Резонанс ферромагнитный

Рис. 29.34. Зависимости эффективного значения и-фактора и ширины резонансной кривой для случая ферромагнитного резонанса в гадолиниевом гранате вблизи Г омп от температуры [145]. Данные получены на поли кристаллическом сферическом образце при частоте 9479 Мгц

Интенсивность и форма резонансной кривой поглощения определяются процессами релаксации. Наличие их приводит к тому, что компоненты тензора магнитной проницаемости становятся комплексными величинами. Ширина резонансной кривой ферромагнитного резонанса АН обычно определяется как разность полей, при которых мнимая часть диагональной компоненты тензора проницаемости х" составляет половину своего значения Лр з в точке резонанса. При отсутствии внешнего магнитного поля магнитная проницаемость ска-лярна. Зависимости ее вещественной л и мнимой ц" частей от частоты называют магнитными спектрами. Для магнитных спектров ферритов характерно наличие двух областей дисперсии. Низкочастотная область дисперсии обусловлена смещением границ доменов, а более высокочастотная — естественным ферромагнитным резонансом в эффективных полях анизотропии и размагничивающих полях. [c.563]

ФЕРРОМАГНИТНАЯ РЕЛАКСАЦИЯ И РЕЗОНАНС [c.379]

Феррит, помещенный в постоянное магнитное поле Нд и перпендикулярное к нему переменное СВЧ-маг-нитное поле, поглощает СВЧ-энергию. Это поглощение носит резонансный характер (ферромагнитный резонанс) и максимально на частоте со о, определенным образом связанной с полем Но- Зависимость резонансной частоты О) о от Я о имеет сложный характер и определяется магнитной кристаллографической анизотропией, анизотропией формы, упруго напряженным состоянием образца и т. п. [3]. В наиболее простом случае изотропной сферы [c.563]

Рис. 29.8. Кривые ферромагнитного резонанса для монокристалла Мпд 89ре[ зд04 [24]. Образец имел форму сферы диаметром 0,25 мм. Кривые сняты при комнатной температуре на частоте 9300 Мгц и соответствуют трем главным кристаллографическим направлениям, по которым направлено постоянное магнитное поле

В первых работах по магнитному резонансу в парамагнитных, ферромагнитных и антиферромагнитных веществах применяли уравнения Блоха (668), которые можно переписать так [c.381]

Ферромагнитный резонанс. Сборник статей. М., Физматгиз, 1961. [c.538]

Поэтому в данной части результаты теории Сула носят лишь сугубо качественный характер > и не объясняют многих сторон явления дополнительного поглощения, в частности ширины области поглощения, ее структуры и ряда других. Тем не менее работы Сула стимулировали быстрое развитие нового направления в исследовании магнитных кристаллов — нелинейного ферромагнитного резонанса. Широко поставленный эксперимент блестяще подтвердил теорию параметрического возбуждения ферромагнитного кристалла. Были созданы малошумящие параметрические усилители и пр. [19]. [c.384]

Сахаро-фосфатная цепь нуклеиновой кислоты также не является сопряженной, и нуклеиновые кислоты — диэлектрики, ферромагнитные свойства, наблюдавшиеся методом электронного парамагнитного резонанса, оказались связанными с примесями железосодержащих соединений, от которых очень трудно избавиться. [c.110]

Магнитная сепарация проводилась на приборе УЭМ-1Т при напряженности магнитного поля между клиновидными полюсами магнита 3,2-10 А/м. Кристаллы разделялись на две группы — магнитные (удаляемые полем с предметного столика) и немагнитные (остающиеся на предметном столике). Применение метода магнитного резонанса к немагнитной группе кристаллов не обнаружило в них ферромагнитных включений. Измерялись массы и разрушающие нагрузки кристаллов до сепарации Ро, магнитных Рм и немагнитных Рн групп. Результаты приведены в табл. 33. Из нее видно, что для первых трех партий кристаллов фракции 630/500 разрушающая нагрузка для немагнитной группы практически не отличается от исходной Ро- Более того, для партии с Яо = = 130 Н, разрушающая нагрузка для кристаллов магнитной группы несколько выше, чем для немагнитных. Следовательно, использо- [c.443]

Ферромагнитный резонанс на кристаллах алмаза при использования ЭПР-спектрометра дает широкие полосы, причем форма спектров сложна, что не позволяет проводить количественные оценки. При ЭПР-измерениях было замечено, что с увеличением дефектности кристаллов (в частности, с увеличением содержания включений) наблюдаются уширение линий парамагнитного азота. Так, для немагнитных кристаллов, отсепарированных на сепараторе УЭМ-1Т, полуширина линий ЭПР дисперсного азота состав- [c.447]

В заключение было проверено влияние температур прокалки порошков (800—1000° в течение 4 часов) на электромагнитные свойства ферритов. Образцы спекались пои температуре 1350° в течение 12 часов. Оказалось, что для рассмотренного интервала температур прокалки порошков удельный магнитный момент спеченных ферритов был равен магнитному моменту насыщения порошков. Остальные свойства ферритов (ширина полосы ферромагнитного резонанса, температура Кюри, удельное электросопротивление, плотность) также остались без изменений, несмотря на различный режим прокалки порошков. [c.229]

Ширина линии ферромагнитного резонанса АЯ, э [c.564]

Ферромагнитный резонанс и анизотропия. Ферриты-гранаты имеют меньшую удельную намагниченность, чем ферриты-шпинели и большой интерес к ним был вызван в основном их уникальными свойствами в СВЧ-диапазоне. Минимальные значения ширины линий ферромагнитного резонанса А Я =1 0,2 э были получены в иттриевом феррите-гранате, свободном от примесей редкоземельных ионов. [c.570]

Ширина линии ферромагнитного резонанса АЯ. э, в некоторых редкоземельных ферритах со структурой граната [123] [c.578]

Состав X из измерений намагниченности из ферромагнитного резонанса АН, а (Г = 3(10 К) Гс. "К гс-см Г—зоо к) [c.588]

Ширина линии ферромагнитного резонанса для монокристаллов Ме. У [164 [c.588]

Рис. 8. Спектры ферромагнитного резонанса никеля в образцах катализаторов, восстановленных при 500 С Цифры соответствуют номеру образца

Таблица 22. Характеристика сигналов ферромагнитного резонанса в образцах АНМ катализаторов, восстановленных при различных температурах

Особенно наглядно влияние цеолита на образование поверхностных фаз АНМ катализаторов проявляется при анализе ферромагнитного резонанса спектров восстановленных образцов (табл. 22) [105]. Из таблицы видно, что количество ферромагнитного никеля возрастает с увеличением содержания в катализаторе МоОз и особенно цеолита. [c.48]

Поскольку ширина линии спектра ферромагнитного резонанса обусловлена в основном обменным сужением, большая ширина сигналов ФМР никеля в цеолитсодержащих катализаторах по сравнению с АНМ контактами указывает на то, что частицы никеля в цеолитсодержащих катализаторах имеют меньший размер. Следовательно, цеолит в АНМ катализаторах не только увеличивает степень восстановления никеля и его дисперсность, но и способствует стабилизации Ni в мелкодисперсном состоянии. [c.50]

ВЭ — внутренняя энергия ГЦК — гранецентрированная кубическая ИК — инфракрасный КР — комбинационное рассеяние КТР — коэффициент термического расширения ОЦК — объемно-центрированная кубическая ПЭ — поверхностная энергия СТВ — сверхтонкое взаимодействие ФМР — ферромагнитный резонанс ЭКР — энергия кристаллической решетки ЭПР — электронный парамагнитный резонанс [c.7]

ДЛЯ работы с ферромагнитным образцом, который в условиях резонанса поглощает очень много энергии. В [52, 99] описаны стабилизаторы частоты мощных СВЧ-генераторов на ЛОВ. [c.86]

Спектры магнитного резонанса. Ферромагнитный резонанс в РеВОз наблюдался на частотах 9,3 и 35 Ггц при 290 и 77 °К. На частоте 9,3 Ггц спектр снят на спектрометре с двойной модуляцией магнитного поля, регистрировалась первая производная от линии поглощения при ориентации образца, когда взаимно перпендикулярные векторы постоянного магнитного поля Но и переменного СВЧ поля Hi лежат в плоскости наилегчайшего намагничивания (0001). [c.158]

Благодаря тому что парамагнитная восприимчивость значительно превосходит диамагнитную, методы М. используются также для обиаружеиия следов ферромагнитных примесей, недостулиых для определения др. методами. В рамках магнетохим. подхода нек-рые хим. и биохим. процессы объясняются изменением числа неспаренных электронов. Перспективными направлениями М. являются исследования непосредств. влияния магн. поля на смещение хим. равновесия, кинетику и механизм хим. р-ций, в т. ч. гетерогенных (см. Ионы в газах. Магнитно-спиновые эффекты). К М. примыкают исследования магн. резонанса (ЯМР, ЭПР и др.), направленные на выявления связи между магн. св-вами и хим. строением молекул [c.620]

Механизм деалюминирования был изучен методом ЭПР. Изучение спектра фосфоресценции показало, что содержащиеся в виде микропримесей ионы Fe занимают тетраэдрические места в структуре цеолита Y и морденита. Удаление аммиака и дегидроксилирование NH4Y при температурах выше 400 °С приводит к появлению сигнала ферромагнитного резонанса в случае Na-формы аналогичный эффект не наблюдается. В результате был сделан вывод, что занимающие тетраэдрические места ионы железа, как и Ионы алюминия (схема 17), удаляются из каркаса в виде Ге(ОН)з [144]. [c.533]

Рис. 29.37. Зависимость ширины линии ферромагнитного резонанса монокристалла иттриевого граната при различных частотах от температу-

Рис. 29.9. Зависимости резонансного поля Яр з (кривые /, 2) и ширины кривой ферромагнитного резонанса А Я (5, 4) для сферы из монокристалла феррита Мп, озРе[ 9504( 1, = 3,2 сж) от температуры [69]. Наличие максимумов при Т = 20 К на кривых А Я (Г), по-видимому, обусловлено ионами Мп или ионами Мп еще более высокой валентности

Для теоретической интерпретации результатов по ферромагнитному резонансу и анизотропии редкоземельных ферритов-гранатов необходим одновременный учет расщепления уровней ионов за счет кристаллического поля, спин-орбитального и обменного взаимодействий, которые подчас-являются величинами одного порядка. В настоящее время информация об электронных уровнях ионов редкоземельных элементов ен1е недостаточна для надежной теоретической интерпретации результатов. [c.573]

Положение низкотемпературного максимума ширины линии ферромагнитного резонанса в УзРеб012 с примесью ионов редкоземельных элементов [124] [c.579]

НЫХ, полученных методом ЭПР и ферромагнитного резонанса (ФМР) (см. табл. 21, а также рис. 8). При восстановлении алюмомолибденовых образцов водородом, начиная с 200 °С, на их поверхности образуются ионы Мо +. Зависимость интенсивности сигналов Мо + от температуры восстановления имеет экстремальный характер с максимумом при 300—400 °С. При температуре выше 500 °С происходит более глубокое восстановление молибдена до Мо + и МоЗ+ (см. табл. 21). Поскольку при восстановлении МоОз сигналы ЭПР Мо + не обнаруживаются, можно предположить, что возникновение ионов Мо + связано с восстановлением поверхностной алюмомолибденовой фазы [106]. В восстановленных АНМ и особенно цеолитсодержа-ш,их катализаторах интенсивность сигналов ЭПР Мо значительно ниже. Данный факт свидетельствует о том, что никель препятствует образованию поверхностных алюмомолибдатов, взаимодействуя с молибденом с образованием никельмолибденовых и алюмоникельмолибденовых ассоциатов, а цеолит интенсифицирует этот процесс. Об этом свидетельствует также и то, что при восстановлении синтезированных никельмолибда-тов ионы Мо + не образуются. [c.48]

Для изучения электронной спиновой релаксации в ферромагнитных развязках (мопокристаллические шарики железо-иттрие-вого граната) была использована схема, представленная на фиг. 11.15 [80]. Вопросы изучения ферромагнитного резонанса выходят за рамки этой книги, и читателю следует обратиться к оригинальной статье, описываюш ей спектрометр (см. также [81]). Ферромагнитная релаксация обсуждалась Ван-Флеком [c.404]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология