Расширение насыщенного пара

Обратимся к рассмотрению зависимости давления насыщенного пара от температуры. Схема процесса испарения, использованная нами, несмотря на свою упрощенность, позволяет все же в качественной форме предвидеть, как изменение температуры будет влиять на давление насыщенного пара. При повышении температуры кинетическая энергия молекул возрастает и, следовательно, большая доля молекул окажется обладающей энергией, достаточной для перехода в пар к тому же, вследствие происходящего при этом расширения жидкости, взаимное притяжение молекул будет ослабляться и теплота испарения уменьшаться. Так как оба эти фактора действуют в одном направлении, то число молекул, вылетающих из жидкости в 1 сек, при повышении температуры должно, сильно увеличиться и, следовательно, равновесие пара с жидкостью будет достигнуто только при более высоких концентрациях пара. Таким образом, с повышением температуры давление насыщенного пара должно увеличиться. Опыт вполне подтверждает этот вывод. [c.171]

Для расчета давления насыщенного пара разработано большое число уравнений, причем все они имеют экспоненциальный характер. Теоретически наиболее оправданным И. С. Бадылькес считает уравнение Планка—Риделя с пятью индивидуальными коэффициентами, так как оно согласуется с расширенным законо.м соответственных состояний. Уравнение Планка—Риделя имеет вид [c.50]

В связи с внедрением в промышленности новых процессов переработки, а также изменением требований к ассортименту и качеству нефтепродуктов предлагается пересмотреть программу исследования нефтей с целью расширения и уточнения ее [21], Расширенной программой исследования нефтей предусматривается определение кривых разгонки нефти, устанавливающих зависимость выхода фракций от температуры кипения и определяющих их качество давления насыщенных паров содержания серы асфальтенов смол силикагелевых парафинов кислотного числа коксуемости зольности элементного состава основных эксплуатационных свойств топливных фракций (бензинов, керосинов, дизельного топлива) группового углеводородного состава узких бензиновых фракций выхода сырья для каталитического крекинга, его состава и содержания в нем примесей, дезактивирующих катализатор потенциального содержания дистиллятных и остаточных масел качества и выхода остатка. [c.35]

Из хода изоэнтальпы на диаграмме г — 5 (для водяного пара) можно сделать вывод, что при расширении насыщенного водяного пара из котла (точка /) происходит его переход в перегретый пар (точка 2). Для улучшения греющих свойств такого пара его следует перевести в состояние насыщения (точка 3), лучше всего путем увлажнения конденсатом при том же давлении рг. Температура пара при таком увлажнении падает до Т . За счет теплоты перегрева пара ( 2 — з) происходит испарение У кг конденсата на 1 кг ненасыщенного пара. Это количество определяется из баланса энтальпии [c.240]

Применение насыщенного пара приводит к его значительному увлажнению в конце расширения. При адиабатном расширении насыщенного пара с абсолютным давлением рх = 1 Мн/м (10 ат) до давления Р2 = 0,1 Мн/м (1 ат) влажность пара достигает 13%, а при вероятном политропном расширении влажность все же остается в пределах 8—10%. Это обстоятельство в формуле, характеризующей размер капли, отражается только увеличением плотности пара, благоприятно влияющим на уменьшение размера капли. Уменьшение же скорости капель в потоке пара и неблагоприятное влияние влаги на процесс сгорания формула не отражает. При перегреве пара того же давления перед форсункой до температуры tl = 350° С он в конце расширения еще останется сухим. [c.68]

Поток жидкости, содержащей газ, через теплообменники (3) и (2) подают под давлением в сужающуюся часть ВЗУ, где скорость вращающегося вихревого потока жидкости возрастает, достигая критической величины, давление в расширяющемся объеме падает ниже давления, равного сумме парциальных давлений насыщенных паров жидкости и растворенных в ней газов. Ограничением по давлению является вскипание воды. Для предотвращения интенсивного уноса водяных паров с газом снижают давление в процессе. Расширение смеси в вихревой трубе не должно опережать изменения температуры раствора, что обеспечивают специальной организацией процесса дросселирования. [c.267]

Результаты решения этого примера схематически изображены на рис. 27, на котором показаны также кривые адиабатного сжатия ОВ) и адиабатного расширения (0i4) насыщенного пара. Из рис. 27 видно, что если адиабатное сжатие паров бензола (в интервале 72—267 °С) приводит к его увлажнению, то адиабатное сжатие паров воды вызывает ее перегрев. [c.139]

Следует иметь в виду, что приведенные уравнения и выполненные с их использованием расчеты справедливы для идеальных газов. Переносить их на случай расширения насыщенных паров пропеллентов можно только с известным приближением. Однако представляется, что найденные закономерности и высказанные по этому поводу соображения останутся в силе. [c.80]

Если расширение насыщенной паро-газовой смеси происходит dv [c.67]

Принцип этого метода заключается в том, что,. пролетая в атмосфере пересыщенного пара, заряженная частица конденсирует на своем пути капельки жидкости, которые хорошо видны на темном фоне при интенсивном боковом освещении. Атмосфера пересыщенного пара создается быстрым расширением насыщенного пара посредством движения поршня, соединенного с камерой. Это расширение охлаждает пар и создает пересыщение. [c.63]

Но для насыщенных паров справедливость законов, связанных с изменением параметров состояния (давления, объема, температуры) пара, нарушается. Например, закон Бойля — Мариотта становится несправедливым, потому что при сжатии или расширении насыщенного пара (без изменения его температуры) давление сохраняется неизменным соответственно происходит или конденсация части пара или дополнительное испарение. [c.20]

В поршневых паровых машинах рабочее тело—водяной пар охлаждается не в рабочем цилиндре, а в отдельном конденсаторе, что ухудшает теоретический коэффициент полезного действия, но уменьшает практические потери теплоты. Цикл процессов в паровой машине, без учета неравновесности их, отражается циклом Рэнкина (рис. I. 5). Изобарно-изотермический процесс АВ отвечает испарению воды в котле и наполнению рабочего цилиндра. После отсечки пара (точка В) происходит адиабатическое расширение пара в цилиндре (кривая ВС), а затем выбрасывание охлажденного пара при обратном движении поршня (изобарно-изотермический процесс СО). Коэффициент полезного действия цикла Рэнкина с насыщенным паром равен 0,29—0,36, а с перегретым паром составляет 0,34—0,46. [c.46]

Шламовый насос ИПИ-10. Насос НПН-10 паровой поршневой горизонтальный двойного действия. Приводится в действие насыщенным паром без расширения. Максимальная температура перегретого пара — 250° С. Состоит из трех основных узлов а) паровой части, б) гидравлической части и в) узла средника и движения. [c.100]

Объем СНГ, как и жидкостей, возрастает с повышением температуры на величину, определяемую коэффициентом объемного расширения. С увеличением температуры уменьшается плотность СНГ и увеличивается плотность насыщенных паров (табл. 8). [c.46]

В табл. 8.6 представлена распечатка коэффициентов для расчета физикохимических свойав компонектов и узких нефтяных фракций, которыми дополняется файл исходных данных с расширением dat после завершения выполнения Программы 2. Здесь в первых трех столбцах приведены константы ( А, В, С) уравнения Антуана, используемой для расчета упругости насыщенных паров компонентов (фракций) [c.91]

На практике вследствие сложности конструкции детандера расширение хладоагента производят путем дросселирования с помощью регулирующего вентиля затем влажный ход компрессора (работа его в области влажного пара) заменяется сухим ходом , т, е. компрессор засасывает сухой насыщенный пар и сжатие происходит в области перегретого пара. Кроме того, часто производят переохлаждение жидкого хладоагента перед дросселированием, т. е. охлаждают его до температуры более низкой, чем температура конденсации. [c.530]

В 1934 г. Фольмер и Флуд создали метод экспериментального исследования кинетики гомогенной конденсации пара в отсутствие инородных частиц, с помощью которого проверили изложенную выше теорию Фольмера. Эти исследования имеют большое принципиальное значение, так как они дали возможность оценить все параметры, определяющие фазообразование, что позволило проверить теорию в особо чистых условиях. Эксперименты проводились в камере Вильсона, заполненной воздухом, насыщенным парами исследуемой жидкости. При достаточно высокой степени адиабатического расширения пары охлаждались и конденсировались, в результате образовывался туман. Скорость образования зародышей контролировалась визуально по началу конденсации, т. е. по минимальному пересыщению, при котором появлялся туман. При этих условиях /о оказалось порядка единицы. Поскольку /о зависит от пересыщения 1п (рг рх) экспоненциально, этот при- [c.97]

Уравнение (5.12) дает я ,1п -= 0,90 и 0,88 я ах = 34,3 и 36,0%. Если концентрация нафталина в смеси равна 35%, его парциальное давление при общем давлении, равном атмосферному, составляет 3,55-10 Па. Давление насыщенного пара нафталина достигает такого значения при 125 °С, т. е. предельную богатую смесь нафталина с кислородом можно составить при атмосферном давлении лишь в случае подогрева не меньшего, чем до 125 С. Необходимо учесть расширение пределов взрываемости при нагревании (см. гл. 2, разд. 3), поэтому здесь п ,ах, по-видимому, достигает 40%. [c.124]

На практике в качестве промежуточных соединений в рассматриваемом галогенидном методе используют летучие галоге-ниды, под которыми условно подразумевают галогениды, имеющие давление насыщенного пара при 500 К более 10 Па, и для которых разработаны достаточно эффективные методы очистки. Из рассмотрения свойств галогенидов элементов периодической системы следует, что возможности галогенидного метода достаточно высоки (рис. 1). Действительно, как видно из рис. 1, летучие галогениды имеют более чем 20 элементов, в то время как галогенидный метод используется для глубокой очистки лишь некоторых из них (бор, галлий, олово, мышьяк, сурьма, висмут, молибден, вольфрам). Расширению возможностей галогенидного метода может способствовать и более широкое использование реакций термораспада летучих галогенидов (иодидов). Однако следует иметь в виду, что при повышенных температурах, обычно характерных для процесса термораспада, возрастает веро- [c.12]

Если насыщенные пары, характеризуемые точкой В, будут перегреваться до точки Р, т. е. нагреются до 29,44 °С, удельная энтальпия станет равной 1535,85 кДж/кг, а адиабатическое расширение до атмосферного давления приведет пары к состоянию, характеризуемому точкой О. Точка О расположена на границе области насыщения. Здесь пары остаются сухими. В точке О можно определить теплоемкость пропана. Для этого удельное абсорбированное тепло, равное 25,59 кДж/кг, следует разделить на градиент температуры. Теплоемкость пропана равна 1 02345 кДж/(кг-°С). [c.66]

Правильность теории Фольмера подтверждена экспериментально рядом исследователей. В частности, такая проверка проводилась путем адиабатического расширения воздуха насыщенного парами данной жидкости, в камере Вильсона. В результате расширения в камере происходит охлаждение, а следовательно, и пересыщение паров до вполне определенного значения. Применяя камеру Вильсона, можно визуально устанавливать начало конденсации, т. е. пересыщение отвечающее образованию тумана. Чтобы исключить возможность образования капелек на чужеродных зародышах, система должна быть предварительно очищена путем многократной конденсации, при которой посторонние ядра конденсации удаляются из газовой фазы. При этом критическое пересыщение, отвечающее началу образования новой фазы, непрерывно возрастает до определенного предела. [c.358]

На кривой равновесия жидкость — пар ОС имеется еще одна замечательная точка. Это точка С, в которой кривая ОС прекращается при более высоких температуре и давлении эта линия не существует. Дело заключается в том, что вдоль линии ОС с ростом температуры плотность жидкости уменьшается (тепловое расширение), а плотность насыщенного пара возрастает вследствие очень быстрого роста его давления. Таким образом, все свойства обеих сосуществующих фаз сближаются, и при температуре, при которой эти фазы перестают различаться (обе фазы аморфны, они имеют одинаковую плотность, поверхность раздела между ними исчезает), теплота перехода падает до нуля. Эта точка называется критической (Д. И. Менделеев, первым предсказавший это явление, называл критическую точку точкой абсолютного кипения). Для каждого вещества критическая точка характеризуется своими значениями критической температуры, критического давления и критического молярного объема. Для воды эти значения таковы Т р = 647,31 К, р р = = 2,212 10 Па, V ,,= 56 см /моль. Выше критической температуры существует только одна аморфная фаза. Лучше всего называть ее не газом и не жидкостью, а флюидной фазой. Однако кристаллические фазы (например, лед) выше этой температуры, конечно, могут существовать, и поэтому линия равновесия твердая фаза — аморфная фаза (флюид) простирается выше (линия ОВ на рисунке). [c.112]

Из приведенных рассуждений следует, что если сухой насыщенный пар в той области, где Сравн > О, подвергнуть адиабатному сжатию (строго говоря, бесконечно малому), то он будет конденсироваться, а при адиабатном расширении — перегреваться если же Сравн < О, то при адиабатном расширении сухой насыщенный пар будет конденсироваться, а при адиабатном сжатии — перегреваться если же, наконец, С авн = О, то как при адиабатном расширении, так и при адиабатном сжатии пар будет оставаться насыщенным. [c.207]

Кавитационное разрушение — это повреждение металла, связанное с гидравлическим ударом жидкости в местах схлопывания пузырьков газа на границе жидкости с твердым телом. При попадании потока жидкости в область пониженного давления (ниже давления насыщенного пара этой жидкости при данной температуре) пузырьки газа в жидкости расширяются, а при переходе жидкости в зону повышенного давления они сжимаются с большой скоростью, схлопываются , что сопровождается гидравлическим ударом. Области пониженного давления образуются при расширении потока, вращении жидкости, наличии препятствий на пути потока или вследствие вибрации. Многократное схлопывание пузырьков газа на поверхности металла вызывает повреждение защитных пленок, деформацию и разрушение поверхности металла. Кавитационному разрушению подвержены всасывающие патрубки и рабочие колеса насосов, трубы в местах сужений и резких поворотов направления потока, гидротехнические сооружения и др. [c.18]

Несмотря на кратковременность процесса дробления жидкости при выпуске смеси из аэрозольного баллона в атмосферу, по-видимому, при расширении насыщенного пара пропеллента имеет место некоторый теплообмен с окружающей средой. Таким образом, увеличение объёма пузырей насыщенного пара представляет собой политропический процесс, который в координатах давления Р и объема V, описывается уравнением [c.76]

Если расширение насыщенной паро-газовой смеси происходит равномерно, т. е. dV/dx = onst, то зависимость между степенью расширения и временем выражается уравнением [c.66]

АС имеет меньший наклон, чем кривая давления пересыщенного пара АВ. К этому же результату можно прийти, сравнивая уравнение Клапейрона — Клаузиуса dpIdT = LIT (vg — vi) с уравнением dpldT)s = -pIT (dvldT)p. Вспоминая решение задачи 33, нетрудно видеть, что последний метод эквивалентен определению знака теплоемкости пересыщенного пара. Мы видим теперь, что при внезапном расширении камеры Вильсона, при котором происходит адиабатическое расширение насыщенного пара, состояние пара изменяется вдоль СА и уходит влево от АВ в область пересыщенного пара. [c.277]

Во время расширения в дроссельном клапане С газ охлаждается при i = onst (отрезок 3—4). Если изоэнтальпа пересекает область насыщенного пара и жидкости (под кривой О — — 5), газ частично (согласно отнощению отрезка О — 4 к О — 5) сжижается. Жидкость собирается в сосуде D, а остальная часть газа. [c.393]

Прибор Сорреля-НАТИ (рис. IX. 7) для определения давления насыщенных паров состоит из стеклянной барометрической трубки 1, наполненной чистой ртутью. Трубка имеет расширение в виде баллона 2 (внутренним диаметром 48 мм и высотой 140 мм) и боковое ответвление 3 (внутренним диаметром 5 мм) с меткой, находящейся на 3—5 см ниже верхней — широкой — части баллона 2. Барометрическая трубка сверху имеет кран 4, соединенный с небольшой цилиндрической воронкой 5 (внутренним диаметром 22 мм и. высотой 72 мм). Барометрическая трубка снизу через кран 6 соединена с открытым манометром 7 длиной не менее 130 см, далее через краны 8 п 9 с двумя бюретками 10 на 100 мл и, наконец, через кран 11 с открытым цилиндром 12. Цилиндр 12 можно перемещать по вертикальной штанге и устанавливать на нужной высоте при помощи прижимного винта и микрометрического приспособления, имеющего нарезку шагом 1 мм. Опуская цилиндр 12 и регулируя соответствующим образом кран 4, можно в верхней части трубки 1 получить торичеллиеву пустоту. Испытуемое топливо вводят в барометрическую трубку 1 через воронку 5 и кран 4. [c.147]

Для объяснения этих фактов следует выяснить, какой вклад вносит в температурный коэффициент каждый пз факторов, определяющих поверхностное натяжение. С этой целью построены [46] зависимости поверхностного натяжения гомологического ряда нормальных парафиновых углеводородов от температуры при постоянных давлениях насыщенного пара — изобары поверхностного натяжения. По углу наклона этих прямых найдены температурные коэффициенты только за счет теплового расширения жидкостей. Значения их оказались равными 0,03 дин см град), т. е. общему температурному коэффициенту в системе жидкость — жидкость, так как изменения, происходящие в результате растворимости пд[ра-финовых углеводородов, при повышении температуры практически не сказываются на поверхностном натяжении. Общий температурный коэффициент поверхностного натяженпя парафиновых углеводородов равен 0,1 дин [см-град). Таким образом, за счет изменения давления насыщенного пара (1а (1Т = 0,07. [c.438]

Критическая скорость т р насыщенного водяного пара (в горловине сопла Лаваля) при адиабатическом расширении от начального абсолютного давления Рх = кГ/см (удельный объем VI = = 0,321 м /кГ показатель адиабаты для насыщенного пара К= 1,135) Шкр = 4,43 Р1У1 = К1 + и35 - =>2 447 м сек [c.140]

Как было указано выше, в камере Вильсона пересыщение в объеме получается вследствие охлаждения насыщенных паров при быстром адиабатическом расширении. В то же время по отношению к стенкам камеры, сохранившим исходную температуру, возникает недосыщение, в результате чего на стенке конденсации не происходит, что и определяет правильное функционирование камеры для обнаруживания траекторий элементарных частиц в газе по образованию капелек конденсата на ионах, возникших на пути частицы. Если, наоборот, насыщенный газ адиабатически быстро сжать, то он нагреется и окал<ется недосыщенным в объеме. По отношению же к стенкам, сохранившим исходную температуру, возникнет пересыщение, легко вычисляемое по степени адиабатического сжатия согласно закону Пуассона [c.278]

Далее представим себе пробирку, в которой содержатся жидкость и пар в состоянии, соответствующем точке d. Жидкость и пар разделены мениском. Если из точки d вести систему по пути dike, т. е. повышать температуру, то в точке k мениск исчезнет — в критической точке свойства пара и жидкости одинаковы. Существенно представить себе изменения плотностей жидкости и пара на пути dik. По мере повышения температуры плотность жидкости вследствие обычного термического расширения уменьшается, что же касается насыщенного пара, то его плотность, наоборот, увеличивает- [c.13]

Решение. По Л5-диафамме для начальных параметров пара р и энтальпия Л = 3386 кДж/кг в конце адиабатного расширения до Р2 = 0,04 МПа Л2 = 2006 кДж/кг. По таблицам насыщенного пара (Приложение 17) при рз = 0,004 МПа находим = 121,42кДж/кг. [c.162]

Приводятся основные физико-химические и термодинамические хй-рактеристики, показатели преломления, константы диссоциации, давле- -ние насыщенных паров, критические данные, температурные коэффй > цненты объемного расширения и др. [c.280]