Кинематическая вязкость псевдоожиженного слоя

V — кинематическая вязкость ожижающего агента Vg — эффективная кинематическая вязкость псевдоожиженного слоя АзТ(, — пик давления [c.14]

При сопоставлении кинематической вязкости не обнаруживается большой разницы между псевдоожиженными слоями с частицами различного диаметра (рис. У1-7, б) при этом в случае более легких частиц слои имеют меньшую вязкость. [c.249]

Полагают что для псевдоожиженных слоев, составленных из частиц примерно одинаковой плотности, можно вывести общую зависимость (рис. У1-8, а) между кинематической вязкостью и нормализованной скоростью ожижающего агента (отношением скорости к диаметру частиц). [c.249]

V—кинематическая вязкость ожижающего агента или псевдоожиженного слоя [c.16]

В табл. VI-2 и VI-3 приведены величины динамической и кинематической вязкости для некоторых псевдоожиженных систем. Можно видеть, что динамическая вязкость развитого псевдоожиженного слоя находится в пределах 1—5 П для гладких стеклянных и полистирольных шариков и в пределах 5—10 П для остроугольных частиц кварца и карборунда, что соответствует кинематической вязкости 1—15 Ст для исследованных систем. [c.246]

От указанных недостатков в значительной мере свободен частотный метод определения вязкости псевдоожиженных систем, разработанный и реализованный в МИТХТ [2, 3]. Он состоит в наложении на псевдоожиженную снстему неустановившегося (но квазистационарного) возмущающего воздействия (предпочтительнее — медленных гармонических колебаний). Здесь возможно возвратно-поступательное движение двух плоских пластин или вращательное (реверсивное) движение соосных цилиндров с исевдоожижен-ным слоем между пластинами или цилиндрами. Как частный случай, наиболее удобный на практике, может быть использован одиночный цилиндр. Теоретический анализ позволил получить амплитудно-фазовые характеристики, по измеренным локальным значениям которых можно рассчитать кажущуюся вязкость псевдоожиженной системы или истинную вязкость капельной жидкости. Поскольку использование амплитудно-частотных характеристик связано с необходимостью предварительной калибровки прибора, вязкость псевдоожиженного слоя практически определяли по фазово-частотыым характеристикам, получаемым при размещении в слое миниатюрных тензодатчиков (их калибровка не требуется) на фиксированных расстояниях от оси цилиндра. По осциллограммам с тензодатчиков легко найти запаздывание одних слоев системы относительно других и рассчитать кинематическую вязкость псевдоожиженного слоя. — Доп. ред. [c.230]

При сопоставлении разных кипящих слоев обнаруживаются некоторые характерные особенности поведения Цэфф практическая независимость от размера частиц кипящего слоя д. и возрастание д,эфф с увеличением их плотности р,. Сравнение значений Иэфф при одинаковом расширении слоев из частиц разной плотности (рис. П1.26) показало, что вязкость Лэфф, т. е. [ опр. примерно пропорциональна ]/ Рт- На следующем рис. П1.27 приведены данные по зависимости Лэфф от г при псевдоожижении различными газами одних и тех же частиц, определенной по падению одного и того же шара = 1,52 см). Изменение кинематической вязкости в 18 раз при переходе от гелия к углекислому газу ке сказалось существенно на значениях ц,фф для одинаковых 8 слоя. [c.163]

Примером исследования методом киносъемки движения меченых частиц, взвешенных в потоке жидкости в плоской модели аларата, является работа [140]. Авторам этой работы в качестве твердых частиц использовались алюминиевые диски диаметром 8-10" м и толщиной 38-10 м. Общее число дисков в двумерном псевдоожиженном слое составляло 200 штук, из которых 15 были окрашены в иной цвет. Кинематическая вязкость растворов варьировалась от 1-10 до 50-10 8 м с (90% глицерина и 10% воды) и критерий Архимеда изменялся соответственно от 1,3-10 до 4,7-10 . Движение окрашенных частиц изучалось путем киносъемки всего слоя в целом с частотой 35- -48 кадр/с и последующего покадрового просмотра увеличенных проекций на экране. По отметкам последовательных положений центра меченой частицы на каждом последующем кадре строились ломаные линии, характеризующие траекторию частицы. Для определения средних скоростей меченых частиц по их траекториям фотометрировались 100—150 кадров, снятых для каждого исследованного гидродинамического режима. [c.32]

Для слежения за одиночной частицей и определения ее кинематических характеристик внутри кипящего слоя необходимо эту частицу как-то пометить и суметь ее увидеть визуально или с помощью приборов. Наиболее просто для этого использовать плоские реакторы толщиной в одно зерно , в которых положение и движение меченой частицы не было бы закрыто другими. Такие установки были применены Бондаревой [53] и Шейниной [54] для псевдоожижения сравнительно крупных частиц воздухом и жидкостью. В первой из этих установок использовали плоскую прозрачную кювету с расстоянием между стенками 35 мм. В кювете псевдоожижали воздухом слой из легких полых типа пинг-понговых шариков диаметром 30 мм. Один или несколько шариков помечали черными полосами или пятнами. Состояние системы фиксировали кинокамерой. Проектируя кинокадры на экран, отмечали последовательные положения центра помеченного шарика и соединяли эти положения отрезками, длины которых А/,-варьировали от кадра к кадру. В аналогичной установке снимали и обрабатывали последовательные перемещения стеклянных и алюминиевых шайбочек с й = 8—10 мм и /г = 4—5 мм, псевдо-ожижавшихся смесями глицерина с водой при различной вязкости так, что определяющий критерий Архимеда изменялся в очень широких пределах от 10 до 10. [c.50]

Принимая максимальный размер частиц, уносимых из слоя 0,5 мм, по формулам (1.1) и (1.3) рассчитываем критическую скорость псевдоожижения Шкр для частиц ( макс == 5,0 мм и скорость витания Швит Д я частиц 0,5 мм. Плотность гранул — = 3280 кг/м плотность газов при 200 °С — р= 0,746 кг/м кинематический коэффициент вязкости у=34,85-10 м /с. Тогда для минАг= = 4,42-103, для макс Аг= 3,31-106, = 74,5, Кекр=2П, ш т = [c.263]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология