Частота прецессии во вращающейся системе

В классической модели ядерный магнитный резонанс связывают, по существу, с переориентацией вектора М из равновесного положения в направлении 2 в направление —2. Такая переориентация может происходить с помощью переменного магнитного поля В,. Для этого необходимо, чтобы вектор В вращался в плоскости ху (см. рис. 1.2) с угловой частотой, близкой к ларморовой частоте прецессии а вектора магнитного момента М. При совпадении указанных частот переменное поле как бы следит за вектором М, возбуждая его прецессию вокруг вектора В,. Это и приводит к переориентации М относительно В в системе координат, вращающейся вместе с векторами М и Ву относительно неподвижной оси 2, совпадающей с направлением В (см. рис. 1.2). Прецессия М относительно В, медленная, так как это поле слабое (амплитуда B°v мала). Угол поворота вектора М во вращающейся системе координат от направления г (в плоскости уг) через промежуток времени I определяется соотношением [c.13]

С помощью рис. 1.3 попытаемся построить простое представление о процессах, происходящих во вращающейся системе координат. Так как система координат (х , у, г = г) вращается с круговой частотой Ш, равной частоте поля В(, то поле Б1 будет неподвижным в этой системе координат. При этом удобно кроме суммарного поля Вг, складывающегося из полей Во и Вь определить еще и эффективное поле Вегг, которое является векторной суммой полей к (Л)/-О)) I ут х В. Можно показать, что уравнения, описывающие затухающее движение и прецессию спинов в этом эффективном магнитном поле, имеют вид (1.14)-(1.16). Особенно простым будет вид этих уравнений, если ш = и эффективное поле Вегг равно полю 1 В. В этом случае частота прецессии (а/ формально удовлетворяет условию резонанса (1.3), в котором вместо Во используется В] [c.21]

Приложим к системе спинов поле Я , поляризованное по кругу в плоскости ху. Рис. 5.25, й изображает случай, когда частоты вращения поляризованного по кругу поля и прецессии спинов не совпадают. Если же подобрать частоту так, чтобы она совпадала с частотой прецессии спинов (частотой резонанса), начнется эффективное взаимодействие системы спинов и радиочастотного поля Я , в результате чего будут происходить быстрые переходы спинов ллежду уровнями энергии. Кроме того, вектора намагниченности ядер начнут прецессировать вокруг направляющей суммарного поля Яд и Я (рис. 5.25,6), в результате чего суммарный вектор макроскопической намагниченности отклонится от оси г и будет вращаться вслед за полем. При этом мощность радиочастотного поля не столь велика, чтобы выровнять заселенности верхнего и нижнего уровней и тем самым уничтожить макроскопическую намагниченность системы. [c.301]

При обсуждении импульсных методов удобно относить движение вектора намагниченности в снсте.ме координат, вращающейся относительно Яо в наиравлении ирецессирующих ядерных моментов. Такая система координат удобна для объяснения поведения вектора намагниченности при облучении системы ядерных сПинов коротким радиочастотным импульсом, магнитный вектор которого перпендикулярен вектору Яо и вращается с частотой м (рад/с). Во вращающейся системе координат вектор намагниченности ядерных спинов прецессирует вокруг некоторого фиктивного поля Яф, обусловленного вращением. При резонансе Я( , компенсирует поле Яо-Вектор намагниченности М взаимодействует только с Я,, лежащим в плоскости ху (рис. 91). Такое взаи.модействие приводит к тому, что вектор намагниченности М в ходе прецессии повернется за время облучения t иа угол, равный [c.257]

Итак, поместив образец, содержащий магнитные ядра, в сильное магнитное поле и создав тем самым некоторый избыток ядер на нижнем энергетическом уровне, будем воздействовать на этот образец вращающимся магнитным полем, частота которого равна частоте ларморовой прецессии магнитных ядер. При отсутствии взаимодействия между системой ядерных спинов и решеткой поглощение энергии вращаю- [c.21]

Используйте уравнения Блоха, не учитывая релаксации, для изучения прецессии спина протона в постоянном поле Но и перпендикулярном поле Hi, которое вращается с угловой частотой —со. Покажите, что во вращающейся системе координат вектор М прецессирует вокруг постоянного эффективного поля Hgfj, которое равно [c.264]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология