Теоретический цикл паровой холодильной машины

Рис. 2.32. Теоретический цикл одноступенчатой паровой холодильной машины с винтовым маслозаполненным компрессором

Рис. 3. Схема и теоретический цикл паровой холодильной машины

Хотя цикл Карно является теоретическим, рассмотрение его позволяет сделать важные практические выводы. Рассматривая уравнение, можно заметить, что холодильный коэффициент зависит от температуры охлаждаемого объекта Т о и окружающей среды Г. При понижении Го и постоянной величине Г, холодильный коэффициент уменьшается. Уменьшение холодильного коэффициента происходит также при возрастании температуры окружающей среды при постоянной температуре Го. Холодильный коэффициент цикла Карно имеет наибольшее значение по сравнению с реальными циклами паровых холодильных машин и, следовательно, требует минимальной затраты работы, являясь идеальным обратным циклом. В действительном цикле температура рабочего вещества Го всегда ниже температуры охлаждаемого объекта на некоторую величину АГо (8—10°Q, и, наоборот, когда рабочее вещество вступает в теплообмен с окружающей средой, его температура бывает выше температуры среды на величину АГ (5—10°С). На рис. 9 пунктирными линиями условно показаны дополнительные перепады температур. Из диаграммы видно, что холодильный коэффициент цикла с учетом температурных напоров меньше холодильного, коэффициента обратного цикла Карно, так как возрастает площадь, определяющая величину затраченной работы (увеличивается Г, уменьшается Го). В реальных циклах можно отметить и ряд других потерь, которые приводят к уменьшению холодильного коэффициента. Эти потери рассматриваются ниже. Но все же, несмотря на меньшую эффективность реальных парокомпрессионных циклов по сравнению с идеальным циклом, они обеспечивают достаточно высокое значение холодильного коэффициента, лишь немного отличающегося от соответствующего значения его для обратного цикла Карно. Например, при = 30°С и Го = —15°С для аммиака е = 4,85, для фреона-12 е = 4,72, а для любого холодильного агента в обратном цикле Карно е = 5,74. [c.23]

Наиболее распространенный теоретический цикл паровой холодильной машины осуществляется с охлаждением жидкости перед регулирующим вен тилем, адиабатным сжатием сухого или слегка перегретого пара и с возможным использованием теплоты перегревания. Термодинамический характер этих циклов показан в 5—/, 5—Т и г—р диаграммах на рис. 58. [c.170]

Теоретический цикл одноступенчатой паровой компрессионной холодильной машины в координатах TS и р1 (рис. И) характеризуется засасыванием из испарителя в компрессор сухого насыщенного пара и адиабатным одноступенчатым сжатием (/—2—адиабата), охлаждением (2—а—изобара) и конденсацией пара в конденсаторе (а—3 — изобара и изотерма) при температуре I и давлении р, переохлаждением холодильного агента в переохладителе 3—3 — изобара), дросселированием его в регулирующем вентиле 3 — 4 ) и испарением холодильного агента в испарителе 4 —1— изобара и изотерма), при температуре и давлении ро. [c.27]

Расчет теоретического рабочего цикла паровой холодильной машины. Для расчета рабочего цикла машины задаются условия работы. Параметры точек обычно определяются по диаграммам 5—Т или I— gp и по данным о сухих насыщенных парах (приложения [c.34]

На рис. 8 в диаграмме Т—5 изображен цикл, принятый за теоретический цикл паровой холодильной машины. [c.16]

Глава I. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ЦИКЛЫ ПАРОВОЙ ХОЛОДИЛЬНОЙ МАШИНЫ И ТЕПЛОВОГО НАСОСА С ОТКРЫТЫМ И ГЕРМЕТИЧНЫМ КОМПРЕССОРАМИ [c.7]

Теоретический цикл одноступенчатой паровой холодильной машины [c.32]

В теоретическом цикле паровой холодильной машины с герметичным компрессором по сравнений ё циклом, рассмотренным выше, появляемся допол- [c.16]

Теоретический цикл паровой холодильной машины [c.58]

Рис. 23. Теоретический цикл паровой холодильной машины при работе в области ниже критической точки в диаграммах а — 5, I б — 5, Т в — I, р

В паровой холодильной машине, поддерживающей постоянную температуру охлаждаемой среды, при сравнительно небольшом нагреве охлаждающей воды наиболее близким обратимому циклу рабочего тела является цикл Карно. Однако рабочие процессы применяемого теоретического цикла паровой холодильной машины отличаются от цикла Карно. [c.121]

Теоретический процесс паровой холодильной машины, имитирующий цикл Карно (рис. 11, б), должен протекать в области влажного пара — между пограничными кривыми, так как только в этой области изобары совпадают с изотермами. Для того чтобы построить теоретический цикл в диаграммах, нужно провести изотерму /к (2—3, рис. И, б) и из точек 2 и 3 — адиабаты (вертикальные линии) до пересечения с изотермой о точках 1 я 4. Цикл Карно [c.31]

Паровые компрессионные холодильные машины. В паровых холодильных машинах в качестве рабочего тела (хладоагента) используются жидкости с низкими температурами кипения. Работа идеальной компрессорной паровой холодильной машины теоретически осуществляется по обратному циклу Карно, в описании которого мы опустим все подробности, хорошо известные из курса термодинамики. [c.238]

Действительные циклы теплового насоса имеют такие же отклонения от теоретических, как и действительные циклы паровых холодильных машин. Однако в тепловых насосах соотношение между потерями может быть иным, чем в холодильных машинах. Так, в тепловом насосе можно осуществить почти полное переохлаждение жидкости (до темпе- [c.20]

На рис. 7 в 5—Г-диаграмме изображен теоретический цикл современной паровой холодильной машины. [c.20]

РАСЧЕТ ТЕОРЕТИЧЕСКОГО РАБОЧЕГО ЦИКЛА ПАРОВОЙ ХОЛОДИЛЬНОЙ КОМПРЕССИОННОЙ МАШИНЫ [c.26]

Паровую холодильную машину, работающую по обратному циклу Карно, создать не удалось. Сразу же пришлось отказаться от процесса расширения в детандере, а через некоторое время — и от работы компрессора в области влажного пара (от влажного хода). Теоретические преимущества обернулись реальными недостатками. Рассмотрим причины и следствия отказа от обратного цикла Карно. Подробный анализ циклов холодильной машины дан в работах [81, 82, 107, 126, 130, 214]. [c.10]

Якобсон В. Б. Теоретические циклы и пути совершенствования паровой холодильной машины. — Холодильная техника . 1976, № 5, с. 34—37. [c.364]

Теоретический рабочий цикл паровой компрессионной холодильной машины изображается в тепловых диаграммах (либо энтропийной диаграмме S—T, либо энтальпийной — г—р). [c.172]

Работа идеальной паровой компрессионной холодильной машины теоретически осуществляется по обратному циклу Карно (рис. 5). Для этого температура охлаждаемого тела и охлаждающей среды должна быть постоянной, а также должен быть идеальным теплообмен между рабочим телом и окружающей средой. [c.19]

Рассмотрим компрессорную холодильную машину, работающую совместно с паровым двигателем, рабочим телом которых является однокомпонентное вещество (рис. 25, а). Прямой и обратный циклы осуществляют обратимые процессы Карно при отсутствии потерь на передачу работы от двигателя к холодильной машине. При этом предполагаются источники постоянной температуры и совершенный теплообмен. Пусть температуры источника тепла определяются величиной окружающей среды Т, тела низкой температуры То. Теоретические циклы рассматриваемой системы изображены в [c.62]

Сравнительный теоретический цикл. В связи с тем, что все паровые холодильные машины работают с дросселирующим устройством и сухим ходом компрессора, стйло целесообразным для оценки их совершенства нарй -ду с обратным цикло Карно установить сравнительный теоретический цйкл. Этот цикл (рис. 4/в) предусматривает адиабатическое сжатие сухого пара (процесс 1—2), изобарическое охлаждение перегретого пара 2—3), конденсацию по изотерме (5—4), дросселирование жидкости 4—5) и ее испарение по изотерме, /5—Д. [c.12]

Пароэжекторные холодильные машины работают так же, как и абсорбционные, с затратой тепловой энергии. Холодильным агентом является вода, которая охлаждается частичным испарением при вакууме (около 3- 8 мм рт. ст. или 400-Ь 1650 н м ). Принципиальная схема пароэжекторной холодильной машины показана на рис. 135, а. Для создания вакуума в И применяется эжектор (рис. 135, б), состоящий из сопла 1, камеры смешения 2 и диффузора 3. В паровом котле получается рабочий пар с давлением р, который поступает в сопло эжектора. При расширении пара в сопле до давления ро потенциальная энергия преобразуется в кинетическую энергию движущейся струи рабочего пара, которая в камере смешения увлекает холодные пары, поступающие из И и смешивается с ними. Смесь паров с давлением ро поступает далее в диффузор, где в расширяющейся части за счет снижения скорости движения происходит сжатие смешанного пара до давления конденсации Рк- Затем пар конденсируется в /(Д. Полученная жидкость делится на два потока. Один поступает в И через РВ при давлении ро, а другой насосом перекачивается в паровой котел, на что затрачивается работа н. На рис, 135, в показан теоретический цикл в диаграмме 5—Т линия 1—2 — адиабатическое расширение сухого рабочего пара в сопле эжектора от давления пара в котле р до давления в испарителе ро линия 2—4 — смешение рабочего пара (состояние 2) с сухим насыщенным паром из И (состояние 4), 6 — точка смеси линия 5—7 —сжатие смеси рабочего и холодного паров в диффузо- [c.213]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология