Девиатор

Параметр X зависит от температурно-скоростных факторов и показателя жесткости напряженного состояния оцениваемым отношением шарового тензора к девиатору. [c.33]

В силу особенностей контактных явлений в твердом металле при одноосном растяжении реализуется напряженное состояние с отношением шарового тензора к девиатору меньшим 1/3. При этом в мягком металле это ог-ношение, наоборот, больше 1/3. Это связано с тем, что в твердом материале напряжения Gx сжимающие, а в мягком - растягивающие [289]. [c.236]

Здесь т динамический или тензор-девиатор напряжений Р — скаляр, называемый давлением , а б — единичный (тождественный) тензор, равный [c.101]

Тензор деформаций можно разложить на шаровой, показывающий объемную деформацию, и девиатор, показывающий изменение форм. То же можно сделать с тензором напряжений. Сумму нормальных напряжений и деформаций обозначают соответственно [c.129]

Тензор a ik является девиатором тензора напряжений и может быть выражен комбинацией касательных напряжений. Соотношение между девиатором напряжения и деформациями эквивалентно соотношению между касательными напряжениями и сдвигом (предполагается, что касательные напряжения вызывают только сдвиг ). Деформации, при которых не изменяется объем тела, в дальнейшем будем именовать сдвигом (ламинарный сдвиг). Для него в случае гукова тела записывается реологическое уравнение [c.19]

Сумма диагональных компонент девиатора постоянна и равна нулю, поэтому, если линейный, или первый, инвариант тензора равен нулю, то такой тензор является девиатором. [c.15]

Если оц — тензор напряжений простого сдвига в направлениях 0 1 и 0x2, то 5 = 0 и е=0 — в соответствии с определением девиатора и первого инварианта тензоров. Кроме того, в этом случае все компоненты 5// = а, = 0, кроме 012== -=021. Аналогично имеем для 6,7 = 61/. [c.16]

Иначе говоря, указанные напряжения образуют компоненты девиатора напряжений, так как в рассматриваемых условиях материал практически несжимаем [7, 9, 11]. [c.152]

Компоненты девиатора обозначаются как зц = ац— [c.22]

Напряженное состояние можно также описать суммой гидростатического напряженного состояния и девиатора напряжения [c.70]

НО не содержит никаких гидростатических компонентов. Сумма компонент девиатора напряжения в главной координатной системе равна нулю. Геометрический смысл уравнения (П.2) становится понятен при рассмотрении рис. 11.10. Гидростатическое напряженное состояние (о, о, а) изображается точкой, лежащей на диа- [c.71]

Девиатор напряжения (01 — о, Оа —о, 03 — а) должен ле- [c.71]

Для каждого напряженного состояния можно определить девиатор 5, опуская перпендикуляр из точки Р на плоскость П. [c.71]

Поскольку теория Губера—Генки дает хорошее согласие с экспериментом при малых скоростях деформации, то постулаты этой теории были взяты за основу ее дальнейшего развития. Все объемные деформации являются полностью обратимыми, т. е. чисто упругими. Поэтому соотношение между напряжением и деформацией является однозначным, и скорость деформации не оказывает на него никакого влияния. В связи с этим рассматривались только компоненты девиаторов напряжения и деформации и работа, связанная с изменением формы. [c.258]

При такой записи уравнения приближенно принято, что диссипация энергии имеет место только вследствие работы, производимой касательными напряжениями, компонентами девиатора тензора напряжений. [c.210]

Интегрируя (У.12, а) последовательно, получим для компонентов девиатора тензора напряжений выражения [c.211]

Здесь и ниже тц — диагональные компоненты девиатора тензора напряжений. [c.363]

Если принять отсутствие зависимости критерия текучести от гидростатического давления, то определяющее значение будет иметь девиатор тензора напряжений а ц, который лолучается после вычитания гидростатического давления из полного тензора напряжений. Компоненты девиатора выражаются как [c.257]

В декартовых координатах девиатор тензора напряжений принимает вид [c.257]

Соответственно главные компоненты девиатора вычисляются следующим образом [c.257]

Величина выраженная через главные компоненты девиатора тензора напряжений, записывается как [c.258]

Условие текучести (3.46) для кинематического упрочнения полагается справедливым, если вместо напряжений с девиатором Sj использовать так называемые активные напряжения с девиатором [c.103]

Девиатор напряжений. Рассмотрение растяжения как совокупности двух процессов может быть обобщено на случай любого напряженного состояния, которое может быть представлено как наложение на всестороннее равномерное нагружение такого напряженного состояния, в котором отсутствуют компоненты, связанные со всесторонним нагружением. Для этого воспользуемся определением среднего нормального напряжения как /3 от суммы диагональных компонент, т. е. согласно формуле (1.7) = /1/З, и выделим из полного тензора напряжений (а шаровую компоненту [c.23]

Тензор напряжений 0 с компонентами а ц, который равен полному тензору напряжений за вычетом компоненты, отвечающей равномерному всестороннему нагружению, называют девиатором. Его компоненты a ij выражаются так, как это записано выше. Очевидно, что касательные компоненты напряжений в полном тензоре напряжений и его девиаторе равны между собой, а диагональные компоненты девиатора а ц выражаются как (а /—а, ). Основной особенностью девиатора является то, что его первый инвариант равен нулю, что легко доказывается прямой проверкой — сложением компонент (ail + О22 + Озз)- [c.23]

Аналогично тому как это было сделано для тензора напряжений, разделим тензор деформаций на шаровую компоненту и девиатор. Для этого произведем следующие преобразования [c.35]

Как было отмечено ранее, тензор напряжений т (девиатор) зависит от скорости течения жидкости. Кинематическое соотношение, характеризующее скорость жидкости, — это градиент скорости dvjdxj. [c.105]

Рис. 53. Модель = На тело действует условная сила F, пред-упругого тела. ставляющая собой девиатор напряжений, а удли-

В силу особенностей контактных явлений в 1вердом металле при одноосном растяжении реа,аизуется напряженное состояние с отношением шарового тензора к девиатору меньшим 1/3. При этом, в мягком металле эю отношение, наоборот, болыие 1/3. Это связано с [c.348]

Тензор напряжений обычно заменяют суммой, в которой первое слагаемое (щаровой тензор) характеризует сопротивление данной частицы изменению ее объема, а второе (девиатор напряжений) — изменению формы [c.22]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология