Границы, зоны и длина факела

Рис. 6.20. Границы факела (на примере свободного факела природного газа Березово-Игримского месторождения, скорость истечения газа ц 200 м/с) I — аэродинамическая фаница 2 граница зоны горения (по д = 2 %) 3 — граница зоны стехиометрнческих концентраций горящего факела (по а = ), 4 — то же, для негорящей струи природного газа — длина пути подсоса и — стехиометрические длины горящего факела и негорящей струи — полная длина факела — длина факела по среднему недожогу

ГРАНИЦЫ, ЗОНЫ И ДЛИНА ФАКЕЛА [c.517]

Границы, зоны и длина факела [c.13]

Скорость потока в зоне горения определялась по показаниям термопары и трубок полного и статического давления с последующим подсчетом по обычной формуле, принятой в гидродинамике. Из опытов по определению полей температур, полных напоров и статических давлений следует, что если построить все эти поля и подсчитанную скорость потока в зоне горения в различных сечениях по длине факела, а также нанести границу зоны свечения (зафиксированную визуально и на фотографии), то можно заметить, что начало подъема кривой скорости, кривой температур, начало падения полного напора, а также начало зоны свечения практически совпадают. Конец зоны горения, очевидно, будет располагаться там, где кончилось повышение температуры . Этому же соответствует и понижение полного напора, а также понижение скорости до значения, равного скорости набегающего потока. [c.233]

На рис. 12 приведена зависимость ширины зоны и времени горения по длине факела от различных скоростей набегающего потока. По оси абсцисс отложено (параллельно оси факела) расстояние от среза сопла до пересечения линии тока с передней границей зоны горения. [c.249]

Из соотношения (9-13) следует, что при турбулентном горении увеличение скорости выхода газовоздушной смеси из горелки данного диаметра не должно значительно влиять на длину зоны воспламенения факела, так как с увеличением средней скорости пропорционально увеличивается пульсационная скорость, а под ее воздействием пропорционально увеличивается и скорость распространения пламени. При турбулентном горении также Пх меньше зависит от свойств смеси. Показательным является характер зависимости 11 от состава смеси, которая так же, как и для Уп, имеет вид куполообразной кривой. Разница лишь в том, что по мере увеличения скорости движения кривые смещаются вверх и растет величина Пт на концентрационных пределах распространения пламени. Поэтому с увеличением скорости смеси разница между максимальной скоростью пламени и скоростью пламени вблизи границ уменьшается, это и означает снижение зависимости 7т от химических свойств смеси. [c.154]

Горение завершается за видимым фронтом, определяя общую длину факела /ф. Участок /д до границы полного сгорания называется длиной зоны догорания. На протяжении д горение должно завершиться с требуемой полнотой. Поэтому /д будет тем больше, чем меньше скорость химического реагирования и чем больше скорость движения газов. Из-за сравнительно малой скорости химического реагирования при малых концентрациях горючей смеси /д значительно увеличивается. [c.154]

В эксперименте методом фотографирования определялось положение передней границы факела (высота конуса L ) и задней границы (длина факела Ltp ). Разность этих величин дает протяженность зоны горения по оси факела. [c.196]

Рис. 8-20, 8-21 наглядно иллюстрируют различие между прямоструйным и обращенным факелами и влияние наложенных. пульсаций. В прямом струйном факеле границы зоны горения заметно искривлены (к оси факела) начиная примерно с половины длины его, в обращенном они близки к прямолинейным. При прочих равных условиях горение в обращенном факеле заметно напряженнее, чем"в прямоструйном. Это связано с различием в условиях зажигания свежей смеси от факела, В прямо- [c.206]

Ламинарное горение (простейший режим горения) характеризуется резко очерченными границами факела. При ламинарном горении толщина фронта пламени практически составляет доли миллиметра, поэтому общая длина факела определяется только длиной зон воспламенения и догорания [c.165]

Разница в диаметрах кратера горелки и туннеля создает зону завихрения между границами факела и сте)й., ками туннеля (рис. 14). Эти циркуляционные потоки обеспечивают подвод части газов из зоны высоких температур к основанию пламени, что способствует уменьшению времени на подогрев смеси, а следовательно, и укорочению факела. На рис. 15 приведены кривые изменения температуры газового потока и концентрации О2 и СОг по длине туннеля [8]. [c.35]

Плотность зоны газ-твердые- частицы р является условным расчетным параметром струи. Для частиц данного размера и плотности значение рп постоянно по длине струи [1, 17, 54]. Скорость истечения струи и ее начальный диаметр не оказывают влияния на величину р Не обнаружено влияние на р и числа псевдоожижения. При изменении Ж в 1,5-2,5 раза плотность зоны газ-твердые частицы сохраняет постоянное значение, равное рп при ] = 1,0. Независимость р от числа псевдоожижения, скорости истечения и диаметра сопла свидетельствует об идентичности гидродинамических условий на границе факела. [c.42]

На рис. 1 показаны результаты опытов, в которых поля температур определялись в нескольких поперечных сечениях свободного факела. На этих же графиках приближенно показаны границы струи (не учитывалось влияние тепловыделения на угол раскрытия). Как видим, в пределах зоны интенсивного горения, т. е. в тех пределах, пока максимум температуры не переместился на ось струи, линия максимума температур по длине струи отдаляется от ее края. Для высококалорийного топлива (пиролизный газ) линия температурного максимума вначале идет вблизи края, а затем отдаляется от него, располагаясь ближе в краю струи, чем у низкокалорийных топлив. [c.72]

Характерным для турбулентного диффузионного факела (см. рис. 6.21, а и б) является специфическое, близкое к экспоненциальному закону нарастание относительного подсоса в зону горения по длине факела. Кривая выгорания к отстает от кривой а , что свидетельствует о наличии в зоне горения значительного количества непрореагировавшего воздуха (явление переподсоса ). Коэффициент расхода воздуха на долю сгоревшего топлива а . наибольшей величины достигает в начале зоны горения факела, по длине факела значения а , и избыточного воздуха уменьшаются. Общий относительный расход газов в зоне горения достигнув максимума, зэтем снижается по длине факела, что связано с постепенным сужением границ зоны горения. [c.525]

На рис. 9-4 показана структура пламени свободно горящей струи, состоящей из трех зон внутреннего холодного конуса невоспламенив-шейся газовоздушной смеси /гв, зоны турбулентного пламени /т и зоны догорания /д длина факела = /гв4-/т + /д. Конус холодной смеси или ядро факела располагается в начальном участке струи, где скорость постоянна и равна скорости истечения газовоздушной смеси из сопла горелки. На рисунке видны изоконцентрационные поверхности (границы постоянной концентрации газов), характеризующие степень выгорания газовоздушной смеси (0%—свежая смесь, 100% — полностью сгоревшая), рядом со струей дан масштаб длины факела в долях диаметра [c.109]

Таким образолг, общая длина факела Ьф слагается из трех отрезков, отсекаемых на его оси границами указанных выше областей длины зоны воспламенения Ь , протяженности турбулентного фронта иламени б и длины зоны догорания />д. [c.195]

Рассмотрим свободный турбулентный факел (рис. 11). Он состоит из ядра (зона невоспламенившейся свежей газовоздушной смеси), видимой части факела (зоны воспламенения или горения), где выгорает основная часть газа ( 90%), и зоны догорания, где завершается процесс горения. Границы последней зоны невидимы и обнаруживаются только с помощью газового анализа [Андреев, 1964]. Длина турбулентного факела [c.50]

Используя представления о двухзонной структуре факела, изложенные в работе [54] и развитые в работах [20, 50], принимаем, что в центральной части факела (Ьф) частиц нет и что все они консолидируются в пограничном слое, где образуют поток толщиной со средней и постоянной по длине канала плотностью рп. Границей центральной газовой и периферийной гетерогенной зон является изотаха, для которой характерно значение скорости и в, равное скорости стесненного витания частиц. [c.39]

Расположение зоны экзотермических реакций в печи довольно легко устанавливается по световому эффекту, наблюдаемому на границе между зоной кальцинирования и зоной экзотермических реакций. В зоне кальцинирования температура материала изменяется незначительно, вследствие непрерывного расхода тепла на разложение СаСОз, а в зоне экзотермических реакций на протяжение 3—4 м длины печи происходит быстрый разогрев материала на 200—300°. С увеличением температуры также весьма значительно повышается светоизлучение материала и в результате на границе двух зон возникает пограничный световой контраст, условно разделяющий материал на черный и светлый . Способствует усилению контраста и тот факт, что температура газов в зоне экзотермических реакций остается практически неизменной, а в зоне кальцинирования значительно понижается. Если погасить факел, то световой контраст ослабляется, и весь материал представляется рас- [c.302]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология