Электрона импульс

Хорошими источниками наносекундных и пикосекундных световых импульсов являются газовые (например, азотный) и твердотельные (неодимовый, рубиновый) лазеры. Однако они позволяют получать лишь свет некоторых фиксированных частот. В последнее время появились перестраиваемые лазеры на растворах органических соединений, которые дают возможность непрерывно изменять длину волны генерируемого излучения. Иногда для возбуждения люминесценции используют короткие импульсы рентгеновского излучения или электронные импульсы, получаемые на ускорителях. [c.103]

Иногда для возбуждения люминесценции используют короткие импульсы рентгеновского излучения или электронные импульсы, получаемые на ускорителях. [c.210]

Для определения времени, характеризующего релаксацию электронного импульса, примем, что функция ра1-,пределения электронов имеет вид [c.137]

Газонаполненные ионизационные камеры обычно применяют для спектрометрии короткопробежных частиц (а-частицы, осколки деления). Источник, как правило, помещают в объем трехэлектродной (с сеткой) камеры. Добавление третьего электрода в импульсной ионизационной камере позволяет устранить индукционный эффект (см. подраздел 6.2.2.2). Такие камеры работают на электронном импульсе и имеют хорошее временное разрешение. [c.99]

Интересно, не обладают ли фотоны, подобно электронам, импульсом р Этот вопрос становится особенно важным, есл вспомнить открытое еще в прошлом веке П. Н. Лебедевым давление света на освещаемую поверхность, напоминающее свои происхождением давление газа на стенку заключающего его сосуда. [c.169]

Время, в течение которого все свободные электроны, возникаю- щие в счетчике после прохождения частицы, собираются на аноде, составляет около 5-10 сек. За этот период относительно тяжелые положительные ионы практически не успевают сдвинуться с мест своего образования. Следовательно, после собирания всех электронов и регистрации электронного импульса нить счетчика остается окруженной чехлом положительных ионов. В результате возникает пространственный положительный заряд, который снижает напряжение на счетчике настолько, что внутри него полностью исчезает область газового усиления. Время собирания положительных ионов составляет —5-10 сек (в зависимости от величины ЯС). [c.84]

Под действием светового импульса, образующегося в сцинтилляторе, происходит эмиссия электронов с фотокатода ФЭУ и возникает первичный электронный импульс. Из-за наличия электрического поля между фотокатодом и динодами первичные электроны направленно перемещаются и попадают на первый динод. Перемещение в электрическом поле сопровождается появлением у первичных электронов дополнительной энергии. Поэтому из первого [c.93]

Рис. 25. Осциллограмма электронного импульса длительностью 5-10 сек., генерируемого на ускорителе типа Кокрофта — Уолтона, в сочетании с временной меткой (одно деление равно 10 сек.)

При низких мощностях поглощенной дозы ионы СГ добавляют к раствору ферросульфата, как известно [46—48], с целью подавления влияния органических примесей на величину G(Fe ). В этих условиях присутствие хлорид-ионов в том же диапазоне концентраций, что на рис. 35, не приводит к уменьшению G(Fe ). Поэтому на первый взгляд кажется странным, что в случае высоких мощностей поглощенной дозы G(Fe ) падает в присутствии ионов СГ. Однако не следует забывать, что скорости образования радикалов при действии электронных импульсов на водные растворы очень высокие. Вследствие этого может наблюдаться конкуренция за атомы I, образовавшиеся по реакции [c.128]

Некоторые вопросы радиолиза дезаэрированных водных растворов метилового спирта под действием электронных импульсов длительностью [c.140]

Установка, описанная Л. Дорфманом и другими [11, 12], использовалась для идентификации промежуточных продуктов радиолиза водных растворов некоторых веществ и исследования кинетики реакций этих продуктов. Поэтому опишем данную установку более детально. Схема ее представлена па рис. 89 [12]. Электронный импульс входил в раствор через переднее окно цилиндрической кварцевой ячейки, служащей одновременно и [c.171]

Водный раствор ферросульфата. Изменение оптической плотности в водном сернокислом растворе ионов Fe , насыщенном воздухом, сразу же после подачи электронного импульса длитель- [c.187]

Водные растворы иодида калия и хлорида натрия. М. Матесон и Л. Дорфман [11] обнаружили, что в дезаэрированном 7-10 М растворе КJ после прохождения импульса электронов длительностью 5-10 сек. наблюдаются полосы поглощения с максимумами при 370 и 353 ммк. Первая из них относится к неустойчивому иону J2, а вторая — к стабильному иону Jg. По данным Дж. Кина [8], ион образуется во время действия электронного импульса продолжительностью 2-10 сек. Этот нестабильный продукт затем превращается в ион Jg. Образование Jg и Jg в облученных растворах KJ наблюдалось также в работах [37, 58] [c.189]

Водный раствор бромата калия. Согласно М. Матесону и Л. Дорфману [И], в дезаэрированном 4-10 М растворе КВгО в результате действия электронного импульса возникают две полосы поглощения. Одна из них является весьма короткоживу-щей и имеет максимум при 360 ммк. Она, вероятно, принадлежит радикалу ВгОз.Вторая полоса — менее интенсивная и более долгоживущая — обусловлена радикалом ВгО. Она имеет максимум]ЕЛ примерно при 450 и 330 ммк. [c.190]

Водные растворы аллилхлорида и аллилового спирта. В дезаэрированном 10 М растворе аллилхлорида или аллилового спирта после прохождения электронного импульса, как было найдено в работе [11], наблюдается широкая полоса поглощения, начинающаяся при 242 ммк и идущая в сторону более коротких длин волн. Она обусловлена самими аллильными соединениями и, может быть, аллильным радикалом. [c.190]

Метод импульсного возбуждения. Молекулы возбуждают коротким оптическим или электронным импульсом и наблюдают последующее затухание флуоресценции во времени. Преимуществом метода является то, что молекулы не возбуждаются во время намерения флуоресценции. Для данного метода идеально подходят импульсные лазеры или лазеры с синхронизацией мод [186]. Прн пспользовании импульсных лазеров большой мощности, имеющих обычно низкую частоту повторения, после каждого имиульса детектируется много фотонов флуоресценции. Затухание флуоресценции может непосредственно наблюдаться на экране осциллографа [187], запоминаться в переходном устройстве [188] или выводиться на дисплей с усреднением сигналов. [c.293]

Импульсный раднолиз. Высокая концентрация активных частиц создается мощным импульсом рентгеновских лучей или электронов. Импульс должен иметь энергию не менее 100 Дж и длиться не более 50 мкс. Обычно используется линейный ускоритель электронов, за кинетикой расходования следят методом скоростной спектрофотометрии. Метод используют для изучения реакции свободных радикалов, сольватированного электрона. [c.345]

Сцинтилляционный метод является одним из старейших методов обнаружения ионизирующего излучения. При помощи фотоэлектронного умножителя (ФЭУ) можно регистрировать вспышки света, вызываемые ионизирующим излучением в неорганических или органических люминофорах (сцинтилляторах). На рис. 6.3, б приведена принципиальная схема сцинтил-ляционного счетчика. Частицы или кванты, попадающие из источника излучения / на сцинтиллятор 2, вызывают световые вспышки, которые на фо-токатоде. 3 превращаются в электронные импульсы. На пути электронов, вызванных вторичной эмиссией, помещают систему параллельных электро- [c.308]

В рассматриваемых нами гидродинамических уравнениях плазмы остался неопределенным неравновесный тензор плотности потока электронного импульса о , для которого в тринадцатимоментном приближении было получено уравнение (42.28). Исполь-. )уя лто уравнение, в гидродинамическом пределе можем пренебречь временной производной тензора а к, что соответствует нера-понству (43.1), а также в соответствии с неравенством (43.10) можпо пренебречь всеми слагаемыми левой части, содержащими алектронный тензор неравновесной плотности потока импул1,са, среднюю электронную скорость и градиент. Далее, нелинейными по м и д слагаемыми правой части уравнения (42.28) можно пренебречь, если не интересоваться недиссипативным анизотропным вкладом в тензор давлений плазмы, который по сравнению с электронным изотропным давлением является малой величиной порядка т и /хГ.. Тогда уравнение (42.28) принимает вид [c.169]

Изменение спектров оптического поглощения нейтральных 10 М растворов. 11-аминобензойной кислоты, насыщенных ЫгО, сразу после электронного импульса длительностью 2,3 мкс (7), через 30 (2) и 80 мкс (3) после него. [c.134]

С помощью импульсного радиолиза получены многие интересные данные и о свойствах свободных карбокатионов в растворе. Впервые возникно-вение карбокатионов при импульсном радиолизе растворов арОхматических веществ в органических растворителях наблюдалось авторами работ [214, 215]. Они, облучая электронными импульсами растворы трифенилметилкарбинола и трифенилме-тилхлорида в циклогексане, сероуглероде, 2,2,4-триметилпентане и тетрахлориде углерода, обнаружили возникновение радикалов (СбН5)зС (Ямакс при —330 и —510 нм) и карбокатионов (СбН5)зС+ (Ямакс при —410 и —440 нм). Было предположено, что карбокатионы появляются за счет реакции ароматического соединения с дыркой растворителя. [c.150]

Скорость движения электронов гораздо больше скорости движения положительных ионов. Не нарушая общности рассуждений, можно принять, что за врелш собирания иа нити всех электронов положительные ионы не успевают сдвинуться с мест своего образования. Следовательно, после собирания всей электронной лавины и регистрации этого электронного импульса чехол положительных ионов остается во всем объеме счетчика. В результате этого образуется пространственный положительный заряд, который снижает напряжение на счетчике. Напряжение снижается настолько, что прекращается самостоятельный коронный разряд в счетчике. Итак, при регистрации ядерной частицы в счетчике возникает самостоятельный коронный разряд, который гасится пространст-46 [c.46]

Такой масс-спектрометр позволяет проводить также измерения потенциалов иопизации, так как энергию ионизирующих электронов можно менять от О до 100 эв. Разброс электронов но энергиям определяется только их теп, говой энергией, поскольку во время ионизации область ионизации свободна от полей и па нити во время действия электронного импульса длительностью /4 мксек фактически нет падения напряжения. Условия пулевого падения напряжения достигаются в результате того, что нить нагревается прямоугольными импульсами с частотой 10 кгц, причем иопы вытягиваются в тот момент, когда падение напряжения на нити равно нулю. Нетрудно также добавить в электронную пушку третью сетку и работать по методу Фокса и соавторов [30], которьш применяется для еще большей монохроматизации электронов. [c.256]

До сих пор рассмотрение кинетики реакций диссоциации ионов основывалось на совершенно косвенных данных. Естественно, было бы весьма заманчивым провести прямые измерения скоростей реакций, чтобы показать, что наблюдаемое соответствие не есть чистая случайность, что оно не является следствием применения настолько гибкой теории , нри помощи которой можно объяснить любые закономерности в масс-спектрах. Такие измерения можно провести на импульсном время-пролетпом (ВП) масс-сиектрометре. Прибор такого типа описан Катценштейном и Фрид-ландом [14] и Уайли и Мак-Ларепом [15]. Принцип действия прибора чрезвычайно прост. В эквипотенциальном пространстве происходит ионизация газа электронным импульсом. Спустя время ti выталкивающий импульс направляет ионы в пространство, где они ускоряются и поступают в эквипотенциальное пространство дрейфа. Для ионов, ускоренных до одной и той же энергии, время прохождения пространства дрейфа обратно пропорционально корню квадратному из массы иона. Простейшая коллек- [c.276]

Для процессов активации химических реакций, вообще говоря, характерен непрерывный ход изменений, связанных с движением массивных ядер, к которому практически мгновенно приспосабливаются сателлиты ядер — электроны. Весь процесс развивается на одной кривой потенциальной энергии (или потенциальной, энергетической поверхности), представляющей собой непрерывный переход от одной ямы к другой (см. рис. 82), и потому не сопровождается излучением или поглощением квантов. Этим активация отличается от возбуждения, при котором сперва электроны (при поглощении кванта или электронного импульса) меняют свою ячейку в молекуле (или атоме) скачко- [c.184]

Наконец, в 1962 г. Э. Харт и Дж. Боаг [81, 82], применив импульсное электронное излзгчение, идентифицировали гидратированный электрон методами оптической спектроскопии Они обнаружили в облученной чистой дезаэрированной воде полосу поглош ения с максимумом около 700 ммк (рис. 9). Эта полоса исчезает примерно через 2-10 сек. после прохождения электронного импульса длительностью 2-10- сек. Небольшие добавки таких эффективных акцепторов электронов, как кислород, перекись водорода, закись азота и др., значительно снижают интенсивность полосы. В ш елочной среде ее интенсивность возрастает. [c.24]

Ре , так и кислорода приводит к возрастанию С(Ре ). На рис. 57 в качестве примера показана зависимость С(Ре ) от мощности дозы при различных концентрациях Ре + и кислорода, полученная в работах А. К. Пикаева, П. Я. Глазунова и В. И. Спицына [20, 23] и А. К. Пикаева и П. Я. Глазунова [43], при использовании электронных импульсов [c.120]

Рис. 57. Зависимость б(Ре +) от мощности дозы для раствора соли Мора в 0,4 М Н2304 при разных концентрациях Ке2+ и кислорода и различных длительностях электронного импульса 1 — 3 10- М насьпцение раствора

Э. Хартом и Дж. Боагом [5, 6] при исследовании спектра поглощения гидратированного электрона в облученной воде. Указанные авторы использовали специальную лампу-вспышку. Продолжительность вспышки составляла 4-10" сек. Лампа с помощью специального устройства могла быть включена одновременно с подачей электронного импульса или в любой момент после его прохождения. Чтобы получить спектрограмму облученного раствора, сначала фотографировался спектр раствора до облучения, а затем — после облучения по разности строилась кривая зависимости оптической плотности облученного раствора от длины волны. На рис. 85 в качестве примера показаны денситограммы, полученные в случае 0,5 М раствора N33003 до облучения (кривая а) и после облучения электронным импульсом длительностью 2-10" сек. (кривая б), а также спектр поглощения облученного раствора (кривая е, построенная по разности кривых а ж б) [6]. Пики на криво11 а обусловлены сенсибилизаторами в эмульсии фотопластинки. [c.170]

С этой целью они исследовали спад поглоп],ения, обусловленного sag. в щелочном 0,5 М растворе этилового спирта. При такой большой концентрации С2Н5ОН все радикалы ОН акцептируются этим веществом. Гидратированный электрон реагирует с этанолом и водой весьма медленно. Поэтому в случае сравнительно больших мощностей поглощенной дозы спад поглощения еГд после прохождения электронного импульса подчинялся закону второго порядка. Они нашли, что kg-, (6,5 + 1)-10 л/моль- сек. [c.177]

Г. Адамс, Дж. Баксендел и Дж. Боаг [24] исследовали оптическое поглощение в дезаэрированном 0,1 М растворе метилового спирта в присутствии ионов Zn , d , Со и Мп " после подачи электронного импульса длительностью 2-10 сек. Во всех случаях было обнаружено возникновение короткоживущего поглощения в ультрафиолетовой области спектра. Для растворов максимум этого поглощения лежит при 300 лтк. В отсутствие указанных ионов зто поглощение не наблюдается. Изменение концентрации СН3ОН от 0,1 до 10 М не оказывает влияния на вид спектра. В облученных растворах Zn в присутствии 10 iV H2SO4 интенсивность поглощения существенно меньше. Эти факты позволили указанным авторам заключить, что обнаруженное поглощение обусловлено продуктами взаимодействия гидратированного электрона с данными ионами. Этими продуктами могут быть или ионы низшей валентности (наиример Zn"), или какие-то ассоциаты ионов Ме + с е щ. [c.177]

Этиловый спирт, и. Таубом и Л. Дорфманом [47] было обнаружено, что в дезаэрированном 0,1 М водном растворе этилового спирта, а также в менее концентрированных растворах в результате действия электронного импульса длительностью 5-10 сек. возникает короткоживущее оптическое поглощение в ультрафиолетовой области спектра. На рис. 95 показано это поглощение в дезаэрированном 0,1 М растворе С2Н5ОН через 5-10 сек. после прохождения импульса (кривая 1). Там же для сравнения приведен спектр, наблюдающийся в аналогичных условиях в облученном чистом дезаэрированном этиловом спирте (кривая 2). Как видно из этого рисунка, в случае водного раствора оптическая [c.184]

По данным Дж. Баксендела и других [26], в дезаэрированном растворе глицина во время действия электронного импульса возникает полоса с максимумом при 260 ммк. Эта полоса исчезает в результате реакции второго порядка. Указанные авторы считают, что она, вероятно, принадлежит радикалу ШгСНСООН или его ионизированной форме. [c.190]

Как и в случае полимеризации в растворе, скорость полимеризации при мощности дозы меньше некоторого значения пропорциональна корню квадратному из мощности дозы , если полимер растворим в собственном мономере, например стирол [С20, С21, С35, С39, С42] и метилметакрилат [С40]. При мощностях дозы, превышающих приблизительно 100 pd MUH, скорость полимеризации зависит от мощности дозы в степени более низкой. При очень высоких мощностях доз, например при микросекунд-ных электронных импульсах от капациклотрона, во время облучения высокополимер не образуется вообще или образуется в очень малом количестве [В98, М10]. Такое воздействие на метилметакрилат вызывает медленный пост-эффект, вполне аналогичный фотохимическому темновому эффекту, наблюдаемому у этого [c.113]

В простейшей хроматографической системе элюат проходит через детектор, соединенный через расходомер с коллектором фракций. В процессе измерения расхода небольшие пузырьки воздуха вводятся в поток жидкости, скорость которого необходимо измерить. Скорость пропорциональна времени прохождения пузырька между двумя метками наблюдения проводятся визуально или фотоэлектрически. Эти измерения можно проводить автоматически ошибка определения при этом составляет примерно 1%. Расходомер фирмы LKB используется для длительного измерения расхода жидкостей в диапазоне от 0,5 до 300 мл/ч. Вводом пузырьков воздуха в капилляр управляют электронные импульсы. Эти пузырьки перемещаются потоком жидкости, и их прохождение регистрируется в определенном месте фотодиодом. Последующая точка на капилляре соответствует 250 мкл жидкости, второй фотодиод регистрирует только прохождение пузырьков установленного размера, а все остальные пузырьки не учитывает. Третий фотодиод, регистрирующий пузырьки, удален от второго на такое же расстояние (250 мкл). Сигнал в интегратор подается только в тот момент, когда одновременно в двух контрольных точках появляются новые пузырьки, так как при этом гарантируется правильность измерения времени. Если к системе подключен коллектор фракций, фракционируемый объем пропорционален минимальному объему в 250 МКЛ. Этот принцип измерения объема используется также в автоматических инжекторах с постоянным объемом дозирования в них жидкость контактирует только со стеклом и тефлоном. В большинстве других приборов для измерения расхода жидкости чаще применяются сифоны постоянного объема. Когда сифон опустошается, жидкость перекрывает фоточувствительную ячейку и на хроматограмме отмечается начало новой фракции. Счетчики капель не пригодны для измерения расхода жидкости, если объем ее превышает 5 мл кроме того, при дх использовании возникают проблемы, связанные с изменением поверхностного натяжения или плотности жидкости. [c.78]

Емкости Сд, включенные между тремя-четырьмя последними динодами и землсй, поддерживают постоянными потенциалы дино-дов во время прохождения электронного импульса и тем самым способствуют неизменности коэффициента усиления ФЭУ. Эти емкости составляют обычно несколько сотен или тысяч пикофарад. [c.102]

Через определенный промежуток времени после вклю.че-ния лазера на источник подается соответствующий электронный импульс, что приводит к ижекции ионов в аналитическую секцию анализатора. Режим впуска ионов (режим импульсов) задается автоматически. Эта же схема осуществляет модуляцию сигнала, поступающего на осциллограф в соответствии с режимом. [c.436]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология