Импульс фотона

Если фотоэффект свидетельствует об определенной дискретной энергии кванта (фотона), то комптон-эффект доказывает наличие импульса фотона Если энергия фотона велика сравнительно с энергией связи электрона, то обычно электрон не поглощает всей энергии кванта. [c.425]

Данное соотношение выражает взаимосвязь импульса фотона/пс с длиной волны света его можно записать в виде [c.22]

Рассеяние фотонов на атомных электронах известно как эффект Комптона. Комптон облучал углерод и другие легкие элементы рентгеновскими лучами с энергией 20 кэВ. Он нашел, что рентгеновские лучи, рассеянные электронами атома под определенным углом, обладают вполне определенной частотой — меньшей, чем частота падающих лучей. Наблюдаемые длины волн точно согласуются с уравнением, выведенным при предположении, что происходит столкновение двух частиц, фотона и электрона. Законы сохранения энергии и импульса приводят к выражению, которое правильно описывает экспериментальные результаты, причем импульс фотона определяется как р = МХ, а его энергия равна Е=Н. [c.372]

Произведение массы тела па его скорость называется количеством движения тела или его импульсом. Обозначая импульс фотона через р, окончательно получаем [c.70]

ИЗОШЛО, нужно разорвать связь иод — углерод. Если в качестве облучающих частиц использован тепловой нейтрон, то он будет иметь примерно нулевую кинетическую энергию, и разрыв связи должен возникнуть в результате отдачи ядра, являющейся результатом испускания обычного фотона. Энергетические расчеты процессов такого типа показывают, что такой механизм вполне возможен. Для того чтобы удовлетворить закон сохранения импульса, отскакивающее ядро должно иметь импульс, равный и противоположно направленный импульсу испускаемого фотона. Так как энергия фотона может быть выражена уравнением Еу = тс -то импульс фотона будет равен [c.420]

Тем самым, в численное значение импульса электрона вносится неконтролируемое изменение Арх порядка импульса фотона. Можно показать, что величины Ал и Дрд и другие одноименные компоненты связаны при этом следующим образом [c.26]

Импульс фотона согласно уравнению (1.29) определяется соотношением [c.24]

Чему равен импульс фотона для света с Я=485 нм Ответ 13,66-10" кг-м-с 1. [c.81]

Так как импульсы фотона и отскочившего ядра должны быть рав ны и противоположно направлены, то, подставив значение нз уравнения (11-24) в уравнение (11-25) и выразив массу в а. е. м (а не в граммах), а энергию в Мэе (а не в эргах), получим уравне ние для энергии отдачи [c.420]

Суть идеи де Бройля заключалась в распространении уравнений, справедливых для фотона, на все частицы атомного мира. Импульс фотона p = m -=h l или p = hlK, где Я — длина волны. В 1922 г. Комптон показал на опытах, что рентгеновские лучи и электроны взаимодействуют так, что это соотношение выполняется, и таким образом истинная природа фотона уже не могла вызвать сомнения. Предположим, что уравнение (2.27) относится к любой частице — электрону, протону, нейтрону и т. п., тогда импульс р==ти можно определить, измерив массу т и скорость v частицы, а длину волны найти расчетным путем. Спрашивается, длину какой волны мы при этом находим На этот вопрос де Бройль не мог ответить. Однако если скорость v измерена, то значение X можно вычислить по уравнению [c.28]

Выразим ц через импульс фотона г = -2. тп.95) [c.171]

Импульс фотона р — тс (где т — его масса, а с — скорость света) можно рассчитать из уравнения Эйнштейна для энергии Е=тс [c.371]

Важно понять, что неопределенности в уравнениях (12.15) и (12.16) не зависят от экспериментальных ошибок , скажем от качества оборудования какой-либо лаборатории, и присущи любому процессу измерения. Например, предположим, что положение движущегося электрона измерено при облучении его светом, т. е. при бомбардировке фотонами. При этом надо было бы применить короткие длины волн, чтобы точно локализовать электрон, однако тогда импульсы фотонов /гД были бы [c.371]

Для этих процессов должны выполняться законы сохранения энергии и импульса. Поскольку импульс молекул при столкновении с фотонами практически не меняется, должен выполняться закон сохранения импульсов для фотонов. Импульс фотона пропорционален волновому вектору. Поэтому закон сохранения импульса представляют как равенство нулю векторной суммы волновых векторов, участвующих в нелинейном процессе фотонов. Этот закон в оптике называют условием фазового синхронизма. [c.125]

Рассмотрим процесс уК - яК в с.ц.м. Обозначим энергию и импульс фотона и пиона, соответственно, через (ш, к) и до = = (,С[ + Ф- Вектор поляризации фотона е удовлетворяет ус- [c.300]

Фотовозбуждение электронов в идеальных полупроводниковых кристаллах при Г = О может идти по поверхностному и объемному механизмам генерации [73]. Отличие от металлов проявляется в том, что объемное фотовозбуждение, играющее обычно у полупроводников главную роль, обязательно сопровождается меж-зонными переходами, поскольку концентрация электронов в зоне проводимости пренебрежимо мала. Межзонные переходы принято разделять на прямые и непрямые. При прямых переходах, которые в схеме приведенных зон выглядят как вертикальные (рис. 8.3), во взаимодействии принимает участие один электрон с начальной энергией и фотон с энергией Йсо. Поскольку импульс фотона во взаимодействии Йсо/с пренебрежимо мал, квазиимпульс электрона в кристалле в схеме приведенных зон после взаимодействия не изменяется рг = р . Одновременно происходит переход электрона в другую зону и выполняется закон сохранения энергии [c.143]

Так как импульсы фотона и отскочившего ядра должны быть равны и противоположно направлены, подставив значение Ру из урав- [c.400]

Одни из первых работ с применением импульсного фотолиза проведены с озоном, двуокисью азота и двуокисью хлора. Получены сведения об образовании колебательно-возбужденных молекул кислорода. В методе импульсного фотолиза смесь газов,, содержащая исследуемое вещество, сильно разбавленное инертным газом, помещается в длинной трубке, прозрачной для ультрафиолетового излучения. Параллельно трубке размещается одна или- несколько мощных фотолитических разрядных ламп, наполненных инертными газами (лампы такого типа применяются, в частности, в высокоскоростной фотографии). Через эти лампы за время 10—250 мкс разряжается батарея конденсаторов, заряженная до энергии в несколько тысяч джоулей. Возникающий в результате разряда мощный короткий импульс фотонов поглощается в реакционной трубке, вызывая диссоциацию исследуемых молекул. Спектр лампы практически сплошной с наложением небольшого числа атомных линий. Максимум интенсивности приходится на кварцевую ультрафиолетовую область , но излучение простирается и в соседние участки спектра. После фотолитического импульса через заданное время (25— 1000 мкс) следует второй световой импульс от другой, гораздо менее мощной лампы, свет которой проходит вдоль оси реакционной трубки и фокусируется на входной щели спектрографа в результате получается спектр поглощения частиц, присутствующих в реагирующей смеси. Многократные повторения таких опытов позволяют получить временную зависимость различных процессов, а также исследовать влияние изменения некоторых экспериментальных параметров. [c.146]

Так как произведение тс равняется импульсу фотона, который обозначим через р, то [c.32]

Действительно, испускание электронов под воздействием излучения — фотоэффект, а также рассеяние излучения, сопроволадаемое испусканием электронов,— эффект Комптона могут быть полностью объяснены лишь при учете дискретной природы излучения и приведенных формул для энергии и импульса фотона. [c.299]

В качестве примера таких столкновений рассмотрим взаимодействие фотона с молекулой В. Пусть фотон имеет энергию Ау (у - частота фотона), а В - тяжелая частица в квантовом состоянии / Для фотона вместо указания его частоты и скорости введем обозначение Ау()к), где к - волновой вектор, связанный с импульсом фотона р соотношением р = кк. При взаимодействии с фотоном происходят прюцессы, аналогичные процессам 1-3. Так, аналогом процесса I является рэлеевское рассеяние [c.63]

Пионные борновские члены. Кролл-рудермановский член (рис. 8.4, а) уже знаком по разделу 8.2.3. Он доминирует в электрической дипольной амплитуде и ведет к рождению заряженных 8-волновых пионов. Пороговая амплитуда (8.12) применима также и при произвольных импульсах фотона и пиона к и q [c.307]

Наконец, импульс фотона к приводит к появлению формфактора в членах и однократного, и двукратного рассеяния. С этими модификациями, если опустить тривиальные кинематические поправки порядка т /М, амплитуда yd -> r°d становится равной (Argan et aL, 1980) [c.342]

И тот и другой результаты абсурдны, так как противоречат закон Эйнштейна и данным опыта. Поэтому необходимо предположить, что в элементарном акте фотоэлектронной эмиссии доллсны участвовать, кроме фотона и электрона, ещё другие тела, или по крайней мере одно тело, принимающее на себя часть импульса фотона. Это может иметь место только в том случае, если электроны но абсолютно свободны, а связаны силовым полем с ионими металла. Таким образом, при построении теории фотоэффекта в металлах нельзя пользоваться приближением, допускающим, что электроны проводимости в металле совершенно свободны. [c.68]

Решение последней проблемы было найдено в 1934 г., когда Сци-лард и Чалмерс нашли, что радиоактивный иод, образующийся при нейтронном облучении этилиодида, можно отделить от облучавшегося материала. Очевидным результатом облучения было превращение неактивных атомов иода в молекулах этилиодида в свободные радиоактивные ионы иода, которые можно затем экстрагировать из органической фазы водой. Для того чтобы образовались ионы иода, нужно разорвать связь иод — углерод. Если в качестве облучающих частиц использован тепловой нейтрон, он будет иметь примерно нулевую кинетическую энергию, и разрыв связи должен возникнуть в результате отдачи ядра, являющейся результатом испускания обычного фотона. Энергетические расчеты процессов этого типа показывают, что такой механизм вполне возможен. Для того чтобы удовлетворить закон сохранения импульса, отскакивающее ядро должно иметь импульс, равный и противоположно направленный импульсу испускаемого фотона. Так как энергия фотона может быть выражена уравнением Еу = тс , импульс фотона будет равен [c.400]

Законы излучения чёрного тела. Под излучением мы будем понимать в этой главе, с одной стороны, процесс испускания различными телами электромагнитных волн, с другой, — явление распространения этих волн в среде. Во втором случае мы будем применять наравне со словом излучение также слово радиация, особенно, когда применение термина излучение к обоим процессам могло бы повредить ясности изложетптя. Весь ко мплекс явлений, сопровождающих электромагнитное излучение, заставляет рассматривать это явление, с одной стороны, как распространение электромагнитных волн, с другой стороны, как распространение особых частиц — световых квантов или фотонов. В этих элементарных частицах как бы сосредоточена вся энергия излучения в строго определённых количествах, или квантах. Каждый фотон всегда несёт с собой энергию, равную /гм, где V — частота колебаний в соответствующей электромагнитной волне, а /г — постоянная Планка, имеющая размерность действия (т. е. произведеция энергии на время) и равная 6,54 10 + + 0,5% эрг сек ). При взаимодействии с атомами и молекулами или электронами фотоны либо целиком поглощаются с переходом энергий излучения в другие виды энергии (поглощение света твёрдыми телами, фотононизация газов в объёме, внещний фотоэффект и т. д.), либо отдают лишь часть своей энергии, продолжая двигаться всё с той же скоростью света (эффект Комптона, комбинационное рассеяние света). В этом случае изменяется лищь частота V соответствующих фотону электромагнитных волн. Импульс фотона равен . [c.313]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология