Форма импульса

Рис. 1. Схема разряда молнии (а) и форма импульса тока молнии (б) ЧИСЛИТЬ ПО выражению

Принимая по экспериментальным данным форму импульса давления экспоненциальной [c.73]

Источник дополнительных воздействий можно вынести за пределы основного аппарата в специальный пульсатор, устанавливаемый на линии подачи газа. Подача газового потока характеризуется теперь дополнительно частотой пульсаций и скважностью, т. е. долей активного времени /д, в течение которой происходит подача дутья. В зависимости от устройства пульсатора может быть различной и форма импульсов. Очевидно соотношение между средней скоростью газа й и его скоростью в активный период дутья Па. [c.249]

Регель и др. [74] показали, что закономерность подобного накопления разрушений применима к волокнам ПАН, нагружаемых с частотой 24 Гц в течение 1,5-10 циклов. Для пленок ПММА, вискозного волокна и волокна капрона (ПА-6) соответствие экспериментальных данных и выражения (8.11) можно было получить благодаря охлаждению воздухом образцов, испытываемых на усталость, после предварительной вытяжки или термообработки при повышенных температурах. Эти же авторы пришли к выводу, что выражение (8.11) будет описывать усталостное разрушение, согласно кинетической концепции разрушения, если температура Т (окружающей среды) и активационный объем у будут заменены величинами Т и у, которые зависят от параметров эксперимента при утомлении (частоты, формы импульса напряжения или деформации). [c.262]

Рис. 6.5. Форма импульса тока в хронопотенциометрии с реверсом (а) и вид хронопотенциограммы (б)

Рис. 2.2. Ударный генератор (а) формы импульсов

Форма импульсов АЭ, возникающих в результате перестройки структуры, зависит от природы процесса и материала изделия. Рассмотренный выше процесс снятия локальных напряжений путем разрушения вызывает импульс с крутым фронтом, как большинство импульсов на рис. 2.44, а. Процесс восстановления первоначального состояния называют релаксацией. Первоначальное состояние— ненагруженное. Разрыв связей соответствует возвращению к ненагруженному состоянию. Он происходит быстро, за время порядка 10 с. [c.172]

Для определения формы импульса света E t) возбуждающей лампы [точнее аппаратной функции A t)] вместо образца помещают металлическую рассеивающую пластинку и проводят измерение обычным образом. Если время затухания флуоресценции соизмеримо со временем вспышки, для получения точных значений параметров флуоресценции необходимо знать аппаратную функцию вспышки в тех условиях, в которых регистрируется флуоресценция. Получение такой функции осложняется несколькими факторами, способными стать источниками ошибок 1) форма импульса возбуждающего света лампы зависит от длины волны, причем эта зависимость наиболее существенна для ламп, работающих при низких давлениях (менее 0,5 МПа и имеющих линейчатый спектр) длительность и форма вспышки, измеряемые на длине волны, соответствующей отдельной линии гораздо лучше, чем при регистрации в континууме 2) форма регистрируемого сигнала ФЭУ и положение максимума сигнала зависят от длины волны света, падающего на ФЭУ 3) слишком большая интенсивность света, падающего на ФЭУ, искажает сигнал 4) изменение геометрии [c.107]

Импульсные методы измерения емкости заключаются в том, что на исследуемый электрод накладываются импульсы тока, настолько кратковременные, что они полностью расходуются на заряжание двойного слоя, а электрохимическая реакция не успевает протекать. Форма импульсов, применяемых для этой цели, может быть прямоугольной и пилообразной. Для определения емкости в этих условиях пользуются кривыми заряжания, либо методом сравнения, или же непосредственной записью кривых емкость — время. [c.51]

Следует заметить, что многократная поляризация электрода циклическими катодно-анодными импульсами может привести не только к обновлению его поверхности, но и к изменению ее состава и структуры (модификации). Так, в зависимости от формы импульсов (прямоугольные или треугольные), их частоты, верхнего и нижнего диапазонов изменения потенциала можно получить как сильно разрыхленную поверхность платинового электрода, так и кристаллографически ориентированную. В последнем случае скорость некоторых электрохимических реакций возрастает в 10 и более раз. При этом возрастает чувствительность определений, а сам электрод становится более стабильным в работе. [c.93]

Рис. 5.27. Форма импульсов главного усилителя спектрометра с дисперсией по энергии для различных постоянных времени.

Рис. 5.29. Форма импульсов в схеме рис. 5.28.

Рис. 5.48. Форма импульсов в соответствующих точках, отмеченных на рис. 5.47,

Теоретически предпочтительно синусоидальное возбуждение косинусоидальному, так как в первом случае частота передатчика выбирается посередине спектра. Таким образом, синусоидальное возбуждение должно быть менее чувствительным к случайным эффектам конечного значения величины поля Д,. Кроме того, последовательности с четным числом импульсов лучше, чем с нечетным, поскольку даже импульсы неидеальны, а их соотношение не корректно, то симметрия последовательности по-прежнему гарантирует существование нуля, хотя и менее ровного. На практике рекомендуется уменьшать напряженность РЧ поля для улучшения формы импульсов. [c.18]

Вторая проблема связана с профилем селективного импульса. Идеально импульс должен иметь прямоугольную огибающую, однородно заполненную РЧ несущей. Используя теорию последовательной реакции, профиль возбуждения может быть рассчитан простым Фурье-преобразо-ванием формы импульса, и наоборот. Однако теория последовательной реакции справедлива только для очень слабого возбуждения, поэтому подбор формы новых селективных импульсов необходимо осуществлять экспериментально, их часто конструируют итеративным способом. [c.70]

Внизу показана форма импульсов напряжения V в временное положение световых пиков Ь (t — время). [c.140]

Основной усилитель усиливает поступающие импульсы примерно в Ю раз до амплитуды 10 В. Усилитель оптимизирует форму импульсов для получения наилучшего соотношения сигнал/шум. [c.20]

При высокочастотном УЗ-контроле электрические импульсы (см. рис. 1.5, а) обычно возбуждают ударным генератором. В процессе преобразования электрических колебаний в акустические и обратно форма импульса искажается и становится близкой к колоколообразной (см. рис. 1.5, б). [c.18]

Рис. 2.11. Ударный генератор, формы импульсов

Увеличение скорости поляризации, использование различных форм импульсов поляризующего напряжения, частотная модуляция постоянной составляющей и иные изменения поляризующего сигнала могут существенно изменить форму полярографической волны, однако суть происходящих процессов при этом остается неизменной — на индикаторном электроде происходит восста-повление (окисление) анализируемого вещества, а сила тока электролиза пропорциональна концентрации электродноактивного вещества в растворе. [c.272]

В практике АК используют волновые процессы, ограниченные во времени и пространстве. Вместо монохроматических колебаний применяют импульсы. Импульс (от лат. impulsus — удар, толчок) — ограниченный по времени колебательный процесс. Амплитуда колебаний в импульсе изменяется от нуля до конечной величины по закону, определяющему форму импульса. Длительностью импульса т обычно считают время, в течение котооого амплитуда превышает 0,1 своего максимального значения. Произведение ст называют пространственной длительностью импульса. Оно определяет область пространства, занимаемую импульсом. [c.18]

Полярография с импульсами, отличаюи имися от прямоугольной формы. В предыдущих разделах рассматривались методы и преимущества полярографии с использованием напряжения пилообразной и прямоугольной формы. Однако в полярографии применяются и другие формы импульсов. [c.215]

Временные диаграммы напряжения и токов для рассматриваемого метода изображены схематически на рис. 151. На ячейку накладывается импульс поляризующего напряжения в виде ступенек (а). При этом через ячейку протекает ток, форма импульсов которого приведена на рис. 151, б. На графике видны характерные выбросы емкостного и диффузионного токов, соответствующие моменту окачка поляризующего напряжения. Измерение тока производится периодически в конце каждой ступени, когда емкостный ток практически отсутствует. Из получающихся при этом импульсов преобразователь формирует напряжение, имеющее вид дифференциальной кривой (рис. 151, в). [c.217]

Импульсы прямоугольной, треугольной н ступенчато формы Импульсы квадратной формы Г альваностатпческий [c.291]

Метод исследования. В исследовании используется модернизированный метод квазитонких слоев (КТС). В этом методе исследуемое ВВ в виде тонкого слоя малой массы (<2 г.) располагается между двух экранов с известными ударными адиабатами, и к плоскости одного из них прикладывается ударно-волновой импульс сложной формы. Это дает возможность исследовать динамику разложения при наперед задаваемых законах изменения давления. Газодинамическая модель КТС позволяет а) извлекать кинетику (зависимость скорости разложения от времени) б) моделировать процесс при задаваемых детализированных уравнениях формальной кинетики (УФК), использование которых в традиционных вычислительных программах затруднительно. Экспериментальные составляющие метода КТС обеспечивают реализацию различных форм импульсов давления в исследуемом ВВ и образующейся зоне реакции, регистрацию законов изменения давления и электропроводности в реагирующем КТС, а так же сохранение для последующего изучения слоев ВВ, претерпевших частичное разложение, или изображение струюуры зоны очагового разложения. Выводы делаются на основании сопоставления данных жспериментов и расчетов. [c.126]

Кривая sine л, соответствующая импульсу длительностью т, проходит через нуль каждые 2/х Гц область равного возбуждения находится внутри первой пары нулей, допустим, в области 0,2/т от центральной частоты. Однако с точки зрения селективности (т.е. отсутствия возбуждения прочих сигиалов) активную область следует распространить на большие расстояния, возможно, на 10/т от центральной частоты, поскольку заметное возбуждение наблюдается не только внутри первой пары нулей. Таким образом, чтобы избежать воздействия иа сигналы, не входящие в область 200 Гц, мы должны использовать импульс длительностью как минимум 50 мс прн этом следует выбрать такую напряженность поля, чтобы получить нужный угол поворота (например, 5 Гц для я /2-импульса). Учтите, что селективность такого эксперимента будет намного ниже величины, ожидавшейся на основании измерений только напряженности поля объясняется это формой импульса. Но прн своей недостаточной селективности импульс длительностью 50 мс пригоден для создания равномерного возбуждения лишь в узком диапазоне порядка 4 Гц вокруг резонансной частоты. [c.252]

Даже если программные средства прибора обеспечивают превосходное управление экспериментом, то проверьте, дают ли конкретные эксперименты требующиеся результаты. Такие характеристики прибора, как стабильность, постоянство отношения поле/частота, диапазон и точность фазовых сдвигов, диапазон и воспроизводимость длительности импульсов, форма импульса, однородность поля S , ие так легко оттестировать, одиако оии могут полностью испортить результаты многоимпульсных эксп иментов. Приводящиеся далее тесты позволяют получить хотя бы качественную информацию о некоторых из них. [c.256]

Рнс. 5.7. Типичная форма импульсов продетектированного рентгеновского излучения в кристалл-днфракционном спектрометре. [c.200]

Форму импульсов, приведенных на рис. 5.7, можно легко наблюдать с помощью обычного лабораторного осциллографа со скоростью развертки не ниже 0,1 мкс/см. Рекомендуется проводить периодический контроль импульсов на выходе усилителя, поскольку это удобный способ наблюдать, как происходит обработка сигнала в детекторной электронике. Таким образом, нетрудно обнаружить и скорректировать такие нежелательные эффекты, как, например, ограничение пика, нестабильности базовой линии, шумы и выбросы сигнала, характерные дефекты электроники или неправильную установку регулирующих ручек. Более того, наблюдение импульсов с выхода усил ителя на экране осциллоскопа является наилучшим способом правильной установки коэффициента усиления и напряжения смещения на трубке счетчика. Информацию об истинном распределении амплитуд импульсов в выбранные периоды времени легко получить с помощью одноканального и многоканального анализаторов. Одноканальный анализатор в основном выполняет две функции. Во-первых, он используется как дискриминатор, выбирающий и пропускающий для последующей обработки импульсы, амплитуда которых находится в пределах заданного напряжения, во-вторых, как выходное задающее устройство, преобразующее любой прошедший импульс в прямоугольный импульс с фиксированной амплитудой и длительностью в соответствии с требованиями к входным сигналам счетчика или интенсиметра. На рис. 5.7, в показан типичный импульс на выходе одноканального анализатора (точка С на рис. 5.1). Амплитуда и длительность импульса составляют 6 В и 0,2 мкс соответственно. [c.201]

Для достижения максимально возможного энергетического разрешения для системы с дисперсией по энергии необходимо, чтобы главный усилитель имел достаточное время обработки каждого импульса с тем, чтобы получить максимальное отношение сигнал/шум. Это на практике означает, что оператор должен выбирать большую постоянную времени (т), обычно —10 МКС. Форма импульсов на выходе главного усилителя для т = 1, 6 и 10 мкс приведена на рис. 5.27. Важно отметить, что время, требуемое для возврата к базовой линии выходных импульсов при т=10 мкс, больше 35 мкс, в то время как при т=1 мкс требуется менее 5 мкс. Следо1вательно, использование больших постоянных времени, необходимых для достижения максимального разрешения, одновременно увеличивает вероятность того, что второй импульс поступит в главный усилитель прежде, чем пройдет первый. Этот момент также показан на рис. 5.27. Видно, что амплитуда импульса И, следующего через 20 мкс после импульса I, будет правильно оценена в 4 В при т=1 мкс, но составит 4,5 В при т = 6 мкс и 6,5 В при т=10 мкс. Если в реальной экспериментальной ситуации принимались бы такие импульсы, то соответствующие большим т были бы неверно определены в памяти многоканального анализатора и, следовательно, появились бы в неверных каналах электронно-лучевой трубки. Исключение таких случаев осуществляется в электронике системы при помощи схемы подавления наложения импульсов, блок-схема которой приведена на рис. 5.28 [109]. На рис. 5.29 даны эпюры напряжений на выходе соответствующих блоков в отмеченных точках. Сбор заряда в детекторе происходит очень быстро по сравнению с другими процессами, обычно за время порядка 100 не (точка /). В результате интегрирования этого заряда предусилителем получается ступенча- [c.224]

Импульсная схема 8ой-С08У-эксперимента показана на рис. 17. При этом применяются частотно селективные импульсы гауссовой формы [18], хотя возможны и более сложные формы импульсов [22,23]. Подготовительный импульс с частотой заполнения возбуждает определенный частотный диапазон с центром на частоте ш,. Процесс смешивания состоит из двух импульсов, первый из которых с той же частотой а второй -(частота детектирования). Здесь просматривается аналогия данного селективного гомоядерного эксперимента с гетероядерными корреляционными экспериментами. [c.47]

В последние годы приложено немало усилий для поиска новых форм импульсов, обеспечивающих лучшие спектральные характеристики ответных сигналов. Селективные импульсы в ЯМР имеют особое значение для исследования структуры и динамических свойств молекулярных систем, и в этой области идут активные поиски форм импульсов, приводящих к идеальной форме ответного сигнала за счет сложной частотно-ам-плитудной модуляции [26, 27]. Для большинства селективных экспериментов используются достаточно длительные импульсы, а поскольку в течение длительности импульса необходима минимальная релаксация, то импульс должен быть как можно короче. [c.50]

Кроме этого, форма импульса должна избегать фазовой модуляции и предпочтительно описываться простой функцией. По этим причинам более сложные формы импульсов не всегда привлекательны, и только некоторые из них стали популярными при регистрации спектров высокого разрешения, такие, например, как полиномиальные, или эрмитовы, и им родственные импульсы [28]. Времениная функция, соответствующая усеченному гауссиану, определяется выражением [c.50]

На рис. 26 изображены наиболее часто используемые формы импульсов. Прямоугольный импульс приводит к возбуждению sin -типа, гауссов импульс - к гауссовой форме, а sine - к прямоугольной. [c.70]

Если применить прерывистый ускоряюший потенциал, то пучок ионов можно разбить на отрезки или имтгульсы. Это дает возможность сортировать ионы по их скоростям, что равносильно сортировке по массам (рис. 7.10.). Именно такой принцип положен в основу времяпролетного масс-спектрометра [36], где пучок электронов ионизирует образец в режиме электронного удара или химической ионизации. К сетке приложен ускоряющий потенциал порядка 2000 В в форме импульсов длительностью 1 мкс или менее, повторяющихся около 20000 раз в секунду. Эти импульсы положительного напряжения сообщают ускорение ионам, которые затем движутся в длинной свободной от полей трубе дрейфа со своими собственными скоростями. Поскольку все ионы приобрели одинаковую энергию, то [c.856]

В.Н. Даниловым (ЦНИИТмаш) разработана компьютерная программа, позволяющая рассчитать амплитуду и форму импульса при излучении и приеме с учетом сложных электрических связей ПЭП с прибором и наличия промежуточных слоев между пьезопластиной, ОК и демпфером [114, 115, 118]. Рассматривается также распространение импульса в акустическом тракте дефектоскопа, включая призму наклонного преобразователя. Сопоставление экспериментальных и расчетных импульсов, полученных от отверстия диаметром 6 мм в СО-2 наклонным преобразователем на частоту 2,5 МГц, с дефектоскопом УД2-12 показало, что результаты совпадают с погрешностью -10 %. [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология