Теоретические циклы теплового насоса

ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ЦИКЛЫ ТЕПЛОВОГО НАСОСА [c.25]

В теоретическом цикле теплового насоса с сухим ходом ком дросселирующим вентилем (ом. рис. 4,в) [c.25]

Общие потери в результате замены обратного цикла Карно необратимым теоретическим циклом теплового насоса можно оценить, введя понятие коэ ициента обратимости теплового насоса [c.26]

Основной величиной, характеризующей теоретический цикл теплового насоса, является тепловая производительность 1 кг холодильного агента (7к. Эта величина является функцией температур кипения и конденсации. [c.26]

Рис. 2. Потери в циклах теплового насоса 1 — обратимый цикл Карно, г — необратимый цикл Карно, 3 — теоретический цикл, 4 — рабочий цикл (с учетом индикаторных, механических и электрических потерь)

Действительные циклы теплового насоса имеют такие же отклонения от теоретических, как и действительные циклы паровых холодильных машин. Однако в тепловых насосах соотношение между потерями может быть иным, чем в холодильных машинах. Так, в тепловом насосе можно осуществить почти полное переохлаждение жидкости (до темпе- [c.20]

Теоретический расчет теплового насоса с двойным цикле Брайтона приведен в работе [4], а его результаты показан в табл. 2.3. [c.37]

Глава I. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ЦИКЛЫ ПАРОВОЙ ХОЛОДИЛЬНОЙ МАШИНЫ И ТЕПЛОВОГО НАСОСА С ОТКРЫТЫМ И ГЕРМЕТИЧНЫМ КОМПРЕССОРАМИ [c.7]

Назначение этой главы — дать читателю достаточные теоретические основы для анализа и сравнения различных теплонасосных циклов с различными рабочими телами. Хорошее понимание теории поможет оценить ограничения возможностей тепловых насосов, поскольку эти ограничения накладываются не только техническими проблемами, но также и законами природы. [c.15]

В связи с различным назначением теплового насоса и хоЛодилАной. машины влияние одних и тех же необратимых процессов в них различно работа, дополнительно затраченная в необратимом цикле, теряется в тепловом насосе не полностью, а частично идет на увеличение его производительности <7 Тепловой насос с открытым компрессором. В теоретическом цикле теплового насоса со сжатием сухого насыщенного пара (см. рис. 4,а) затрачивается, как отмечалось, дополнительная пр сравнению с обратимым циклом работа А/с. х- Вместе с тем в результате перехода к сухому ходу, и конденсаторе от 1 кг холодильного агента к нагреваемому объекту дополнительно отводятся тепла, где [c.25]

Пароэжекторные холодильные машины работают так же, как и абсорбционные, с затратой тепловой энергии. Холодильным агентом является вода, которая охлаждается частичным испарением при вакууме (около 3- 8 мм рт. ст. или 400-Ь 1650 н м ). Принципиальная схема пароэжекторной холодильной машины показана на рис. 135, а. Для создания вакуума в И применяется эжектор (рис. 135, б), состоящий из сопла 1, камеры смешения 2 и диффузора 3. В паровом котле получается рабочий пар с давлением р, который поступает в сопло эжектора. При расширении пара в сопле до давления ро потенциальная энергия преобразуется в кинетическую энергию движущейся струи рабочего пара, которая в камере смешения увлекает холодные пары, поступающие из И и смешивается с ними. Смесь паров с давлением ро поступает далее в диффузор, где в расширяющейся части за счет снижения скорости движения происходит сжатие смешанного пара до давления конденсации Рк- Затем пар конденсируется в /(Д. Полученная жидкость делится на два потока. Один поступает в И через РВ при давлении ро, а другой насосом перекачивается в паровой котел, на что затрачивается работа н. На рис, 135, в показан теоретический цикл в диаграмме 5—Т линия 1—2 — адиабатическое расширение сухого рабочего пара в сопле эжектора от давления пара в котле р до давления в испарителе ро линия 2—4 — смешение рабочего пара (состояние 2) с сухим насыщенным паром из И (состояние 4), 6 — точка смеси линия 5—7 —сжатие смеси рабочего и холодного паров в диффузо- [c.213]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология