Псевдоожиженный слой вязкость

Вязкость капельной жидкости определяется ее физико-химическими свойствами. С ростом величины молекулы, т. е. с уменьшением ее подвижности при данной температуре, вязкость увеличивается, что особенно наглядно проявляется при рассмотрении гомологических рядов углеводородов (алканов, алке-нов, цикланов и т. д.). Полную аналогию в этом отношении представляет псевдоожиженный слой, вязкость которого при данной скорости ожижающего агента возрастает с увеличением размера и удельного веса частиц и находится в зависимости от таких свойств, как форма и состояние поверхности частиц. [c.372]

Поскольку пузыри обычно наблюдаются в псевдоожиженном слое с газообразным ожижающим агентом, где отношение плотностей обеих фаз велико, то из уравнений движения исключа-ч ются члены, выражающие выталкивающую силу, эффективную массу и скорость изменения количества движения ожижающего агента. Эффектом вязкости газовой фазы также пренебрегают, оставляя в тензоре напряжений для ожижающего агента только член, выражающий давление. Помимо этих допущений при анализе движений пузырей используют уравнение движения без учета членов, определяющих напряжения, возникающие при взаимодействии между твердыми частицами. Последнее допущение, однако, не имеет экспериментального обоснования, а скорее продиктовано соображениями удобства анализа ведь известно, что эффективная вязкость твердой фазы достаточно веника Можно предположить, что во многих случаях члены, исключенные из уравнений, играют значительную роль в непосредственней близости от пузыря. [c.95]

Известно что вязкость непрерывной фазы понижается с уменьшением размера твердых частиц. Можно предположить, что вихри в кильватерной зоне под газовой пробкой затухают при высокой вязкости непрерывной фазы в результате уменьшается расстояние между пробками, при котором происходит их слияние (это особенно характерно для псевдоожижения слоя крупных частиц). Найдено также i , что два одинаковых пузыря в слое большого размера не сливаются, если расстояние между ними по вертикали превышает 1—1,5 фронтальных диаметров пузыря. [c.193]

Для идеальных систем (сферический маятник, движущийся с незатухающими колебаниями в жидкости с малой вязкостью) разработана теория измерений, неприменимая, однако, к псевдоожиженному слою. В связи с этим необходима калибровка прибора для определения его констант и соотношения между скоростью затухания колебаний и вязкостью жидкости [c.231]

С помощью крутильного вискозиметра достоверные данные о вязкости псевдоожиженного слоя могут быть получены только при соблюдении определенных условий [c.231]

Из уравнения (VI,15) видно, что псевдоожиженный слой обладает структурированной вязкостью, изменяющейся под действием напряжения сдвига. Только нри очень низких напряжениях сдвига получают эффективную вязкость не зависящую, в соответствии с уравнением (VI,16), от этого напряжения. При высоких скоростях ожижающего агента цв приближается к предельному значению. Чем меньше диаметр частиц, тем меньше экспонента в уравнении (VI,16) и тем быстрее Хв достигает предельной величины. В случае крупных частиц этот предел обычно не может быть достигнут. [c.242]

Диаграмму сдвига для развитого псевдоожиженного слоя (если не рассматривать упомянутые выше искажения) можно представить как функцию зЬ, что легко объяснить исходя из так называемой структурированной вязкости. При увеличении силы сдвига изменяются кинетическая энергия и ориентация твердых частиц, обусловливая некоторое изменение структуры. Разница между первоначальной неупорядоченной структурой слоя и новой структурой с частичной ориентацией не может быть обнаружена рентгеноскопическим методом Столь небольшое изменение структуры мало влияет на плотность слоя, но, очевидно, вызывает понижение напряжения сдвига (нри высоких градиентах скорости последнего). Следовательно, вязкость слоя (т. е. отношение напряжения к скорости сдвига) не является постоянной, а уменьшается с увеличением скорости сдвига. [c.242]

Под действием градиента скорости увеличивается угловая скорость твердых частиц. Так как трение качения меньше, чем трение скольжения (нанример, шариковый подшипник и под-шинник скольжения), то трение между частицами в данном случае уменьшается. Эти явления влияют также на структурированную вязкость псевдоожиженного слоя. [c.243]

Вязкость в классическом смысле можно определить только для развитого псевдоожиженного слоя, являющегося достаточно стабильным для получения неискаженной диаграммы сдвига, по которой можно составить уравнение течения. Если достоверно. известно, что слой имеет свойства ньютоновской жидкости, то при очень низкой скорости сдвига можно измерить вязкость [c.245]

Из рис. VI-7, а, где представлены типичные зависимости вязкости псевдоожиженного слоя от расхода ожижающего агента, видно, что при низких расходах последнего (вблизи точки начала псевдоожижения) вязкость очень велика. С увеличением расхода ожижающего агента вязкость быстро уменьшается и приближается к постоянной величине — см. уравнения (VI,19) и (VI,20). В тех случаях, когда при увеличении скорости ожижающего агента слой сжимается и его плотность возрастает, величина цд проходит через минимум, прежде чем становится независимой от скорости. [c.246]

При сопоставлении кинематической вязкости не обнаруживается большой разницы между псевдоожиженными слоями с частицами различного диаметра (рис. У1-7, б) при этом в случае более легких частиц слои имеют меньшую вязкость. [c.249]

Полагают что для псевдоожиженных слоев, составленных из частиц примерно одинаковой плотности, можно вывести общую зависимость (рис. У1-8, а) между кинематической вязкостью и нормализованной скоростью ожижающего агента (отношением скорости к диаметру частиц). [c.249]

V — кинематическая вязкость ожижающего агента Vg — эффективная кинематическая вязкость псевдоожиженного слоя АзТ(, — пик давления [c.14]

Вязкость псевдоожиженного слоя падает с ростом скорости ожижающего агента, а вязкость жидкости — с ростом температуры, причем в обоих случаях установлена экспоненциальная зависимость. Заметим также, что вязкость псевдоожиженных систем повышается с ростом размера твердых частиц, как и вязкость жидкости — с увеличением размеров молекул (например, в гомологическом ряду углеводородов). Для выражения вязкости жидкости и псевдоожиженного слоя предложена общая формула [c.478]

Большая скорость коалесценции пузырей в слоях мелких частиц относительно низкой плотности является, вероятно, результатом сравнительно высокой вязкости подобных слоев Для проверки этого предположения изучали связь между размером и скоростью подъема пузыря в жидкостном псевдоожиженном слое. Было установлено, что скорость газового пузыря увеличивается с его размером подобно тому, как это происходит в вязких жидкостях, но не так, как в воде. Авторы предложили теоретическую модель коалесценции, основанную на их наблюдениях за газовыми пузырями различных размеров, поднимающимися с неодинаковыми скоростями. [c.662]

Измерения вязкости псевдоожиженных слоев показали что [c.662]

Во взвешенном слое вследствие некоторой неравномерности скорости потока в различных сечениях слоя частицы интенсивно и хаотически перемешиваются внутри слоя. Взвешенный слой зернистого материала называют также кипящим или псевдоожиженным слоем. Подобное наименование возникло потому, что взвешенный слой зернистого материала обладает подвижностью, текучестью, вязкостью, способностью к отстаиванию более крупных частиц и другими особенностями, характерными для жидкостей, да и по внешнему виду он похож на кипящую жидкость. [c.462]

При расчете распространения вертикальных волн разрежения-сжатия Андерсон и Джексон приняли, что равно измеряемой вискозиметрами эффективной вязкости псевдоожиженного слоя в целом (1—2 Па с) и ввели дополнительно объемный коэффициент вязкости того же порядка, что и Кроме того, была [c.64]

Рассчитанные по (П1.42) эффективные вязкости псевдоожиженных слоев были, как правило, порядка Лэфф ж 1 — [c.161]

К--концентрация кристаллизующегося вещества, % (масс) р. — коэффициент массоотдачи, м/с а — порозность псевдоожиженного слоя, м /м ц. — вязкость, Па-с р — плотность, кг/м [c.311]

Пример З.4.5.1. Определить отношение скорости всплытия пузыря размером 5 = 50 мм к приведенной скорости начала псевдоожижения для двух псевдоожиженных слоев с частицами 5 = 50 мкм и 8 = 500 мкм. Известны плотность частиц р2 = 2300 кг/м , плотность Р1 = 0,8 кг/м и вязкость ц = 30 10 Па с. [c.214]

X — коэффициент теплопроводности ожижающего агента Ян — коэффициент эффективной теплопроводности неподвижного слоя Ат — коэффициент теплопроводности твердого материала Яд — коэффициент эффективной теплопроводности псевдоожиженного слоя ц — динамическая вязкость ожижающего агента Мэ — эффективная вязкость псевдоожиженного слоя [c.14]

Так, можно представить себе, что степень однородности псевдоожиженного слоя (вероятность и интенсивность образования пузырей) определяется соотношением сил поверхностного натяжения (на границе пузырь — непрерывная фаза) и сил, препятствующих возникновению дискретных образований (вязкости, инерции). [c.30]

Высказывается предположение [247], что существование критической точки на кривой С" = /(т) связано с уменьшением подвижности частиц полидисперсного слоя, если концентрация мелочи в нем падает ниже некоторой величины Ск- Так, существует мнение [725], что мелкие частицы в слое играют роль смазки , по которой перекатываются крупные частицы это повышает общую подвижность частиц в слое (трение скольжения заменяется трением качения). Если количество частиц в слое падает ниже Ск, то ощущается недостаток смазочного материала , подвижность частиц резко падает ( вязкость псевдоожиженного слоя при прочих равных условиях резко растет). О зависимости уноса от текучести слоя, определяемого его фракционным составом, имеется и другое указание [317]. [c.148]

Показатели, определяющие интенсивность перемешивания в псевдоожиженном слое, изучают как в стационарных, так и в нестационарных условиях. При стационарном режиме ведут, например, изучение эффективной теплопроводности слоя Яэ с постоянными источником и приемником тепла, измерение эффективной вязкости Хэ псевдоожиженного слоя, а в некоторых случаях — коэффициента эффективной диффузии твердой фазы (также с постоянным источником меченых частиц). В этих случаях исследуемая характеристика легко определяется из обычных уравнений так, перенос тепла от расположенного аксиально в слое цилиндрического подогревателя к наружной охлаж- [c.176]

Эффективная вязкость псевдоожиженного слоя [c.177]

Эффективная динамическая вязкость псевдоожиженного слоя определялась с помощью вискозиметра Куэтта при использовании газообразного и жидкого ожижающих агентов. В обоих случаях полученные значения вязкости слоя очень велики (порядка 10—20 П), так что вязкость ожижающего агента, по-видимому, очень мало влияет на сопротивление слоя сдвигу. По этой причине целесообразно рассматривать измеренную опытнылг путем вязкость как Соответствующая объемная вязкость в настоящее время не люжет быть измерена экспериментально предполагается, что величина /. превышает х . Относительно р% нет ни теоретических, ни экспериментальных данных. При анализе влияния изменений граничных условий на свободной по- [c.90]

Метод исследования вязкости псевдоожиженного слоя при движении в нем шара обоснован и реализован в работе Гупало [1]. Си. также главу XI, раздел III. — Прим. ред. [c.229]

От указанных недостатков в значительной мере свободен частотный метод определения вязкости псевдоожиженных систем, разработанный и реализованный в МИТХТ [2, 3]. Он состоит в наложении на псевдоожиженную снстему неустановившегося (но квазистационарного) возмущающего воздействия (предпочтительнее — медленных гармонических колебаний). Здесь возможно возвратно-поступательное движение двух плоских пластин или вращательное (реверсивное) движение соосных цилиндров с исевдоожижен-ным слоем между пластинами или цилиндрами. Как частный случай, наиболее удобный на практике, может быть использован одиночный цилиндр. Теоретический анализ позволил получить амплитудно-фазовые характеристики, по измеренным локальным значениям которых можно рассчитать кажущуюся вязкость псевдоожиженной системы или истинную вязкость капельной жидкости. Поскольку использование амплитудно-частотных характеристик связано с необходимостью предварительной калибровки прибора, вязкость псевдоожиженного слоя практически определяли по фазово-частотыым характеристикам, получаемым при размещении в слое миниатюрных тензодатчиков (их калибровка не требуется) на фиксированных расстояниях от оси цилиндра. По осциллограммам с тензодатчиков легко найти запаздывание одних слоев системы относительно других и рассчитать кинематическую вязкость псевдоожиженного слоя. — Доп. ред. [c.230]

В табл. VI-2 и VI-3 приведены величины динамической и кинематической вязкости для некоторых псевдоожиженных систем. Можно видеть, что динамическая вязкость развитого псевдоожиженного слоя находится в пределах 1—5 П для гладких стеклянных и полистирольных шариков и в пределах 5—10 П для остроугольных частиц кварца и карборунда, что соответствует кине5ш-тической вязкости 1—15 Ст для исследованных систем. [c.246]

С помощью вискозиметра Штормера были измерены локальные значения напряжений сдвига в псевдоожиженном слое, созданном в аппарате с перфорированными и колпачковыми распределительными решетками. По найденным напряжениям были рассчитаны значения так называемой вязкости в различных точках слоя. Оказалось, что вязкость значительно выше в слое при наличии перфорированных решеток, нежели колпачковых. В первом случае значения вязкости понижались по мере удаления от центра слоя к его перифбрпн, но мало зависели от расстояния над решеткой. Во втором случае, напротив, вязкость не зависела от радиальной координаты, но понижалась с увеличением расстояния от решетки. Очевидно, измерения локальных реологических характеристик слоя могут помочь выявить его структуру. [c.250]

В последние десятилетия большое гсромышленное значение приобрели процессы взаимодействия газов и жидкостей с твердыми зернистыми материалами, при проведении которых твердые частицы приобретают подвижность друг относительно друга за счет обмена энергией с взвешивающим потоком. Такое состояние зернистого материала получило название псевдоожиженный слой вследствие внешнего сходства с поведением обычной капельной жидкости псев-дг)ожиженный слой принимает форму вмещающего его аппарата поверхность псевдооихи/кеиного слоя (без учета всплесков) горизонтальная. Одновременно обнаруживаются и другие свойства, аналогичные свойствам жидкости — текучесть, вязкость и поверхностное [c.109]

Реологические свойства псевдоожиженного слоя привлекали внимание исследователей главным образом как показатель, способный количественно характеризовать качество псевдоожижения. По аналогии с обычной жидкостью введено понятие эффективной вязкости кипящего слоя — (Хэфф. измеряемой вискозиметрами различного типа (роторными, капиллярными, с падающим шариком и др.) [16, гл. VI 204]. До начала псевдоожижения (и < кр) значение Цэфф практически равно бесконечности. При и > и р все исследователи указывают на очень крутое падение Цэфф. переходящее затем в пологое снижение с дальнейшим ростом и расширением кипящего слоя. Численные же значения Цэфф на основном участке в близких по структуре слоях, но измеренные разными методами, отличались на целый порядок от - 0,1 до 1 Па с и более (рис. 111.20). [c.159]

При перемешивании, формовании, проведении процессов в кипящем (псевдоожиженном) слое, трубопроводиом транспорте суспензий и т.п. в условиях сдвиговой деформащш в исходной объемной структуре появляются разрывы сплошности, в результате структура оказывается неоднородной, появляется текучесть, обусловленная разрывами сплошности, к-рую часто принимают за макс. текучесть (т.наз. псевдотекучесть). При воздействии на систему вибрацией происходит распад структуры на агрегаты, высвобождение значит, части иммобилизованной в структурной сетке дисперсионной С5)еды и более глубокое разрушение объемной структуры, однако при этом не исключается возможность возникновения новых агрегатов. Лишь сочетание добавок ПАВ и вибрационных воздействий создает на пов-сти частиц структурно-мех. барьер, препятствующий последующей коагуляции, что позволяет реализовать истинное изотропное разрушение исходной объемной стр)тстуры. Макс. текучесть системы может рассматриваться как сверхтекучесть, она на неск. порядков болыне, чем в момент возникновения локальных разрывов сплошности, снижение вязкости при этом может достигать 10-12 порядков. [c.447]

Установка ТКК состоит из реакторного блока и блока разделения газообразных и жидких продуктов коксования. Реакторный блок установки ТКК (рис. 7.13) включает в себя реактор 1 с парциальным конденсатором 2 (скруббером), коксонагреватель 3 с сенаратором-холодиль-ником 4. Сырье, нагретое до 260-360 °С, вводят через систему форсунок в псевдоожиженный слой частиц кокса (диаметром 40-1000 мкм), непрерывно циркулирующего между реактором и коксонагревателем, выполняющего функции теплоносителя и контакта, на поверхности которого отлагается образующийся кокс. Форсунки размещаются по окружности и высоте слоя в несколько ярусов, на крупных установках их число достигает 100. Температура псевдоожиженного слоя в реакторе 500-560 °С. При этой температуре даже очень тяжелое сырье имеет низкую вязкость и благодаря интенсивном перемешиванию равномерно покрывает поверхность микросферического кокса. Физического тепла нагретых в кок-сонагревателе коксовых частиц достаточно для испарения части сырья и осуществления эндотермических реакций крекинга остального сырья, остающегося в виде жидкой пленки на коксовых микросферах. Летучие продукты реакций коксования удаляются, оставляя на поверхности коксовых частиц тонкий, всего в несколько микрон слой кокса. Цикличность процесса коксообразования и выжига части кокса обусловливает образование порошкообразного кокса слоистой структуры с низкой пористостью и высокой плотностью. [c.409]

Псевдоожиженный (кипящий) слой (англ. fluidized bed) — слой мелкозернистых твердых частиц, находящихся в результате воздействия движущейся сквозь него газообразной или жидкой среды в псевдоожиженном (взвешенном, подвижном) состоянии, при котором силы тяжести, архимедовы силы и силы, обусловленные гидродинамическим сопротивлением и действующие на совокупность частиц слоя со стороны среды, уравновешены. При этом твердые частицы, перемещаясь в потоке в различных направлениях, находятся в движении в пределах слоя, а расстояние между ними и объем слоя меняются в зависимости от скорости среды, проходящей через него. Псевдоожиженный слой обладает следующим рядом свойств, аналогичных свойствам жидкости подвижность, текучесть, вязкость, осаждение и всплывание твердых тел, барботаж газовых пузырей [c.135]

Известен метод получения покрытия из ПТФХЭ в псевдоожиженном слое [21, с. 156—158]. Метод заключается в том, что нагретую деталь погружают во взвесь порошка в воздушной или газовой среде (псевдоожнженный раствор). При этом порошок налипает на нагретую деталь и сплавляется в сплошное покрытие. Метод псевдоожиженного (кипящего) слоя весьма прогрессивен, отличается высокой производительностью. Этим методом получают около 80% покрытий из сополимера ТФЭ— ГФП, например используют марку РЕР-160 с низкой вязкостью расплава и размерами гранул 250—350 мкм. Нагретую деталь погружают в слой сжиженного порошка, затем для полного расплавления и удаления пузырьков воздуха прогревают в печи при 330°С.[29, с. 45—46]. Дополнительный прогрев (при 270—280 °С) применяют и при получении покрытий из фторопласта-ЗМ. [c.214]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология