Обтекание тел жидкостью

Так как аналогия имеет место между движением электрического тока и, например, невязкой жидкости, то обтекание тела жидкостью должно быть безотрывным, т. е. контур тела в потоке жидкости должен быть линией тока. [c.264]

Рис. 26. Различные картины обтекания тела жидкостью.

Числитель и знаменатель полученного уравнения имеет размерность силы. В задачах обтекания тел жидкостью и в задачах движения жидкости в трубах и замкнутых каналах перепад давления в соответствующих точках определяет потерю механической энергии. Подставляя в знаменатель вместо и не любую скорость потока, 13 195 [c.195]

Коэффициент теплообмена зависит от гидродинамических условий обтекания тела жидкостью, от свойств жидкости и т. д. [c.38]

А ТЕПЛОПЕРЕДАЧА ПРИ ОБТЕКАНИИ ТЕЛ ЖИДКОСТЬЮ [c.152]

В этом параграфе мы рассмотрим теплопередачу при обтекании тел жидкостью. Будем считать, что тело имеет характерный размер / , а скорость потока жидкости равна и. Обозначим 6Т разность температур между телом и жидкостью, вследствие которой и возникает теплопередача. [c.152]

Обратимся далее к оценке коэффициента теплопередачи для ламинарного обтекания тела жидкостью прн Ке 1 и Рг] >1. Обозначим, как и ранее, б толщину ламинарного пограничного слоя для скорости жидкости, определяемую соотношением (9.6). Обозначим X направление, параллельное поверхности тела, а у — направление, перпендикулярное поверхности. На размере У - Ь скорость жидкости v.x изменяется от нуля до скорости потока и жидкости на бесконечности. [c.154]

В заключение этого параграфа рассмотрим процесс теплопередачи для турбулентного обтекания тела жидкостью при Ке>1 и Рг- 1. [c.156]

Таким образом, разность температур тела и жидкости пропорциональна квадрату скорости обтекания тела жидкостью. Коэффициент пропорциональности в (10.39) зависит от формы обтекаемого тела. Так, например, для шара ои равен 5/8. Обратим внимание, что значение бГ в (10.39) не зависит от размера обтекаемого тела Я. [c.159]

Фиг. 6. Обтекание тела жидкостью.

В своем трактате Общие принципы движения жидкостей (1755) Л. Эйлер впервые вывел основную систему уравнений движения идеальной (лишенной трения) жидкости, положив этим начало аналитической механике сплошной среды. Гидродинамика обязана Л. Эйлеру расширением понятия давления на случай движущейся жидкости. Но Эйлеру (в отличие от ньютоновского представления об ударной природе взаимодействия твердого тела с набегающей на него жидкостью), жидкость до достижения тела изменяет свое направление и скорость так, что, подходя к телу, протекает мимо него вдоль его поверхности и не прилагает к телу никакой другой силы, кроме давления, соответствующего отдельным точкам соприкосновения . В этих словах выдвигается новое для того времени представление об обтекании тела жидкостью. Эйлеру принадлежит первый вывод уравнения сплошности жидкости ( в частном случае движения жидкости по трубе это уравнение в гидравлической трактовке было дано задолго до Эйлера в 1628 году учеником Галилея - Кастелли), своеобразная и ныне общепринятая формулировка теоремы об изменении импульса применительно к жидким и газообразным средам, создание теории реактивного колеса Сегнера и многое другое. Роль Л. Эйлера как основоположника теоретической гидродинамики, нре-донределившего своими исследованиями развитие гидродинамики более чем на столетие вперед, общепризнанна. [c.1145]

Возникающее при обтекании тела жидкостью сопротивление (известное как торможение) замедляет движение потока вблизи поверхности. Это вызвано не только действием касательного напряжения (поверхностного трения), возникающего из-за вязкостных свойств жидкости, но и существованием при определенных условиях разности давления (сопротивления давления пограничного слоя) на поверхности тела. Для тел затупленной формы, таких, как сфера и цилиндр, при обте- [c.62]

В приведенных выше выражениях T(x ,t) —искомое поле температур i,/( i ) коэффициент теплопроводности в твердом теле p(x ,t), (x ,t) — плотность материала и его удельная теплоемкость Q(x ,t) — интенсивность тепловьщеления q x ,t) — тепловой поток на поверхности тела, характеризуемой нормалью л h x ,t) — Nu в безразмерном виде) коэффициент теплоотдачи, определяемый для случая обтекания тела жидкостью с температурой T .(Xj,t) — температурой среды — выражениями (3.36), (3,37), Очевидно, что в общем случае уравнения теплопроводности (3,39) и теплопереноса (3,27) связаны и должны решаться совместно, делая тем самым задачу определения температурных полей в твердом теле трудноразрешимой. Далее, uj(x ,t) — искомое поле перемещений в твердом теле G(x ,T, uj) л K(x ,T, и,) — коэффициенты Ламэ e=u,j — объемная деформация a(x ,T) — коэффициент температурного расширения F(x ,t) — массовые силы p,(x.,t) — внешние усилия, заданные на поверхности тела 5 ,характеризуемой нормалью (например, давление теплоносителя в контуре, контактные уси- [c.98]

Напомним, что в гидромеханике однофазной жидкости уравнения Озеена используют для описания обтекания тел жидкостью при малых числах Рейнольдса во всей области течения. В рамках [c.133]

Оценим далее этот коэффициент для ламинарного обтекания тела жидкостью при больших числах Рейнольдса Ке] >1. причем Рг . Как мы уже говорили выше, ламинарный пограничный слой образуется при Ке>1 перед обтекаемым телом либо за иим, когда чнсла Рейнольдса Ке меньше критического значения КекрЭ . Так как здесь предполагается число Прандтля Pr=v/o порядка единицы, то роли теплопроводности и вязкости вне пограничного слоя сравнимы друг с другом, и коль скоро мы пренебрегли вязкостью, то и теплопроводностью жидкости на размерах порядка размера / обтекаемого тела можно пренебречь. Эта теплопроводность приводит к коэффициенту теплопередачи порядка (10.22), а ниже мы убедимся в том, что истинный коэффициент теплопередачи значительно больше. Вся теплопроводность в действительности происходит в тонком ламинарном пограничном слое, толщина которого мала по сравнению с величиной / . [c.153]

Приборы, основанные на изучении динамики всплывания или погружения сферического тела в вибрируемую дисперсную систему, получили большое распространение для исследования дисперсных систем при вибрации и использовались в работах А. Е. Десова [174], Д. Д. Баркана [175], а впоследствии в различных модификациях были применены П. Е. Александровым и О. В. Кунневичем [206], В. И. Классеном, Г. Д. Красновым и Ю. Р. Маевским [207], Д. Валентиком, К. Л. Уитмором [208], М. Б. Буниным, И. М. Грушко, А. Г. Ильиным [209]. В этих работах использование метода всплывающего шарика основывалось на применении закона Стокса, выражаемого соотношением, справедливым для случая медленного движения частицы малого диаметра при ламинарном обтекании тела жидкостью [146, 210] [c.99]

Помимо свободного и вынужденного обтекания тел жидкостью 31вление конвективного теплообмена наблюдается также при кипе-шии и конденсации жидкости. [c.18]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология