Скорость на границе газового факела

Скорость иа границе газового факела [c.42]

В работах [17, 54] приближенно допускали, что скорость на границе газового факела (/в равна скорости свободного витания частиц. Проведенное в работах [1, 50] экспериментальное исследование показало, что скорость на границе факела для вертикальной и горизонтальной струй равна и постоянна по длине струи, а по абсолютному значению несколько ниже скорости свободного витания. Отношение т]1 действительной скорости на гра- [c.42]

Длину газового факела неограниченной струи (Уф) определяли косвенно из графика зависимости =/(У) как абсциссу точки со скоростью С/в на границе факела. Полуширину газового факела (Ьф) определяли также из графика I/ = 17 (х) для исследованных сечений неограниченной струи как абсциссу точки со скоростью (7в. Скорость С/в на границе газового факела определяли непосредственно измерением при истечении полуограниченной струи в режиме локального фонтанирования. Трубку Пито-Прандтля устанавливали внутри струи на расстоянии от лобовой стенки, равном радиусу факела в данном сечении. [c.49]

Скорость на границе газового факела по формуле (1.47) [c.88]

Исследования строения газового факела, образующегося при сжигании генераторного газа в горизонтальной цилиндрической камере с горелкой типа труба, в трубе со снятием полей концентраций, температур и динамических напоров описано в работе ВНИИМТ (Л. 6]. В этой работе указывается, что наиболее интенсивное горение протекает на границе встречи потоков газа и воздуха, где имеют место максимальные величины СО2 и выделения тепла. К концу факела происходит выравнивание концентраций газов и температур. Профили динамических напоров непрерывно деформируются от профилей в выходном сечении горелки до профиля установившегося потока в трубе. Анализируя профили динамических напоров в различных сечениях, авторы приходят к выводу о том, что нет никаких оснований ожидать подобия скоростей в различных сечениях камеры со скоростью на основном участке свободной струи. Далее, сравнивая холодную продувку камеры и горящий факел, авторы приходят к выводу, что горящая и холодная струи имеют одинаковый непрямолинейный профиль. [c.18]

При идентичных условиях истечения профили скорости в фиксированных сечениях горизонтальной и вертикальной струй полностью совпадают между собой по всей ширине пограничного слоя газового факела [1, 20, 30]. Некоторое различие в профилях наблюдается только на границе струйного пограничного слоя в горизонтальной струе, в отличие от вертикальной, скорость в этой зоне резко уменьшается до нуля на границе псевдоожиженным слоем. [c.33]

Возмущающее действие поперечных воздушных струй (видны на границах факела — рис. 2) и высокая турбулентность в зоне между ними обуславливают высокую турбулентность факела на всех режимах, независимо от скорости истечения газовых струй. [c.86]

Материал Класс сит, мм Эквивалент- Критиче-ный дна- ская ско-метр час- рость псев-тиц, мм доожиже-ния, м/с Скорость на границе газового факела, м/с Объем- ная плот- ность, кг/м Форма и поверхность частиц [c.47]

При приведенной скорости газа порядка 1 м1сек происходит изменение структуры пены длина газовых факелов увеличивается, и они выходят на поверхность слоя, что приводит к разрушению ячеистой пены и превращению ее в систему, состоящую из относительно крупных брызг и выбрасываемых газом струй жидкости. При этом верхняя граница слоя становится размытой и над ним [c.512]

Скорость распространения пламени и , протяженность факела ф и связанное с нею время горения /г определялись по положению границ факела, цостроенных по данным газового анализа (или зарегистрированных фотографическим способом). В результате экспериментального исследования было подтверждено существенное влияние начальной температуры на f/т. ф и /г. Зависимость этих параметров от температуры описывается следующими эмпирическими формулами [c.36]

На этом рисунке схематично представлены кривые для кинетического, или гомогенного и диффузионного факела, в координатах скорость газовоздушной смеси (или воздуха для диффузионного факела), при которой наступает срыв горения, — газовое число (величина, обратная коэффищ1енту расхода воздуха) для различных диаметров сопел с/. Сопоставление обоих семейств кривых показывает, что спадающие кривые предварительно подготовленного пламени во всех случаях при коэффищ1енте расхода воздуха а = 1,0 имеют максимум стабильности. В противоположность этому максимальные значения кривых стабильности, полученные при измерениях в диффузионных пламенах, перемещаются по оси абсцисс. Смещение этих кривых наряду с величиной скорости потока на границе погасания пламени зависит от поперечного сечения потока. [c.482]

Используя представления о двухзонной структуре факела, изложенные в работе [54] и развитые в работах [20, 50], принимаем, что в центральной части факела (Ьф) частиц нет и что все они консолидируются в пограничном слое, где образуют поток толщиной со средней и постоянной по длине канала плотностью рп. Границей центральной газовой и периферийной гетерогенной зон является изотаха, для которой характерно значение скорости и в, равное скорости стесненного витания частиц. [c.39]

Нагрев стекла до температуры размягченияг при которой производится заданная технологическая операция обработки (заварка, штамповка и т. д.). При достижении температуры, соответствующей температуре верхней границы зоны отжига стекла, дальнейший нагрев стеклоизделий может производиться с любой скоростью нагрева. В зависимости от марки используемого стекла и характера проводимой операции температура стеклоизделий доводится до 800—1 200° С. Колебания температуры огней газовых горелок в этом случае сказываются в меньшей степени, чем изменения химических свойств и формы факела. [c.8]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология