Кинематические поправки

Кинематические поправки. Релятивистский гамильтониан электрона в центральном поле и(Г) [c.51]

Кинематическая поправка для водорода и водородоподобного иона (Н] может быть рассчитана аналитически получаем [c.51]

Здесь р я Q — соответственно относительный импульс конечной протонной пары и импульс налетающего пиона, а Е ==> 2М + о), т.е. я(1-лабораторная энергия (незначительные кинематические поправки опущены). [c.135]

Как и раньше, мы предположили, что мнимые части Ао и со пренебрежимо малы. Оценим бшш, используя эффективные параметры (Ао)эФФ = 0,03/Ил и (со)эФФ = 0,17/Пл , близкие к параметрам из пионных атомов (см. раздел 6.5.2). При 7 = 50 МэВ получаем вт п 65°, что весьма близко к экспериментально наблюдаемому положению минимума на рис. 7.1. В пренебрежении кинематической поправкой, т.е. используя е = 0, мы получили бы вместо этого в ты 78 . Это указывай на необходимость включения дополнительного члена р в уравнении (7.16) в любом реалистическом анализе данных по упругому пион-ядерному рассеянию. [c.239]

В импульсном приближении (ИП), если пренебречь кинематическими поправками, усредненное по поляризациям неупругое сечение для перехода i - f между состояниями со спинами / и /f пропорционально os 0 для AS = 0 и sin 0 для Д5 = 1. [c.271]

В этот результат следует внести кинематические поправки на тот факт, что системы центра масс jtN и пион—ядро не совпадают. Соответствующее преобразование угла (7.17) тождественно тому, которое знакомо из упругого рассеяния с о = 0. Оно проводится путем замены [c.272]

Формула Пуазейля для кинематической вязкости с поправками на кинетическую энергию и длину капилляра (см. ниже) и с учетом формулы (XI. 7) будет иметь вид [c.253]

Большая часть капиллярных вискозиметров, служащих для определения кинематической вязкости, основана на принципе истечения столба исследуемой жидкости под действием силы тяжести. Основным типом такого прибора является вискозиметр Оствальда, известный в различных конструктивных модификациях. Главный недостаток вискозиметра Оствальда заключается в невозможности учесть часть жидкости, прилипающей к стенкам шарика. Это количество в случае вязких жидкостей составляет заметную величину, что заставляет вводить некоторые поправки, точность которых довольно сомнительна. [c.297]

Кинематическую вязкость вычисляют по формуле, в которой принята во внимание поправка на кинетическую энергию [c.311]

Таким образом, техника вычисления кинематической вязкости по полученному времени истечения прм работе с вискозиметром Уббелоде с висячим уровнем чрезвычайно проста. По табл. XI. 20 находят ближайшее к наблюдаемому число секунд и поправку для соответствующего капилляра. Поправку вычитают из наблюдаемого числа секунд и разность умножают на коэффициент прибора К. [c.312]

Что касается величины aj, то в большинстве случаев капли жидкого топлива и пылеугольные частицы имеют малые размеры и малые относительные скорости газовой среды, но при больших значениях Re = wd/v, где w — относительная скорость частицы, v — кинематическая вязкость газового потока, роль конвекции в переносе тепла и массы возрастает, и ее приходится учитывать соответствующей поправкой [8]. Однако с выгоранием даже более крупных частиц эта поправка также уменьшается. [c.13]

Это выражение включает зависимость эффективных s- и р-волновых параметров от энергии пионов со. В качестве первого шага опустим все кинематические и абсорбтивные поправки к уравнению (7.1). Тогда борновская амплитуда дается выражением [c.235]

Введение поправочного коэффициента [о для расчета кинематического коэффициента диффузии обычно излишне, так как эта поправка очень мала. [c.464]

Формула (7) получена в пренебрежении изменениями нормальных колебаний при образовании комплекса. Кинематическое участие В в колебании VAн нетрудно учесть, но такое усложнение (8) неоправданно, так как поправка ( 1%) меньше погрешностей лучших измерений А [35]. [c.124]

В качестве вторичного прибора использована базовая конструкция потенциометра типа ЭПД, в который вмонтирован второй автоматический мост (сравнительный). Оба моста питаются переменным током напряжением 6,3 в от обмотки силового трансформатора. Принцип работы измерительной части концентратомера заключается в том, что выходное напряжение сравнительного моста вводится последовательно и противоположно по фазе с выходным напряжением измерительного моста. Температурная поправка автоматически вносится дополнительным реохордом кинематически связанным с реверсивным двигателем РД, и основным реохордом 7 . Движки реохордов и включены последовательно. [c.518]

Измерения интенсивностей рентгеновских отражений выполнялись на монокристальном дифрактометре. Использовалось монохроматическое Мо-.йГ -излучение. Измерено 1990 ненулевых неэквивалентных отражений I [hkl) по Z от О до 11. Вводились поправки на поляризацию и кинематический фактор. Поглощение из-за его малой величины не учитывалось. Поскольку кристалл находился в стеклянном капилляре с маточным раствором, измерения проводились на фоне заметного диффузионного рассеяния. Кривые фона снимались для каждой слоевой линии с шагом по т в 2.5° (х — установочный угол счетчика). [c.69]

Задачи элементарной теории. Лопастное колесо является основным элементом насоса и в значительной мере предопределяет всю его конструкцию. Поэтому теория лопастного колеса занимает ведущее место в теории насосов. Основное уравнение лопастных машин (2. 39) позволяет свести задачу по определению напора лопастного колеса к определению приращения момента количества движения потока жидкости в колесе, т. е. свести задачу динамическую к кинематической. Но основное уравнение не устанавливает связи между формой и размерами лопастного колеса, с одной стороны, и создаваемым им изменением момента количества движения потока — с другой. Кинематическое исследование потока идеальной жидкости в области колеса на основе уравнений гидродинамики приводит в общем случае (п. 17) к неразрешенным до настоящего времени задачам. Движение реальной жидкости в области колеса в еще меньшей степени доступно исследованию теоретическим путем. Поэтому изучение движения жидкости в колесе производится на основе упрощенных теоретических схем явления с последующей корректировкой полученных результатов данными опыта. При расчете проточной части колес с часто расположенными лопастями (так, что между ними образуются каналы достаточной длины по сравнению с размерами поперечного сечения) основываются на элементарной струйной теории. Для расчета колес с редко расположенными лопастями, когда можно в первом приближении пренебречь их взаимным влиянием, допустимо использование теории и опыта обтекания единичного профиля. Таким образом, существуют две элементарные теории. Пригодность той или иной из них для расчета лопастного колеса определяется относительной величиной поправки на несоответствие результатов расчета данным опыта, а также устойчивостью значения поправки. Если теория удерживает главнейшие черты реального явления, то она является основанием для накопления и обобщения данных опыта. [c.73]

Как уже отмечалось, для надежного измерения вязкости необходимо свести к минимуму поправку на кинетическую энергию (второй член уравнения 2.16). При конструировании вискозиметров это достигается прежде всего выбором оптимальных габаритных размеров радиуса, длины капилляра и измерительного объема. Размеры прибора определяются прежде всего пределами измеряемой вязкости с таким расчетом, чтобы время истечения не выходило за интервал 250 т 900. Поскольку радиус капилляра входит в выражение 2.16 в четвертой степени, то время истечения жидкости чувствительнее всего реагирует на изменение этого параметра. Максимальный радиус капилляра выбирается в зависимости от корня квадратного из кинематической вяз- [c.57]

Данные табл, 2 показывают, что эта формула дает хорошие совпадения с экспериментальными данными. На рис. 3 графически представлены отклонения от экспериментальных данных значений кинематической вязкости, вычисленных по формулам (9), (17) и (24). Поскольку форл улы (17) и (24) отличаются одна от другой только на величину поправки на турбулентность движения, то рнс. 3 дзет представление о влиянии этой поправки на результаты вычисления. Из рассмотрения табл. 2 и сопоставления рисунков 1, [c.45]

Формулы (7.58) и (7.59) выведены для машин с геометрически подобными роторами, одинаковыми факторами разделения и другими конструктивными и кинематическими параметрами. При различиях указанных параметров необходимо вносить в расчет соответствующую поправку [108]. [c.141]

Как видно из формулы 1.46, для вычисления критерия Рг необходимо знать при температуре перекачки (100°С) кроме кинематической вязкости также значения р, с и Температурную поправку относительной плотности находим по формуле 1.5 [c.19]

Вискозиметры SL-22 и U-22 калибровали по воде и трем углеводородным маслам при значениях числа Рейнольдса от 5 до 1000. Вязкость этих масел определяли при помош,и вискозиметров SL-21 и U-21. По полученным данным строили графики зависимости поправки на кинетическую энергию от чисел Рейнольдса. При R < 10 эта поправка для всех вискозиметров практически равна пулю и кинематическую вязкость можно вычислять из соотношения [c.110]

В итоге работы изучена зависимость поправки на кинетическую энергию-от числа Рейнольдса для вискозиметров, предназначенных для измерения кинематической вязкости. [c.110]

Кинематические поправки связаны в основном с зависимостью массы электрона от скорости. Эти поправки приводят лишь к сравнительно небольшому сдвигу энергетических уровней без качественного изменения спектра (без дополнительной структуры). Поэтому эти поправки следует учитывать лишь в таких расчетах. которые претендуют на высокую точность. Принципиальное значение эти поправки имеют для спектра атома водорода и водородоподобных ионов, т.к. в этом случае возможен точный аналитический расчбт уровней и экспериментальная проверка основных принципов теории. [c.48]

При описании углового распределения упругого рассеяния при низких энергиях встречается преобразование wN-амплитуды из её системы центра масс (с.ц.м. яМ) в систему центра масс пион—ядро (с.ц.м. яА). Соответствующие кинематические поправки для рассеяния вперёд уже были введены в разделе 6.4.3 для пионных атомов. Для низкоэнергетического рассеяния заметный дополнительный эффект возникает от преобразования угла рассеяния, к обсуждению которого мы сейчас переходим (Thies, 1976). [c.237]

Наконец, импульс фотона к приводит к появлению формфактора в членах и однократного, и двукратного рассеяния. С этими модификациями, если опустить тривиальные кинематические поправки порядка т /М, амплитуда yd -> r°d становится равной (Argan et aL, 1980) [c.342]

Поправка, предложенная Гагенбахом, часто получается больше основной пеличнны, исчисляемой но формуле Пуазейля. Такое соотношение между основной формулой и поправкой сильно увеличивает влияние погрешности при переходе от условной вязкости к динамической или кинематической. [c.317]

Если совершаются малые колебания, то поправка АТ( ) мала и ею можно тфенебречь Остается, следовательно, лишь та часть матрицы кинематических коэффициентов, которая отвечает равновесным значениям дпин связей, валентных углов и других геометрических характеристик молекул При практическом вычислении соответствующих коэффициентов можно тогда произвольным образом ввести систему декартовых ко-ординац связав ее с равновесной геометрией многоатомной молекулы, и затем вычислить проекции всех равновесных ортов многоатомной молекулы на выбранную декартову систему координат Тогда вычисление кинематических коэффициентов может быть выполнено по формуле [c.363]

Поэтому при 200° Вт = 1470° К, а энергия активации вязкого течения равна Ет = 2,3 ЯВт = 6,7 ккал1моль. Это значение рассчитано для кинематической вязкости. Тогда, вводя поправку на температурную зависимость плотности, получим следующее значение энергии активации, рассчитываемое по абсолютной вязкости Ет = = 7 0 ккал1моль. Приведем экспериментальные определе- [c.145]

При использовании стеклянных жидкостных термометров рекомендуется использовать два термометра. Свыше области от 0°С до 100°С следует использовать стеклянные жидкостные термометры с точностью после корректировки +0,005°С или лучше использовать два термометра в одной бане. Их показания должны согласовываться в пределах 0,ГС Для определения кинематической вязкости используют термометры короткого диапазона с характеристиками, приведенными в табл. 8.17. Разница в параметрах в основном определяется иоложением точки замерзания. У модели А точка замерзания внутри шкалы, у модели В — ниже уровня шкалы, а у модели С — выше уровня шкалы. В табл. 8.18 дан ряд термометров А5ТМ/1Р, соответствуюш их параметрам, приведенным в табл. 8.17 Для определения используют либо стеклянные термометры с жидким наполнителем с точностью определения после поправки до 0,02°С или лучше, калиброванные аккредитованной национальной лабораторией либо используют термометрические устройства, такие как платиновые термометры сопротивления с такой же или лучшей точностью и соответствующие таким же сертификационным требованиям. [c.270]

С помош,ью дифрактометра установлена принадлежность кристалла к моноклинной сингопии. Определение параметров элементарной, ячейки, также выполненное на дифрактометре, дало следующие величины а=20.48 + 0.01, 6=14.565+0.005, с=9.046 А (погрешность +0.005 А) р=94°43 + 5. Пространственная группа P2Jn однозначно определяется по погасаниям. Измерения интенсивностей рентгеновских отражений выполнялись на ручном монокристальном дифрактометре. Использовалось монохроматическое Мо-А -излучение. Измерено 1950 ненулевых неэквивалентных отражений. Вводились поправки на поляризацию и кинематический фактор. Поглощение из-за его малой величины не учитывалось. [c.76]

Pr = v//a — критерий Прандтля V/ — коэффициент кинематической вязкости, м 1сек , а/ — коэффициент температуропроводности, м ч или м 1сек Е1 — поправка, учитывающая отношение длины трубы I к ее диаметру [c.30]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология