Размер характеристический тела

Как видим, поднявшись на более высокую ступень эволюционной лестницы, дельфин приобрел и более совершенный движитель (отношение с V представляет собой хорошую кинематическую характеристику). К сожалению, в настоящее время трудно надеяться даже на самое примитивное освещение динамики дельфина (хотя бы по схеме, намеченной в цитированной работе 3] в области динамики рыбы), слишком велики поперечные размеры его тела по сравнению с амплитудами поперечных колебаний. Однако можно найти еще одну характеристическую величину, стоящую на грани кинематики и динамики величину, с которой связана полезная работа дельфина за один период Т, Эта величина — приведенный шаг дельфина (не смешивать с шагом винтовой линии, о котором говорилось выше). [c.939]

Критерий Био равен отношению характеристического размера исследуемого тела к толщине эквивалентного пограничного слоя и является мерой степени влияния пограничного слоя на диффузию в изучаемом теле. [c.231]

В котором L — некоторый характеристический размер, определяющий градиент вакансий. Для однокристальных и поликристаллических тел, у которых I — величина кристаллитов), характеристическим размером является радиус поры. Если порошкообразное тело, напротив, состоит из очень мелких частиц, границы которых под влиянием напряжений сами служат источниками и стоками вакансий, то [c.27]

Рентгеноструктурный анализ. Он применяется при исследовании структуры кристаллов, жидкостей и аморфных тел. В то же время рентгеноструктурный анализ — основной метод установления структуры кристаллических решеток твердых тел. Неорганическая и органическая кристаллохимия главным образом обязана результатам рентгеноструктурного анализа неорганических и органических веществ. В зависимости от цели и особенностей объекта исследования для получения дифракционной картины используют непрерывное тормозное или дискретное характеристическое излучение в том или ином методе рентгеноструктурного анализа (РСА). Исследование кристаллической структуры различными методами РСА позволяет определить размеры и симметрию элементарной ячейки, а также расположение атомов и молекул в твердом теле. [c.195]

Путем обработки результатов с помощью чисел Пекле показано, что существует некоторое подобие между нашей системой, стабилизированной струей, и системами с обычными ста билизаторами в виде тел плохообтекаемой формы. Характеристический размер зоны рециркуляции определялся из экспериментальных измерений скорости ниже стабилизирующей струи. Установлено, что стабилизация данной системы в меньшей степени зависит от размера вихревой зоны, чем в случае плохообтекаемых тел. Ввиду различия этих двух физических систем трудно достаточно точно объяснить полученные результаты. Однако мы полагаем, что это является следствием возросшего влияния стабилизирующей струи на скорости перемешивания в зоне рециркуляции. [c.369]

Характеристической скоростью частицы называют скорость ее всплывания или падения в неподвижной жидкости. Она является основным параметром, определяющим производительность и гидродинамику колонных аппаратов, поскольку однозначно зависит от физико-химических характеристик системы (разницы плотностей фаз и их вязкости) и размера частиц. Понятие характеристической скорости щироко используется для систем жидкость — жидкость [56], а также для систем жидкость — твердое тело, находящихся в псевдоожиженном состоянии [57]. [c.40]

Теория регулярного режима, развитая на примере тепловых процессов [18], приводит к выводу, что с начала регулярного режима темп изменения концентрации внутри тела практически перестает зависеть от исходного ее распределения и устанавливается одинаковым и зависящим только от Оэ, размера и формы тела через значение характеристического числа задачи [c.59]

Анализ размерностей уравнения теплопроводности. Однородное твердое тело произвольной формы первоначально имеет во всех точках температуру Го. В момент времени г = О это тело погружают в жидкую среду, температура которой равна Tj. Характеристический размер тела равен L. Показать на основании анализа размерностей, что [c.346]

С этой точки зрения характеристические времена, определяющие поведение вязкоупругого тела, имеют первостепенную важность, так как они входят в нестационарные выражения для напряжений и смещений. Частично материал этого раздела рассматривался при анализе напряженного состояния. Он будет вновь изла-, гаться здесь для того, чтобы выяснить влияние конечного размера, геометрии и граничных условий на характеристические времена вязкоупругого тела. [c.501]

Чтобы облегчить расчет скорости падения округленных тел, можно использовать соответствующие математические выражения. Покажем этот способ в отношении шаровой частицы, поскольку его можно распространить и на другие формы. Сначала необходимо определить зависимости между характеристическим размером частицы, весом или объемом и аэродинамическим сечением. Для шара это будут следующие зависимости. [c.19]

Дифракционные методы, традиционно широко используемые в химии твердого тела для исследования фазового состава, структуры и некоторых видов отклонения от идеальности кристаллических материалов, основаны на дифракции различных типов волн на периодической решетке кристалла. Выбор природы рассеиваемых кристаллом волновых пучков ограничивается возможностью достижения длин волн, меньших характерных размеров элементарных ячеек кристалла, и технической возможностью их получения и проведения дифракционного эксперимента. Наибольшее распространение в исследовательской практике получили методы дифракции рентгеновских лучей (как характеристического излучения ряда металлических атомов, так и синхротронного излучения), электронов и тепловых нейтронов. [c.250]

И при молекулярном, и при твердотельном подходе выделяются две основные характеристические черты нанокластеров, отличающие их как от атомов, так и от массивных твердых тел — это наличие поверхности и квантовые ограничения коллективных процессов, связанных с фоно-нами, электронами, плазмонами, магнонами и т.д. Появление реальной поверхности для кластера не имеет четкой границы, зависит от применяемого метода и соответствует, по-видимому, минимальному размеру кластера около 1 нм. Максимальный размер нанокластера или наночастицы, при котором с помощью современных методов различимо влияние поверхности на их свойства, составляет около 100 нм. Для наблюдения квантовых ограничений минимальный размер не лимитирован, а максимальный — связан с длиной волны носителей и также должен быть менее 100 нм. [c.10]

Если получены низкие значения характеристической вязкости и отношения коэффициентов трения, молекула не вовлекает в свое движение большое количество растворителя и не обладает высокой асимметрией. Вероятно, лучше всего ограничиться этими выводами относительно формы молекул, так как дальнейшие уточнения кажутся мало обоснованными. Возможна небольшая степень химической гидратации или неидеальности по отношению к парциальному удельному объему, кая дая из которых мала, но может иметь значение в этих случаях. Не исключено также, что реальная молекула, хотя и является вполне жесткой, не может удовлетворительно аппроксимироваться каким-либо геометрически правильным твердым телом. Функция р позволяет обойти некоторые из этих трудностей, но в случае такого типа структур она настолько мало чувствительна к отношению осей, что полученные на ее основе размеры обычно оказываются неточными и аппроксимация так или иначе идет к модели эллипсоида. Фетуин является гликопротеином, относящимся к этому классу. Несмотря на то что его интенсивно исследовали гидродинамическими методами [90, 284], все заключения о форме молекул сводятся лишь к тому, что они представляют собой вполне жесткие компактные тела, возможно, с некоторой общей асимметрией. [c.97]

Вместо характеристического коэффициента сопротивления N. который прямо связывался с основными линейными размерами тела рыбы в 7, теперь будет удобнее пользоваться безразмерным коэффициентом я1), обычно принятым в экспериментальной гидродинамике и связанным, как известно, с силой /, сопротивляющейся движению, скоростью V этого движения, площадью наибольшего поперечного сечения 5" и плотностью среды, в которой происходит движение, б. Именно [c.958]

Новым обстоятельством является возможность свести определение физических условий на границе тела к одной характеристической длине. Сопоставление этой длины с характерным размером тела и приводит к новой форме критерия 1. Рассмотрим некоторые соображения, поясняющие физический смысл такого сопоставления. [c.86]

При низких давлениях с соответствующими низкими плокостя ми длина свободного пробега молекулы X становится сравнимой с размерами тела, и тогда влияние молекулярного строения начинает сказываться в механизмах потока и теплопереноса. Относительная важность эффектов, обусловленных разрежением газа, может быть показана путем сравнения величины среднего свободного пробега молекулы газа с каким-нибудь характерным размером тела. Отсюда, если I есть размер тела, являющийся характеристическим размером в поле потока, влияние разрежения на поток перенос тепла станет заметным, как только отношением Я// нельзя будет больше пренебрегать. Это отношение безразмерно и определяется как критерий К-нуд-сена Кп. Критерий Кнудсена, представляющий, таким образом непосредственный интерес при изучении потока разреженного газа и переноса тепла, можио выразить через критерий Маха и Рейнольдса [c.344]

Как показано на рис. 3.8, характеристическое рентгеновское излучение генерируется в значительной части области взаимодействия, образованной рассеянными в твердом теле электронами. Чтобы предсказать глубину, на которой возникает рентгеновское излучение, или глубину генерации рентгеновского излучения , и размер источника рентгеновского излучения (пространственное разрешение в рентгеновском излучении), нужно знать глубину проникновения электронов. Как было показано при рассмотрении глубины проникновения электронов, уравнения для пробега электрона в общем случае имеют вид (например, пробег по Канайе и Окаяме [уравнение (3.10)]) [c.80]

В теории регулярного режима [23] показывается, что начиная с определенного момента времени (начало регулярного режима) изменение концентрации внутри тела практически перестает зависеть от ее начального распределения. Темп изменения концентрации для всех точек внутри тела устанавливается одинаковым (рис. 1.18) и зависяшим от эффективного коэффициента диффузии Оэ, размера В и формы тела, влияющей па значение характеристического числа Ц]. Это следует из решений (1.66), (1.69) и (1.72), если отбросить в них все члены рядов, кроме первых. [c.45]

Промышленными адсорбентами являются пористые твердые тела, имеющие большую удельную поверхность, т. е. величину поверхности, приходящуюся на единицу массы (м /г) или единицу объема (м /см ) адсорбента. По размеру пор различают микро-, переходные и макропоры. Микропоры имеют эффективные радиусы в пределах от 0,5 до 1,5 нм (соизмеримые с молекулами адсорбируемых веществ). Те же размеры имеют обычно простенки между соседними порами, поэтому все молекулы адсорбента и поглощенного вещества во всем пространстве микропор находятся во взаимодействии. Так как процесс адсорбции сводится к заполнению микропор адсорбатом, то основным параметром является их объем. Переходные поры (эффективные радиусы от 1,5—200 нм) представляют собой как бы каналы, транспортирующие адсорбируемое вещество к микропо-рам. В этих порах адсорбционные силы проявляются не во всем объеме, а лишь на небольшом расстоянии от стенок, поэтому характеристическими параметрами являются, помимо объема, удельная поверхность пор (м г) и их распределение по размерам. Макропоры (эффективные радиусы выше 200 нм) имеют очень небольшую удельную поверхность (порядка 0,5—2 м г), поэтому адсорбцией на их поверхности можно пренебречь они играют роль подводящих каналов к переходным порам и микропорам. Относительные объемы и удельные поверхности каждого из трех указанных видов пор обусловлены природой адсорбента. В зависимости от преобладания того или иного вида пор различают адсорбенты микропористые, переходно-пористые и макропористые. [c.614]

Два наиболее простых варианта систем стабилизации струей осуществляют, создавая радиальный стабилизирующий поток, направленный внутрь или наружу камеры сгорания. Последняя система, требующая кольцевой камеры сгорания, рассматривалась Шефердом [4], который изучал на ней преимущественно стабилизацию горения. Данное исследование, начатое параллельно с исследованием Шеферда, осуществлялось по первой системе и было предпринято с целью установления связи между некоторыми характеристиками вихревой зоны и стабилизацией пламени. Характеристический размер вихревой зоны определялся на основании экспериментальных измерений аксиального профиля скоростей по диаметру ниже от стабилизирующей струи при отсутствии горения. Сполдинг и Тол [5] показали, что экспериментальные данные по стабилизации пламени телами плохообтекаемой формы можно описать посредством двух чисел Пекле. В один из этих критериев входит срывная скорость потока, определяющая по существу максимально допустимую скорость переноса вещества в вихревую зону, а во второй критерий— скорость пламени, выражающая максимальную скорость реакции в смеси данного состава. Теплопередача посредством теплопроводности из периферийной области вихревой зоны также входит в эти безразмерные критерии. Следовательно, используя эти представления и вводя размерные характеристики зоны рециркуляции, к получаемым здесь данным по скоростям массо- и теплообмена можно применить соотношение типа соотношения Сполдинга и Тола. [c.357]

Если размер асадки больше критического, то характеристический средний размер капель дисперсной фазы с1р почти не зависит от размера и формы насадки и слабо зависит от скоростей фаз. Для насадки, размер которой меньше критического, величина капель возрастает, а для насадки, имеющей критический размер, диаметр капель сильно зависит от скорости фаз. В насадках малых размеров капли, очеридно, задерживаются в промежутках между насадочными телами и имеют возможность продвигаться лишь под действием толчков со стороны других капель эти капли коалесцируют, и их размер увеличивается. Критический размер насадки равен примерно 12 мм его следует рассчитывать по уравнению (XI, 24). Влиянием размера асадки можно объяснить наблюдения Балларда и Пи-рета которые отмечали много необычных гидродинамических явлений при работе с ласадками малых размеров. Для практического применения рекомендуют насадку, размер которой больше йрс- [c.550]

ЛИЮ над плоской поверхностью. Поэтому их адсорбционное поведение близко к поведению непористых, в том числе и грубо дисперсных, углеродных тел. Обычно удельный объем макропор для различных активированных углей составляет 0,2—0,8 см7г, л удельная поверхность — 0,5—2,0 м7г. К этой же группе материалов могут быть отнесены сажи и графиты с близкой величиной удельной поверхности. По ряду причин, в частности и кинетического характера, практически не может быть осуществлено. заполнение макропор по механизму капиллярной конденсации. Структурные особенности пор и частиц указанных характеристических размеров могут быть выявлены с помощью оптической микроскопии [97]. Однако более детальные данные о распределении пор по размерам могут быть получены методом вдавливания ртути [107, 108]. Поскольку углеродные материалы не смачиваются ртутью (краевой угол 0- 14О°), то ртуть проникает в поры с эквивалентным радиусом г откаченного образца под давлением Р [c.45]

Наряду с этим в отличие от стабилизации пламени телами плохо обтекаемой формы, когда размеры циркуляционной зоны Ь и Ъ) практически слабо зависят от режима течения [6], а определяются главным образом размерами и формой обтекаемых тел, при стабилизации пламени встречпой струей характеристический размер Ь (см. рис. 3) существенно зависит от давления в сопле, отношения массовых скоростей струи и потока (нри критических скоростях и, по-видимому, — при сверхзвуковых скоростях истечения струи) и от линейных скоростей нри дозвуковом течении [4, 5]. [c.94]

Выберем масштабы отнесения для всех переменных. Для координат и скоростей масштабы определяются непосредственно условием задачи в виде характерного продольного размера Ь (которым определяется длина пути, пройденного элементами жидкости при обтекании тела) и скорости набегающего (невозмущенното) потока 7о- Однако условие не содержит никаких заданных значений времени (рассматривается апериодический процесс) и давления (жидкость считается несжимаемой). В таких случаях каждая из переменных может быть представлена в форме безразмерного комплекса посредством деления на группу величин, эквивалентную неизвестному параметру [I, 6]. Именно такие группы величин, представляющие собой характеристические значения переменных, служат масштабами для соответствующих переменных. Для времени характеристическим значением является отношение / /о, для давления — удвоенный динамический напор II. 18]. [c.22]

Работы посвящены изучению сорбционных процессов. Исследовал (с 1921) сорбцию газов, паров и растворенных в-в тв. пористыми телами. Разработал методы получения высокоэффективных препаратов активированного угля и открыл на них явления обращения адсорбционных рядов. Установил (1929—1930) образование кислых поверхностных оксидов при сорбции на углях. Выяснил механизм сорбции газообразных в-в на ТВ. поглотителях и его зависимость от структуры и пористости последних. Изучил пористые структуры адсорбентов, развил представления о разновидностях пор (микропоры, переходные поры и макропоры), разработал методы определения их параметров (1930—1946). Исследовал (1936— 1937) поглощение паров и газов из воздуха, проходящего через слой зернистого поглотителя, роль ультрапористости адсорбента в процессе поглощения паров в-в с неодинаковыми размерами молекул. В 1936 завершил серию работ по динамической сорбции паров и газов, в результате которой создал общую теорию динамики сорбции, вывел ур-ние определения времени динамической работы слоя угля по компонентам сорбируемой смеси, развил методы расчета динамической активности сорбентов. Создал классификацию структурных типов поглотителей. Развил теорию объемного заполнения пор, позволяющую определять изотермы адсорбции различных газов. Установил связь между видом характеристической кривой и пористостью углей, что затем было им перенесено на изучение адсорбции на цеолитах. Разработал методы получения адсорбентов с заданными параметрами пористости. [c.154]