Задача Россби о приспособлении

Решения для изначально покоящегося океана были получены в [144] для случая с заданной в виде дельта-функции от и в [234] для урагана, имеющего реалистичные горизонтальные очертания. Общее решение представляет собой сумму частного решения и бегущих свободных волн, т. е. совпадает с решением задачи Россби о приспособлении из гл. 7. Его составляющая, [c.42]

Этот апвеллинг можно рассчитать, используя методы, которые были применены в гл. 7 для расчета реакции на больших интервалах времени в задаче Россби о приспособлении. Сейчас задача состоит в определении решения для больших т. е. для больших отрицательных значений в соотношении (9.11.1). Для таких значений (9.10.13) показывает, что [c.48]

Рассматриваемая задача в основном совпадает с задачей Россби о приспособлении из разд. 7.2, но относится к течению в канале с постоянными шириной W и глубиной Я. Она была исследована в работе [242]. Предполагается, что ось у выходит из центра канала, а граница раздела помещается при х = 0. Положение свободной поверхности перед удалением барьера (при [c.90]

ЗАДАЧА РОССБИ О ПРИСПОСОБЛЕНИИ [c.236]

Задача Россби о приспособлении 237 [c.237]

Задача Россби о приспособлении 239 [c.239]

Задача Россби о приспособлении 241 [c.241]

Задача Россби о приспособлении позволяет нам узнать очень много о поведении вращающихся жидкостей, однако ее анализ касается лсидкости, вращающейся относительно вертикальной осн. Ось вращения Земли не вертикальна во всех точках, за исключением полюсов. Более того, угол между осью и вертикалью меняется от места к месту. Означает ли это, что проведенный ранее анализ неприменим к вращающейся Земле Или он все же применим в некотором приближенном смысле Кельвин [779] утверждал, что его волновые решения (так называемые волны Пуанкаре) применимы для любого небольшого озера или части моря, покрывающего не более чем несколько градусов земной поверхности, если в качестве //2 взять проекцию угловой скорости вращения Земли на вертикаль данного места, т. е. положить [c.252]

Задача Россби о приспособлении объясняет, почему атмосфера и океан почти всегда близки к состоянию геострофического равновесия если произвольная сила стремится нарушить это равновесие, то начинает действовать возвращающая сила тяжести, как это показано в разд, 7.2 и 7,3, Она быстро восстанавливает близкое к геострофическому равновесие. Однако есть еще много других последствий, связанных с тем, что геострофическое равновесие (7.2,14) не удовлетворяет точно уравнениям, если принять во внимание тот факт, что f не постоянно. [c.253]

Интересно, Что некоторые идеи, которые возникли при исследовании задачи Россби о приспособлении, были предвосхищены на много лет раньше Шоу (1908) [718]. Он рассматривал условия, при которых частица может двигаться над земной поверхностью с постоянной скоростью, и пришел к заключению, что имеются три элемента, которые могут приспосабливаться друг к другу , чтобы это движение происходило, а именно градиент давления, вращение Земли, и кривизна траектории . Это именно те элементы, которые определяют градиентный ветер. Шоу [719, [c.294]

Так как предсказание погоды с помощью численных процессов стало общепринятым методом миого лет спустя, то проблема инициализации, или проблема правильного сглаживания исходных данных, привлекла к себе большое внимание. Многие аспекты проблемы можно понять, зная результаты исследования задачи Россби о приспособлении. Из-за грубо или быстро адаптирующихся процессов, изученных Россби, атмосфера всегда [c.305]

Он равен плотности энергии, выражение для которой дается равенством (8.3.6), умноженной на групповую скорость, определяемую выражением (8.3.1). Важной особенностью задачи Россби о приспособлении из разд. 7.2 и 7.3 было излучение энергии в форме волн Пуанкаре. И действительно две трети высвобожденной потенциальной энергии было потеряно в результате этого излучения. Потери энергии через излучение вычисляются по формуле (8.3.7) с помощью суммирования вкладов от различных волновых чисел, причем потеря на единицу длины составляла [c.318]

Решения для изначально покоящегося океана были получены в [144] для случая с заданной в виде дельта-функции от I, и в [234] для урагана, имеющего реалистичные горизонтальные очертания. Общее решение представляет собой сумму частного решения и бегущих свободных волн, т. е. совпадает с решением задачи Россби о приспособлении из гл. 7. Его составляющая, связанная с вынуждающими силами, представляет собой частное решение, в качестве которого можно взять зависимость ц только от I и у. Настоящий раздел будет посвящен исключительно исследованию свойств этого решения. Оно позволяет оценить реакцию в тот период времени, когда переходные процессы уже прекратились. [c.42]

Ключевым фактором в решении задачи Россби о приспособлении являлось сведение системы уравнений к одному уравнению, а именно к уравнению (7.2.8), которое могло быть сразу же проинтегрировано. В результате начальное состояние системы связывалось с любьм последующим ее состоянием. Консервативная величина была названа потенциальной завихренностью возмущения. В действительности, закон сохранения является более общим, чем в частном случае малых возмущений его мы и будем теперь рассматривать. Хотя результат можно получить непосредственно из результатов разд. 7.9, однако полезно повторить преобразования для более простого случая движения мелкой однородной жидкости. [c.288]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология