Две основные формы уравнений пограничного слоя в газе

ДВЕ ОСНОВНЫЕ ФОРМЫ УРАВНЕНИЙ ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ в ГАЗЕ 259 [c.259]

Две основные формы уравнений пограничного слоя в газе [c.259]

ДВЕ ОСНОВНЫЕ ФОРМЫ УРАВНЕНИЙ ПОГРАНИЧНОГО слоя в ГАЗЕ 261 [c.261]

ДВЕ ОСНОВНЫЕ ФОРМЫ УРАВНЕНИЙ ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ в ГАЗЕ 263 прандтля о и показатель адиабаты к, виде [c.263]

Применение основной разностной схемы для расчета стационарных течений однородного сжимаемого газа в пограничном слое. Описание применения основной разностной схемы для расчета стационарных течений сжимаемого однородного совершенного газа проведем для системы уравнений в случае плоского стационарного течения, записанной в безразмерной форме (см. п. 5.1.5) [c.128]

В частности, изучаются некоторые вопросы теории вязких течений реагирующих газовых смесей, выводятся общие уравнения теории пограничного слоя, причем рассматриваются как ламинарный, так и турбулентный случаи. Результаты, относящиеся к расчету теплопередачи для двумерных и трехмерных форм, получены с учетом диссоциации газа в пограничном слое, химических реакций, отличных от диссоциации, эффекта переноса массы, оплавления поверхности, взаимодействия между газом в пограничном слое и поверхностью. Главное усилие было направлено на то, чтобы дать основные идеи исследователям, стремящимся вырваться за пределы [c.11]

Ламинарные течения сжимаемого теплопроводного газа в пограничном слое. В этом случае основные уравнения полу шются из уравнений Навье — Стокса для сжимаемого теплопроводного газа, аналогично тому, как это было сделано для случая несжимаемой жидкости (см. п. 5.1.1). Выпишем уравнения в безразмерной форме, предварительно введя безразмерные величины следующим образом [c.114]

Итак, все различие в постановке тепловой задачи по сравнению с динамической сводится теперь -к некоторому видоизменению выражения в правой части основного уравнения, а именно уравнение теплового пограничного слоя содержит множитель 1/Ре вместо множителя 1/Ке, входящего, в уравнение динамического слоя. Очевидно это единственное различие отпадает, если удовлетворяется условие Ре = Не, или Рг = 1, т. е. практически в случае любого газа. Следовательно, условия теплового и динамического вза имодействня потока газа с пластиной постоянной температуры, представленные в безразмерной форме, полностью тождественны. Задачи становятся неразличимыми. Это значит, что в рассматриваемой физической обстановке безразмерные распределения температуры и скорости совпадают. Соответственно поля температуры и скорости друг другу подобны. В этих условиях толщины обоих слоев, так же как и все другие их количественные характеристики, равны между собой. [c.44]

Имеется очевидное качественное подобие между профилями температуры в этих случаях, один из которых нестационарен в одном пространственном направлении, а другой стационарен в двух пространственных направлениях. Подобие было бы количественным, если бы искра была очень длинной, чтобы обеспечить цилиндрическую симметрию, и пилотное пламя — осесимметричным. Кроме того необходимо, чтобы скорости основного потока и газов, вытекающих из трубки были бы равны (с пренебрежимо малой толщиной пограничных слоев на В(нутренней и наружной стенках трубки), а также чтобы потоки были бы ламинарными в обоих случаях и раснределение энергии в искре было таким, которое после ее проскока обеспечивало бы такое же распределение температур и концентраций, что и на выходе из трубки. Конечно, удовлетворить этим условиям очень трудно. Это важно главным образом для допустимости предположения о том, что два процесса подобны математически и данные задачи могут быть решены одинаковыми методами. В самом деле, оказалось, что в обоих случаях дифференциальные уравнения являются параболическими и могут быть решены точным или приближенным методами, имеющими одинаковую форму, несмотря на то, что второй неза-. висимой переменной может являться вре1мя или продольное расстояние. [c.202]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология