Прецессия

Следует отметить, что картина движения вала при обратной прецессии отличается от данной в начале настоящего параграфа ка( типы движения при прямой прецессии, по полной ясности в это VI вопросе пока не существует. [c.613]

Знак плюс в формуле (3.52) относится к сравнительно редкому явлению обратного вращения (обратная прецессия) изогнутой оси, когда направления вращения изогнутой оси и диска противоположны. Гироскопический момент в этом случае направлен в сторону увеличения угла 0 критическая скорость вала уменьшается. [c.78]

Если направление вращения вала и его изогнутой оси совпадают, то такое движение называют прямой прецессией, в обратном случае движение называют обратной прецессией. [c.274]

При анализе явления обычно силами тяжести, а также массой всех деталей, кроме масс ротора и суспензии, пренебрегают. В этом случае при вращении на ротор действует центробежная сила с = тсо у, увеличивающая прогиб вала, и момент М, возникающий вследствие гироскопического эффекта быстро вращающейся массы. При прямой прецессии гироскопический момент, возвращающий вал в первоначальное положение, [c.274]

Можно считать, что при критической частоте вращения вал находится в состоянии безразличного равновесия и его упругий изгиб вызван действием центробежной силы и гир оскопического момента. Ограничимся наиболее типичным случаем прямой синхронной прецессии, когда изогнутая ось вала вращается вокруг линии подшипников с той же частотой и в ту же сторону, что и вал с барабаном вокруг своей изогнутой оси. Отметим, что возможны также случаи обратной синхронной и прямой несинхронной прецессии, имеющие свои особенности. [c.220]

На критическую скорость влияют также величины / и 1 . Как это следует из формулы (182), при прямой прецессии увеличение разности /о — /3 вызывает возрастание восстанавливающего момента и повышение критической скорости. [c.275]

Если прецессия отрицательная, то из уравнения (64) получаем, ири с1 = 0 [c.616]

При отрицательной прецессии по формулам (69 ) получим [c.618]

Из последнего уравнения находим критическую угловую скорость вала так называемой прямой синхронной прецессии. В этом случае угловая скорость диска по значению и направлению равна угловой скорости изогнутой оси вала. Может наблюдаться и обратная несинхронная прецессия, когда последнее условие не выполняется. [c.133]

В случае двух масс /н, и т.. с моментами инерции /д и 4i, соответственно, полагай / ,—- - Л - Да = 4 получим ( положительная прецессия) [c.622]

I случае обратной прецессии имеем [c.627]

Рис. 3.8. к учету влияния создаваемого диском гироскопического момента на критическую скорость вала а — схема действия сил на вращающийся диск при изгибе вала б — схема действия нагрузок на вал со стороны диска ири прямой синхронной прецессии й и г — радиальные и угловые деформации вала от единичных [c.160]

Тот же самый результат может быть получен, если частота переменного ноля V остается постоянной, а изменяется напряженность постоянного магнитного поля. При изменении напряженности постоянного магнитного поля изменяется частота прецессии ядра и, когда она достигает частоты переменного магнитного поля, происходит резонанс. На практике обычно реализуется именно этот способ. Таким образом, задача анализа обычно состоит в том, чтобы определить напряженность постоянного магнитного поля, при которой наступает ядерный резонанс в переменном поле определенной частоты V. В этом случае частота V равна частоте ЯМР. В табл. 4 приведены значения ЯМР для ядер различных атомов. [c.38]

При обратной прецессии изогнутая ось вала вращается в сторону, противоположную вращению диска. Более подробно это явление рассмотрено ниже. [c.133]

Относительно физического состояния земного ядра, или барисферы, в настоящее время считается доказанным, что оно состоит из тяжелых металлов, которые там находятся не в расплавленно-жидком, а в твердом состоянии. По крайней мере, оно ведет себя как твердое тело, о чем свидетельствуют явления прецессий и нутаций и распространение в нем упругих колебаний, возникающих нри землетрясениях. Входят ли в состав этого ядра карбиды, вопрос нерешенный. Нет ни одного факта, конкретно подтверждающего подобное предположение, как нет и фактов, позволяющих делать прямо противоположное заключение. Обособленные очаги внутри затвердевшей земной коры, содержащие жидкие расплавленные массы, существуют вне всякого сомнения об этом свидетельствуют извержения подобных масс, наблюдающиеся в настоящее время в лшогочис ленных вулканах и бывшие и в прежние геологические эпохи об этом свидетельствуют и часто наблюдающиеся интрузии массивно-кристаллических пород в виде лакколитов, батолитов, жил и т. п. Но состав интрузивных и изверженных масс ничего общего с составом биосферы иди земного ядра не имеет. Интрузивные породы представлены главным образом гранитами, сиенитами, диоритами, габбро, перидотитами, иироксенитами, т. е. породами легкими — удельного веса около 2,5 (средний удельный вес земной коры), а изверженные, или эффузивные, породы представлены порфиритами, даци-тами, базальтами, андезитами, т. е. тоже легкими породами приблизительно такого же удельного веса. Металлические соединения в виде руд различных металлов играют в составе их подчиненную роль. Карбидов металлов среди них до сего времени не найдено. Распространены все эти породы в местах интенсивной вулканической деятельности настоящего или прошлого времени, [c.305]

Знак минус в формуле (3.52) относится к случаю прямого вращения (прямая прецессия), когда изогнутая ось вала и вал вращаются в одном наиравлении. Гироскопический момент при прямой прецессии направлен в сторону уменьшения угла и препятствует отклонению дяска от исходного положения, т. е. как бы увеличивает жесткость с 1стемы и повышает критическую скорость. Для критического состояния при ш = о>ц характерна прямая синхронная прецессия в этом стучае угловые скорости вала с диском и изогнутой оси вала по величине и направлению совпадают. [c.78]

Для расчета критических скоростей, соответствующих обратной прецессии, в расчет следует вводить гироскопичсский момент М = (Jo + У1) сооА, чему в конечном виде соответствует выражение [c.79]

Анизотропия д-фактора возникает в результате взаимодействия сш1-нового углового момента с орбитальным угловым моментом. Спиновый угловой момент ориентируется в зависимости от направления поля, но орбитальный угловой момент, который связан с электронами, движущимися по молекулярным орбиталям, привязан к орбитальной волновой функции. Рассмотрим орбитальный вклад в момент электрона, находящегося на круговой молекулярной орбите, которая может прецесси-ровать вокруг оси г молекулы. На рис. 9.17 схематически показаны две [c.31]

Метод двойного резонанса с адиабатическим размагничиванием является новым методом в этой области. Рассмотрим образец с квадрупольным ядром в молекуле, в которой имеется несколько протонов. Если образец помещен в магнитное поле и мы ждем достаточно долго, чтобы наступило равновесие, то, как это обсуждалось в главе, посвященной ЯМР, будет существовать избыток протонных ядерных моментов, расположенных вдоль поля, которые участвуют в ларморовой прецессии и дают вклад в суммарную намагниченность. Если образец удалить из поля, то суммарная намагниченность упадет до нуля, поскольку индивидуальные моменты располагаются в соответствии со своими собственными локальными полями. Беспорядочная ориентация этих локальных полей в отсутствие внешнего поля приводит к нулевой суммарной намагниченности. Эта ситуация изображена на рис. 14.8 слева, в той части, которая помечена как образец удален из поля . [c.280]

Рассмотрим сначала частный случай диска, под которым мы понимаем тело, точка кренлеиня которого находится в центре массы. Тогда =0, уравнения (64) для положительной прецессии принимают вид [c.614]

Как видно из предыдущего, в случае положительной прецессии момент М, вызываемы гироскопическим моментом враигающихся масс, стремится умсньшть прогибы вала, т. с. сделать его более жестким. Вследствие этого критическая скорость вала повышается по сравнению с критической скоростью, определяемой без учета гироскопического эффекта. [c.615]

Па фиг. 219 показаны формы и згиба при прямой и обратной прецессиях. [c.618]

Рис. 3.10. К учету влияния податливости оиор на критическую скорость консольного вала а — покоящийся вал б — вращающийся вал в режиме прямой синхронной прецессии в, г — радиальные и угловые деформации вала от единичных нагрузок

Расчет прецессов ректификации таких систем является весьма сложной задачей из-за большого числа степеней свободы в многокомшонентных системах. [c.232]

Если критическую скорость вала рассчитывают с учетом гироскопического ыомен та ири прямой синхронной прецессии, то в исходные уравнения перемещений (3.16) вместо момента УИ = —= = JхщВ sin (соо/- - ((.) = /iWqIi следует вводить момент М = —(Уо — [c.78]

Дальнейшие р 1счеты дают значение критической скорости вала при прямой прецессии [c.79]

Влияние гироскопического момента. Н.сли диск посажен на вал ие в середине пролета (рис. 3.8), то при изгибе вала диск поворачивается на определенный угол v в этом случае на вал действуют центробежная сила и гиросконический момент /М,. (рис, 3.8, о, б). Из рнс, 3.8, б видно, что /Ир препятствует прогибу вала при его прямой синхронной прецессии. Прогиб у и угол поворота у сечения вала связаны с нагрузками F и УИр следующими зависимостями (рис. 3,8, в, г) [c.159]

Если же это поле начнет вращаться вокруг направления поля Иг. (т. е, если оно будет переменным), то когда частота этого вращения достигнет частоты прецессии ядра, произойдет поглощение ядром кванта энергии. Это поглощение называется резонанс-иьвг. [c.38]

На рис. 199 представлены кривые изменения амплитуд колебаний в зависимости от частоты вращения вала с мешалкой в глицерине, воде и воздухе. Как следует из приведенных кривых движение вала в перемешиваемой жидкости протекает в режиме прямой синхронной прецессии до начала области неустойчивого вращения. С увеличением угловой скорости вала выше некоторого порогового значения со,, при о) > со,, амплитуды колебаний вала плавно или резко возрастают до недопустимых значений. Значение пороговой скорости со,,, при которой начинается возрастание амплитуд колебаний, может быть бoльпJe и меньше первой критической скорости вала. [c.285]

Проведя на рисунке луч Я = й, можно получить значение критической скорости прямой прецессии, соответствующее точке пересечения ветви кривой с лучом. Это зпачеппе критической скорости совпадает с найденным выше элементарным путем значением критической скорости. Если провести луч X = — до пересечения с ветвями кривой Х=[ (О), то можно получить значения критической скорости обратной прецессии, соответствующие точкам пересечения луча с указанными ветвями. Представляют интерес и точки пересечения ветвей кривой к = I (О.) с лучами к == пи (здесь п — целые или дробные числа) для нелинейных упругих характеристик. Исследования, проведенные Ю. М. Полищуком [62] в области изучения колебаний вала сепаратора с упругой опорой, привели к выводу, что для ряда жидкостных сепараторов критические режимы наблюдаются при к = —О к = — 2/3. [c.368]

Как видно из частотных характеристик (см. рис. 256), изменение соотношения момеЕ1тов инерции ротора вызывает изменения характера кривых = / (м). Для сплюснутого ротора, у которого полярный момент инерции больше экваториального, кривые А. = / (со) являются более выпуклыми. Для вытянутого ротора, когда отношение полярного момента инерции к экваториальному меньше единицы, кривые являются более пологими. Для сплюснутого ротора вторая критическая скорость прямо ] прецессии при определенных значениях отсутствует, дли вытянутого [c.369]

Наблюдение производится методом ядериого магнитного ре-.юнанса. Объект помещается в сильное магнитное поле. Спины ядер начинают прецессировать вокру вектора напряженности магнитного поля с определенной частотой. Затем подается слабое магнитное ноле, вектор напряженностн которого нерпендн-кулярен начальному вектору. Это поле меняется с некоторой частотой. Прн совпадении частот прецессии н слабого поля система начинает сильно поглощать энергию — наступает резонанс. Затем слабое поле выключается и система релаксирует к равновесному состоянию. По скоростям релаксации определяются значения Т , и То и затем рассчитываются времена корреляции броуновского движения. С помощью ядерной магнитной релаксации их можно измерять в широком диапазоне температур и частот. Измеренные времена корреляции позволяют определить размер частиц. Метод ядерной магнитной релаксации применим не всегда, поскольку нужно учитывать релаксацию молекул как дисперсной фазы, так и дисперсионной среды. Интерпретация результатов оказывается затруднительной. Метод применим для высокодисперсных систем с частицами от молекулярных размеров до десятков нанометров. Исследования нефтяных систем этим методом только начинаются [140]. Проведенные этим методом исследования дисперсности масляных фракций нефти и их фенольных растворов позволили установить, что размеры образующих их ССЕ составляют величины порядка 10 нм [141]. [c.99]

По классическим представлениям взаимодействие внешнего магнитного поля со спиновым магнитным моментом электрона приводит к прецессии последнего вокруг направления внешнего магнитного поля. Через спин-орбитальное взаимодействие прецесси-рующий спиновый магнитный момент увлекает за собой орбитальный магнитный момент, индуцируя орбитальное движение в плоскости, перпендикулярной внешнему полю. Орбитальное движение вносит свой вклад в суммарный магнитный момент электрона, приводя к отклонению величины g от gs При этом -фактор описывается следующим выражением [c.226]

Физическая химия. Т.1 (1980) -- [ c.462 ]

Квантовая механика и квантовая химия (2001) -- [ c.99 ]

Теория и практические приложения метода ЭПР (1975) -- [ c.29 ]

Физическая химия Книга 2 (1962) -- [ c.122 ]

Квантовая механика и квантовая химия (2001) -- [ c.99 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология