Релятивистская механика

Энергии hv фотона отвечает определенный импульс р. Поскольку фотон движется со скоростью света, то для Е и р должны применяться формулы релятивистской механики [c.235]

Движение частиц со скоростями, близкими к скорости света, рассматривают с позиции релятивистской механики, на основе теории относительности и законов [c.200]

Сравнивая (21,2) с уравнением (21,3), мы видим, что переход от квантового уравнения к классическому соответствует формальному переходу к пределу й— 0, подобно переходу от релятивистской механики к нерелятивистской при с— оо. Поскольку й — величина постоянная, то такой предельный переход следует понимать условно. Он оправдывается только тогда, когда в уравнении (21,2) члены, содержащие й, малы по сравнению с остальными членами уравнения. [c.92]

Одной из задач, которые ставит перед собой теоретическая физика, является вывод формул, описывающих то или иное явление или свойство (мы уже об этом упоминали). Итогом теории служит формула, связывающая физические величины разной природы. Физические величины имеют размерность. Уже из этого ясно, что формулы не могут содержать только безразмерные числа. Среди входящих в них размерных величин, по-видимому, должны присутствовать численные характеристики элементарных частиц и электронов — их массы, заряды разной природы, спины. Опыт последнего столетия убедительно показывает, что необходимо присутствие по крайней мере еще двух величин — постоянной Планка К и скорости света с. Постоянная Планка — мера корпускулярно-волнового дуализма микрочастиц. Скорость света — максимальная скорость распространения сигнала без нее не обходится ни одна формула релятивистской механики (см. гл. 4). [c.273]

Позитрон — первая античастица. Физический вакуум. Когда Дирак (Поль Адриан Морис Дирак, 1902-1984 гг.. Нобелевская премия 1933 г.) сформулировал свое знаменитое уравнение (1930 г.), положившее начало релятивистской квантовой механике, возникло странное противоречие. Оказалось, что решения уравнения (состояния) могут описывать не только реальные электроны с положительной энергией , зависяш,ей от импульса р так, как предписывает релятивистская механика [е = (т с + с р ) / ). Они описывают и состояния с отрицательной энергией [е = — (т с + с р ) / ), которые, казалось бы, ничему реальному не соответствуют. Отмахнуться от них не было никакой возможности, хотя бы потому, что электрон с положительной энергией должен упасть в состояние с отрицательной энергией, излучив лишнюю энергию в виде световых квантов. Последнее всегда происходит, если атомный электрон оказывается в состоянии с высокой энергией и имеются свободные состояния с энергией пониже. [c.283]

Подстановка выражений для плотностей потоков, выведенных в настоящем разделе, в уравнения сохранения из раздела 18.3 приводит к общим дифференциальным уравнениям в частных производных, описывающим движение многокомпонентной смеси, которое сопровождается теплообменом, массообменом и химическими реакциями. Слово общие всегда, конечно, необходимо применять с некоторой осторожностью, поскольку часто можно придумать более общие случаи. В качестве такого примера достаточно напомнить область магнитогидродинамики. Уравнения, описывающие многокомпонентные жидкие смеси, подвергнутые воздействию электромагнитного поля, представляют собой уравнения сохранения и уравнения электродинамики Максвелла. Эта область интересна в связи с астрофизическими явлениями, поведением ионизированного газа и струй плазмы [25—27]. Другая область, не охваченная нашими уравнениями, — область релятивистской механики жидкостей. Упомянутая область включает релятивистские эффекты, которые играют важную роль при скоростях жидкости, близких к скорости света [28]. [c.503]

В релятивистской механике оно заменяется следуюш,им соотношением [c.21]

Действительно, согласно общим принципам релятивистской механики, импульс частицы равен ev/ , где е — ее полная энергия, включающая энергию покоя. Так как энергия взаимодействия электрона как с решеткой, так и с другими электронами значительно меньше энергии покоя, импульс электрона с большой точностью равен (шо — масса свободного электрона). Отсюда сразу следует выписанное выше соотношение. [c.211]

Следует, однако, иметь в виду, что в предельном случае очень малых длин волн, когда де-бройлевская длина волны сравнима с размерами рассматриваемой частицы, квантовая механика переходит в свой классический прототип — релятивистскую механику или механику Ньютона (в нерелятивистс.ком случав). [c.183]

Закон изменения масштаба (34) справедлив также в теории упругости, теории пластичности и в динамике взрывных процессов ) он назван законом Кранца. Вообще он справедлив всегда, когда тензор напряжений есть функция только от деформации и не зависит от ее скорости, и всякий раз, когда в некотором напряженном состоянии освобождается определенная (в расчете на единицу объема) химическая энергия, как это требуется в условиях Чепмена — Жуге ([6], 87). Любопытно, что этот закон справедлив также в релятивистской механике жидкостей. [c.147]

Предварительные замечания. Начало XX в. ознаменовалось глубоким изменением основных представленйй классической физики, которое шло в двух направлениях. В 1905 г. Эйнштейн показал, что обычная механика, считавшаяся на протяжении сотен лет одной из незыблемых основ точных наук, на самом деле есть лишь предельный случай более общей релятивистской механики, основанной на теории относительности. На протяжении 10 лет эта [c.32]

Зоммерфельд развил теорию Бора, введя в рассмотрение эллиптические орбиты для электронов, а позн е применил релятивистскую механику к движению электрона. Такая трактовка привела к более сложному выражению для энергии различных электронных орбит в атоме водорода и позволила предсказать, что для данного главного квантового числа имеется в действительности несколько термов с близкими энергиями. Эта уточненная теория предсказывает группу линий с несколько различающимися длинами волн — [c.29]

Из регнепия уравнения Шредингера для атома Н получаются естественным образом три параметра. Эти величины, а также еще одна, получающаяся из релятивистской механики Дирака, называются квантовыми числами. Они играют чрезвычайно важную роль в нашем ионимании электронных переходов, ответственных за линейчатые спектры атомов, и представляют основу логического объяснения периодической системы элементов. [c.31]

В классической физике и квантовой механике, включая и релятивистскую механику, время, как уже отмечалось, выступает лишь как внешний параметр, не имеющий выделенного направления. В классической и квантовой динамике нет ничего такого, что позволило бы отличить прошлое от будущего. Такую динамику Пригожин назвал физикой существующего, а современную, в значительной мере созданную им термодинамику, - физикой возникающего. Даже равновесная термодинамика уже содержит специальную функцию состояния - энтропию, наделяющую время определенным направлением. Энтропия - это стрела времени, устанавливающая различие между прошлым и будущим. Нелинейная термодинамика неравновесных процессов идет в этом отношении еще дальше и формирует новое представление о времени как внутренней переменной, присущей данной макроскопической системе и отражающей ее историю. Такое время в отличие от внешнего времени характеризует эволюционное состояние системы, пройденные ею этапы развития. Еще Аристотель различал время как "движение" (кинезис) и время как "рождение и гибель" (метаболе). Возраст живого организма может определяться астрономическим временем, а может - внутренним, биологическим временем, не совпадающим с внешним временем, хотя и выраженным в тех же единицах. Два организма одного вида, рожденные одновременно (даже однояйцевые близнецы), имеют одинаковый возраст в масштабе внешнего, астрономического времени и в зависимости от условий созревания могут иметь разный возраст в масштабе внутреннего времени, ха- [c.458]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология