Суммарное давление на цилиндрические поверхности

Суммарное давление на цилиндрические поверхности [c.35]

СУММАРНОЕ ДАВЛЕНИЕ НА ЦИЛИНДРИЧЕСКИЕ ПОВЕРХНОСТИ [c.34]

В работах [26, 30] показано, что процесс испарения разыгрывается в тончайшем поверхностном слое жидкости, охваты- вающем по толщине всего несколько молекул. Поэтому физический механизм этого процесса должен целиком определяться термодинамическими условиями (температурой, давлением и Т. д.) и практически не зависеть, вопреки уравнению Томсона-Кельвина, от кривизны мениска, если только радиус кривизны много больше размеров молекулы испаряющейся жидкости. Задать термодинамические условия — значит задать конкретную паропроизводительность элемента площади поверхности любого мениска (выпуклого, плоского или вогнутого). При данной паропроизводительности элемента парциальное давление пара должно определяться суммарной площадью всех элементов, заключенных в рассматриваемом объеме. Например, в цилиндрическом капилляре парциальное давление пара над искривленным мениском — выпуклым или вогнутым — должно быть во столько раз больше парциального давления над плоским мениском, во сколько раз площадь поверхности искривленного мениска Р превышает площадь поперечного сечения капилляра Ро, то есть воображаемого плоского мениска. Иными словами, при данной паропроизводительности давление целиком определяется условиями отвода пара от поверхности мениска. Отношение площадей (критерий конфигурации мениска) [c.452]

Суммарное весовое давление на дно можно выразить графически в виде объемной эпюры, ограниченной цилиндрической поверхностью с высотой и основанием, равным площади дна (О (рис. 2-21,6) [c.31]

По предыдущему суммарное давление на криволинейную поверхность равно силе гидростатического давления на проекцию цилиндрической поверхности на вертикальную плоскость. [c.36]

Каждый участок цилиндрической поверхности винта, например 27 —28 —13 —30 —29 —14 —27, который не заходит в рубашку, дает составляющую силы, параллельную оси 07, так как верхняя часть его 27 —28 —13 —14 —27 ) находится под давлением ри а нижняя 14 —13 —30 —29 —14 ) — под давлением ра, причем Рг>Р1, так как камера давления находится с правой стороны. Учитывая, что проекции этих частей на плоскость, нормальную к оси ОУ, одинаковы по величине и равны произведению ширины витка в на отрезок О, получаем величину этой силы, равную р2 — Р ). Направлена эта сила вверх. Сумма же таких сил будет равна ЬдОр, где р — полный перепад давления, создаваемый насосом. Суммарная сила будет также направлена вверх. [c.77]

Рассмотрим этот эффект на примере цилиндрического золотника четырехдроссельного распределителя (рис. 11.9). При смещении золотника на величину Хз от нейтрального положения рабочая среда под давлением рд через открытое правым буртом окно поступает в канал, где давление примем равным р . Через окно, открытое левым буртом, рабочая среда под давлением рц поступает в сливной канал с давлением рсл- Вследствие увеличения скоростей движения среды в области открытых окон давление около кромок буртов будет пониженным по сравнению с давлением, действующим на центральную часть этих буртов и на всю торцовую поверхность противоположных буртов. Примерное распределение давления по торцовым поверхностям буртов, показано на схеме золотника. При установившемся движении среды суммарная сила давления, действующая вдоль оси золотника, будет возвращать- золотник в нейтральное положение. Чтобы выяснить изменение действия этой силы при неустановившемся движении среды, выделим между буртами золотника два объема / и //, границы которых на схеме показаны штриховой линией. Полагая, что ско- [c.307]

Чтобы иметь возможность учитывать влияние пористости слоя на скорость пламени вдоль поверхности контакта, были проведены специальные опыты. При этом оказалось, что зависимость и (б) носит такой же характер, как для летучих или плавящихся ВВ (см. 2, Г) в области достаточно больших 6 массовая скорость горения м.б несколько уменьшается нри уменьшении б (так как тепловыделение падает при уменьшении б, а теплопотери остаются примерно постоянными). Однако при некотором достаточно малом б (которое тем ниже, чем ниже давление) массовая скорость начинает быстро расти при уменьшении б (так как горячие продукты сгорания начинают проникать в поры слоя) Такой вид зависимости и (б) получен для слоя КСЮ4 в цилиндрической оболочке из плексигласа (рис. 58), а также цилиндрического слоя алюминия в коаксиальной оболочке из КМПО4 (рис. 59). Отметим, что для слоя КСЮ4 при 40 атм по мере уменьшения б величина иб после быстрого роста проходила через максимум п начинала иадать (из-за падения суммарного тепловыделения). Возможно, такой же спад нб при очень малых б будет происходить и в других случаях. [c.185]

Напорный резервуар барботажного типа (рис. 6.9) представляет собой вертикальную цилиндрическую емкость со сферическими или плоскими днищами, работающую под давлением до 1,0 МПа. Поверхность взаимного соприкоснове[1ия фаз в. таком резервуаре складывается из суммарной поверхности пузырьков барботируемого воздуха и открытой поверхности жидкости. Уровень йоды в емкости поддерживается перегородкой, а также автоматическими регуляторами уровня. [c.146]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология