Гидродинамическая дисперсия в пористой среде

Среди других исследований течений в анизотропных пористых средах следует упомянуть также работу [70], в которой выявлено влияние на устойчивость течения гидродинамической дисперсии, вызываемой равномерным основным потоком. В работе [15] рассмотрен процесс конвекции в вертикальных щелях, заполненных анизотропными пористыми средами, а в работе [56] проанализировано течение в однородном горизонтальном слое, ограниченном двумя плоскими поверхностями, поддерживаемыми при различных температурах. [c.399]

ГИДРОДИНАМИЧЕСКАЯ ДИСПЕРСИЯ В ПОРИСТОЙ СРЕДЕ [c.25]

Под гидродинамической дисперсией понимается явление образования на границе раздела фильтрующихся жидкостей зоны смешения, растущей со временем. Гидродинамическая дисперсия имеет место при различных физико-химических и геохимических процессах, являясь одной из главных причин рассеяния химических элементов в фильтрующихся потоках. Гидродинамическая дисперсия при фильтрации однородных (с одинаковой плотностью и вязкостью) жидкостей рассматривается как результат неодинаковости частиц пористой среды и неравномерности их укладки, распределения скорости течения по поре, наличия Полостей, в которых происходит смешение, и молекулярной диффузии [Бэр Я. и др., 1971]. Считается, что за счет этих факторов некоторые частицы вытесняющей жидкости опережают поток, а другие, наоборот, отстают, в результате чего и формируется зона смешения двух жидкостей. [c.25]

Теория гидродинамической дисперсии развивается путем описания движения жидкости в различных моделях пористой среды. Наибольшее распространение получили статистические модели, в которых рассматривается беспорядочное движение частицы индикатора в беспорядочной пористой среде. Из статистических моделей следует наличие частиц индикатора, перемещающихся в направлении потока с бесконечно большой с1 оростью, не соответствующей физическому существу гидродинамической дисперсии. В действительности, частица индикатора движется через пористую-среду с конечной скоростью по строго определенной траектории, обусловленной геометрией конкретного порового пространства,, что противоречит основному постулату статистической теории. Чтобы устранить последнее противоречие, дополнительно привлекается механизм молекулярной диффузии. Однако, молекулярная диффузия имеет значение лишь при очень малых скоростях фильтрации [c.25]

Согласно (2.22) передовая точка концентрационного фронта растворенного вещества перемещается по д с конечной скоростью и движения жидкости в последовательно соединяющихся проточных зонах пористой среды, что имеет ясный физический смысл. Согласно концепции конвективной диффузии существуют частицы индикатора, перемещающиеся в направлении потока с бесконечно большой скоростью. Это не соответствует физической сущности гидродинамической дисперсии, ибо частицы индикатора движутся через пористую среду с конечной скоростью по строго [c.28]

По существу, аналогичное описание гидродинамической дисперсии предложено Л. Б. Дворкиным [1968] применительно к пористой среде с тупиковыми порами роль трещин и пористых блоков играет здесь соответственно сквозная и тупиковая пористость. [c.38]

Поскольку р = оо, то фронт растворения Ме, движущийся по направлению х со скоростью ш, имеет резкий характер, т. е. прн имеем = 0, С=Со. В действительности фронт растворения Ме несколько размыт за счет гидродинамической дисперсии, являющейся следствием массообмена между проточными и застойными зонами пористой среды (см. главу 2). Все другие случаи осаждения Ме на подвижном щелочном барьере относятся к промежуточным между и [c.72]

Теоретически исследовано продольное гидродинамическое перемешивание в пористых средах. В поток на входе в среду вводится б-образный импульс метки. В качестве модели среды принята модель ячеек идеального перемешивания с застойными зонами. Получено выражение для коэффициента дисперсии. [c.10]

В предыдущем разделе гидродинамическое перемешивание в пористой среде с застойными зонами исследовалось с помощью дельтаобразного введения метки в поток, втекающий в среду. Перемешивание изучается также с помощью гармонического сигнала, т. е. введения метки, концентрация которой меняется со временем по закону синуса [19]. Причем этот метод предоставляет сразу два способа определения коэффициента дисперсии. Один из них заключается в определении амплитуды сигнала на выходе, а другой — в нахождении фазового сдвига. [c.198]

Гидродинамическое перемешивание в модели ячеек с застойными зонами сопоставлено с диффузионным приближением. В случае б-образного введения метки показано, что при достаточно большой протяженности среды распределение концентрации метки на выходе в обеих моделях оказывается нормальным. Из сравнения параметров этих двух распределений найден коэффициент эффективной диффузии или дисперсии. При малой скорости обмена веществом между проточной и застойной зонами коэффициент дисперсии оказывается очень большим. Это накладывает весьма жесткие требования на протяженность пористой среды, необходимую для установления нормального распределения концентрации на выходе. Если пористая среда окажется недостаточно протяженной, то нормальное распределение на выходе не устанавливается. Кривая в этом случае имеет колоколообразный вид с длинным устойчивым хвостом . Произведенный для такого случая расчет показал, что распределение можно представить в виде суммы двух распределений нормального и экспоненциально затухающего. Приведем способ определения параметров пористой среды по экспериментальным данным. [c.212]

Рассмотрим идеализированную феноменологическую теорию гидродинамической дисперсии в случае одномерного вытеснения раствором (концентрации Со) воды из пористой среды. [Гарибянц А. А., Голубев В. С., 1978 Голубев В. С., 1978i,2]. Будем моделировать пористую среду большим числом последовательно х оединенных, камер, сообщающихся узкими короткими каналами. Подразделим объем камеры на проточную зону, в которой жидкость движется, в направлении х, и застойную зону, жидкость которой участвует лишь в конвективном массообмене с проточной зоной. [c.27]

Гидродинамическая дисперсия в трещиновато-пористых средах, обсуждалась В. С. Кутляровым [1967] на основе следующей системы уравнений [c.37]

Голубев В. С. Гидродинамическая дисперсия и динамика сорбции в пористой среде с застойными зонами. — Докл. АН СССР, 1978г, т. 243, № 5, с. 73—76. [c.202]

Голубев В. С., Веницианов Е. В., Гарибянц А. А. Уравнения гидродинамической дисперсии и динамики сорбции для пористой среды с застойными зонами.— Теор. основы хим. технологии, 1980, т. 14, № 4, с. 607—610. [c.202]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология