Слой пограничный с постоянным давлением

ПОГРАНИЧНЫЕ СЛОИ С ПОСТОЯННЫМ ДАВЛЕНИЕМ [c.371]

ПОГРАНИЧНЫЕ слои с постоянным ДАВЛЕНИЕМ [c.374]

ПОГРАНИЧНЫЕ слои с постоянным ДАВЛЕНИЕМ [гл. X [c.388]

ПОГРАНИЧНЫЕ слои с постоянным ДАВЛЕНИЕМ (гл. XI тепла примет форму [c.398]

Как следует из соотношения (20), давление поперек пограничного слоя остается постоянным. Поэтому продольные градиенты давления в пограничном слое и во внешнем потоке совпадают. Дифференцируя по х интеграл Бернулли ( 4 гл. I), который связывает значения давления и скорости при течении идеального газа, получим [c.289]

По сравнению с системой пограничного слоя для несжимаемой жидкости в этом случае к уравнениям движения (5.1.32) и неразрывности (5.1.33) добавляется еще уравнение энергии (5.1.34) и уравненне состояния (5.1.35), а также задается зависимость коэффициента вязкости ц. от энтальпии (температуры). В уравнениях (5.1.32) — (5.1.34) введены следующие обозначения к = ср/с — отношение коэффициентов теплоемкостей газа при постоянном давлении и постоянном объеме = 11 1 — число Маха, характеризующее отношение скорости набегающего потока к скорости звука в нем а Рг = = 1Ср/Х — число Прандтля О. — коэффициент теплопроводности). [c.115]

Рассмотрим один частный случай, при выполнении условий которого задача может быть решена до конца. Он соответствует движению типа пограничного слоя, т. е. высокоскоростной струе с ярко выраженной локализацией скоростного профиля вблизи оси. В следующем параграфе будет показано, что движения такого типа сохраняют статическое давление поперек слоя. Следовательно, постоянная интегрирования = 0. Кроме того, как указывается в [70], С2 = О, 1 — = 1 — т]о, а членом 4r]f можно пренебречь. В результате вместо (1.24) получаем уравнение [c.16]

Используем уравиение (6-8) для расчета толщины пограничного слоя на поверхности плоской стенки пря установившемся потоке. Как уже упоминалось выше, у паверхности плиты близ ее переднего края существует ламинарный пограничный слой (рис. 6-5). Пусть скорость движе-ния жидкости за пределами пограничного слоя будет постоянной вдоль всей плиты. Тогда согласно уравнению Бернулли и давление также будет постоянным, поэто- му последний член уравнения (6-8) обращается в нуль. Как показали измерения, кривая распределения скоростей в ламинарном пограничном слое имеет форму кривой, изображенной на рис. 6-10. [c.177]

Если уравнение пограничного слоя (6-16) записано для у = 0, тогда для постоянного давления при у = 0 [c.178]

В качестве коэффициента трения Я в первом приближении можно принять величину Хст, определяемую в условиях существования турбулентного пограничного слоя на внешней стенке циклона при постоянном давлении [2] [c.149]

Наложение на циркуляционное движение вынужденного движения, газовых примесей в электрическом поле приводит к еще большему разрушению пограничного слоя. Чем больше скорость движения газа при данном постоянном давлении, тем быстрее протекает процесс сублимации льда. Это происходит потому, что положительно и отрицательно активные молекулы при вынужденном движении приводят в соприкосновение с поверхностью сублимируемого вещества не отдельные группы молекул, а макрочастицы парогазовой смеси. Принесенная макрочастицами на поверхность образца энергия расходуется на процесс сублимации. [c.186]

Статическое давление на оси струи, истекающей в псевдоожиженный слой (при Уф/Яр < 1,0), уменьшается в соответствии с линейным законом падения давления по высоте слоя. Значительный градиент давления в сечениях круглой струи наблюдается только на длине одного калибра сопла. В сечениях основного участка струи давление практически постоянно по ширине пограничного слоя. Статическое давление в факеле стационарной струи (Уф/Яр 1,0) практически постоянно на основном участке по оси и в сечениях струи. [c.36]

Пусть рассматривается явление молекулярной диффузии при постоянных давлении и температуре в диффузионном пограничном слое газовой фазы неоднородной по составу бинарной системы комнонентов а и w. [c.63]

ВОДИТ к увеличению толщины пограничного слоя, что вызывает увеличение поверхностного давления, в то же время вдув приводит к уменьшению температуры на поверхности, что вызывает увеличение плотности в пограничном слое, а следовательно, уменьшение толщины пограничного слоя и уменьшение давления на поверхности. Если на поверхности поддерживать постоянную температуру, меньшую, чем температура восстановления, то обнаруживается, что вдув увеличивает давление в области сильного взаимодействия монотонным образом по мере увеличения параметра вдува ). [c.217]

Рис. 6.26. Схема теченпя п характерное распределение давления прн взаимодействии скачка уплотнения с ламинарным пограничным слоем 1 — начало повышения давления, — точка отрыва, — начало области постоянного давления,

Теория Шваба — Зельдовича, которая изложена в главе 1, 4, является хорошей основой при изучении ламинарных пограничных слоев, в которых давление постоянное, кинетическая энергия пренебрежимо мала и химические реакции одноступенчатые. В следующем разделе в рамках теории Шваба — Зельдовича будут выведены уравнения, описывающие химические реакции в двумерных ламинарных пограничных слоях. Лиз в работе [ 1 показал, что основные положения теории Шваба — [c.382]

Согласно экспериментам на нитрогликоле, время, за которое в наших опытах в манометрической бомбе давление возрастало от р до Рнр, составляло от 0,2 до 1 сек. (стаканчикидиаметром 7 мм). Расчетное время развития возмущений (см. табл. 20) при п = 1,1 составляет примерно 0,2 сек. В другой серии экспериментов мы попытались определить время развития возмущений в условиях горения под постоянным давлением. Для этого воспламенение нитрогликоля производили через слой этилнитрата, который был по возможности осторожно налит на поверхность исследуемого ВВ. Основная трудность здесь состояла в учете выгорания пограничного слоя смеси нитрогликоля и этилнитрата. Удалось установить, что экспериментальные времена развития неустойчивости примерно в 3—7 раз больше расчетных, а характер их изменения в зависимости от п согласуется с теоретическим. [c.238]

Гомогенные реакции в пограничном слое. Первые шаги в развитии теории теплообмена гомогенно реагирующих газов были сделаны в связи с задачей ламинарного распространения пламени. Особенно плодотворным было данное Зельдовичем и Франк-Каменецким 1Л. 57] доказательство того, что если реакция происходит посредством единственной ступени и если коэффициент диффузии реагента равен температуропроводности смеси, то энтальпия газа постоянна по всему объему адиабатического пламени. Их предположение о свойствах переноса в настоящее время выражает требование того, что число Льюиса (т. е. коэффициент диффузии, умноженной на плотность, деленный на коэффициент теплопроводности и умноженный на удельную теплоемкость при постоянном давлении) должно быть равно единице. Преимущества этого предположения позже иезависимо были отмечены Рибо [Л. 36] при изучении влияния гомогенной химической реакции на теплообмен в пограничном слое. С тех пор оно использовалось многими другими авторами. [c.184]

На графше фиг. 4-1 показаны кривые распределения парциальных давлений, и температуры в пограничном слое по опытам А. В. Нестеренко. Экспериментальные точки давления и темгпе-рату ры располагаются так, что на (некотором расстоянии от поверхности прямая линия плавно переходит в кршую и постепенно достигает постоянного значения. Несмотря на небольшую толщину исследованного поля, все точки хорошо ложатся на плавные кривые. По графику трудно установить границу слоя, в котором давление и температура изменяются линейно. Поэтому толщина пограничного слоя — условная величина. В качестве последней принимался отрезок линий постоянного давления (или 116 [c.116]

Количественная сторона рассматриваемого вопроса составила предмет исследования Го Юн-Хуая ). Применяя метод последовательных приближений, автор сращивал решения двух систем уравнений, описывающих движение вязкого газа в пограничном слое и движение идеального газа во внешнем потоке. При этом внешний поток в первом приближении строился по распределению поперечных скоростей на границе пограничного слоя, рассчитанного по нулевому приближению при постоянном давлении во внешнем потоке. Полученное таким путем распределение давления во внешнем потоке в первом приближении служило основой для нового расчета пограничного слоя, и т. д. [c.353]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология