Рентгеновское излучение прохождение через вещество

Взаимодействие рентгеновского излучения с веществом. При прохождении пучка рентгеновского излучения через слой гомогенного вещества его интенсивность ослабевает в направлении распространения за счет процессов поглощения и рассеяния по закону [c.6]

Рис. 98. Изменение распределения интенсивности в спектре рентгеновского излучения при прохождении через вещество

При поглощении веществом кванта рентгеновского излучения (длина волны 0,1 — 20 А) или у-кванта (длина волны 10 — 10 А) образуются частицы с огромным избытком энергии, превосходящим энергию химических связей в сотни и тысячи раз. Эта энергия расходуется в основном на ионизацию молекул вещества и на возбуждение их внешних электронных оболочек. В результате поглощения одного кванта ионизирующего излучения образуется большое число пар ионов и возбужденных молекул. Как те, так и другие претерпевают разнообразные превращения, в частности, приводящие к разрыву химических связей и образованию свободных радикалов и атомов, к Подобные процессы происходят также при прохождении через вещество а- и Р-частиц. В треке такой частицы в веществе образуется [c.17]

ПОГЛОЩЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ПРИ ПРОХОЖДЕНИИ ЧЕРЕЗ ВЕЩЕСТВО [c.809]

Уменьшение интенсивности рентгеновских лучей при прохождении через вещество можно связать с двумя основными процессами. Одним из них является рассеяние падающего излучения. Обычно этот эффект становится заметным только для систем, в которых значения Z малы и (или) длина волны X велика. Вторым процессом является поглощение рентгеновских лучей, связанное с фотоэлектрическим эффектом. При этом энергия падающего рентгеновского кванта преобразуется в кинетическую энергию выбитого из атома фотоэлектрона. Одним из следствий этого эффекта является испускание характеристических рентгеновских лучей (см. гл. 5, раздел IVA). [c.129]

Р-Частицы при прохождении через вещество взаимодействуют с электронами и ядрами его атомов. Эти взаимодействия бывают упругими и неупруги-ми. При упругих взаимодействиях происходит перераспределение кинетической энергии между соударяющимися частицами и изменение направления движения (рассеяние), вследствие чего первичный пучок Р-частиц ослабляется. При неупругих взаимодействиях в случае столкновения Р-частиц с орбитальными электронами атома энергия расходуется на возбуждение и ионизацию атомов вещества (ионизационные потери), а при резком торможении Р-частиц кулоновским полем ядра—на тормозное рентгеновское излучение (радиационные потери). [c.22]

Некоторые необычные явления, открытые в последние годы XIX и первые годы XX вв., значительно изменили эту упрощенную концепцию о строении вещества. Сначала заметили, что некоторые химические элементы обладают необычным свойством самопроизвольно (т. е. без всякого внешнего воздействия) испускать излучения большой энергии. Это явление было названо радиоактивностью. Через короткое время после открытия радиоактивности последовали и другие фундаментальные наблюдения о строении вещества. Было отмечено, что траектория некоторых лучей, испускаемых радиоактивными веществами (а именно а-лучей), при их прохождении через вещество изменяется на основании этого был сделан вывод, что атомы представляют собой сложные построения, состоящие из атомного ядра и электронной оболочки (см. стр. 65). В ядре (несмотря на то что его диаметр составляет примерно одну десятитысячную часть диаметра атома) содержится почти вся масса атома и сконцентрировано также определенное число положительных зарядов, разное у различных элементов. Число положительных зарядов ядра определяет число электронов оболочки атомов. В то время как химические и многие физические свойства, например оптические и рентгеновские спектры атомов, обусловливаются электронной оболочкой последних, другие свойства, такие, как масса и радиоактивность, связаны с ядром. Выделение огромной энергии в процессе радиоактивных превращений показывает, что атомные ядра в свою очередь являются сложными и состоят из более простых частиц. Позднее удалось вызвать искусственным путем явления, подобные наблюдаемым у природных радиоактивных элементов, и высвободить энергию атомов. [c.737]

Радиационная химия. Фотоны, обладающие большой энергией (рентгеновские и -(-лучи), и частицы, имеющие большую скорость (электроны, протоны, а-частицы и осколки деления ядер), при прохождении через вещество вызывают появление возбужденных частиц, инициирующих множество химических реакций. Энергия такого типа излучения гораздо больше, чем энергия химических связей. [c.703]

Радиационно-химические реакции протекают под действием высоких энергий в результате прохождения ионизирующего излучения через вещество. Инициаторами процессов служат ускоренные электроны, нейтроны, катионы, анионы и другие частицы (корпускулярное излучение), а также рентгеновские и у-лучи (электромагнитное излучение). Разложение химических соединений, происходящие в результате поглощения энергии ионизирующего излучения, называется радиолизом. [c.143]

При прохождении любого электромагнитного излучения, в том числе и рентгеновского, через вещество происходит частичное рассеивание излучения. Под действием периодически изменяющегося электрического поля электроны вещества начинают колебаться с частотой, равной частоте падающего излучения.Колеблющиеся электрические заряды становятся источниками вторичного электромагнитного излучения гой же частоты, которое распространяется во всех направлениях и наблюдается как рассеянное излучение. Пучок рассеянного излучения, выбранный в некотором направлении, складывается из волн, рассеянных в этом направлении. Однако в подавляющем большинстве направлений эти волны на фронте рассеянной волны не совпадают по фазе и частично или полностью гасят друг друга, и заметного рассеяния не происходит. Однако при прохождении пучка через периодическую структуру — кристалл в некоторых определенных направлениях рассеянные волны совпадают по фазе и, усиливая друг друга, дают интенсивный пучок рассеянного излучения. Возникновение интенсивного рассеяния рентгеновского излучения по неко-торы.м дискретным направлениям в результате взаимодействия их с периодическими структурами называется дифракцией рентгеновского излучения. [c.160]

При прохождении луча белого света через чистую прозрачную среду со всех сторон становится заметным слабое голубоватое свечение, что связано с рассеянием части падающего света (Тиндаль). Известно, что свет коротких длин волн рассеивается легче света с более длинными волнами этим объясняется, согласно Рэлею, не только эффект Тиндаля, но и голубой цвет неба. Если вместо белого света пропускать через вещество луч монохроматического излучения, то свет, обнаруживаемый в направлении, перпендикулярном к падающему лучу, будет содержать наряду с исходным излучением также свет с другими частотами, число которых и интенсивность зависят от рассеивающей среды. Поскольку соответствующие этим частотам смещенные линии, наблюдаемые с помощью спектрографа, много слабее линии исходного света, часто для точного определения их по.ложений и интенсивностей требуются экспозиции продолжительностью в несколько дней. Рассеяние однородного излучения, исключая область рентгеновских лучей, химически чистыми веществами называется комбинационным рассеянием (эффектом Рамана). Существование этого явления было предсказано с помощью следующих простых аргументов. [c.427]

При прохождении монохроматического пучка рентгеновских лучей через кристалл электронное облако каждого атома становится источником вторичного излучения, имеющего ту же длину волны. Рентгеновское излучение этой трехмерной совокупности источников (атомных электронных облаков) вследствие интерференции суммируется в некоторых направлениях, удовлетворяющих определенным соотношениям между длиной волны и межатомными расстояниями данного твердого вещества, и погашается по всем остальным направлениям. Количественная теория этого явления, предложенная Брэггом [4], является одним из основных законов дифракции рентгеновских лучей. [c.72]

Оптическая трансформация представляет собой распределение интенсивности света, рассеянного объектом, На верхнем рисунке сдвиг по фазе различных световых волн, рассеиваемых уткой, не меняется при прохождении через объектив. Поскольку длинноволновое излучение, соответствующее видимому свету, можно собрать (сфокусировать), на фотопленке может быть непосредственно получено изображение утки. Однако если сдвинуть световые волны по фазе и затем попытаться восстановить изображение уток, вместо них получились бы лишь, пятна. Поскольку коротковолновое рентгеновское излучение сфокусировать, нельзя (показатель преломления рентгеновских лучей почти в точности равен единице для всех веществ), при воссоздании структуры самой главной и определяющей успех задачей оказывается определение сдвига по фазе для разных рефлексов. Получаемые при этом результаты позволяют отнести кристалл к соответствующей пространственной группе . [c.230]

Все явления, сопровождающие прохождение рентгеновских лучей через вещество, делят обычно на две категории рассеяние и поглощение. Очевидно, что это деление является несколько условным. Упругое столкновение квантов с периферическими электронами не есть чистое рассеяние, так как часть энергии передается электронам и переходит, в конечном итоге, в тепло, т. е. поглощается. Точно так же исчезновение квантов, сопровождаемое вырыванием электронов из атомов, не является процессом чистого поглощения, так как часть энергии возвращается в виде лучей рентгеновской флюоресценции и третичного рентгеновского излучения. Многообразие различных вторичных явлений еще больше подчеркивает условный характер этого разделения. [c.153]

В принципе радиационное воздействие на органические соединения не столько зависит от природы исходных частиц, таких, как а-частицы, медленные нейтроны, фотоны рентгеновского излучения, сколько от электронов, выделяемых этими частицами при прохождении их через вещество. Поглощенная доза радиации обычно измеряется в следующих единицах энергии (эВ/г), эрг на грамм (эрг/г) или в радах (1 рад == = 100 эрг/г =6,24-10 эВ/г). Экспозиционная доза измеряется в рентгенах радиация с экспозиционной дозой в 1 Р будет равна поглощенной дозе в 0,871 рад в случае углерода и несколько иным величинам для других веществ. Если облучение не сопровождается цепными реакциями, то число химических изменений будет в основном являться функцией поглощенной дозы, а не мощности дозы, времени и вида излучения, рассмотренных отдельно. Радиационный выход продукта часто обозначается через величину G, которая равна числу молекул на 100 эВ поглощенной энергии излучения. Наблюдаемые величины G обычно находятся в пределах от 0,001 до приблизительно 5 без учета цепных реакций и сложных переносов энергии. В соответствии с основным механизмом воздействия электроны высоких энергий быстро вызывают ионизацию и возбуждение до более высоких электронных состояний. Разложение возбужденных молекул и рекомбинация ионов приводят к образованию молекул и свободных радикалов. В целом радиационные реакции очень похожи на реакции, осуществляемые с помощью известных радикальных реаген- [c.261]

Значительно меньшую долю своей энергии электроны тратят на второй вид взаимодействия — на неупругие столкновения с ядрами атомов. Этот процесс сопровождается рентгеновским излучением (тормозное излучение). Чем больше порядковый номер элемента и энергия электронов, тем больше радиационные потери при прохождении электрона через слой данного вещества. Отношение потерь энергии на излучение при прохождении через слой вещества (измеренного в граммах на квадратный сантиметр) к ионизационным потерям определяется приближенно величиной 2 /800, где величина Е выражена в мегаэлектронвольтах [6]. Таким образом, для электронов с энергией 1 Мэе зто отношение увеличивается от 0,125% для водорода до 1 % для кислорода и до 11% для радона. Если энергия Р-частицы 5 М в, то доля потерь энергии, приходящаяся на тормозное излучение, будет в пять раз больше. [c.280]

При прохождении любого электромагнитного излучения, в том числе и рентгеновского, через вещество происходит частичное рассеивание излучения. Под действием периодически изменяющегося электрического поля возникают колебания электронов вещества с частотой, равной частоте падающего излучения. Колеблющиеся электрические заряды становятся источникями вторичного электромагнитного излучения той же частоты, которое распространяется во всех направлениях и наблюдается как рассеянное излучение. Пучок рассеянного излучения, выбранный в некотором направле- [c.182]

Прохождение рентгеновского излучения через вещество сопровождается взаимодействием рентгеновских лучей с веществом. Известны три вида взаимодействия рассеяние рентгеновского излучения (с изменением и без изменения длины волны), фотоэлектрический эффект и образование электронно-позитронных пар, причем последний эффект имеет место только при энергии квантов больше 1 МэВ. [c.8]

Вероятность образования вторичных частиц невелика, поэтому рентгеновские лучи, улучи и нейтроны отличаются большей проникающей способностью, чем заряженные частицы. Прохождение этих видов излучений через вещество невозможно характеризовать длиной пробега. [c.95]

При прохождении направленного пучка мягкого у- и рентгеновского излучений через вещество происходит ослабление интенсивности пучка вдоль начального направления. Для монохроматического пучка лучей, падающего перпендикулярно на плоскопараллельный однородный по составу образец, это ослабление описывается формулой [c.10]

По этим причинам при абсорбциометрии с полихроматическими лучами целесообразно пользоваться эквивалентным образцом, ослабляющим полихроматическое излучение приблизительно так же, как и анализируемый образец. В этом случае сопоставляются не интенсивности /о и I, характеризующие излучение до и после прохождения через анализируемый слой вещества, а интенсивности I и /акв рентгеновского излучения после прохождения через анализируемый и эквивалентный образцы, мало различающиеся по абсорбционной способности. Соотношение (1) тогда преобразуется к виду [c.103]

Тепловое движение атомов твердого вещества выражается в колебаниях вокруг некоторых постоянных положений равновесия. Частота колебаний атомов значительно ниже, чем частота изменения напряженности поля в рентгеновском излучении. При прохождении рентгеновских лучей через кристалл в любой заданный момент времени атомы оказываются смещенными из положений равновесия в различных направлениях. Следовательно, вторичные волны, которые совпадали бы по фазе, если бы атомы находились в покое, в действительности не находятся точно в фазе друг с другом, и интенсивность дифрагированного луча должна уменьшаться. [c.37]

Для проведения количественных определений измеряют интенсивность излучения (при выбранных значениях длин волн) после прохождения как через образец, так и через стандарт, близкий к нему по составу. Рентгеновские лучи поглощаются атомами, входящими в состав образца. Этот метод особенно эффективен тогда, когда определяемый элемент является единственным тяжелым компонентом в веществе с малой молекулярной массой, например при определении свинца в различных фракциях нефти. [c.131]

Электромагнитные излучения с длиной волны короче приблизительно 100 А называются рентгеновскими, если они образуются вне ядер атомов, или -лучами, если источником их возникновения являются ядра. Существует три основных пути, по которым происходит потеря энергии электромагнитных излучений при прохождении через вещество образование электрон-по-зитронных пар, комптоновское рассеяние и фотоэлектрическое [c.14]

Прохождение через вещество фотонов рентгеновского или 7 излучения, потока нейтронов, электронов или ускоренных ядер элементов может привести поглощению части энергии этим веществом. При облучении живой материи мы наблюдаем определенные биологические последствия радиационного воздействия. Тестируемый биологический эффект — результат поглощения энергии излучения атомами и молекулами, составляющими клетки и ткани. Иначе говоря, в радиобиологии выполняется общий принцип Гроттгуса, согласно которому только та часть энергии излучения может вызвать изменения в веществе, которая поглощается этим веществом отраженная или проходящая энергия не оказывает никакого действия. [c.16]

Радиационная химия изучает химические реакции, протекающие в веществе при воздействии на него излучений высоких энергий, т. е. при прохождении через него пучков ионизирующих частиц. Радиационно-химические реакции называют радиолизом. К ионизиру-юнщм излучениям относятся рентгеновские и -лучи, а также пучки электронов, протонов, нейтронов, а-частиц и др. [c.363]

В 1927 г. это уравнение было проверено Девиссоном и Джермером в опыта С, в которых впервые была обна-ру>1 С иа дифракция электронов при прохождении их через кристаллы металлов, подобная дифракции рентгеновского излучения. В более поздних опытах была обнаружена дифракция а-частиц, нейтронов и других частиц. В настоящее время дифракцией электронов щироко поль.зуются для исследования строения вещества. [c.78]

При прохождении рентгеновского излучения через вещество некоторые фотоны будут потеряны за счет фотоэлектронного поглощения, а другие будут рассеяны. Интенсивность 1о рентгеновского луча, проходящего через слой тол-НЦ1НОЙ (1 и плотностью р, уменьшится до интенсивности I в соответствии с хорошо известным законом Бугера—Ламберта—Бера [c.62]

Электроны как причина рассеяпяя рентгеновских лучей ионные решетки. Установленная Брэггом зависимость (см. стр. 236) интенсивности рентгеновских лучей, отраженных от плоскостей сетки, занятой одинаковыми атомами, выражающаяся в пропорциональности квадрату их атомного веса, имеет силу только для небольших углов отблеска, да и то лишь приближенно. Эта зависимость находится также в противоречии с установленной ранее Баркла закономерностью, в соответствии с которой интенсивность испускаемого каким-нибудь веществом рентгеновского излучения прямо пропорциональна атомному весу. Это противоречие было устранено Дебаем (1918), показавшим, что дифракция рентгеновских лучей при прохождении их через кристаллы или при отражении от плоскостей решетки кристаллов основана — совершенно так же, как и преломление или отражение обычного света,— на том, что свет, как видимый, так и рентгеновский, попадая на очень мелкую частичку, испытывает рассеяние. При этом такая частичка, на которую падает свет, ведет себя как точка, обладающая собственным свечением, от которой исходит сферическая световая волна. Поэтому ясно, что отражение рентгеновских лучей от-какой-нибудь заполненной определенным количеством материальных точек плоскости решетки будет тем сильнее, чем значительнее рассеивающая способность отдельных частичек. Дебай, опираясь на принципы классической электродинамики, установил, что интенсивность рассеяния, а вместе с тем, следовательно, и отражения рентгеновских лучей должна быть пропорциональна количеству рассеивающих электронов. Именно электроны и обусловливают в действительности рассеяние рентгеновских лучей. Поэтому распределение интенсивностей рассеянного излучения и дает нам непосредственную меру количества и расположения электронов. Но так как в нейтральных атомах число электронов равно порядковому номеру и так как ему же приблизительно пропорционален и атомный вес , то отсюда и следует в общем случае приблизительная пропорциональность между интенсивностью рассеянного излучения и атомным весом, т. е., другими словами, справедливость закона Баркла. Однако, как прказал Дебай, для малых углов отблеска, согласно теории, получается пропорциональность интенсивности квадрату количества электронов, что подтверждает и приближенный закон Брэгга. [c.241]

Прежде чем продолжать обсуждение явлений, сопутствующих облучению растворов, следует остановиться более подробно на различиях между действием различных видов излучения на чистую воду. Быстрые электроны возбуждают или ионизируют не более 1% молекул, через которые они проходят, и поэтому распределение радикалов, образующихся первоначально в воде под действием такого излучения, почти однородно. Излучения, связанные с большей плотностью ионизации, как, например, медленные электроны и а-частицы или другие тяжелые частицы, имеют значительно больше шансов вызвать ионизацию при прохождении через молекулу в случае действия таких излучений радикалы образуются поэтому первоначально в большой концентрации в узкой зоне, расположенной вдоль следа частицы. Многие из этих радикалов рекомбинируют друг с другом, прежде чем им удается выйти в основной объем жидкости и реагировать с растворенными веществами. Только та доля радикалов, которая выходит в раствор, может быть использована для зарождения цепей обратной реакции. Те радикалы, которые не выходят в раствор, обусловливают образование некоторого количества водорода и перекиси водорода. Доля выходящих радикалов не может достигнуть единицы даже в случае облучения быстрыми электронами потому, что быстрые электроны с течением времени могут замедлиться, а в качестве медленных электронов они будут вызывать в конце своей траектории ионизацию большой плотности, аналогичную ионизации, вызванной а-частицами. Эти малые участки плотной ионизации ( горячие точки ) обеспечивают постоянный источник водорода и перекиси водорода при облучении раствора жесткими рентгеновскими лучами или быстрыми электронами независимо от того, что происходит с большей частью свободных радикалов, доступных для реакции с растворенньши веществами. Стационарные уровни разложения, очевидно, непосредственно связаны с количеством свободных радикалов, соединяющихся в горячих точках. Чем больше доля радикалов, которым не удается выйти из горячих точек, тем выше должна быть концентрация продуктов [c.87]

Измерение дозы ионизирующих излучений и активности радиоактивных препаратов называется дозиметрией. Дозиметрия основывается на законах прохождения заряженных частиц, рентгеновских лучей, у-лучей и нейтронов через вещество. Все эти процессы сопровождаются поглощением энергии излучения в ионизирующейся среде. [c.93]

Оптическая трансформация представляет собой распределение интенсивности света различных длин волн, рассеиваемого объектом, при прохождении через объектив. Объектив не иеняет относительного фазового сдвига между разными длинами волн света, рассеиваемого 1 кой (верхняя часть рисунка). Благодаря тому, что световые волны, обладающие достаточно большой длиной волны, можно сфокусировать, на фотопленке удается получить изображение утки. Однако если бы произвести сдвиг световых волн по фазе, а затем попытаться восстановить изображение уток, получилось бы просто пятно. Из-за того, что коротковолновое рентгеновское излучение сфокусировать не удается (показатель преломления для рентгеновских лучей равен единице для всех веществ), основной и главной задачей при установлении структуры молекул является правильное определение сдвига по фазе. [c.229]

Вопрос об ослаблении интенсивности рентгеновских лучей при прохождении их через вещество, не являясь основным в рентгеноструктурном анализе, имеет тем не менее существенное значение при разре-щении некоторых определенных задач. Поглощение рентгеновских лучей необходимо учитывать при расчете интенсивности дифрагированных кристаллом лучей оно играет ошределенную роль при выборе излучения селективное поглощение используется при фильтрации лучей. Рассеяние рентгеновских лучей лежит в основе самого явления дифракции их при прохождении через кристалл. Тем не менее подробное рассмотрение всех процессов взаимодействия рентгеновских лучей с веществом с позиций современной волновой механики в рамках настоящего курса не представляется необходимым. С другой стороны, ограничиваясь кратким перечислением процессов, приходится мириться с некоторыми существенными неточностями, неизбежными при упрощенном описании явлений. [c.148]

Прохождение р-частиц через вещество сопровождается электромагнит-НЫД1 излучением, обусловленным двумя основными процессами. Первый процесс, в результате которого возникает электромагнитное излучение, называемое тормозным, обусловлен ускорением зарян енных частиц в кулонов-ском поле ядра. Тормозное излучение имеет непрерывное энергетическое распределение. Второй процесс— результат выбивания электронов с внутренних оболочек атомов либо р-частицами (прямое возбуждение), либо фотонами тормозного излучения (флуоресцентное возбуждение). Ионизированный атом возвращается в основное состояние с испусканием характеристического (преимущественно К-) рентгеновского излучения. [c.63]

Ионизирующим (пропикающим) излучением, или радиацией, принято называть коротковолновое электромагнитное излучение — рентгеновские и 7-лучи, высоко-энергетичпые заряженные частицы — электроны, про-топы, дейтоны, а-частицы и ядра отдачи, а также быстрые нейтроны — частицы, не имеющие заряда. Поскольку энергия этих излучений значительно превышает энергию, необходимую для ионизации атомов или молекул вещества и колеблющуюся от 5 до 25 э в, в процессе прохождения излучения через вещество образуются ионы — отсюда и название ионизирующие излучения . Химические [c.9]

Главное отличие дозиметрии потоков заряженных частиц от дозиметрии рентгеновского и у Излучений состоит в том, что заряженные частицы имеют гораздо более высокие значения ЛПЭ, чем рентгеновские и -лучи. Если ис1 лючить очень низкие энергии, то можно считать, что при прохождении пучка рентгеновских лучей через слой материала толщиной 1 см поглощается лишь несколько процентов знергии пучка. Поэтому поглощенная доза в пределах О бъема такого слоя является почти постоянной величиной. В случае заряженных частиц пучок полностью поглощается при прохождении сравнительно небольщото слоя вещества. Это приводит к неравномерному распределению поглощенной дозы по глубине облучаемого объекта. На рис. 77 [c.339]

Характер распределения Р.д. в объеме твердого тела зависит от вида применяемого излучеиияь Так, при действии легкого электромагнитного излучения (рентгеновские лучи, у иванты), а также электронов Р. д. распределяются равномерно по всему облучаемому объему вещества. Использование для облучения тяжелых заряженных частиц (протоны, а-частицы, ионы азота и кислорода, продукты деления и т. д.) приводит к локализации Р. д., гл. обр. вдоль пути частицы. Прохождение заряженной частицы или электромагнитного излучения через вещество обычно сопровождается возбуждением электронов и ионизацией значительного числа атомов или ионов, образующих решетку. [c.217]

В период с 1905 по 1910 г. английский физик Чарльз Гловер Баркла (1877—1944) проводил опыты по измерению проникающей способности рентгеновских лучей при их прохождении через листы меди и других веществ он установил, что элементы испускают характеристическое рентгеновское излучение двух видов, различающихся по проникающей способности. Поскольку буквы В шА были уже использованы, Баркла [c.118]

При прохождении через непрозрачные вещества интесивность рентгеновского и гамма-излучения уменьшится точно так же, как и при прохождении света через прозрачные вещества. Это свойство используется при просвечивании. На рис. 35 показана принципиальная схема просвечивания. Из схемы видно, что за несплошностью (дефектом) интенсивность излучения больше. Это объясняется меньшей толщиной стенки в этом месте. [c.68]

При прохождении Р-частиц (ускоренных электронов) через вещество они теряют энергию главным образом при упругом соударении с орбитальными электронами. Другие пути потери энергии, как, например, ядер-ные взаимодействия, являющиеся источником вторичных рентгеновских лучей (тормозное излучение), имеют большое значение только тогда, когда р-частицы обладают высокой энергией. Как и в случае рентгеновских лучей или уфотонов, химическое действие первичных Р-частиц растворяется в действии массы вторичных электронов, которые они производят. В соответствии с этим можно сделать важное обобщение, что источник (или природа) падающего излучения связан с механизмом изменений, инициированных излучением, лишь постольку, поскольку он определяет интенсивность и проникающую способность излучения. Короче говоря, нельзя ожидать никаких химических различий при переходе от ускоренных электронов (ускоритель Ван де Граафа) к улучам (источник Со ), если нет никаких вторичных эффектов, связанных с интенсивностью. [c.509]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология