Псевдоожиженный слой фазы развития

Рис. 1.6. Последовательные фазы развития струи с образованием пузыря (стрелками показано направление движения частиц в каверне и в плотной фазе псевдоожиженного слоя).

Развитие теории переноса в псевдоожиженном слое должно включать решение двух основных задач. Первая задача заключается в формулировке замкнутых уравнений переноса (и граничных условий для этих уравнений) для псевдоожиженного слоя. Вторая задача заключается в описании движения газовой и твердой фаз в псевдоожиженном слое, а также процессов тепло- и массопереноса на основе замкнутой системы уравнений переноса. [c.251]

Изучали размеры пузырей в момент прорыва ими свободной поверхности псевдоожиженного слоя песка 5.1, а также распределение всплесков по этой поверхности. В результате для слоев разной высоты (от 0,38 до 2,35 м) была получена информация о ха-р,актере протекания процесса в аппаратах с площадями поперечного сечения — 0,38 и 1,5 м , снабженных распределительными устройствами из элементов типа 2, а. Горизонтальный размер и положение каждого всплеска в момент прорыва пузырем слоя на строго определенной фазе развития были получены киносъемкой поверхности слоя. [c.701]

Рассмотренные примеры показывают, что Двухпараметрическая диффузионная модель (П.47) может достаточно удовлетворительно описать процессы перемешивания твердой фазы в псевдоожиженном слое. Особенно существенно ее применение и развитие для анализа наблюдаемых качественных особенностей нестационарных процессов при относительно малых временах. В частности, существенно выяснить, какого порядка должен быть критерий Пекле в реальных кипящих слоях и как он должен зависеть от режима псевдоожижения и геометрии аппарата. [c.107]

Влияние высоты надслоевого пространства, определяющей инерционный унос, исследовано в целом ряде работ, из которых наиболее значительны [1, 5—9]. Существующие методы определения уноса не дают возможности получить информацию о гранулометрическом составе уносимых материалов. Для этой цели, по нашему мнению, наиболее плодотворным может быть путь исследования модели непрерывно действующего поли дисперсного псевдоожиженного слоя, развитой в работе [10]. Рассмотрим схему потоков твердой фазы в аппарате кипящего слоя с циклоном (рис. 1). [c.140]

Окисление о-ксилола в псевдоожиженном слое катализатора — процесс более сложный по сравнению с процессом окисления нафталина. Это объясняется, видимо, образованием больщего количества промежуточных и побочных продуктов реакции, которые в дальнейщем тоже подвергаются окислению. В псевдоожиженном слое быстро усредняются концентрации продуктов, находящихся в газовой фазе, поэтому достигнуть высоких выходов фталевого ангидрида при окислении о-ксилола оказалось труднее, чем при окислении нафталина. Однако преимущества применения псевдоожиженного слоя катализатора стимулируют развитие исследований этого метода окисления о-ксилола [c.178]

Возможность использования твердых частиц малых размеров, т. е. твердой фазы с развитой удельной поверхностью, для понижения диффузионных торможений и повышения производительности аппаратов при осуществлении ряда сорбционных, тепловых, каталитических и других процессов. Заметим, что применению мелких твердых частиц в аппаратах с неподвижным слоем твердой фазы часто препятствуют неравномерность температурного поля в поперечных и продольных сечениях слоя, высокое гидравлическое сопротивление и малоинтенсивный теплообмен (низкие коэффициенты теплоотдачи). Кроме того, в отличие от неподвижного слоя твердых частиц, где суммарная поверхность последних значительно превышает активную поверхность фазового контакта, в псевдоожиженном слое величины этих поверхностей заметно сближаются. [c.19]

Резюмируя изложенное выше, можно сказать, что дальнейшее развитие теории переноса в псевдоожиженном слое должно идти по пути более точного описания гидродинамической обстановки в псевдоожиженном слое. Однако такое описание представляет собой лишь один из этапов описания тепло- или массообменного процесса в псевдоожиженном слое. Например, для постановки задачи о математическом описании массообмена газового пузыря с плотной фазой слоя необходимо располагать решением задачи [c.252]

Псевдоожиженный слой создается пропусканием газа или жидкости снизу через свободно лежащий на решетке слой тонко измельченного катализатора. Когда псевдо-ожижающей средой является жидкость, слой получается более устойчивым и лучше поддается наблюдению, фазы его развития проследить легче, чем при псевдоожижении газом. Поэтому описание псевдоожижения мы начнем со случая, когда оно создается движущейся жидкостью. [c.74]

В работе [106] модель, использованная в [184], модифицирована для случая неоднородного псевдоожиженного слоя. Модель являлась развитием двухфазной теории [123] течения газа через псевдоожиженный слой. Каталитические частицы рассматривались в качестве отдельной фазы. Предполагалось, что температура частицы и концентрация реагента внутри нее зависят от времени пребывания частицы в системе. В отличие от [184] в работе [106] рассматривался реактор непрерывного действия по катализатору с непрерывным вводом и выводом частиц твердой фазы. Исследовано два предельных случая, в одном из которых газ в плотной фазе слоя считался идеально перемешенным, в другом рассматривался режим идеального вытеснения в газе плотной фазы. Во всех случаях газ в разбавленной фазе слоя (фаза пузырей) считался движущимся в режиме идеаль- [c.157]

Целесообразность сжигания осадков сточных вод методом псевдоожижения следует определять с учетом его достоинств и недостатков [104, 126]. К основным достоинствам метода относятся интенсивное перемешивание твердой фазы, приводящее практически к полному выравниванию температур, концентрации и других параметров по объему псевдоожиженного слоя благоприятные гидродинамические условия, определяемые повышенной относительной скоростью газа развитая поверхность [c.54]

Процессы контактирования дисперсной твердой фазы, обладающей развитой поверхностью контакта, с потоком газа (жидкости) в аппаратах псевдоожиженного слоя используются в процессах обжига, восстановления руд, сушки, адсорбции, гранулирования, низкотемпературного сжигания топлив, при проведении каталитических реакций и т. д. Особенно существенным представляется использование эффекта выравнивания температуры по объему псевдоожиженного слоя при проведении процессов с выделением значительного количества теплоты. [c.190]

Внешний теплообмен псевдоожиженного слоя. Дисперсный материал с малым размером частиц обладает значительной удельной поверхностью, воспринимающей (отдающей) теплоту от взвешивающей фазы. В неизотермических процессах взвешивающая фаза всегда представляет собой тот или иной газ или пары, которые обладают незначительной теплоемкостью. Сочетание высокой степени экзотермичности протекающего в ПС процесса, развитой поверхности взаимодействия фаз и малой тепловоспринимающей способности газа, скорость которого не должна быть значительной во избежание уноса мелких частиц,— все это может привести к нежелательному перегреву ПС. Избыточную теплоту необходимо отводить из ПС через стенки аппарата или путем размещения в слое специальных теплообменных поверхностей, охлаждаемых изнутри каким-либо хладагентом. Обратная ситуация имеет место при нагреве мелкодисперсного материала (или при его сушке, или при проведении эндотермической гетерогенной реакции). Здесь чем мельче материал, тем больше теплоты он может поглотить своей развитой внешней поверхностью, но количество подводимой с псевдоожижающим газом теплоты для мелкодисперсного материала определяется предельно возможной скоростью уноса. Поэтому, чтобы использовать положительные свойства метода контактирования мелкодисперсного материала с газом в ПС, в нем необходимо устанавливать теплообменные поверхности, через которые ПС получает необходимое дополнительное количество теплоты. [c.192]

Как показывают проведенные исследования [10, 23], основные статистические характеристики движения твердой фазы различных фракций в полидисперсных псевдоожиженных слоях совпадают в пределах точности эксперимента. Экспериментальные значения статистических параметров, соответствующие частицам различных диаметров в полидисперсных слоях различного фракционного состава при каждой скорости ожижающего агента, весьма близки по величине и обнаруживают одинаковый характер зависимости от скорости ожижающего агента. Это свидетельствует о том, что полидисперсные псевдоожиженные слои (по крайней мере, с дисперсностью 2) представляют собой однородные по своим статистическим свойствам структуры. Однородность статистической структуры является следствием того, что частицы твердой фазы в псевдоожиженном слое движутся пакетными образованиями, в которых одновременно присутствуют частицы всех фракций. Что касается сепарационных эффектов, то в режиме развитого псевдоожижения они не проявляются. Как показывает анализ экспериментальных данных, кривые распределения частиц по скоростям для частиц различных диаметров в полидисперсных слоях различных фракционных составов совпадают в пределах средних ошибок экспериментальной методики. Это свидетельствует о том, что полидисперсные слои представляют собой однородные по своим статистическим свойствам структуры, с единой статистикой скоростей для частиц различных диаметров. На рис. 3.15 представлены зависимости средних значений компонент скорости, модуля скорости и среднеквадратичных значений пульсационных [c.153]

В аппаратах псевдоожиженного слоя осуществляется контакт между развитой поверхностью дисперсной твердой фазы, собственно составляющей слой, и вертикальным потоком взвешивающего потока газа (реже капельной жидкости). Развитая поверхность контакта твердой и газовой фаз необходима для проведения процессов теплообмена, обжига, горения, сушки, каталитических процессов с участием дисперсных катализаторов, адсорбции и др. [c.334]

В работах [257—262] развивается принципиально иная — динамическая модель уноса и предполагается, что из псевдоожиженного слоя в разбавленную фазу могут выбрасываться частицы любого размера, а также учтена реальная структура развитого неоднородного псевдоожиженного слоя. Авторы считают, что преобладающее влияние на унос оказывают структура разбавленной фазы и высота надслоевого пространства. [c.218]

В псевдоожиженном слое, вследствие развитой рабочей поверхности твердой фазы, диффузия к внешней ее поверхности значительно облегчена. Благодаря малому размеру твердых частиц в псевдоожиженных системах во многих случаях частично снимаются внутридиффузионные осложнения. Лимитирующей стадией нередко является процесс сорбции компонента на поверхности твердого материала либо скорость самой химической реакции. Химические процессы, которые в случае неподвижного слоя крупнозернистого катализатора протекают в диффузионной области, при переходе к псевдоожил<енному слою часто меняют свой характер— они протекают в кинетической области. [c.267]

Развитие теоретических представлений о поведении газовых пузырей в ПС (рост их диаметра, пузыри несферической формы, взаимодействие пузырей), об устойчивости псевдоожиженных слоев, о моделях, не базирующихся на предположении о потенциальном характере движения дисперсной фазы, и о прочих уточнениях изложенных элементов теории ПС рассматривается в [15]. [c.541]

Наиболее интенсивными могут быть процессы, осуществляемые в условиях псевдоожиженного слоя в дисперсных системах с сильно развитой межфазной поверхностью, так как скорости гетерогенных процессов обычно пропорциональны поверхности раздела между фазами. В этом смысле реализация метода псевдоожиженного или кипящего слоя в концентрированных системах с размерами частиц б-Сбс представляет особый интерес, так как за счет резкого увеличения удельной межфазной поверхности при высокой скорости тепло- и массообмена такой процесс может быть весьма интенсивным. [c.84]

II простейшую математическую модель изотермического слоя, отражающую только двухфазность. В режиме развитого псевдоожижения кипящий слой состоит из двух областей газовзвесь (зерна катализатора — газ) с порозностью, близкой к таковой в неподвижном состоянии ( плотная фаза ), и почти свободные от частиц пузыри ( разреженная фаза ), между которыми имеет место обмен газом с интенсивностью Р мV в пересчете па 1 м плотной фазы. Каталитическая реакция протекает па зернах катализатора, т. е. только в плотной фазе. Весь подаваемый газ проходит через слой в пузырях. Уравнения двухфазной модели имеют вид [c.45]

В своей простейшей форме эта модель была выдвинута первоначально Орочко [731 и развита впоследствии английскими [33 ] и японскими [74] исследователями. Согласно этой модели, при и > кр весь избыток газа проходит через слой в виде пузырей, а через раздвинутую этими пузырями плотную фазу проходит с той же скоростью р. как и при начале псевдоожижения. [c.75]

Установки каталитического крекинга с реакторными блоками использующими псевдоожиженный слой твердого микросфериче ского катализатора, получают преимущественное развитие и яв" ляются наиболее перспективными для крупнотоннажных производств. Устойчивая турбулизация двухфазной системы в псевдоожиженном (кипящем) слое обеспечивает интенсивную тепло-п массопередачу между фазами и постоянство температур во всем объеме слоя. Изотермичность и высокая теплопроводность псевдо-ожиженного слоя способствует стабильности химических реакций между реагентами. Благодаря увеличению поверхности соприкосновения межфазные процессы идут с высокими скоростями. Конструктивное исполнение реакторных блоков каталитического крекинга обусловливается химизмом процесса, а также условиями фазового взаимодействия реагентов с катализаторами —давлением и температурой. Реакторные блоки установок с крупно-гранулированным катализатором значительно уступают по своим технико-экономическим показателям блокам с кипящим слоем микросферического катализатора, особенно блокам, в которых используются лифт-реакторы с полусквозными потоками двухфазных систем, где конверсия происходит в прямоточной восходящей части аппарата. Несложная система циркуляции микросферического катализатора, а также большая гибкость по перерабатываемому сырью позволяют создавать реакторные блокн каталитического крекинга единичной мощности до 4,0 млн. т/год. [c.388]

Например, очень интенсивно проходит обжиг колчедана в псевдоожиженном слое благодаря малым размерам частиц, интенсивному перемешиванию газовой фазы и развитой поверхности твердого реагента, обеспечивающих высокую скорость внутрифаз-ного массопереноса. В колоннах синтеза аммиака в качестве катализатора используют гранулы губчатого железа, имеющие высокую удельную поверхность. [c.270]

Скорость жидкости, при которой достигается равномерное псевдоожижение, является важным гидродинамическим параметром ТПС, Однородность свойств ТПС по всему объему реактора оправдывает применение квазиго -могенной модели для его математического описания. Чем ближе ТПС к режиму равномерного псевдоожижения, тем справедливее его аналогия с двухфазной системой газ-псевдожидкость. Кроме того, можно предположить, что именно режим однородного псевдоожижения будет наиболее благоприятным для процессов межфазного массопереноса, так как мелкие размеры пузырей газа при высоком его содержании в слое обеспечивают развитую поверхность контакта фаз на границе газ-жидкость. [c.116]

Шсевдоожиженне является одним из наибОоТее прогрессивных методов осуществления гетерогенных технологических процессов с твердой фазой. В последние годы этот метод получил весьма широкое распространение в химической, нефтеперерабатывающей, горнорудной, металлургической, строительной, пищевой и других отраслях промышленности, что обусловлено рядом его несомненных достоинств. Наряду с внедрением в промышленную практику проводятся обширные исследования по изучению общих закономерностей псевдоожиженного состояния и отдельных особенностей конкретных процессов одновременно разрабатываются принципы аппаратурного оформления технологических процессов в псевдоожиженном слое. Результаты многочисленных работ в этой области опубликованы в периодических изданиях и тематических сборниках, а также в виде авторских свидетельств и патентов. Среди них значительное место занимают работы советских ученых, внесших большой вклад в дело развития теории и практики псевдоожижения. Эти работы в значительной степени способствовали выяснению ряда важных вопросов псевдоожиженного состояния и внедрению метода псевдоожижения в промышленную практику. [c.9]

Если же ожижающим агентом является капельная жидкость, а не газ, то после спокойного псевдоожижения слой постепенно расширяется вплоть до размывания свободной поверхности и уноса частиц. В этом случае, как правило, не образуется ни слоя с барботажем пузырей, ни тем более слоя с поршнеобразованием, даже при ведении процесса в узких и длинных трубках. Кроме того, при псевдоожижении капельными жидкостями слабее выражено движение частиц, но ярче проявляется их сепарация вдоль слоя (по размерам, удельным весам). На схеме, составленной П. Ребу [344] (рис. 1-2), представлены фазы развития псевдоожиженного слоя. [c.23]

В этих работах впервые сделана попытка сформулировать уравнения гидромеханики псевдоожиженного слоя и проанализировать, на их основе движение пузырей, а т5акже развитие возмущения в псевдоожиженном слое. К настоящему времени число опубликованных результатов исследований, посвяш енных развитию этого строгого подхоДа к анализу движения фаз в псевдоожиженном слое, стало уже весьма значительным. Авторы данной монографии ставили своей целью систематически изложить основные результаты, полученные в области теоретической гидромеханики псевдоожиженного слоя с тем, чтобы существенно облегчить задачу ознакомления с ними широких кругов химиков-технологов и способствовать тем самым активному использованию этих результатов при моделировании типовых процессов химической технологии в псевдоожиженном слое и разработке методов их расчета. Вопросы гидромеханики псевдоожиженного слоя излагаются в книге с той степенью подробности, которая позволяет читателю обходиться без привлечения специальной литературы по механике. [c.8]

Перейдем к рассмотрению вопроса о замыкающих соотношениях для уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя. Наиболее естественным путем решения этой проблемы было бы использование некоторых известных методов замыкания, разработанных в гидромеханике многофазных сред. Например, при замыкании уравнений механики концентрированных суспензий часто используется полуэмиирическая ячеечная модель взаимодействия частиц (5, 14—17]. При таком подходе возмущение, вносимое в поток каждой частицей, предполагается локализованным в пределах объема жидкости, непосредственно окружающего частицу (в пределах ячейки). Обычно рассматривают сферические ячейки. Дополнительная неопределенность в данной модели связана с выбором зависимости радиуса ячейки от объемной концентрации частиц и граничных условий на поверхности ячейки. Помимо ячеечной модели, в последнее время получил развитие подход, основанный на использовании представлений теории самосогласованного поля [18]. Однако для замыкания уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя (т. е. построения- выражений для неизвестных членов, входящих в данные уравнения) подобные подходы до настоящегб времени почти не использовались. Это связано с необходимостью учета в уравнениях гидромеханики псевдоожиженного слоя хаотического движения фаз, а также с тем, что диапазон чисел Рейнольдса (рассчитанных по диаметру твердой частицы) для псевдоожиженного слоя весьма широк. Например, для относительно крупных частиц число Рейнольдса может меняться от единицы до нескольких сотен, что затрудняет аналитическое исследование взаимодействия несущей фазы и твердых частиц. Учет хаотического движения твер- дых частиц и построение выражений для неизвестных членов в уравнециях гидромеханики возможен в рамках статистической теории псевдоожиженного слоя, которая будет излагаться в [c.11]

Следует отметить также работу [25], в которой нелинейные уравнения гидромеханики псевдоожиженного слоя используются для численного моделирования движения фаз в псевдоожиженном слое. Однако, несмотря на некоторые успехи в использовании йелинейных уравнений для анализа развития возмущений в псевдоожиженном слое, нелинейная теория развития возмущений, которая позволила бы предсказывать возникающие в результате роста возмущений нестационарные поля гидромеханических переменных, еще не создана. При разработке такой теории могут оказаться полезными упрощенные варианты уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя, например уравнения, полученные в работе [82]. [c.99]

Как уже отмечалось в предыдущем разделе, в псевдоожиженном слое могут развиваться крупномасштабные циркуляционные движения фаз. Изложенная выше теория конвективной неустойчивости псевдоожиженного слоя, основанная на использованип линеаризированных уравнений гидромеханики, позволяет предсказать возможность возникновения циркуляционных течений в псевдоожиженном. слое и описать начальный этап развития таких циркуляционных течений. Однако при достаточно больших значениях амплитуд возмущенных значений гидромеханических характеристик нелинейными членами в уравнениях гидромеханики пренебречь уже нельзя и необходимо рассматривать нелинейную задачу. [c.108]

В настоящее время известны три основных подхода к теоретическому описанию движения газовых пузырей в псевдоожиженном слое, развитых в работах Дэвидсона [97], Джексона [19, с. 22 J и Мюррея [21, 1965, т. 22]. Сопоставление этих подходов было дано Джексоном [32, с. 74] (см. также [63]). Все они основываются на изложенных выше допущениях. Общая черта этих подходов — одинаковое описание поля скоростей твердой фазы в качестве поля скоростей твердой фазы используется поле скоростей для потенциального потока несжимаемой жидкости. Поле скоростей газовой фазы и полё давления газа описываются в рамках этих трех подходов различным образом. [c.119]

Таким образом, дальнейшее развитие теории типовых химико-технологических процессов-в псевдоожиженном слое должно идти по пути использования строгих результатов гидромеханики псевдоожиженного слоя, позволяющих учесть влияние особенностей движения фаз в слос на эти процессы, [c.212]

Как уже говорилось выше, на процессы переноса тепла или массы в псевдоожиженном слое может существенно влиять тепло-или массообмен газовых пузырей с пЛотной фазой слоя. При анализе массообмена газового пузыря с плотной фазой слоя также возникает целый ряд проблем. В качестве примера укажем на проблему учета влияния химической реакции в плотной фазе слоя на массообмен пузыря с плотной фазой. Теоретический анализ процесса массообмена между газовыми пузырями и плотной фазой псевдоожиженного слоя представляет собой весьма сложную задачу в силу того, что на этот процесс оказывает влияние весьма большое число- явлений различной физической природы. Поэтому имеющиеся в литературе математические модели массообмена газовых пузырей с плотной фазой слоя нередко противоречат одна другой. Это связано с тем, что в различных моделях учитываются какой-либо один механизм массообмена и не учитываются другие. Одним из направлений дальнейшегб" развития теории переноса в псевдоожиженном слое является построение физически обоснованной модели тепло- и массообмена газовых пузырей с плотной фазой, учитывающие все механизмы, вносящие существенный вклад в массообмен. [c.253]

Известен режим вертикального пневмотранспорта пылевидного материала (катализатор) при низких скоростях. При этом режиме скорость газа превышает таковую при псевдоожижении, но она ниже той, которая создает развитой режим двухфазного восходящего потока. Этот поток получил название полусквозного [33]. При таком потоке существует общее восходящее движение твердой фазы, но наблюдается интенсивное продольное перемешивание, хотя и менее значительное, чем в псевдоожиженном слое. [c.140]

Между тем при развитии струи в псевдоожиженном слое происходит утечка газа в результате обмена количеством движения. Утечка может быть и из пузыря при его подъеме в слое. Разрушение пузырей, не достигающих верхней поверхности слоя, будет приводить к появлению локальных мест с большой пористостью и, наоборот,— к образованию локальных уплотнений слоя у поверхности пузыря при его подъеме и т. д. При значительном развитии струйного движения в псевдоожиженном слое газ — твердые частицы области с увеличенной пористостью сливаются, что приводит к изменению форлш образуемых факелов струи вследствие резкого уменьшения плотности слоя, и в этих условиях пузыри не образуются. Это подтверждают данные наблюдений течения газа в слоях с низкой концентрацией твердой фазы [5[. [c.42]

Исследование структуры осредненных движений фаз в псевдоожиженном слое не позволяет построить полное строго детерминированное описание кинематики движения частиц и газа в слое, так как различные гидродинамические флуктуации являются неотъемлемой особенностью динамики фаз в псевдоожиженном слое. В связи с этим важной задачей экспериментального и теоретического исследования гидродинамики псевдоожиженного слоя является определение основных статистических характеристик стохастических процессов изменения скоростей движения фаз и, в частности, исследование кинетики развития типичных флуктуаций [10, 24, 25]. В теории стационарных случайных процессов в качестве одной из основных статистических характеристик стохастического процесса рассматривается или автокорреляционная функция, или функция спектральной плотности. Обе эти характеристики в принципе содержат одну и ту же информацию об особенностях рассматриваемого стохастического процесса. Автокорреляционная функция характеризует степень изменчивости стохастического процесса в различные моменты времени и тем самым может служить инструментом анализа кинеттси развития флуктуаций в псевдоожиженном слое. Функция спектральной [c.154]

Таким образом, как показывает проведенное исследование, твердая фаза псевдоожиженного слоя имеет свойства, типичные для псевдопластиков, и кривые течения твердой фазы в режиме развитого псевдоожижения могут быть описаны с достаточной степенью точности уравнением вида [c.176]

Для раздельного анализа трех стадий массопереноса в псевдоожиженных системах массообмен между стенкой и слоем (раздел I), а также между твердыми частицами и ожижающим агентом (раздел II), следует рассматривать в отсутствие сегрегации фаз (т. е. газовых пузырей). Это можно осуществить кепериментально, так как для развития газовых пузырей необходима некоторая конечная высота слоя. В жидкостных псевдоожиженных системах дискретная фаза (пузыри) образуются на высоте , превышающей 0,5—1м при газовом псевдоожижении пузыри заметных размеров ( с1р) присутствуют уже на высоте 0,2 м. Таким образом, данные по масообмену могут быть получены как в отсутствие пузырей (однородное псевдоожижение), так и а тех случаях, когда дискретная фаза оказывает влияние на скорость массопереноса (неоднородное псевдоожижение). В разделах I и II мы будем рассматривать только однородные псевдоожиженные системы неоднородные будут основной темой последующих разделов. [c.377]

Реакторы смешения. Реакторы такого типа могут быть выполнены либо как аппараты с неподвижным слоем катализатора,и с интенсивной циркуляцией газа через слой, либо как аппараты с развитым псевдоржижением катализатора. Ни одна из этих конструкций не обеспечивает эффекта полного перемешивания вещества, т. е. постоянства его концентрации в объеме реактора. В первой конструкции однородность концентрации тем выше, чем меньше скорость реакции и больше кратность циркуляции. Во второй конструкции при развитом псевдоожиженйи происходит интенсивное перемешивание газа и частиц, но лишь в плотной фазе слоя в то же время часть газа проходит через слой в виде пузырей и практически не смешивается с остальной массой газа. [c.123]