Неоднородное псевдоожижение двухфазная теория

Для выяснения характера расширения слоя при неоднородном псевдоожижении значительный интерес представляет математический анализ, приведенный в некоторых работах [181, 385]. Представим себе, что через слой постоянного сечения /с и высоты в рабочем состоянии (Я) газ проходит со средней скоростью т. Если исходить из двухфазной теории, то объем газа, проходящего в единицу времени через слой в виде пузырей, составляет [c.104]

О неоднородном псевдоожижении в настоящее время нет установившихся реальных представлений. По широко распространенной двухфазной теории первоначально утверждали, что при рабочей скорости ш, превышающей скорость начала псевдоожижения wo, слой всегда состоит из двух фаз — непрерывной и дискретной, причем первая находится в состоянии минимального псевдоожижения , т. е. имеет порозность Ец, а ожижающий агент проходит через нее со скоростью шо. Весь избыток газа (сверх величины Од = = пуо/с, где /с — сечение слоя) проходит через слой в виде пузырей [c.24]

По двухфазной теории моменту появления пузырей соответствует скорость ш = ы)о- Это положение является далеко не бесспорным. На рис. 2 воспроизведена приводимая И. Ф. Дэвидсоном и Д. Харрисоном [6] схема псевдоожижения стальных шариков керосином при разных степенях расширения слоя 1,5 (е = 0,6) и 2,4 (8 = 0,75). Из фотографий отчетливо видно, что при е = 0,6 псевдоожиженный слой практически однороден, хотя степень расширения Р не очень мала и, очевидно, хю > тюо- При больших значениях ау (а значит, и е) образующиеся водяные пузыри заметно нарушают свободную поверхность слоя — система становится неоднородной. [c.26]

Таким образом, в противоположность двухфазной теории возникает следующее представление о неоднородных псевдоожиженных системах. После перехода в псевдоожиженное состояние слой остается однородным, и лишь при некоторой скорости 1 . о, зависящей от свойств данной системы, в последней появляются пузыри. В системах, склонных к неоднородному псевдоожижению, приближается к 100. В практически однородных системах Шд может превышать скорость витания частиц Ш3. Системы переходного типа характеризует неравенство аУо < б < Высказанная точка зрения в общем соответствует мнению А. П. Баскакова, что однородные псевдоожи-женные системы и неоднородные, в которых ы>о, можно рас- [c.27]

Расширение неоднородных псевдоожиженных систем, согласно двухфазной теории с использованием представления о полной аналогии в движении пузырей через капельную жидкость и псевдожидкость, можно рассчитать, например, с помощью выражения, получаемого из формул, приводимых И. Дэвидсоном и Д. Харрисоном [6[ [c.35]

В работе [106] модель, использованная в [184], модифицирована для случая неоднородного псевдоожиженного слоя. Модель являлась развитием двухфазной теории [123] течения газа через псевдоожиженный слой. Каталитические частицы рассматривались в качестве отдельной фазы. Предполагалось, что температура частицы и концентрация реагента внутри нее зависят от времени пребывания частицы в системе. В отличие от [184] в работе [106] рассматривался реактор непрерывного действия по катализатору с непрерывным вводом и выводом частиц твердой фазы. Исследовано два предельных случая, в одном из которых газ в плотной фазе слоя считался идеально перемешенным, в другом рассматривался режим идеального вытеснения в газе плотной фазы. Во всех случаях газ в разбавленной фазе слоя (фаза пузырей) считался движущимся в режиме идеаль- [c.157]

Э. Рукенштейн и И. Теоряну [130] в свою очередь обработали опытные данные Чу [218], Л. Мак-Куна и Р. Вильгельма [249] по массообмену. Ими было принято, что прорывающаяся в виде пузырей доля газа совершенно не участвует в тепл - и массообмене с частицами. В результате было получено выражение для расчета коэффициента теплоотдачи в неоднородном кипящем слое. Однако это допущение противоречит современным представлениям двухфазной теории псевдоожижения, и потому полученные ими формулы нельзя считать правильными, а можно расценивать лишь как крайний случай влияния неоднородности на тепло- и массообмен в кипящем слое, при условии, что обмен между дискретной и непрерывной фазами отсутствует. [c.118]

Приведенные опыты с пузырем показывают, что непрерывная фаза в псевдоожиженном слое сжимаема и состоит из зон различной плотности вследствие локальных изменений скорости ожижающего агента в окрестности пузыря. Такое представление дополняет и уточняет высказывание Н. Хассета [45] о псевдоожиженном слое как о системе, в которой сосуществуют зоны однородного и неоднородного псевдоожижения преобладание тех или иных позволяет нам условно отнести данную систему к однородным или неоднородным. Это высказывание фактически отражает несостоятельность двухфазной теории. [c.32]

Таким образом, неоднородная псевдоожиженная система состоит как бы из трех фаз дискретной непрерывной с характерной иорозностью е зон уплотнения с иорозностью, близкой к порозности неподвижного слоя Ец (в реальных системах, естественно, не существует резкой границы между расширившимися и уплотненными зонами непрерывной фазы). Заметим, что существование зон с различной плотностью непрерывной фазы свидетельствует о неправильности ряда соотношений, следующих из двухфазной теории 16] и базирующихся на представлениях о неизменной плотности непрерывной фазы в объеме слоя. В частности, можно указать на формулы для расчета интенсивности обмена ожижающим агентом между непрерывной и дискретной фазами. [c.32]

Одной из первых работ, в основу которой была положена модель неоднородного двухфазного потока, является исследование Ривкина [58]. При построении ее на основе теории двухфазного псевдоожижения [59] автором были сформулированы следующие положения [c.35]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология