Природа магнетизма

Ядерный магнитный резонанс. Явление ядерного магнитного резонанса заключается в избирательном поглощении радиоволн магнитными ядрами, помещенными в магнитное поле. Эф кт ЯМР открыт Блохом и Перселлом (1946). Теория и экспериментальное наблюдение ЯМР имеют много общего с электронным парамагнитным резонансом. Различие этих двух явлений состоит лишь в природе магнетизма. [c.64]

Магнетит имеет структуру обращенной шпинели Ре + [Ре +Ре +]04, обладает ферримагнетизмом, но его магнитные свойства слабые, поэтому он не нашел практического применения. Однако магнетит имел существенное значение при исследовании ферритов, так как, встречаясь в природе и обладая магнитными свойствами, он, естественно, способствовал изучению природы магнетизма и электрической проводимости ферритов в целом. [c.74]

Аналогичные явления были исследованы в ферритах (наиболее понятны явления в феррите лития), причем уменьшение ширины линий спектра ферромагнитного резонанса до минимума было достигнуто другим путем [14]. Необходимо отметить только, что эти исследования были связаны с исследованиями упругих свойств, которые будут рассмотрены в разд. И,А. Существует еще одна область, где необходимы относительно чистые материалы,— исследование разбавленных растворов магнитных ионов в немагнитных кристаллических решетках. Оказалось возможным в разбавленных растворах исследовать свойства индивидуальных магнитных ионов в самом кристалле без каких-либо осложнений, обусловленных взаимодействием между ионами. Б экспериментах подобного рода приходится идти на компромисс между необходимостью разбавления растворов для уменьшения взаимодействия и исследованием свойств растворенных ионов. Рабочие концентрации составляют обычно 10 —10 %, причем чистота кристалла должна быть еще выше для устранения влияния других ионов. Было выполнено множество исследований методами электронного парамагнитного резонанса, ядерного магнитного резонанса, оптического поглощения и флуоресценции. Благодаря этим исследованиям в последние годы был достигнут определенный прогресс в изучении природы магнетизма. [c.32]

Проведенные к настоящему времени исследования магнитных полей на ядрах в парамагнитных, ферромагнитных, антиферромагнитных и ферримагнитных веществах и сравнение результатов с макроскопическими магнитными. параметрами позволили сделать новые важные выводы относительно природы магнетизма. Особенно интересными в этой связи оказались исследования ферритов — ферромагнитных диэлектриков или полупроводников, намагничивание которых даже при сверхвысоких частотах не сопровождается сильными потерями энергии на вихревые токи. [c.75]

По аналогии с минералами и горными породами сложного состава [213] для синтетических алмазов характерна смешаннэя природа магнетизма — диапараферромагнетизм. [c.85]

В книге приведены подробные сведения о кристаллохимии и природе магнетизма ферритов, механизме у кинетике их образования. Значительное внимание уделено рассмотрению некоторых основных феррнтных систем. Большое место в монографии отведено описанию технологии ферритов (выбору и измельчению сырья, смешиванию компонентов, температурному режиму синтеза). [c.2]

При измерении намагниченности образца время измерения 1 с, и следовательно для времен релаксации т < и исследования суперпарамагнитной релаксации с меньщими энергиями анизотропии подходят нанокластеры с размерами 10 100 нм. Для исследования более быстрой суперпарамагнитной релаксации весьма эффективна мессбауэровская спектроскопия Fe с характеристическим временем tm = Ю" с. Это время определяет ее значительные преимущества и ставит в ряд необходимого набора методов для исследования суперпарамагнетизма. Такое характеристическое время позволяет проводить исследования суперпарамагнитной релаксации магнитных нанокластеров в диапазоне размеров от 1 до 10 нм. Нижний предел размеров может и не определяться временем измерения, а носить характер офаничения со стороны природы магнетизма и магнитного упорядочения. Действительно, переход от отдельного парамагнитного атома железа к группе атомов с коллективным эффектом магнитного упорядочения неизбежно требует возникновения критического размера кластера, более которого вещество переходит в магнитоупорядоченное состояние, а менее которого кластер парамагнитен при любых температурах. Этот размер легко оценить для ферромагнитных металлов, в которых магнитное упорядочение характеризуется блуждающим магнетизмом, определяемым электронами проводимости. Если использовать тот же прием с применением соотнощения неопределенностей импульса и координаты для электронов проводимости при квантовом ограничении в объеме нанокластеров для ферромагнитных кластеров, как и ранее для кластеров немагнитных полупроводников, то критический размер возникновения ферромагнетизма определяется с применением следующей процедуры [c.527]