Модель плоская

Было предложено несколько теорий образования ДЭС, из которых наиболее известными являются модели Гельмгольца (так называемая модель плоского конденсатора) и модель Гуи-Чепмена. Современные представления о структуре ДЭС базируются на теории Штерна, согласно которой противоионы находятся в двух положениях одна их часть образует адсорбционный слой (так назы- [c.71]

Модель плоского реактора, состоящая из трех частей, представлена на рис. 1. Газ, проходящий через реактор, считается несжимаемым [c.69]

Модельные представления о строении двойного слоя на границе электрод — раствор развивались в течение длительного времени. Первая работа относится к 1853 г., когда Г. Гельмгольц для описания границы между электродом и раствором предложил модель плоского конденсатора. Согласно теории Гельмгольца, к слою зарядов на металле жестко притянуты ионы противоположного знака, так что двойной слой представляет собой своеобразный плоский конденсатор с очень малым расстоянием между его обкладками (порядка диаметра молекулы воды). Эта теория предсказывала правильные по порядку величины емкости двойного слоя, объясняла форму электрокапиллярных кривых, но не могла объяснить зависимости емкости и пограничного натяжения от концентрации электролита и температуры. [c.162]

Рассмотрим теперь, согласно Дерягину, количественную интерпретацию сил отталкивания, на основе расклинивающего давления для наиболее простой модели— плоских тел, применимой к случаю не слишком малых частиц. Пусть две бесконечно большие параллельные, одинаковые пластины сближаются в растворе электролита, сообщающемся с резервуаром (рис. 97). Если двойные слои перекрываются, то ни один из них не достигает полного развития, а следовательно потенциал ф(л ) между пластинами нигде не достигает нулевого значения, отвечающего раствору в резервуаре. Минимальное его значение г зА, будет, по соображениям симметрии, посередине, на расстоянии h = Hj2 от каждой поверхности. Таким образом, при х = h d /dx — 0. [c.248]

Плоский ДЭС определяется условием Л > б. Если больше б на порядок, то, согласно представлениям раздела-ХП. 2, для 10- н. раствора 1 — 1-электролита 6 = 10- см, а для 10-2 ц раствора б = 3-10 см таким образом, модель плоского ДЭС для многих дисперсных систем справедлива. [c.240]

Рассмотрим процесс вытеснения нефти водой пз модели плоско-радиального пласта (рис. 1). [c.126]

МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ПЛОСКОЙ ЦЕНТРОБЕЖНОЙ ЗОНЫ СЕПАРАЦИИ [c.119]

Теоретическое рассмотрение этого вопроса содержится в работе [17]. В ней построена математическая модель плоского движения вязкого газа в цилиндре машины в тактах с переменной массой газа, основанной на интегрировании системы уравнений [c.115]

Нагнетание (выпуск). В конце п. 6 было изучено движение газа в камере сжатия компрессора при нагнетании на модели плоского цилиндра . Такое рассмотрение позволяет сделать лишь качественную оценку мгновенной локальной интенсивности теплоотдачи в тех случаях, когда использование точных решений затруднено или не оправдано из-за качества исходной информации. Построим общее выражение для компонент вектора скорости в цилиндре компрессора в процессе нагнетания, которое содержит, по существу, все возможные конструктивные оформления вектора скорости ф = ф (г, 6, 2) (0 — азимутальный угол, —я с 0 с я) и записываем уравнение неразрывности в цилиндрической системе координат, связанной с центром днища крышки, [c.139]

Для расчета коэффициента 21 используем уравнение тепла переноса (Х.80) применительно к той же модели плоской щели [c.334]

Вопрос о том, какая модель соответствует ДСК-электроду (модель идеально плоской поверхности или модель идеально пористого тела), решается числом пор, которые сообщаются с поверхностью и глубина которых мала по сравнению с глубиной проникновения тока. Если число этих пор велико по сравнению с числом глубоко проникающих пор, то оправдывается модель плоской поверхности с большой шероховатостью поверхности в противоположном случае действительному состоянию скорее соответствует модель идеально пористого тела. [c.274]

Сила поля, а следовательно, и потенциал также изменятся по сравнению с моделью плоского конденсатора. В случае диффузного слоя только часть силовых линий заканчивается в ближайших противо-ионах, а остальные проникают в глубину раствора некоторые из них достигнут и наиболее удаленных противоионов. Поэтому сила поля не постоянна, а постепенно спадает до нуля в объеме раствора. Это же справедливо и для потенциала ср. [c.72]

Даже простейшая модель двойного электрического слоя — модель плоского конденсатора — позволяет построить удовлетворительную теорию электрокинетических явлений. Рассмотрим кратко в качестве примера теорию электроосмоса. [c.80]

Физические свойства слоя эмульгатора, адсорбированного на поверхности раздела масло — вода, влияют на реологические свойства эмульсии, ее стабильность. Эти проблемы обсуждаются в других разделах книги. Сведения об адсорбции или ориентации молекул эмульгатора получают при изучении модели плоской поверхности раздела масло — вода, которую можно рассматривать как поверхность шарика с бесконечно большим диаметром. Основной принцип таких методов — определение площади, занимаемой каждой адсорбированной молекулой, при изменении давления на поверхности пленки. [c.182]

Основной моделью, рассматриваемой при выводе расчетных зависимостей, является модель плоского приварного фланца. Расчет фланцев приварных в стык с втулкой производят на основе тех же зависимостей с введением дополнительных допущений, о которых будет сказано ниже. [c.78]

Следует отметить, что основные закономерности трансвлияния, рассматриваемые обычно на модели плоских квадратных комплексов, справедливы и для октаэдрических комплексов. Это было наглядно показано Ингольдом и сотр. [38] на примере реакций замещения [c.77]

Хотя Гельмгольц и прямо заявляет о диффузном характере двойного слоя, он все же использует в своих вычислениях модель плоского конденсатора. Теория распределения заряда потенциала в диффузном слое принадлежит Гуи. Распространенная фор-мула для вычисления толщины двойного слоя вытекает также из теории сильных электролитов Дебая — Гюккеля. Поэтому ее обычно называют формулой Дебая — Гюккеля. [c.159]

Рис. 5.10. Модель плоской границы термоупругого мартенситного кристалла в случае превращения с одной границей раздела

Для описания этих спектров применяются различные модели. Известна, например, статистическая модель спектра излучения, или модель узкой полосы, параметры которой находятся из эксперимента или рассчитываются квантово-механическим методом [6.25-6.27]. Однако, вследствие достаточной сложности, использование этой модели непосредственно в расчетах энерготехнологических агрегатов представляет еще заметные трудности, хотя в определенных упрощенных условиях (например, для модели плоского слоя газов) сравнительные исследования различных моделей спектров излучения проводятся [6.2]. [c.543]

Влияние характеристик факела при его различном расположении относительно кладки и нагреваемого материала часто изучают на модели плоского слоя излучающей среды (газ, сажистые частицы), заключенного между двумя бесконечными пластинами, одна из которых представляет поверхность кладки, вторая — поверхность материала. При этом часто для упрощения задачи принимают, что радиационные свойства слоя (спектральные и интегральные коэффициенты поглощения) по толщине слоя остаются постоянными. Наиболее близко к модели плоского слоя приближаются современные печи с движущимся металлом, имеющие большую ширину (до 12-15 м) и очень большое отношение ширины к высоте печи (В/Я> 10). [c.587]

Первая расчетная схема предусматривает модели плоского и линейного мгновенных источников. [c.192]

Экспериментальные значения длины волны Х,1 максимума полосы поглощения для аквокомплекса [Си +] 7,9-10 м, аминокомп-лекса [Си +] в водном растворе 5,9-10- м и в жидком аммиаке 6,4-10 7 м. Сравнивая их с расчетными данными, приведенными в приложении I, видим, что совпадения имеют место лишь в случае модели плоского квадрата (в интервале значения ц от 10,02-10 до 16,7- Ю Зо Кл-м) и отчасти для модели пирамиды с квадратным основанием. Этот пример также иллюстрирует возможности структурного анализа по электронным спектрам поглощения в химии координационных соединений. [c.183]

Модель плоского ротатора может быть использована для расчета энергетических уровней и волновых функций катако-нденсированных углеводородов, общая формула которых С41+2 Н2,+4, t=, 2, 3,. ... При этом связями между атомами [c.23]

Наиболее крупная модель резервуара объемом 20 тыс. м представлена цилиндром диаметром 9,15 м, высотой 2,65 м, толщиной листов внутренней (основной) оболочки 2 и 2,5 мм, наружной - 2 мм. Днище модели плоское, а покрытие — сферическое, ребристое. На этой модели было проведено испытание стенки на осевое сжатие под действием веса воды. Для предотвращения разрушения стенки вокруг модели были установлены (с зазором около 100 мм) стойки со штырями, которые проходили через отверстия планок, приваренных к верхнему контуру стенки. Испытание дало возможность определить нижнее и верхнее критические напряжения в стенке и соответствующий коэффициент С, зависящий от отношения радиуса г к толщине стенки Г. По окончании испытания и слива воды с крыши деформированная стенка была восстановлена и вновь испытана на равномерное внешнее давление под действием вакуума (разрежения) в резервуаре. Стенка была испытана до появления волнообразования от потери устойчивости. Число волн оказалось равным числу, получаемому из формулы Мизеса [27] для минимума внешнего давления q. Затем стенка была восртановлена, и проведено ее испытание на совместное воздействие осевого сжатия и равномерного внешнего давления. [c.61]

Следующий рисунок (8, в) относится к случаю настолько сильной специфической адсорбции противоионов, что 1131-потенциал становится по знаку противоположным знаку полного падения потенциала ф. Такое изменение знака т гпотен-циала, естественно, приводит к тому, что разность ф—11з1 цо абсолютному значению становится больше, чем ф-потенциал. В случае же, представленном на рис. 8, б, реализуется распределение ионов у поверхности электрода, отвечающее модели плоского конденсатора, когда полное падение потенциала совершается в пределах гельмгольцевской плоскости. [c.21]

С. X. Я н г о м ( ombustion and Flame, 6, 215 (1962)) была исследована идеализированная модель плоской, цилиндрической и сферической систем и получена формула для зависимости минимальной энергии воспламенения от времени нагревания. С увеличением времени нагревания увеличивается минимальная энергия, которая должна быть подведена к воспламенителю, потому что в период, предшествующий воспламенению, становятся существенными потери энергии из зоны восиламенения, связанные с теплопроводностью и излучением. [c.255]

С другой стороны, известно [98], что металл мягких прослоек обладает меньшей длительной прочностью и меньшим сопротивлением ползучести, чем основной металл. Из сказанного можно сделать вывод, что в процессе нагрева и вьщержки при термической обработке происходят сложные процессы перераспределения напряжений, в отличие от случая образования холодных трещин, при котором собственные напряжения более стабильны. При термической обработке в случаях наличия узких прослоек в процессе ползучести возникает сложное напряженное состояние. Правильной моделью для расчетов напряженно-деформированного состояния, например, в стыковых швах является модель плоского деформированного состояния с одинаковой деформацией вдоль шва во всех точках поперечного сечения. При этом в процессе релаксации деформация может изменяться во времени в соответствии с требованием уравновешенности сил по оси ох. Для кольцевых швов (перпендикулярно их плоскости) задача может бьггь представлена как осесимметричная. [c.449]

Модель должна быть выполнена с полным соблюдением геометрического и силового подобия натуре. Места приложения нагрузок в модели должны соответствовать местам их приложения в натуре, а значения всех прилагаемых нагрузок в модели и в натуре — пропорциональны с одним и тем же для всех нагрузок коэффициентом пропорциональности. Допускаемые отклонения геометрических размеров и внешних силовых факторов в модели и в натуре должны быть согласованы в соответствии с требованиями геометрического и силового подобия. Допускается отступление от полного подобия, не приводящее к изменению напряженно-деформированного состояния в исследуемых зонах. При этом любые отступления от полного геометрического и силового подобия, в том числе замена объемной модели плоской, должны быть обоснованы в каждом конкретном случае. Для обоснования могут привлекаться как теоретическче, так и экспериментальные данные. [c.311]

Влияние строения молекул ПАВ на взаимодействие моделей плоских частиц — плоскопараллельных дисков исследовалось на примере растворов жирных кислот в углеводородных жидкостях. У растворов (содержание ПАВ от 0,01 до 0,1%) толщина остаточного слоя (невыжимающаяся из плоского [c.126]

Используя определенные выше характеристики коагуляционного контакта (/ (, дз 10 м, Н 2 — 3-10 м и для А = 10 ° Дж), по формуле (8) рассчитана величина энергии притяжения в такой системе, которая составила приблизительно 25кТ. Следовательно, рассмотренный в данной модели плоский контакт капель эмульсии действительно может существовать, причем энергии теплового движения не достаточно для его разъединения. [c.211]

Бур [951 отметил, что в модели плоского конденсатора дискретные заряды адсорбированных частиц необоснованно заменяются зарядом, распределенным на плоскости непрерывно. Учет дискретного распределения зарядов осуществлен вмодели диполь-дипольного взаимодействия, которая развита в работах Лэнгмюра [54], Бура [95] и других исследователей. Эта модель дает следующие зависимости изменения теплоты адсорбции с заполнением [c.127]

Обратимся снова к упрощенной модели плоского полимера и допустим, что малые тепловые Тголебания совершаются вблизи средних значений углов между звеньями. Пусть эти средние значения равны в о- Тогда по формуле (2.12) [c.60]

В настоящее время выявлены многие преимущества сводового отопления нагревательных печей по сравнению с обычным торцевым отоплением. В первую очередь большая равномерность нагрева, возможность форсировать нагрев с ростом тепловой нагрузки печи без у дшения равномерности нагрева. Однако при этом всегда возникает юпрос о сравнительной эффективности теплоотдачи сводового и торцевого (стержневого) факела. Эталоном можно считать настильный факел. В сравнительных расчетах принималась модель плоского слоя с заданными профилями температур (см, рис. 6.47, [c.597]

Микроскопический подход состоит в изучении свойств конкретных моделей, демонстрирующих фазовый переход. Изучены различные решеточные модели плоская и трехмерная модели Изинга, модель Гейзенберга, модель Бакстера (восьмивершинная моДеЛь), модель плоских ротаторов. Некоторые из них (плоская модель Изинга, модель Бакстера) допускают точное решение. Трехмерные решеточные модели изучались численно. Здесь накоплен весьма большой материал о поведении этих систем вблизи точек их фазовых переходов. Подробное изложение методов и результатов численного расчета и подробную библиографию читатель может найти в обзорах 1159, 160]. Основополагающая работа Онсагера [18],точные решения, найденные Бакстером [62], и численные расчеты Домба, Сайкса и др. существенно углубили наше понимание проблемы фазовых переходов. Однако эти модельные расчеты, существенно опирающиеся на конкретные свойства рассчитываемой модели, с точки зрения общей ieopии фазовых переходов скорее следует рассматривать как математический эксперимент. [c.311]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология