Стадия предвыделения

Полученные данные показывают, что кинетика упрочнения и процесс разрушения стареющего мартенсита при микроударном воздействии зависят от количества выделившейся упрочняющей фазы, а также от ее природы, дисперсности и распределения. Наибольшее упрочнение характерно для сплавов, в которых интерметаллидные фазы находятся в стадии предвыделения (при 400—480° С), т. е. когда они когерентно связаны с пересыщенным твердым раствором. В данном случае старение происходит внутри зерен мартенсита, которые имеют большое количество кристаллографических несовершенств. Процесс старения связан с диффузией атомов легирующих элементов, находящихся в сплаве. [c.228]

Следовательно, холодное старение должно иметь другую природу оно представляет собой стадию предвыделения [77]. Позже мы покажем, как с помощью явления рассеяния рентгеновских лучей можно определить атомную структуру на этой стадии. [c.53]

В настоящее время общепринятым является мнение,, что изменение свойств твердого раствора на стадии предвыделения обусловлено неоднородностями в распределении растворенных атомов однако наличие этих неоднородностей не приводит к образованию двух определенных фаз. Избыток растворенных атомов имеет тенденцию к образованию групп, или зон, включенных в матрицу. Эти зоны всегда имеют субмикроскопические размеры, а их структура представляет собой более или менее деформированную структуру матрицы. В общем случае мы доллсны определить зону как малую область нарушения правильной кристаллической структуры матрицы, возникающую вследствие изменения концентрации и, возможно, вследствие смещения атомов относительно узлов средней решетки. [c.53]

Типичное рассеяние, возникающее вследствие нарушений правильности структуры на стадии предвыделения, можно описать, пользуясь представлением об обратной решетке. Наиболее интенсивные области рассеяния локализованы в непосредственной близости от каждого узла обратной решетки матрицы. Около каждого узла, включая узел ООО, т. е. начало обратной решетки, обнаружены одинаковые области рассеяния. Они имеют форму раз- [c.56]

Описанная картина, очевидно, соответствует наблюдаемой на стадии предвыделения в сплаве А1 — А . Таким образом, мы можем считать, что картины, соответствующие стадии предвыделения, обусловлены неискаженными зонами, в которых сконцентрировались атомы серебра. По распределению интенсивности вокруг каждого узла можно определить форму зоны, или, более точно, распределение серебра в зоне. В связи с экспериментальными трудностями для получения количествен- [c.57]

На стадии предвыделения наряду с малыми кольцами рассеяния вокруг узлов матрицы наблюдалось другое аномальное рассеяние. Гейслер и Хилл [24] назвали картину рассеяния двойным крестом . Это явление наблюдалось в А1 — Ag [79], но не было обнаружено в А1 — Zn [101]. Аналогичный, но более интенсивный эффект найден в некоторых тройных сплавах. Мы отложим описание и объяснение этого явления до рассмотрения сплавов А1 —- Mg — Zn (см. 20). [c.64]

Зоны, похожие на зоны в сплаве А1 — Си, наблюдались и в ряде других систем, например в сплаве Си—Ве, который также является одним из наиболее важных стареющих сплавов [133—137] 2. На стадии предвыделения зоны в Си — Ве параллельны плоскостям 100). Искажения значительны вследствие большой разницы размеров атомов Си и Ве. Однако искажения правильности структуры существенно отличны от искажений в зонах А —Си распределение интенсивности рассеяния вдоль оси [100] не такое, как в А1 — Си. В начале предвыделения интенсивность штрихов по <100> примерно равномерна 3. Затем появляется размытый максимум, соответствующий межплоскостному расстоянию, [c.75]

Описанная стадия предвыделения в сплаве А1 — Mg—2п, содержащем 7% 2п 3% М , исчезает при температуре старения 50° С, а в сплаве, содержащем 9% 2п и 1% Мё, — после нескольких дней старения при комнатной температуре. При этом наблюдаются другие области рассеяния, которые имеют практически такой же вид, но расположены в других местах пространства обратной решетки. Вероятно, изменяется. внутренняя структура зон од нако это явление еще не анализировалось. [c.87]

Хорошим подтверждением правильности модели Харгривза являются результаты наблюдения сплава Си — N1 — Ре в электронном микроскопе. Бидерман и Кнеллер [244] обнаружили, что в стадии предвыделения сплав имеет периодическую структуру, состоящую из параллельных пластинок, причем период хорошо согласуется с периодом, ра1ссчитанны1м по [положению линий-сателлитов на рентгенограммах того же образца. Количество параллельных пластинок в общем случае не превышает 4 или 5. Расстояние между пластинками в данном образце меняется очень мало (флуктуации составляют лишь 15%). [c.94]

С нашей точки зрения, в этих сплавах стадия предвыделения состоит в появлении многочисленных маленьких сферических скоплений атомов, которые вызывают сложные нарушения в локализованных зонах, тогда как вне зон наблюдаются лишь незначительные нарушения правильности структуры. [c.97]

Следует также сказать, что размеры стабильного за-родыща зоны очень малы. Если бы поверхностная энергия отсутствовала, то они были бы равны нулю. Однако поверхностная энергия истинных выделений настолько велика, что процесс истинного выделения не может происходить при комнатной температуре. В основном именно этой причиной объясняется наличие стадии предвыделения. [c.99]

В работе [312] сделана попытка разделить доли упрочнения, вносимые на стадии предвыделения (зоны Гинье — Престона типа I и II в сплаве А1 — 4 /о Си) тремя факторами содержанием атомов меди в матрице, дисперсностью зон и различием сортности атомов в зоне и вокруг нее. Главная доля приходится на второй фактор.— Прим. ред. [c.135]

Коэрцитивная сила, которая после закалки очень мала (0,5 э см. фиг. 51), в процессе отпуска возрастает до величины порядка 280 э затем она вновь уменьшается. Наблюдаемая остаточная намагниченность также проходит через максимум. Таким образом, после соответствующей термической обработки сплав можно использовать в качестве материала для постоянных магнитов. Максимум коэрцитивной силы не соответствует какой-либо определенной структуре. В некоторых сплавах он появляется на стадии предвыделения. При других составах коэрцитивная сила максимальна, когда в сплаве существуют две когерентные тетрагональные фазы. Высокое значение коэрцитивной силы связано с малым размером ферромагнитных частиц, когда они представляют собой однодоменные частицы, обладающие магнитной анизотропией, характерной для тонких пластинок. Увеличение коэрцитивной силы связано с образованием таких пластинок из исходных сегрегаций, которые примерно изотропны. При утолщении пластинок, когда они перестают быть однодоменными, коэрцитивная сила уменьщается. [c.145]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология