Уравнение состояния линейной макромолекулы

УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ ЛИНЕЙНОЙ МАКРОМОЛЕКУЛЫ [c.141]

Статистическая термодинамика линейной макромолекулы (свободная энергия и уравнение состояния полимерной цепи) [c.83]

В статистической теории состояние макромолекул принято характеризовать с помощью линейного коэффициента набухания сй = К / Нд — отношения реального размера Я полимерного клубка к размеру Яд в некотором стандартном состоянии. Теория Флори [29] устанавливает связь этого коэффициента с качеством растворителя, которая описывается уравнением [c.623]

Это уравнение состояния макромолекулы во всей области ее растяжения. При h = О, f = О, при h = hmax, f = оо. На рис. VI. 6 приведена характерная кривая, соответствующая уравнению (VI. 17). Видно, что линейный участок кривой действительно занимает примерно одну третью часть области растяжения, в которой h/hmax изменяется от О до 1. [c.160]

Мы привели в наиболее простой форме основы статистической физики макромолекулы, которая является разделом статистической физики вообще, а посему использует идеи и методы этого раздела теоретической физики. Рассматривается статистика линейных макромолекул в приближении модели сво-бодносочлененных сегментов. Выводится распределение свободной макромолекулы по расстояниям между ее концами. Это распределение подчиняется нормальному (гауссову) закону. Предлагается вывод уравнения состояния макромолекулы, связывающего растягивающую силу, приложенную к концам мак- [c.160]

Особо следует остановиться на кинетической гибкости сетчатых полимеров. Во-первых, для таких полимеров можно говорить только о кинетической гибкости в конденсированном состоянии, поскольку сетки нерастворимы, во-вторых, форму та (I 29) теряет смысл, поскольку сетчатые полимеры неспособны к течению. Для таких систем следует говорить не о гибкости макромолекулы в целом, а о гибкости участка макромолекулы, заключенного между узлами, с молекулярной массой Если М намного больше величины чоханического сегмента, то для полимера сохраняются выведенные выше зависимости к гибкость его практически не снижается. По мере роста числа сшивок, т. е. снижения Мс, гибкость снижается, и при соизмеримой с величиной механического сегмента, полимер теряет способность к изменению конформации и ведет себя как абсолютно жесткий полимер. Уравнение, характеризующее во.- ра-стание Т при сшивании линейных полимеров, имеет вид [c.104]

Можно дать следующее простое определение свободного объема полимера это объем, не занятый макромолекулами (занятый объем состоит как из вандерваальсовых объемов всех атомов, так и из исключенного объема, подробнее см. гл. V). В стеклообразном состоянии (Т < Тст), свободный объем Vf не должен зависеть от температуры. Однако выше температуры стеклования свободный объем возрастает линейно с температурой в соответствии с уравнением [c.53]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология