Взаимодействие головной ударной волны и пограничного слоя

Рис. 6,1. Иллюстрация задачи взаимодействия между головной ударной волной и пограничным слоем на плоской пластине.

Но, как мы увидим, величина б сама зависит от ре роо, что и составляет суть проблемы. Из теории сжимаемого ламинарного пограничного слоя при отсутствии взаимодействия между головной ударной волной и пограничным слоем известно, что [см., например, (2,59)] [c.199]

Из-за того что головная ударная волна искривлена даже при отсутствии затупления передней кромки, во внешнем течении между скачком и пограничным слоем в области сильного взаимодействия возникает завихрен- [c.230]

Взаимодействие головной ударной волны и пограничного слоя, с тех пор как Прандтль впервые выдвинул свою концепцию тонкого пограничного слоя, внутри которого сосредоточено главным образом влияние вязкости при течении газа около тела, возникло представление о том, что пограничный слой обладает эффектом вытеснения, который заключается в изменении, именно в увеличении эффективной формы тела, из-за уменьшения потока массы внутри пограничного слоя. В большинстве случаев, интересующих аэромехаников, этим эффектом вытеснения можно пренебречь, поскольку толщина вытеснения б, определенная ниже равенством (6.1), составляет обычно весьма малую часть линейного размера тела, например местного радиуса тела вращения, и поэтому не может оказать заметного влияния на внешнее невязкое течение . Толщина вытеснения б может быть определена как расстояние, на которое смещается внешний по отношению к пограничному слою поток из-за уменьшения потока массы внутри пограничного слоя. Именно, [c.197]

Следует подчеркнуть, что рассмотренная нами картина взаимодействия пограничного слоя с набегающим равномерным потоком ограничивалась случаем тела с заостренной передней, частью. Затупление носовой части тела, а также неравномерность внешнего потока (например, при сильно искривленной головной ударной волне) вносят дополнительные изменения в распределении давления. Эти виды взаимодействия рассмотрены в монографии Хейза и Пробстина. [c.131]

При построении теории сильного взаимодействия в п. 6.2 было получено решение уравнений пограничного слоя при граничном условии ди/ду)е= 0. В рассматриваемом случае (ди/ду) е отлично от нуля, и это нужнс учесть в решении. Из рис. 6.7 ясно, что завихренность в некоторой точке на внешней границе пограничногс слоя равна завихренности на линии тока, входящей в пограничный слой в этой точке. Кроме того, завихренность связана с градиентом энтропии в точке, где линии тока пересекают головную ударную волну. В соответствии с теоремой Крокко ) эта связь дается формулой (5 — удельная энтропия) [c.227]

Заключение. В п. 6.2 изучались течения в тех областях, где пограничный слой и головная ударная волна сильно взаимодействуют. При этом было обнаружено, что параметром подобия для этой области является 5( = "ML/(Re o) и что эффект взаимодействия значителен, когда )с 1- Влияние взаимодействия при любом X уменьшается, если имеется приток тепла к поверхности тела, потому что приток тепла к поверхности тела возникает при охлажденном газовом слое и, следовательно, увеличенной его плотности. Влияние сильного взаимодействия на теплопередачу пропорционально и может быть существенно при х 1 при прочих равных условиях. В п. 6.3 и 6.4 исследовалось влияние затупления передней кромки и влияние завихренности на внешней границе пограничного слоя. Ниже формулируются некоторые выводы, которые можно сделать из резулЬ татов, полученных в этих пунктах [c.230]

Чтобы преодолеть серьезные трудности, возникающие при исследовании теплообмена при гиперзвуковых скоростях, приходится делать ряд дополнительных допущений, значительно ограничивающих постановку задачи. Прежде всего предположим, что рейнольдсово число обтекания, несмотря на малую плотность газа на больших высотах, все же настолько велико, что можно пренебречь непосредстт венным взаимодействием пограничного слоя на затупленном носе тела с головной ударной волной. Такое упрощение задачи допустимо, так как при достаточно больших значениях числа Рейнольдса толщину пограничного слоя, обратно пропорциональная корню квадратному из рейнольдсова числа, окажется малой по сравнению с расстоянием отошедшей ударной волны от носа тела, не зависящим от рейнольдсова числа. [c.457]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология