Выпуклость поверхности

При наличии жидкой фазы того же вещества и при отсутствии в паровой фазе примесей неконденсирующихся газов процесс конденсации начинается при весьма малых пересыщениях и протекает достаточно быстро. В отсутствие жидкой фазы того же вещества конденсация пара возможна при наличии так называемых центров конденсации, роль которых выполняют взвешенные твердые частицы, пылинки, капельки жидкости, ионы газа и т. д. Этот вид конденсации пара получил название гетерогенной конденсации. Гетерогенная конденсация на центрах начинается при некотором пересыщении пара вследствие того, что давление насыщенного пара над выпуклой поверхностью, которую имеют маленькие капельки жидкости (и вообще любые центры конденсации)- больше, чем над плоской . При отсутствии центров конденсация [c.117]

Капиллярная конденсация влаги обусловлена тем, что упругость паров над поверхностью жидкости зависит от кривизны мениска. Если сравнить давление насыщенных паров над плос кой, выпуклой и вогнутой поверхностями воды, то оказывается,, что наибольшим оно будет над выпуклой поверхностью, а наименьшим — над вогнутой поверхностью. В случае вогнутого мениска упругость насыщенного водяного пара над ним значительно отличается от упругости паров воды над плоской поверхностью, Так, на воздухе при 15° С и давлении 0,1 Мн м упругость-насыщенного пара над плоской поверхностью равна 1,7 и [c.174]

Коэффициент линейного расширения покрытия в 14 раз выше коэффициента линейного расширения металла. При покрытии полиэтиленом выпуклых поверхностей металлов разница в коэффициенте линейного расширения приводит к повышению адгезии при покрытии полиэтиленом вогнутых поверхностей возникают напряжения, направленные на отрыв покрытий, поэтому полиэтилен наносят на прослойки полиэтилена с наполнителями или же на эластичные грунтовочные лакокрасочные покрытия. [c.423]

Давление насыщенного пара реактивных топлив на 10—20% выше, чем этого следовало бы ожидать, исходя нз аддитивности. Различие в составах жидкой и паровой фаз возрастает при понижении температуры и повышении давления, при которых происходит испарение топлива при низких температурах пары богаче углеводородами из низкокипящих фракций. Давление насыщенных паров над выпуклой поверхностью (например, у поверхности капли) несколько выше, чем над плоской. Однако влияние кривизны поверхности раздела фаз на давление паров невелико. [c.49]

Таким образом, давление насыщенного пара над плоской поверхностью всегда меньше, чем давление насыщенного пара над выпуклой поверхностью, и следовательно, состояние с плоской поверхностью является более устойчивым. Мелкие капли обладая большим давлением пара, будут постепенно самопроизвольно перегоняться в более крупные (и на плоскую поверхность жидкости). [c.359]

Хлопающие мембраны (рис. 25.3, г) устанавливаются выпуклой поверхностью в сторону давления. При превышении в сосуде установочного давления сферический купол теряет устойчивость и мембрана хлопком выворачивается в противопо- [c.306]

Давление насыщенного пара является функцией температуры, но вместе с тем зависит также и от формы поверхности жидкости, над которой, находится пар. При малых размерах тела (капель жидкости) зависимость давления насыщенного пара от формы поверхности жидкости становится значительной. Превышение давления пара над выпуклой поверхностью по отношению к его давле- [c.117]

Торфяные поля, предназначенные для добычи фрезерного торфа, интенсивно осушаются, чтобы получить влажность торфяной залежи в поверхностном слое 70—80%, освобождаются от леса и пней, очес снимается и убирается создается выпуклая поверхность карт. [c.159]

Очевидно, что поворот потока влияет на его турбулентную структуру, так как при достаточно больших закруглениях появляются вторичные течения и локальные зоны отрыва. Искривления приводят к стабилизации течения и уменьшению турбулентных касательных напряжений на выпуклой поверхности и к дестабилизации и увеличению турбулентных касательных напряжений — на вогнутой (см. (127], 2.1.1) [c.131]

Капиллярное давление является движущей силой поднятия или опускания жидкости в капиллярах, частично погруженных в эту жидкость. При смачивании жидкостью поверхности капилляра в нем образуется вогнутая поверхность, давление под которой меньше, чем под плоской поверхностью жидкости в сосуде. Под действием этой разности давлений жидкость в капилляре поднимается выше ее уровня в сосуде до тех пор, пока гидростатическое давление столба жидкости не уравновесит капиллярное давление. Если жидкость не смачивает поверхность капилляра, то в нем образуется выпуклая поверхность, давление под которой больше, чем под плоской поверхностью. Вследствие этого жидкость в капилляре опускается ниже ее уровня в сосуде. [c.21]

Переохлаждение пара ниже температуры конденсации для образования новых мельчайших капелек жидкости (зародышей) необходимо потому, что равновесное давление пара над выпуклой поверхностью мельчайшей сферической капли жидкости (зародыша) выше, чем над плоской поверхностью макроколичества жидкости. При большой кривизне поверхности молекулы слабее удерживаются на поверхности зародыша жидкой капли и легче переходят в парообразную фазу. [c.376]

В случае выпуклых стенок, например днища барабанов, нас будет интересовать давление в направлении оси барабана (рис. 1-3). На бесконечно малый элемент выпуклой поверхности с1Р в перпен дикулярном к нему направлении дей- [c.14]

Рис. 1-3. Давление на выпуклую поверхность. dS os <р = (/> dp) os ф = /) (dp os ф) (I-IO)

Давление насыщенных паров над выпуклой поверхностью превышает давление насыщенных паров иед плоской поверхностью, что улучшает условия выполнения анализе [c.32]

Давление насыщенного пара над выпуклой поверхностью жидкости больше, а над вогнутой меньше, чем над плоской поверхность[ю. [c.331]

Условие устойчивости пленок на выпуклой поверхности имеет вид 37] [c.298]

В отличие от выпуклых поверхностей толщина пленки здесь ограничена, очевидно, значениями г. Однако еще задолго до приближения /I к г возникает необходимость учета взаимодействия пленки не только с непосредственно прилегающим участком стенки, но и с другими участками капилляра [38]. [c.300]

Для возгонки веществ при нормальном давлении используют фарфоровую чашку, в которую помещают вещество, и стеклянную воронку, которой накрывают (в опрокинутом виде) чашку. Отводную трубку воронки закрывают куском ваты. Между чашкой и воронкой помещают фильтровальную бумагу, с небольшими отверстиями во многих местах для пропускания паров. Это делают для того, чтобы кристаллы вещества, образовавшиеся на холодной поверхности воронки, не падали опять на возгоняемое вещество. Воронку охлаждают, прикладывая к наружной поверхности смоченный в воде кусок ткани. Если необходимо очистить небольшое количество вещества, то вместо воронки можно использовать часовое стекло, которое выпуклой поверхностью кладут на чашку (или стакан). В вогнутую часть для охлаждения можно положить смоченный водой кусочек ваты. [c.36]

Ири растворении в кислоте металлов, углекис.пых солей, а также при кипячении растворов происходит энергичное выделение газов. Пузырьки газа уносят с собой в виде поверхностной пленки некоторое количество жидкости. Чтобы избежать потерь, нужно накрывать стакан часовым стеклом так, чтобы выпуклая поверхность стекла была обращена вниз (внутрь стакана). Тогда жидкость, увлекаемая пузырьками газа, задерживаясь на новерхности стекла, стекает к его центру и снова падает в стакан. Можно также пользоваться для растворения пробы коническими стаканами нли коническими колбами, в отверстие которых вставлена воронка с короткой шейкой. Через эту воронку наливают растворитель образующиеся брызги жидкости задерживаются на поверхности воронки и стекают обратно в сосуд. [c.143]

Следствием существования свободной поверхностной энергии является факт появления разности давлений по обе стороны от поверхности жидкости при ее искривлении. Эта разность давлений носит название капиллярного давления. Градиент капиллярного давления всегда направлен к центру кривизны поверхности. Поэтому для жидкости с вогнутой поверхностью капиллярное давление уменьшает внутреннее давление, а для жидкости с выпуклой поверхностью увеличивает. В первом слу- [c.98]

Обозначим через г радиус сферической поверхности раздела фаз (радиус капли), через ро — давление насыщенного пара над плоской (г = чз), а через р — над выпуклой поверхностью. Перенесем некоторое количество жидкости dm с плоской поверхности жидкости в каплю радиуса г путем обратимого изотермического испарения при давлении ро, обратимого сжатия пара ОТ ДО В после 3 уюШ ей обратимой изотермической конденсации при р. Поскольку работа испарения и работа конденсации в этих условиях равны и противоположны по знаку, то общая работа переноса dW , совершаемая над системой, оказывается работой сжатия пара [c.193]

Дифракция на цилиндре, сфере, эллипсоиде. Эти объекты имитируют реальные дефекты типа пор, шлаковых включений различной формы. Они имеют гладкую выпуклую поверхность. Отличие их от ребра разреза, полосы и диска с точки зрения теории дифракции состоит в том, что они не имеют блестящих точек и дифрагированные волны образуются в каждой точке их поверхности. [c.49]

Разрывные предохранительные мембраны М огут быть плоскими и предварительно выпученными, с плоским коническим или линзовым зажимом. Каждая мембрана должна иметь маркировку, которую наносят враской на выпуклую поверхность или на специальную бирку, прикрепленную к мембране. При маркировке указывают номер партии мембран, рабочий диаметр, максимальное избыточное разрушающее давление рабочую температуру и материал. [c.327]

Аналогичный вид имеет уравнение (13.3) и для цилиндрических капель на плоской подложке [556]. Это не удивительно, поскольку при Я>Ао (Я, в данном случае, — высота капли) условия равновесия не должны зависеть от знака кривизны поверхности за пределами области влияния поверхностных сил. Отличие состоит лищь в том, что значения По при этом отрицательны, так как капиллярное давление капли, имеющей выпуклую поверхность, имеет другой знак По = Р = — о/г, где г — радиус кривизны невозмущенной части капли. Уравнение (13.3) применимо и при Р =0, когда поверхность объемной жидкости плоская и слой имеет форму клина. В этом случае исчезает второй член в правой части уравнения, так как По = Р = 0. [c.213]

Для решения дифференциальных уравнений с помош ью неявной разностной схемы требуется, чтобы эта матрица была близка к единичной, для минимизации же достаточна лишь ее положительная определенность. Очевидно, что это требование выполняется для выпуклой поверхности Ф(0) при сколь угодно большом Т. В этом случае траектория, даваемая неявной разностной схемой, обеспечивает достижение инфинума. При Г —оо неявная разностная схема приводит к известному условию (3.159), и задача опять может быть сведена к решению системы нелинейных алгебраических уравнений. Известно довольно много методов минимизации, основанных на решении этой системы [8, 69]. Однако сходимость подхода обеспечивается далеко не всегда даже для выпуклой поверхности Ф(0). [c.218]

Важно отметить, что при создании на внешней (выпуклой) поверхности направляющих лопаток в колене 2 наплывов з.> из плексигласа, имитировавших осаждаемую пыль (золу), обычно в промышленных условиях выпадающую нз проходящих дымовых газов, распределение скоростей в сечении 2—2 не только пе ухудшилось, но еще больше выравнялось (M 1,07). Это понятно, так как указанные наплывы заполняют только срывпую область на внешней поверхности лопаток при обтекании нх потоком на повороте и по существу делают нх аэродинамически более обтекаемыми. Если пыль пе имеет тенденции к зарастанию, то очень больиюго накопления ее на лопатках пе будет, так как возрастающая при этом ско )ос ть протекания газа через межлопаточные пространства будет способствовать ее едувапию. [c.230]

Гообще для выпуклых поверхностей Р(г) есть полный ток проходящих через поверхность объема V пейтронов от единичного изотропного источника, помещенного в точке г внутри объема. Для вычисления этой величины найдем вероятность выхода нейтрона через элемент площади с1Л поверхности А [c.263]

Если Дрг,с>—Ар[с, граница раздела фаз и точка, н которой кривизна поверхности раздела фа равна нулю, находятся в конце конденсатора, по распределение давления имеет вид, показанный па рис. 2, а. При входе нара в зону конденсации р больше, чем р , следовательно, в этой точке неизбежно возникла бы выпуклая поверхность, как показано на рис, 2, а. Этого не происходит при нормальных условиях смачивания поверхности, и возникает равновесное распределение лавления (рнс, 2, б), В этом случае капиллярная разность давлент урапновен]нваегся перепадом давления на участках испарения и т аиспорта жидкости. При прочих равных условиях и гаком случае циркуляция будет выше, В табл, 1 приведет,] ссылки иа литературу, в которой эти вопросы рассмотрены более подробно. [c.106]

В зависимости от параметров эксплуатации в сосудах и аппаратах применяют следующие днища эллиптические, полу-шаровые, сферические отбортованные и неотбортованные, тороидальные, конические отбортованные и неотбортованнгле. Каждое днище должно иметь маркировку с клеймом на наружной выпуклой поверхности. Сварные швы днищ должны быть стыковыми с полным проваром. [c.42]

График зависимости между Гти1 и переохлаждением (А7) приведен на рнс. 37. Верхняя ветвь (кривая /) соответствует ассоциату с выпуклой поверхностью в переохлажденной жидкости, нижняя (кривая 2)—ассоциату в перегретой жидкост)т. Видно, чем больше геометрическая поверхность ассоциата отклоняется от плоской, тем выше значение АТ. Переохлаждение илн перегрев жидкости зависит не только от радиуса, но и от разрывного усилия, которое находится в зависимости от поверхностного натяжения на границе новой и старой фаз. Так как для разрыва сплошности нефтяной жидкости достаточно образовать полость размерами порядка удвоенного расстояния между молекулами, минимальная работа 2а (на единицу площади) может быть приравнена произведению разрывного усилия на г. Отсюда (р = 2о/г) следует, что ири равенстве г для нефтяных растворов разрывное усилие меньше (а = 20—30 Н/м), чем для воды (о = 73 Н/м), и значительно меньше, чем для ртути (а = 473,5 Н/м). Размеры ССЕ в значительной степени влияют и иа теплоотдачу. В случае ССЕ с размерами Гт1п теплоотдача во много раз меньше, чем прн ССЕ с Гтах. [c.121]

Форм-фактор плоской пластины или выпуклой поверхности, излучающей в пространство, равен единице, так как в поле зрения любого участка поверхности не входит ни единого другого ее участка и, следовательно, никакая часть излучаемой данной поверхностью энергии не поглощается ею же. Формфактор железного уголка меньше единицы, так как внутренние поверхности его полок излучают навстречу друг другу. Эффективной площадью этих двух поверхностей является площадь плоскости, ограниченной концами двух полок. Если труба имеет близко расположенные друг к другу круглые плоские ребра, то для цилиндрической поверхности, огибающей вершины ребер, форм-фактор будет близок к единице. Форм-фактор для простых кон( )игураций можно определить непосредственно по графикам, приведенным в работах [1, 131. [c.43]

Если цилиндрическая оболочка изготовлена из обечаек, прошедших правку, то в соответствующих формулах к остаточной деформации холодной гидки необходимо добавлять остаточные деформации холодной правки. Здесь возможны весьма интересные случаи. Пусть исходный прокат имел отклонение от плоскостности одного направления, т. е. кривизну одного знака. После правки проката в сжатых зонах (выпуклая поверхность) возникнут остаточные напряжения растяжения и, наоборот, на вогнутой поверхности - напряжения сжатия. В случае деформирования при последующей гибке заготовки в том же направлении, что и при правке, остаточные напряжения растяжения в сжатой зоне будут возрастать в соответствии с величиной радиуса гибки. В противном случае, когда направление изгиба будет противоположным направлению изгиба при правке, остаточные напряжения на внутренней поверхности могут быть отрицательными, равными нулю или растягивающими, но меньшими, чем в предыдущем [c.180]

Ограничиваясь прямолинейными путями нагружения и выпуклыми поверхностями нагружения, активное нагружение можно связать с монотонным ростом нормы loi =(о о) (aкaк) [c.297]

Остановимся еще на одном примере из практики. При обтекании выпуклой поверхности в некоторой области вне пограничного слоя скорость выше, чем в набегающем потоке, и, следова- [c.21]

Силы капиллярного давления направлены к центру кривизны поверхности. В случае выпуклой поверхности жидкость—газ эти силы направлены внутрь жидкости и поэтому она находится под большим давлением, чем та же жидкость под плоской поверхностью. На жидкость с вогнутой поверхностью действует меньплее давление, чем на ту же жидкость с плоской поверхностью. [c.17]

В случае вогнутой поверхности жидкости р, <. р и Ар -< О, так как / < О (О > 90 и os ft С 0). Для выпуклых поверхностей / > О и Ар > 0. Вогнутый мениск образуется, например, на границе жидкость/газ в том случае, если жидкость смачивает стенки капилляра. Поскольку в жидкости под мениском создается при этом отрицательное капиллярное давление, она поднимается по капилляру до тех пор, пока не произойдет уравновешивание капиллярного давления и веса столба жидкости (высотой К) (рис. 3.14). Если жидкость не смачивает стенок капилляра, формируется выпуклый мениск. При Ар > О жидкость опускается в капилляре относительно уровня свободной поверхности ha 0). Равновесие в такой системе описывается формулой Жюрена [c.154]

До сих пор поверхность раздела фаз считалась плоской. Однако на практике нередко приходится иметь дело с искривленными поверхностями. Например, поверхность капли выпукла, а поверхность жидкости в смачиваемом капилляре вогнута. Очевидно, что если взаимодействие молекул не ограничивается только взаимодействием с ближайшими соседями, то молекула жидкости, находящаяся на выпуклой поверхности, будет испытывать равнодействующую силу, направленную вглубь жидкости меньшую, чем на плоской поверхности. На вогнутой поверхности эта сила, наоборот, больше. Такое изменение поверхностных взаимодействий вызывает и изменение условий равновесия фаз, разделенных искривленной поверхностью. Если на плоской поверхности давление в обеих сосуш,ествующих фазах одинаково, то на искривленной поверхности возникает добавочное давление, направленное в сторону той фазы, по отношению к которой поверхность вогнута. Другими словами, при равновесии давление в фазе, отделенной от другой фазы вогнутой поверхностью, больше. Разность давлений, возникающая по обе стороны искривленной поверхности л идкости, носит название капиллярного (или лапласова) давления. Величина капиллярного давления зависит от кривизны поверхности и поверхностного натяжения и выражается уравнением Лапласа. [c.192]

Перейдем теперь к двухкомпонентным системам, для состояния которых необходимо указание уже трех переменных например давления, температуры и концентрации. Взаимосвязь трех переменных величин изображается с помощью трехмерной фигуры. Рассмотрим пример такой фигуры для бинарной системы, компоненты которой в жидком состоянии образуют гомогенные растворы во всей области концентрации, а в твердом состоянии вообще не растворяются один в другом (рис. VIII.6). На рисунке изображены области трех агрегатных состояний парообразного, жидкого и твердого. Точки Л 2 и Г, 2 соответствуют температурам кипения чистых компонентов при различных давлениях, а расположенные ниже точки 5, 6 и 5, 6 — температурам плавления. На диаграмме можно различить ряд поверхностей. Так, выпуклая поверхность 132 / 3 2 выражает зависимость температуры кипения жидких растворов от состава пара. Под ней находится вогнутая поверхность 142 V, 4, 2, выражающая зависимость температуры кипения от состава жидкого раствора. Сечения такого [c.296]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология