Влияние завихренности на пограничный слой

Известные конструкции диафрагм различаются в основном устройствами, предназначенными для уменьшения негативного влияния стока пограничного слоя в охлажденный поток. Диафрагма, показанная на рис. 26, а, образует плоскую торцовую стенку камеры разделения Для уменьшения стока сделана кольцевая выточка. Она создает местное завихрение, которое способствует отводу пограничного слоя в камеру разделения. Такое простое решение повышает КПД вихревого аппарата и позволяет увеличить диаметр отверстия ( >х) для выхода охлажденного потока. Вихревые трубы малого диаметра выполняют с так называемой скошенной диафрагмой (рис. 26, б). При угле = 9...11° коэффициент тем пературной эффективности в 1,12—1,15 раза превышает полученный на конструкциях с плоской торцовой стенкой камеры разделения. В варианте конструкции, приведенном на рис. 25, в, пограничный слой отводится вместе с частью охлажденного потока через щель в атмосферу. Такое устройство позволяет существенно увеличить АГх, но при этом уменьшается доля полезно используемого охлажденного потока. Разработано сепара-ционное устройство [15], в котором отводимый с периферии диафрагмы газ не выбрасывается, а отводится ко второму потребителю. При этом охлажденный поток делится на два потока с различными температурами. В варианте конструкции, показанном на рис. 25, г, пре- [c.57]

Влияние на пограничный слой искривления головной ударной волны, которое рассматривается в следующем пункте. Это искривление вызывает градиенты энтропии во внешнем по отношению к пограничному слою потоке между пограничным слоем и ударной волной. Существование градиента энтропии приводит к существованию завихренности на внешней границе пограничного [c.217]

Как показано на рис. 1-73, при прохождении потока сквозь слой сферических частиц за ними образуются завихрения. При построении моделей такого потока принимается, что размер завихрения соответствует среднему времени циркуляции потока, В пространстве, в котором проходит основной поток, влияние завихрения становится исчезающе малым. Поэтому при определении скорости потока вне пограничного слоя объем завихрения [c.85]

Влияние завихренности во внешнем потоке на пограничный слой. Перейдем теперь к изучению влияния завихренности в невязком течении между головной ударной волной и границей пограничного слоя. Рассмотрим идеально острую (Ке = 0) плоскую пластину, изображенную на рис. 6.7. Мы видим, что даже при отсутствии затупления передней кромки ударная волна будет искривленной, что можно было ожидать, так как невязкое поле течения похоже на то, которое возникло бы при гиперзвуковом обтекании (воображаемом) невязким газом тела, форма которого представлена границей пограничного слоя (толщина вытеснения почти равна толщине пограничного слоя, если Г,с Го, так как плотность в пограничном слое очень мала). Вследствие того что [c.221]

Влиянием пограничного слоя вблизи стенки циклона можно пренебречь, если предположить, что ин достаточно велико и новые завихрения, образук>щиеся около стенки не смогут проникнуть внутрь слоя до выхода газового потока из циклона. Не учитывается также и взаимодействие частиц. [c.245]

Другая, исследуемая нами задача, касается влияния затупления передней кромки на поведение пограничного слоя сравнительно далеко вниз по потоку от передней кромки. Выражение сравнительно далеко вниз по потоку мы понимаем в том смысле, что эффекты, которых мы будем касаться в этой главе, существенны в области, которая лежит за пределами окрестности критической точки, с которой связаны задачи и методы гл. 4. В частности, мы рассмотрим влияние, которое оказывает завихренность во внешнем по отношению к пограничному слою течении на пограничный слой. Завихренность теоно связана с искривлением головной ударной волны, которое становится заметным, когда значительно затуплена передняя кромка. Будут указаны значения газодинамических параметров, ограничивающих области течения, в которых проявляются указанные эффекты. [c.196]

Заключение. В п. 6.2 изучались течения в тех областях, где пограничный слой и головная ударная волна сильно взаимодействуют. При этом было обнаружено, что параметром подобия для этой области является 5( = "ML/(Re o) и что эффект взаимодействия значителен, когда )с 1- Влияние взаимодействия при любом X уменьшается, если имеется приток тепла к поверхности тела, потому что приток тепла к поверхности тела возникает при охлажденном газовом слое и, следовательно, увеличенной его плотности. Влияние сильного взаимодействия на теплопередачу пропорционально и может быть существенно при х 1 при прочих равных условиях. В п. 6.3 и 6.4 исследовалось влияние затупления передней кромки и влияние завихренности на внешней границе пограничного слоя. Ниже формулируются некоторые выводы, которые можно сделать из резулЬ татов, полученных в этих пунктах [c.230]

Результаты численных исследований показали, что непосредственная окрестность самой критическо точки не оказывает влияния на величину амплитуды возбужденной волны пеустойчивости. Следует отметить также то обстоятельство, что на затупленных телах волны завихренности более интенсивно возбуждают волны неустойчивости, чем это имеет место в пограничном слое на плоской пластине. Это связано с тем, что волны завихренности проникают в пограничный слой более глубоко па телах с затуплением. [c.165]

В рамках изучения эволюции двух продольно развивающихся вихрей, внедренных при помощи вихревого генератора в турбулентный пограничный слой на стенке рабочей части трубы, в [76] приведены данные об использовании миниатюрного пятиканального пневмонасадка диаметром 2.7 мм. Методика калибровки датчика подробно изложена в [77]. В процессе экспериментов большое внимание уделялось изучению влияния поперечного градиента скорости на показания насадка, методика учета которого описана в (78 ]. Погрешность определения угла скоса оценивается величиной 0.5 , модуля вектора скорости — 5 %. Наглядной иллюстрацией широких возможностей такого насадка служит рис. 1.3 [76], на котором показаны соответственно поле векторов скорости вторичного течения (рис. 1.3, а), линии равных значений лг-компоненты завихренности (рис. 1.3, б) и линии равных значений продольной компоненты завихренности [c.30]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология