Капельные жидкости вязкость

Причины различного влияния температуры на вязкость капельных жидкостей и газов, а также отмеченного характера влияния давления на вязкость последних обусловлены тем, что вязкость газов имеет молекулярнокинетическую природу, а вязкость капельных жидкостей в основном зависит от сил сцепления между молекулами. [c.27]

Для капельных жидкостей коэффициент теплопроводности с увеличением температуры увеличивается, а динамический коэффициент вязкости — уменьшается. Простых степенных аппроксимаций для этого случая нет. [c.11]

Вязкость характеризует сопротивление жидкости смещению ее слоев и является одним из основных физических свойств жидкостей. Вязкость жидкостей, как правило, уменьшается с повышением температуры вследствие увеличения расстояния между молекулами из-за ослабления сил притяжения между ними. Кроме того, с ростом температуры уменьшается ассоциация молекул капельных жидкостей. [c.37]

Напомним, что в молекулярно-кинетической теории газов показано, что коэффициент вязкого трения идеальных газов пропорционален произведению средней скорости теплового движения молекул и средней длины свободного пробега молекул. Однако для капельных жидкостей и неидеальных газов значения коэффициентов вязкого трения не могут быть получены из теоретических соображений и их значения определяют по опытным данным. Экспериментальные измерения показывают, что большинство капельных жидкостей типа воды, не слишком концентрированных водных растворов, органических растворителей и т. п. при комнатных температурах имеют значения вязкостей примерно в 50 раз большие, чем вязкости большинства газов и паров. У капельных жидкостей вязкости уменьшаются по мере повышения температуры, а у газов и паров, наоборот, значения коэффициентов вязкого трения с ростом температуры увеличиваются. [c.34]

В гидравлике — разделе прикладной механики, из> чающем законы равно весия и движения жидкостей, — под термином жидкость> понимают как собственно жидкости, так и газы. При рассмотрении ряда теоретических вопросов используется представление о гипотетической, так называемой идеальной жидкости — абсолютно несжимаемой под действием давления, не изменяющей своего объема с изменением температуры и не обладающей внутренним трением между частицами. Реальные жидкости, подразделяемые на капельные и упругие, в той или иной мере сжимаемы и обладают вязкостью. Капельные жидкости (собственно жидкости) почти полностью несжимаемы, коэффициент их температурного расширения мал. Упругие жидкости (газы) характеризуются значительной сжимаемостью и относительно большим коэффициентом температурного расширения. Необходимо отметить, что движение жидкостей и газов подчиняется одним и тем же законам лишь до тех пор, пока скорость газа меньше скорости звука.— Ярил. ред. [c.11]

Заметим, что при изучении явления перемешивания твердой фазы в псевдоожЕ-женном слое (эффективные значения вязкости, коэффициента диффузии, теплопроводности, температуропроводности) многие исследователи базируются на дифференциальных уравнениях, принятых для капельных жидкостей. [c.479]

В системе СГС единицей кинематической вязкости является стокс (Ст), равный 1 см /с, а единица, в 100 раз меньшая, называется сантистоксом (сСт). С повышением температуры вязкость капельных жидкостей уменьшается, а газов увеличивается. Давление оказывает незначительное влияние на величину вязкости п обычно может пе приниматься во внимание. [c.30]

У капельных жидкостей вязкость почти не зависит от давления, но значительно уменьшается при повышении температуры. Типичный характер функции (1=/(0 для капельных жидкостей представлен на рис, 4-1. [c.128]

Менее благоприятно складывается обстановка в случае движения капельных жидкостей, вязкость которых является сильной, и притом весьма сложной, функцией температуры. В этих условиях обоснование роли температурного фактора как аргумента обобщенных уравнений перестает быть справедливым. Для преодоления этой трудности в обобщенное уравнение, [c.176]

Для газов число Пр а. 1 л ,. //ав-ляет порядка 1, а для капельных жидкостей — порядка 10 . Отсюда еле-дует, что профили скоростей и концентраций в однофазном газовом потоке будут совпадать, в то время как в жидкости влияние вязкости будет сказываться сильнее, чем молекулярной диффузии, и поэтому профиль концентраций будет более вытянутым. [c.201]

Вязкость капельных жидкостей с повышением температуры уменьшается, вязкость газов увеличивается. Изменение вязкости в зависимости от давления незначительно и обычно не учитывается (исключая область весьма-высоких давлений). [c.127]

Вычисления по (П1.42) эффективной вязкости кипящего слоя показали, что значения (Аэфф для систем, псевдоожижаемых капельными жидкостями, практически те же, что и при псевдоожижении газами, и изменяются по тому же закону с расширением слоя и с изменением плотности слоя р л = Рт (1 — о) + Рж о (для газов второе слагаемое р ео было пренебрежимо мало и не играло существенной роли). [c.165]

Вязкость капельных жидкостей колеблется в широких пределах. Так, при комнатной температуре вязкость воды составляет —1 спз, а вязкость глицерина — около 1500 с з. Вязкость газов значительно ниже например, вязкость воздуха приблизительно в 50 раз меньше вязкости воды. [c.27]

Вязкость капельных жидкостей значительно снижается с возрастанием температуры. Вязкость газов, наоборот, увеличивается с ее повышением. При умеренном давлении вязкость газов практически от него не зависит, однако, начиная с некоторого давления, возрастает при его увеличении. [c.27]

Значения вязкостей капельных жидкостей и газов приводятся в справочной литературе, но могут быть определены также для чистых веществ и их смесей расчетным путем . [c.27]

Вязкость оказывает существенное влияние на режимы течения жидкостей и на сопротивления, возникающие при их движении. Поэтому интенсификация многих гидродинамических, а также тепловых и массообменных процессов часто достигается при уменьшении вязкости среды, например путем повышения температуры капельных жидкостей. [c.28]

Для газов плотность примерно на три, а вязкость на 1,5—2 порядка ниже, чем для капельных жидкостей. Так, при нормальных температурах = 1000 кг/л , Р озд [c.42]

Вязкость можно рассматривать как функцию трения молекул друг друга, зависящего от их строения и пространственного расположения. Поэтому изменение температуры жидкости существенно влияет на величину вязкости. Вязкость капельных жидкостей сильно уменьшается с повышением температуры и тем быстрее, чем выше величина вязкости вязкость газов, наоборот, с возрастанием температуры увеличивается. [c.32]

Рис. Ь1. К характеристике вязкости капельных жидкостей

Вязкость капельной жидкости определяется ее физико-химическими свойствами. С ростом величины молекулы, т. е. с уменьшением ее подвижности при данной температуре, вязкость увеличивается, что особенно наглядно проявляется при рассмотрении гомологических рядов углеводородов (алканов, алке-нов, цикланов и т. д.). Полную аналогию в этом отношении представляет псевдоожиженный слой, вязкость которого при данной скорости ожижающего агента возрастает с увеличением размера и удельного веса частиц и находится в зависимости от таких свойств, как форма и состояние поверхности частиц. [c.372]

Из всех допущений, принятых при выводе уравнения (9.19) для среднелогарифмической разности температур, самым далеким от действительности является допущение о постоянстве коэффициента теплопередачи и. При теплообмене между двумя капельными жидкостями вязкость горячей жидкости по мере ее движения по каналу и охлаждения постепенно увеличивается. Вязкость холодной жидкости, движущейся в противоположном направлении, напротив, с нагреванием уменьшается. При заданных разностях температур на горячем конце Г1— 2 и на холодном конце 2— 1 значения Ао и /1 (5,-/5) изменяются по длине трубы, в результате чего и на горячем конце значительно выше, чем на холодном. Колберн [7] решил задачу для случая переменных значений и, приняв допущение о линейном изменении и при изменении температуры, и получил выражение для действительной разности температур. Отношение А лог при постоянном 11 и действительной разности температур при переменном и использовалось затем для установления коэффициента теплопередачи, который является действительно средним коэффициентом, а не среднеарифметическим. Предположим, что [c.310]

В отличие от капельных жидкостей вязкость газов увеличивается с повышением температуры. Эта зависимость довольно точно характеризуется формулой Сатерлэнда [c.26]

Псевдоожиженным системам, подобно капельным жидкостям, свойственнв сопротивление течению, обусловленное вязкостью, которую в данном случае можно назвать тажущейся вязкостью (в дальнейшем эту кажущуюся вязкость для простоты будем называть просто мязкостью ). [c.228]

От указанных недостатков в значительной мере свободен частотный метод определения вязкости псевдоожиженных систем, разработанный и реализованный в МИТХТ [2, 3]. Он состоит в наложении на псевдоожиженную снстему неустановившегося (но квазистационарного) возмущающего воздействия (предпочтительнее — медленных гармонических колебаний). Здесь возможно возвратно-поступательное движение двух плоских пластин или вращательное (реверсивное) движение соосных цилиндров с исевдоожижен-ным слоем между пластинами или цилиндрами. Как частный случай, наиболее удобный на практике, может быть использован одиночный цилиндр. Теоретический анализ позволил получить амплитудно-фазовые характеристики, по измеренным локальным значениям которых можно рассчитать кажущуюся вязкость псевдоожиженной системы или истинную вязкость капельной жидкости. Поскольку использование амплитудно-частотных характеристик связано с необходимостью предварительной калибровки прибора, вязкость псевдоожиженного слоя практически определяли по фазово-частотыым характеристикам, получаемым при размещении в слое миниатюрных тензодатчиков (их калибровка не требуется) на фиксированных расстояниях от оси цилиндра. По осциллограммам с тензодатчиков легко найти запаздывание одних слоев системы относительно других и рассчитать кинематическую вязкость псевдоожиженного слоя. — Доп. ред. [c.230]

Эффективная вязкость псевдожидкости значительно выше, нежели жидкостей, для которых коэффициент расхода близок к 0,6 (вода и м.). Для более вязких жидкостей коэффициент расхода может оказаться шш(е 0,5 тогда кинетическая энергия струн такой капельной жидкости при истечшни будет ниже, чем струи псевдоожиженного материала. — Пргм. ред. [c.577]

Рассмотрим, наконец, теплоотдачу при поперечном обтекании труб В этом случае процесс теплоотдачи имеет ряд особенностей, которые о ьяс няются гидродинамической картиной движения жидкости вблизи поверх ности труб. Опыт показывает, что плавный безотрывный характер обтека ния труб имеет место только при очень малых числах Рейнольдса (Ке < 5) При больших числах Ке, характерных для практики, обтекание труб всегда сопровождается образованием в кормовой части вихревой зоны, что в сильной мере отражается и на теплоотдаче. При этом коэффициент теплоотдачи в наибольшей степени зависит от скорости набегающего потока, плотности и теплопроводности и в меньшей степени от теплоемкости и вязкости жидкости. Кроме того, коэффициент теплоотдачи существенно зависит от температуры жидкости, температурного напора и направления теплового потока. При нагревании капельной жидкости значение коэффициента теплоотдачи всегда вьш1е, чем при охлаждении. [c.187]

В последние десятилетия большое гсромышленное значение приобрели процессы взаимодействия газов и жидкостей с твердыми зернистыми материалами, при проведении которых твердые частицы приобретают подвижность друг относительно друга за счет обмена энергией с взвешивающим потоком. Такое состояние зернистого материала получило название псевдоожиженный слой вследствие внешнего сходства с поведением обычной капельной жидкости псев-дг)ожиженный слой принимает форму вмещающего его аппарата поверхность псевдооихи/кеиного слоя (без учета всплесков) горизонтальная. Одновременно обнаруживаются и другие свойства, аналогичные свойствам жидкости — текучесть, вязкость и поверхностное [c.109]

Коэффициент динамической вязкости для капельных жидкостей очень слабо зависпт от давления и довольно быстро убывает прц увеличении температуры. Так как в капельной жидкости [c.279]

Вязкость капельных жидкостей зависит от температуры, умёнЬ-шаясь с увеличением последней (рис. 1.3). Что же касается газов, то их вязкость, наоборот, с увеличением тем- см /с л) смУсел [c.13]

Термическое сопротивление капли может быгь существенно снижено за счет конвекции внутри капли. Такая конвекция в особенности интенсивна, если омывающая каплю жидкость также является истинной (капельной) жидкостью этот процесс достаточно подробно изучался применительно к жидкостной экстракции [2.61, 2.64]. В каплях, движущихся в газообразной среде, конвекция в качественном отношении развивается аналогично, в ко-личественном отличается меньшей интенсивностью главным образом из-за менее благоприятного отношения вязкостей сплошной и диспергированной сред. В [2.61] сообщается, что внутренняя циркуляция жидкости в капле оказывает слабое влияние на испарение чистой жидкости, однако ее влияние существенно при абсорбции или десорбции слаборастворимого газа (нащример, абсорбция СО2 падающими каплями воды размером 5 мм протекает на [c.126]

Поскольку кругп1ые пузыри стремятся двигаться с большей скоростью, видимо, для каждой дайной системы существует предельный (максимальный) размер пузыря Dem, определяемый соотношением скоростей витания частицы и внутренней циркуляции газа (жидкости) в пузыре. В слоя.х нз крупных частиц величина Wb больше, поэтому в них выше устойчивость крупных пузырей. Заметим, что с позиций рассматриваемой теории понятно, почему добавление мелких частиц в слой крупных частиц заметно улучшает однородность псевдоожижения (см. ниже). В капельных жидкостях величина при прочих равных условиях обычно на два порядка ниже, чем в газах, поэтому крупные пузыри при восходящем движении в капельных жидкостях оказываются неустойчивыми. Такие пузыри в жидкостях могут существовать лишь в условиях достаточно больших величин Шв (например, для крупных или тяжелых частиц). Увеличение вязкости, а также удельного веса ожижающего агента, естественно, приводит к получению более однородных систем вследствие уменьшения размера пузырей. Высказанные положения иллюстрируются данными табл. 1.1, 1.2 и 1.3. [c.36]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология