Скорость дрейфа пучка электронов

Скорость дрейфа пучка электронов [c.155]

Поэтому еще в работах [111, 334] предлагалось находить сечения методом последовательных приближений. Вначале выбирается набор сечений в нулевом приближении. С помощью этого набора сечений численным интегрированием уравнения Больцмана находятся ФР электронов по скоростям, по которым рассчитываются коэффициенты диффузии и скорости дрейфа электронов в электрическом поле. Полученные значения сравниваются с результатами измерений в широком диапазоне изменения параметра i/N в электронных роях. В случае расхождения расчетных и экспериментальных значений вносятся поправки в исходный набор сечений. Вся процедура повторяется до тех пор, пока не достигается согласие расчетных и экспериментальных значений коэффициентов диффузии и скоростей дрейфа электронов во всем диапазоне. Расчеты показали, что использованные транспортные коэффициенты определяются низкоэнергетической частью ФР, так что по ним можно уточнить только транспортные сечения и сечения вращательного и колебательного возбуждения. Для подбора сечений электронного возбуждения молекул предлагалось использовать измеренные экспериментально коэффициенты скорости ионизации и неупругих процессов возбуждения (если такие данные имеются). Но сравнение результатов такого подбора сечений с результатами прямых экспериментов с пересекающимися пучками показало, что такая процедура (по существу, решение обратной математической задачи) является неоднозначной. Она дает хорошие результаты только в том случае, когда форма зависимости сечения от энергии достаточно хорошо известна. Например, было уточнено абсолютное значение сечения колебательного возбуждения молекул азота [349], впоследствии подтвердившееся прямыми измерениями. В то же время попытка подобрать сечения электронного возбуждения оказалась весьма неудачной [350, 351]. [c.81]

Если применить прерывистый ускоряюший потенциал, то пучок ионов можно разбить на отрезки или имтгульсы. Это дает возможность сортировать ионы по их скоростям, что равносильно сортировке по массам (рис. 7.10.). Именно такой принцип положен в основу времяпролетного масс-спектрометра [36], где пучок электронов ионизирует образец в режиме электронного удара или химической ионизации. К сетке приложен ускоряющий потенциал порядка 2000 В в форме импульсов длительностью 1 мкс или менее, повторяющихся около 20000 раз в секунду. Эти импульсы положительного напряжения сообщают ускорение ионам, которые затем движутся в длинной свободной от полей трубе дрейфа со своими собственными скоростями. Поскольку все ионы приобрели одинаковую энергию, то [c.856]

Для исследования элементного состава гранул мы использовали толстые неокрашенные срезы не обработанной осмием ткани. Для уменьшения зарядных эффектов и дрейфа образца срезы были покрыты спектрально-чистым углеродом. На рис. 7.6 представлена микрофотография такого среза, сделанная на просвечивающем электронном микроскопе. Электронный луч сужен до пучка, дающего в фокусе пятно с диаметром 0,5 мкм, и нацелен на одну из мелких плотных гранул эноцита. После 200 пробегов был получен рентгеновский спектр, представленный на рис. 1.1, А. Скорость счета составляла около 60 в 1 с, а время простоя [c.258]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология