри пузыря происходит сложное цир- [c.118]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология