Локальное. изменение скорости во времени

С учетом вышеизложенных особенностей изучали поведение хромомарганцевых сплавов, различных плавок в морской воде. Химический состав исследованных хромомарганцевых сплавов приведен в табл. V. 5. Полученные результаты с точки зрения практики оказались интересными. Хромомарганцевые сплавы, имеющие различные технологические дефекты, подверглись локальной коррозии. Очаги коррозии на них были обнаружены через 10—15 сут с начала опыта. Скорость коррозии этих сплавов в течение 3 месяцев увеличивается, а потом затормаживается. Агрессивное действие хлор-ионов наиболее сильно проявляется в местах технологических дефектов, в то время как изменения в составе сплавов существенного влияния не оказывают. По мере повышения температуры морской воды в некоторых случаях скорость коррозии замедлялась. Это объясняется тем, что происходит отложение карбонатов кальция и магния по реакции [c.70]

Теперь предположим, что некая очень серьезная опасность заставит людей, находящихся на платформе, побежать, т. е. перейти на другой более высокий уровень скорости свободного движения, скажем, 10- 12 км/ч. Нетрудно представить, что произойдет. С одной стороны, неизбежно образование пробок и завалов, которые, если говорить конкретно о людях, могут привести к печальным последствиям. С другой стороны, в потоке возможно образование пустот, совершенно свободных от людей. Ясно, что движение пассажиров в этом случае становится неустойчивым. В чем же причина такой неустойчивости Чисто интуитивно понятно, что все дело в инерции. Именно инерция при высоком уровне скорости свободного движения не позволяет одним набрать необходимую скорость, а другим во время ее погасить или изменить направление движения, вследствие чего происходят столкновения и образуются пробки. Действительно, в данном случае имеет место инерционный механизм возникновения неустойчивости, и проявляется он соверщенно одинаково как при движении больших масс людей, так и при движении частиц в жидкостях и газах. Небольшое локальное увеличение концентрации частиц (или людей) в потоке в соответствии с законом движения Мд=ид( >) или и=и п) должно приводить к локальному уменьшению скорости их движения. Но поскольку скорость частиц, следующих за возникшим уплотнением, вследствие инерции не может при изменении концентрации измениться мгновенно, они догоняют частицы, движущиеся в уплотнении с меньшей скоростью, и, таким образом, возникшее возмущение нарастает. [c.136]

В уравнения (2.1.1) — (2.1.3) входят следующие локальные величины скорость У = (ы, и,ш) обычная и абсолютная температуры / и Г градиент статического давления р местная объемная сила рд, вызванная тяготением вязкая диссипация энергии яФ удельная мощность объемных источников тепла д" местные параметры жидкости р, Ср и термический коэффициент объемного расширения Р коэффициент теплопроводности к время т. Для краткости будем считать вязкость ц однородной и коэффициент вязкости постоянным. Позднее в частных случаях, описываемых специальными уравнениями, будет учтено изменение вязкости. Написанные выше уравнения в равной степени применимы в общем случае ламинарного, нестационарного [c.32]

Гидродинамическое перемешивание. Разброс значений истинных локальных скоростей потока приводит к тому, что время пребывания в реакторе с зернистым слоем является случайной величиной. Если на вход аппарата подать импульс трассирующего вещества, то на выходе получим более или менее размытую кривую изменения концентрации во времени, совпадающую с дифференциальной функцией распределения времени пребывания в слое. Аналогично, струя трассирующего вещества, введенная в какую-либо точку зернистого слоя, постепенно размывается по всему его сечению. Оба эти явления определяются гидродинамическим перемешиванием потока, или переносом вещества в продольном и поперечном направлениях. [c.218]

В фиксированном нерегулярно упакованном слое, состоящем из частиц неправильной формы, каналы, по которым движется поток подвижной фазы, более или менее неупорядоченны. В то время как одни каналы довольно широкие, другие могут быть сужены. В результате возможны весьма значительные локальные изменения в скорости подвижной фазы. Время, за которое различные молекулы растворенного вещества проходят действительные пути в подвижной фазе, будет различным. Это явление , также ведущее к рассеиванию мо- [c.31]

Скорость добавления осадителя должна быть настолько небольшой, чтобы в любой момент распределение полимера между фазами золя и геля не слишком отличалось от равновесного. В то же время скорость добавления осадителя должна быть настолько велика, чтобы не сказалась па результатах некоторая неустойчивость образовавшейся мутности. Из практических соображений время опыта не должно быть слишком большим. Если начальный объем раствора 50 мл, изменение скорости добавления осадителя должно быть в пределах 0,05—2,0 мл мин. К концу осаждения скорость добавления может быть больше, чем в начале процесса. Для экономии времени можно увеличивать скорость добавления осадителя в соответствии с заданной программой. В методе турбидиметрического растворительного титрования после образования осадка растворение может осуществляться быстрее, чем осаждение. Слишком большие скорости обусловят искажение кривых изменения мутности вследствие резкого замедления установления равновесия и неизбежного локального увеличения концентрации, вызывающего соосаж-дение. Важным оказывается постоянство или точная воспроизводимость скорости добавления осадителя. Этим определяется размер образующихся частиц. Скорость добавления растворенного вещества оказывается совсем не таким важным фактором. [c.173]

Что касается полупроводников, то их широкое изучение началось после опубликования теоретических работ Вильсона, Шоттки, Вагнера и Мотта и появления приборов, разработанных для нужд электронной и радиотехнической промышленности. Было обнаружено существование локальных уровней энергии, которые обусловливают не только полупроводниковые свойства, но и изменение скоростей процессов адсорбции и десорбции в гетерогенных реакциях. Используя теоретические положения, высказанные Леннард-Джонсом, де Буром и другими, удалось в настоящее время более точно сформулировать представления Тейлора об активированной адсорбции и в ряде случаев выразить их в виде количественных соотношений. [c.199]

Коррозионные диаграммы, построенные на основе представлений теории локальных элементов, удобны для качественного рассмотрения процесса коррозии и для оценки возможного влияния на него различных факторов. В то же время их использование при количественных расчетах скорости коррозии связано со значительными трудностями. Скорость коррозии определяется изменением веса образца за единицу времени, отнесенного к единице его поверхности, или (в электрических единицах) плотностью тока i. Коррозионные же диаграммы, приведенные на рис. 96 и 97, построены в координатах потенциал — сила тока (т. е. не включают в себя величины плотности тока, непосредственно характеризующей скорость коррозии). Для ее расчетов нужны поэтому дополнительные данные. Необходимо знать качественный состав корродирующего металла, чтобы выяснить, какие компоненты металла в данных условиях будут играть роль катодов и какие — анодов. Необходимо определить долю поверхности, приходящуюся на каждый катодный и анодный участок, чтобы иметь возможность определять плотность тока на любом из них. Далее требуется для всех анодных составляющих снять анодные поляризационные кривые, а для всех катодных — катодные. Это позволит найти общую скорость катодной и анодной реакций и установить наиболее эффективные анодные и катодные составляющие. Зная стационарные потенциалы, можно, суммируя все катодные и все анодные кривые, построить результативную коррозионную диаграмму, по которой можно определить максимально возможную силу тока. Предполагая, что омические потери ничтожно малы, и зная, как распределяется поверхность между анодными и катодными зонами, можно вычислить скорость коррозии. Этот сложный способ, дающий не всегда однозначные результаты (в связи с возможностью совмещения катодных и анодных реакций на одном и том же участке), редко применяется для количественной оценки скорости коррозии. [c.471]

Обычная кристаллографическая форма олова — объемноцентрированная тетрагональная, но низкотемпературная аллотропическая модификация, так называемое серое олово , имеет кубическую решетку. Превращение происходит при температуре 13,2° С, но в отсутствие затравки низкотемпературной модификации переход редко происходит даже при очень низких температурах, так как этому препятствуют присутствующие обычно в промышленном олове примеси. Поскольку при таком превращении возникают бородавки серого продукта, то неопытный наблюдатель не в состоянии отличить этот эффект от проявления локальной коррозии. Нередко вещество, считавшееся серым оловом, при непосредственном исследовании оказывается продуктом коррозии. Примеси, обычно присутствующие в номинально чистом олове, как правило, не влияют на его коррозионную стойкость, за исключением слабого изменения скорости окисления на воздухе. В то же время даже небольшие примеси алюминия могут привести к сильному охрупчиванию материала в воде в результате межкристаллитной корро- [c.156]

Изменение потенциала меди при деформации в упругой области, по-видимому связано с микроскопическими разрывами поверхностной пленки, что приводит к образованию многочисленных пар локальных элементов металл—пленка [86]. На ходе кривых в области пластической деформации также сказывается осложняющее действие пленок, как это видно из сопоставления величин механохимического эффекта при различных скоростях деформации, обусловливающих различное время залечивания пленок. [c.94]

Третий вопрос, касающийся катодной поляризации, тоже был подвергнут анализу. Согласно экспериментальным данным [172, 174], имеется область потенциалов, в которой скорость роста трещины V достигает минимума, однако при более катодных потенциалах V вновь возрастает (рис. 28). Аналогичный минимум как для скорости роста трещины, так и для проницаемости наблюдается также в сталях [175], где участие водорода в растрескивании практически не вызывает сомнений. Полагают, что этот минимум соответствует наименьшей подвижности водорода, о чем свидетельствует изменение проницаемости. Увеличение проникновения водорода при катодной поляризации связано с образованием значительного его количества, а усиление при анодной поляризации — с образованием кислоты в результате гидролиза в питтингах или трещинах [2, 172]. В последнем случае происходит локальное образование водорода, несмотря на то что общий потенциал анодный. Этот процесс теперь изучен достаточно хорошо [60, 61 175— 178]. Таким образом, возражения, основанные на электрохимических представлениях, следует, по-видимому, считать опровергнутыми. В работе [172] указывалось, и мы согласны с этим, что в настоящее время нет существенных фактов, опровергающих участие водорода в КР алюминиевых сплавов. [c.94]

Развитие теоретических исследований неравновесных газовых течений способствовало также появление быстродействующих вычислительных машин. Необходимость учета релаксационных явлений при расчете газовых течений обусловлена следующими причинами. В области высоких температур и давлений протекают различные химические реакции, процессы диссоциации, ионизации, возбуждения колебательных и электронных степеней свободы. Если времена этих процессов сравнимы с характерными временами макроскопических процессов, то происходит значительное отклонение от состояния термохимического равновесия, вызывающее в свою очередь существенное изменение картины течения. Нарушение локального термохимического равновесия при расширении диссоциированной смеси в ракетном сопле может привести к значительным потерям тяги. Недостаточно высокая скорость электронно-ионной рекомбинации в [c.118]

Рассмотренное выше косвенное спин-спиновое взаимодействие между ядрами А и X также может давать вклад в релаксацию. Так как при вращении молекулы как целого величина константы спин-спинового взаимодействия не изменяется, вращательная диффузия не является причиной изменения релаксационных параметров во времени. Зависимость от времени может возникать под влиянием двух различных механизмов. Во-первых, скорость релаксации за счет косвенного спин-спинового взаимодействия может зависеть от времени вследствие химического обмена взаимодействующих ядер. Это прежде всего относится к протонам. С амо явление называется скалярной релаксацией первого рода, а соответствующее время корреляции равно обратной скорости обмена. Во-вторых локальное поле, индуцируемое спином X в точке, где находится спин А, модулируется релаксационными процессами, в которых участвует спин ядра X. В этом случае говорят о Скалярной релаксации второго рода. Соответствующее время корреляции является временем релаксации спина X. [c.39]

Для дефектов больших размеров (кривые в, г) отмечается следующее после периода снижения темпа нарастания суммарной АЭ наблюдается второй этап нарастания суммарного счета. При этом чем больше дефект (локальные механические напряжения), скорость нарастания увеличивается, а время снижения активности (латентный период формирования трещины критических размеров) уменьшается. За некоторый промежуток времени до полного разрушения объекта по виду кривой изменения суммарной АЭ разрушение можно предсказать с высокой степенью точности. [c.312]

Более значительное влияние на устойчивость взвешенного слоя оказывают колебания локальных скоростей по сечению слоя. Рассмотрим по аналогии с [38] состояние дисперсной системы при колебании локальных скоростей ожижающего агента Ц с по сечению слоя относительно среднего значения <1 с>. Допустим, что в некоторый момент времени первоначально равномерное распределение 1Гс и ф в результате случайного изменения становится неравномерным и эпюра скорости имеет вид, показанный на рис. 3.19. Сопротивление слоя в зонах / и // будет различным. Сплошная фаза пойдет в зону / меньшего сопротивления, и порозность в ней еще уменьшится. В то же время Б зоне // скорость уменьшится и возрастет порозность. При малых изменениях локальной скорости благодаря текучести слоя объемное содержание успевает выравняться по сечению, и дисперсная система остается устойчивой. Значительные отклонения локальной скорости приводят к выбросу из слоя части материала, возникает четко выраженная циркуляция в зоне с высокой скоростью частицы движутся вверх с малой скоростью— вниз. Амплитуда колебаний объемного содержания дисперсных частиц возрастает, и дисперсная система становится неустойчивой. Это вызвано тем, что зоны подъемного и опускного движения, то есть зоны с различным <ф>, случайным образом перемещаются по периметру слоя. [c.196]

А. с.— один из мегодов исследования быстрых гомог, хим. р-ций и физ. процессов. Звуковые волны вызывают локальные отклонения состояния среды от термодинамич. равновесия, после чего происходит релаксация. Напр., продольные волны создают адиабатич. сжатия и разрежения среды, сопровождающиеся возрастанием или уменьшением т-ры и соответствующим смещением равновесия хим. р-ций. Изучая зависимость С и а от V, можно определять времена релаксации и находить константы скоростей таких р-ций, к-рые сопровождаются изменением энтальпии или объема реагентов, устанавливать величины этих изменений, выяснять механизмы р-ций. [c.20]

Указанные показатели коррозии могут быть использованы для оценки скорости коррозии металлов только при равномерном характере коррозии. Для оценки локальной коррозии используют особые показатели. Например, точечную коррозию можно количественно характеризовать по максимальной глубине проникновения питтингов, определяемой любыми, например оптическими, методами. Степень межкристаллитной коррозии можно оценить по относительному изменению механических (прочностных) или физических (электропроводность) характеристик металла за определенное время. [c.192]

Гидродинамические движения вещества характеризуются локальными значениями термодинамических параметров — температуры, давления, плотности и др., а также скорости, меняющимися в пространстве и времени. Такой подход оправдан в том случае, когда характерные размеры и времена изменения гидродинамических величин существенно превосходят соответственно статический радиус корреляции Ге и время релаксации флуктуаций В критической области Ге и е растут, и область применимости обычного гидродинамического приближения сужается. Волновые числа д и частоты гидродинамических движений ограничены неравенствами [c.223]

До сих пор мы не учитывали флюктуаций и считали, что состояние среды полностью описывается уравнениями (4.2.1). Напомним, что мы рассматриваем макроскопические явления самоорганизации, при которых локально в малых элементах среды сохраняется тепловое равновесие при заданных концентрациях реагентов. Все химические реакции предполагаются медленными, и связанное с ними изменение концентраций занимает гораздо большее время, чем характерное время установления теплового равновесия в малых элементах объема. Состояние системы задается поэтому путем указания мгновенных распределений концентраций, температуры, давления и поля скоростей макроскопических течений. В действительности, однако, эти величины испытывают малые квазистационарные флюктуации вблизи своих средних значений в данном элементе объема. Подобные флюктуации имеют двоякое происхождение. Во-первых, даже в отсутствие химических реакций в среде всегда существуют случайные потоки тепла, импульса и концентраций (см. гл. 3, разд. 4). Для учета таких потоков в правую часть уравнений (4.2.1) необходимо ввести добавочные слагаемые, являющиеся дивергенциями от этих потоков. Во-вторых, дискретный характер химических реакций, в основе которых лежат случайные акты химического взаимодействия между отдельными молекулами, приводит к появлению дополнительных флюктуаций для концентраций, принимающих участие в реакции компонентов (см. [7]). Учет этих флюктуаций осуществляется введением случайных источников в уравнения для химических концентраций (см. также гл. 3). Таким образом, принимая во внимание сделанные выше замечания, мы должны несколько модифицировать исходные уравнения (4.2.1), включив в них, соответ- [c.116]

За поведением электродов, разрушающихся во время окисления, невозможно наблюдать при использовании искровых разрядов с малой постоянной времени. Это можно объяснить малой скоростью вышеупомянутых диффузионных процессов, а также тем, что скорость химических процессов ниже скорости процессов электрического возбуждения в разрядах с укороченным периодом. Постепенное изменение химического состояния электродной поверхности по-прежнему влияет на отношение интенсивностей спектральных линий. Отсутствие в искровых разрядах локальных селективных химических процессов обычно улучшает воспроизводимость и точность анализа, уменьшает влияние элементов, но в [c.253]

На рис. 9 показана зависимость скорости реакции сшивания частично омыленного поливипилацетата (ОПВА) терефталевым альдегидом (ТФА) от скорости сдвига. Видно, что практического влияния условия проведения реакции на кинетику не оказывают. Вместе с тем, как видно из рис. 10, влияние на вязкость системы и точку гелеобразования — заметное. При этом малые величины скорости сдвига уменьшают время гелеобразования, т. е. повышают эффективность сшивания за счет уменьшения вероятности обрыва, цепи развития сетки. Очевидно, что именно к этому эффекту должно привести разворачивание клубка, если определяющим в реакции обрыва цепи является внутримолекулярная реакция сшивания удаленных по цепи звеньев. При больших значениях скорости сдвига время гелеобразования снова увеличивается. Но при этом происходит качественное изменение структуры геля образуется не единая пространственная сетка, а мелкие набухшие в растворителе агрегаты. Причиной этого является влияние силового поля на структуру полимера в момент начала ее образования, вблизи точки геля. Разрывы/ слабосшитой системы приводят к увеличению времени гелеобразования и к появлению сетки в локальных областях. Протяженных участков сетки в этих условиях, по-видимому, образоваться не может. [c.120]

Уравнение (1) не является вполне точным, так как в него входят величины равновесных потенциалов и постоянное значение перенапряжения, в то время как эффективные потенциалы катодов и анодов, определяющие силу локального тока (а тем самым и скорость растворения), в свою очередь зависят от локального тока. Строго говоря, величина омического сопротивления также не является постоянной, но меняется при изменении силы локального тока. [c.412]

Турбулизация межфазной границы может быть обусловлена- также возникающими при тепло- или массопередаче локальными изменениями поверхностного натяжения. Учет влияния концентрационных и температурных изменений поверхностного натяжения на гидродинамику вблизи межфазной границы представляет собой весьма сложную и в настоян1ее время еще не решенную задачу (необходимо исследовать устойчивость решения уравнения Навье — Стокса по отношению к малым возмущениям — локальным изменениям скорости). Пока сделаны лишь первые попытки решения этой задачи [72, 73]. В частности, показано [72], что возможность возникновения неустойчивости существенно зависит от знака гиббсовой адсорбции растворенного вещества в состоянии термодинамического равновесия, а также от соотношения между кинематическими вязкостями соприкасающихся фаз и коэффициентами диффузии веществ, которыми обмениваются эти фазы. Объяснено явление стационарной ячеистой картины конвективного движения, вызванного локальными градиентами поверхностного натяжения [73].. Дальнейшие исследования в этой области наталкиваются на серьезные математические трудности. [c.183]

В рассмотренных в работах [1—9] процессах температура слоя медленно меняется со временем при внесении внешних возмущений (например, при изменении скорости потока и 1)). Б то же время концентрационные поля газового реагента изменяются по сравнению с температурой практически безынерционно, т. е. концентрация реагента находится в квазистационарном режиме по отношению к температуре. Возникает естественное разделение переменных на быструю — концентрацию и медленную — температуру. В гл. 3 рассматривался вопрос разделения времен в подобных химико-технологических процессах. Там же приведены различные оценки, позволяющие с достаточным основанием считать одни процессы быстрыми, а другие медленными. Для изучаемого в настоящей работе нестационарного процесса предположение о квазистационарпости концентрационных полей по отношению к тепловым подразумевает, что в системе уравнений явно зависит от времени только медленная переменная, ответственная за изменение тепловых полей. Локальные флуктуации концентрационных полей предполагаю йся не наблюдаемыми концентрации не зависят от времени явно. Концентрационные поля следуют за тепловыми безынерционно. Распределение концентраций по длине реактора зависит только от мгновенного значения скорости потока газа (управляющего параметра) и мгновенного распределения температуры по длине реактора. [c.101]

Уравнение (1.37) подлежит простой интерпретации спин А находится в локальном магнитном поле, создаваемом спином X, и это поле согласно (1.31) пропорционально У -// и, кроме того, зависит от угла вмежду г и В . Зависимость от времени диполь-дипольного взаимодействия для двух ядерных спинов, находящихся в данной молекуле, возникает из-за того, что в течение длительного времени вследствие броуновского движения изменяется угол 0 относительно внешнего магнитного поля. Время корреляции вращательных движений является мерой скорости этого изменения. Если оба взаимодействующих спина принадлежат различным молекулам, то под влиянием диффузии расстояние г также будет изменяться. Мерой этого изменения является время корреляции трансляционных движений Вклад в [c.38]

Мы видим, что студни 20%-ного раствора желатины, ксантогената целлюлозы и нитроцеллюлозы в спирте не имеют частотной зависимости при изменении скорости деформации в 1000 раз, что свидетельствует о наличии у студней только очень малых периодов релаксации, связанных с изменением формы молекулы полимера. Действительно, релаксационные явления в полимерах обусловлены взаимодействием цепей между собой, их перемещением и поворотом. Отсутствие больших периодов релаксации свидетельствует о том, что взаимодействие ме кду цепями очень мало и, с другой стороны, что цепи лишены возможности перемещаться друг относительно друга. Следовательно, у студней имеются локальные связи между цепями, время существования которых велико по сравнению с временем опыта связи препятствуют перемещению молекул относительно друг друга (течению). Локальные связи соединяют цепные молекулы в непрерывную сетку, пе препятствуя деформации участков цепей, что обусловливает высокую эластичность сетки. [c.300]

Правая часть уравнения (1.2) учитывает действия инерционной силы II, II). Скорость в каждой точке будет меняться в зависимости от времени dwjdx — локальное изменение 1г), но в то же время скорость изменяется и от того, что рассматриваемая точка за это время изменила свое положение dwJdx —конвективное изменение [c.17]

Такое сложное изменение скорости второго созревания происходит, вероятно, не только от состояния наружной поверхности микрокристаллов, но и от конкурирующего влияния внутренних локальных нарушений. Так, SmuTs. достигает наибольшего значения при содержании 1—3 мол. % AgJ, вместе с тем время достижения этой величины имеет некоторое промежуточное значение по сравнению с чисто бромистой и бромоиодистой (с 5 мол. % AgJ) эмульсией. С другой стороны, хотя увеличение температуры или продолжительности первого созревания ускоряет процесс второго созревания, в первом случае наблюдается увеличение а во втором — уменьшение [c.60]

Основными переменными, изменением которых может быть оптимизирован промышленный реактор, являются температура реакции, способ производства и тин реактора, время реакции илп время пребывания, число кубовых реакторов (для каскада). Важной переменной является и концентрация реагента (см. стр. 75). Можно указать, что скорости нревращения и, следовательно, ироизводитель-ность реактора будут тем больше, чем выше концентрации реагентов. Это, однако, приведет к тому, что в реакциях с больпптм тепловым эффектом локальные тепловые перегревы будут увеличиваться, что, в свою очередь, увеличивает затраты на теплопередачу для ноддер- [c.200]

Попав в область с другой скоростью осевого переноса, вещество остается там некоторое время / >. Это время можно трактовать как время релаксации осевого диффузионного потока, в течение которого этот поток определяется не локальным осевым градиентом концентрации, а молярным адвективным переносом [8]. Связь между потоком и градиентом концентрации в этом случае не локальна и не мгновенна система обладает некоторой памятью [8,9]. Это свойство эредитарности (наследственности) становится существенным, когда время релаксации оказывается не малым в сравнении с другими характерными временами, в течение которых в системе происходят существенные изменения (химические превращения, пребывание в реакторе и т.п.). В этом слз чае можно говорить о новом (дисперсионном) механизме продольною перемешивания как о процессе слу чайного блуждания вдоль оси аппарата, и в этом слу тае возможен переход к дисперсионной (волновой) модели массопереноса [8]. [c.10]

Известно, что при увеличении интенсивности наводороживания (скорости накопления водорода) быстрее происходит разрушение стали и при меньших концентрациях водорода. Это связано с изменениями условий релаксаций внутренних напряжений. При низких внешних нагрузках либо при незначительной агрессивности коррозионной среды, когда обеспечивается слабый диффузионный поток водорода, возникшие напряжения успевают частично релаксироваться за счет локальной пластической деформации у краев образовавшейся трещины, поэтому последняя не растет. В этом случае время релаксации значительно меньше времени нарастания напряжений. При интенсивном наводороживании внутренние напряжения быстро нарастают, и процессы релаксации не успевают происходить даже в начальный период наводороживания. В результате блокирования водородом дислокаций подвижность их постепенно уменьшается, что приводит к локальному упрочнению металла. При достижении критических концентраций водорода, когда у краев трещины полностью теряется подвижность дислокаций, происходит хрупкое разрушение металла без следов пластической деформации. [c.40]

Особый интерес представляет механическая активация твердых тел и реакций с их участием, так как установлено, что часть механической энергии, подведенной к твердому телу во время активации, усваивается им в виде новой поверхности, линейных и точечных дефектов. Кроме того, известно, что химические свойства кристаллов определяются наличием в них дефектов, их природой и концентрацией. С помощью механической активации удается использовать в химии ряд физических явлений, происходящих в твердьгх телах при больших скоростях деформации. К ним относятся изменение структуры твердьгх тел ускорение процессов диффузии при пластической деформации образование активных центров на свежеобразованной поверхности возникновение импульсов высоких локальных температур и давлений и т. д. Впервые к использованию этих эффектов в химии подошли исследователи, изучавшие влияние ударных волн и высоких давлений со сдвиговыми деформациями на свойства твердых тел. Однако указанные эффекты можно получить и с использованием измельчительного оборудования, что с практической точки зрения более целесообразно и осуществимо, особенно для непрерывных процессов. В результате совершенствования этого оборудования появились аппараты с высокой интенсивностью подвода энергии, и роль этих эффектов при измельчении сильно возросла. [c.803]

Акустико-эмиссионные испытания образцов сталей эксплуатировавшихся трубопроводов. Испытьшали образцы, вырезанные при ремонтных работах из труб газопроводов, эксплуатировавшихся от 15 до 25 лет. Деформирование проводили на испытательной машине типа "Инстрон" с постоянной скоростью деформации, равной 1 мм/мин. Испытывали образцы как основного металла, так и вырезанные из зоны сварного шва. Основные результаты испытаний таковы. Начальная стадия деформирования однородных образцов не сопровождается регистрируемой АЭ. По мере приближения к пределу текучести начинает резко возрастать непрерьшная АЭ, которая остается высокой вплоть до стадии упрочнения, когда она весьма резко спадает практически до нулевого уровня. В это время начинается рост дискретной АЭ, частота следования импульсов которой возрастает. На конечном участке диаграммы деформирования исчезает и этот вид АЭ, а непосредственно перед разрушением образца, на этапе лавинного развития повреждения, снова возникает всплеск дискретной АЭ. Результаты испытаний образцов, вырезанных из зоны сварного соединения, практически не отличаются от результатов для образцов из основного металла, если по данным анализа поверхности разрыва образца отсутствуют явные дефекты сварки. Для дефектных образцов можно наблюдать непрерывную АЭ, а также существенные и нерегулярные ее изменения на стадии упрочнения. По-видимому, это связано с началом пластической деформации разных локальных зон образца в различные моменты времени, что обусловлено неоднородностью материала. Других особенностей АЭ в дефектных образцах не обнаружено. [c.248]

Из выражения (6.6) следует, что корреляционная функция в данном случае представляет собой среднее по времени значение произведения напряженностей локальных полей, разделенных временным интервалом т. В нашем случае корреляционная функция является мерой связи между двумя последовательными значениями Ялок( ). Таким образом, может быть введено понятие о времени корреляции Тс, которое является параметром, показывающим скорость изменения локального поля во времени, а следовательно, и скорость изменения функции корреляции. Если т = тс, то значение функции корреляции R(t) (6.6) уменьшается в е раз. Время корреляции в известной степени аналогично времени диэлектрической релаксации. Особенно полной эта аналогия становится при рассмотрении жидкостей. Время корреляции Тс в этом случае связано простым соотношением с временем диэлектрической релаксации то, найденным по формз ле, вытекающей из теории Дебая [c.210]

Время диэлектрической релаксации Td характеризует вращение молекул вследствие теплового движения, приводящее к дезориентации электрических диполей после снятия электрического поля, причем это движение рассматривается относительно неподвижной системы координат. Время корреляции т,. определяет скорость изменения локального поля отпосптсльно какого-либо ядра, [c.210]

Несомненный интерес представляют данные [45] о зависимости статических параметров петли гистерезиса железо-никель-кобальтовых ферритов от напряженности магнитного поля при охлаждении от температуры, несколько превышающей точку Кюри. Медленное охлаждение (130°С/час) без поля приводит к получению перетянутой петли гистерезиса. С ростом поля Ятмо перетянутые петли превращаются в прямоугольные через округлые (рис. 65). При быстром охлаждении ферритов независимо от величины Ятмо перетянутых петель не наблюдали, а при термической обработке без поля петли гистерезиса имели округлую форму, подобную форме петли при медленном охлаждении в слабых полях. При обсуждении этих результатов авторы [45] исходили из того, что в ферритах, нагретых выше точки Кюри, отсутствует как направленное, так и локальное упорядочение. При охлаждении без поля (Ятмо=0) ниже точки Кюри внутри образующихся доменов и на границе между ними создается локальное упорядочение, степень которого в значительной мере определяется скоростью охлаждения. Наложение малых синусоидальных полей во время охлаждения приводит лишь к обратимым смещениям границ доменов, так как характер локальной упорядоченности существенно не изменяется в сравнении с тем, который существовал в отсутствии поля. Отсюда, очевидно, и незначительное изменение магнитных параметров. Действительно, величина максимальной индукции (Вт) слабо изменяется вплоть до полей Я = 3—4 э, а затем быстро растет, достигая насыщения. Еще раньше начинается рост коэффициента прямоугольности петли гистерезиса. Можно ожидать, что при медленном охлаждении в магнитном поле превалирует эффект локального упорядочения, а в больших полях — эффект направленного упорядочения [И]. В случае же быстрого охлаждения без поля отсутствует не только направленное упорядочение, но и локальное, так как затруднены диффузионные процессы, связанные с перераспределением ионов ( замороженная структура). Этим и объясняется появление округлой петли гистерезиса после быстрого охлаждения в отсутствии магнитного поля. [c.183]

Позднее оценки скорости рассеяния фононов, вызванного вариациями атомной массы, показали, что оно может быть заметным и даже значительным особенно при температурах вблизи максимума в теплопроводности [146, 147]. Кроме флуктуаций атомной массы в изотопически разупорядоченном кристалле имеются локальные деформации решётки, обусловленные изотопической зависимостью молярного объёма, и изменения в силовых постоянных вблизи изотопической примеси. Как было показано выше, различие молярного объёма для изотопов появляется только из-за ангармонизма колебаний атомов в решётке. Возмущение решётки около изотопической примеси обусловлено тем, что лёгкий изотоп стремится минимизировать избыток энергии своих нулевых колебаний посредством расширения решётки матрицы (для тяжёлой примеси ситуация обратная). В то же время матрица противодействует расширению, оказывая давление на примесь и уменьшая её молярный объём. Возникающее поле деформации вокруг примеси приводит к рассеянию фононов. Этот эффект естественно оказывается значительным в квантовых кристаллах (гелии, неоне), где имеется большой изотопический эффект в молярном объёме, и практически незаметён в обычных, неквантовых кристаллах. Скорость рассеяния фононов на изотопах даётся выражением (см., например, [148]) [c.80]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология