Совершенные газы

При начальной температуре 373 К 1 моль кислорода совершает цикл в идеальной машине Карно. Сначала он расширяется изотермически до двукратного объема, затем расширяется адиабатически до трехкратного объема (по сравнению с первоначальным), затем сжимается изотермически до такого объема, чтобы в результате последуюш,его адиабатического сжатия вернуться к первоначальному состоянию. Приняв 7 = Ср Су = 1,4, рассчитайте работу, совершенную газом в каждой части цикла работу, произведенную за счет теплоты в цикле, и КПД цикла. [c.73]

Теплота, как уже было указано, не является функцией состояния. Количество теплоты, выделяемой или поглощаемой при переходе рассматриваемой системы из состояния 1 в состояние 2, зависит от пути перехода. Например, изотермическое расширение идеальных газов не сопровождается выделением или поглощением теплоты, если процесс протекает без совершения газом работы. В противном же случае процесс сопровождается поглощением теплоты. [c.182]

Функция Лейбензона для совершенного газа определяется по формуле (2.60) [c.181]

Прямолинейно-параллельный фильтрационный поток несжимаемой жидкости и совершенного газа [c.67]

Приравняв левые части соотношений (2.30) и (2.31), получим уравнение состояния идеального (совершенного) газа, которым будем пользоваться в дальнейшем [c.49]

Для совершенного газа с уравнением состояния (2.32) [c.55]

Выразим функцию Лейбензона (2.55) через давление для различных флюидов- несжимаемой жидкости, упругой жидкости, совершенного газа и реального газа. Для этого в (2.55) подставим соответствующие выражения для плотности и возьмем интеграл. [c.55]

Во сколько раз изменится плотность упругой жидкости и совершенного газа при изменении давления в 100 раз, от атмосферного (Ргг = 0,1 МПа), до /7 = 10 МПа Принять (3 = 10 Па [c.58]

Несжимаемая жидкость Совершенный газ [c.69]

Основы теории движения газа в пористой среде были разработаны основателем советской школы нефтегазовой гидромеханики академиком Л. С. Лейбензоном. Он впервые получил дифференциальные уравнения неустановившейся фильтрации совершенного газа в пласте по закону Дарси Полученное им нелинейное дифференциальное уравнение параболического типа впоследствии было названо уравнением Лейбензона. [c.181]

Сборник объединяет работы, опубликованные автором в научных журналах в 1957-1998 гг. Предложены вариационные принципы газовой динамики без дополнительных ограничений и магнитной гидродинамики при бесконечной проводимости. Выведены полные системы законов сохранения газовой динамики и электромагнитной динамики совершенного газа. Дано аналитическое решение задач оптимизации формы тел, обтекаемых плоскопараллельным и осесимметричным потоками газа, а также формы сверхзвуковых сопел. Построены точные решения уравнений Навье—Стокса дпя стационарных течений несжимаемой жидкости, воспроизводящие вихревые кольца, пары колец, образования типа разрушения вихря, цепочки таких образований и др. [c.2]

Рассмотрим конкретные модели флюидов - несжимаемую жидкость и совершенный газ. Выпишем для них формулы для расчета основных характеристик одномерных фильтрационных потоков. Сопоставление этих формул позволит оценить эффект сжимаемости при прочих одинаковых условиях. [c.66]

При прямолинейно-параллельной фильтрации по закону Дарси давление в сечении 1 с координатой Х1 = 200 м составляет Р1 = 3 МПа, а в сечении 2 (х2 = 400 м) = 1 МПа. Чему равно отношение скоростей фильтрации и градиентов давления в этих сечениях, если фильтруется а) несжимаемая жидкость б) совершенный газ [c.101]

Для вывода дифференциального уравнения неустановившейся фильтрации совершенного газа воспользуемся уравнением (2.56), которое справедливо для любого сжимаемого флюида [c.181]

Как будет показано ниже, в вихревой трубе происходит организованное течение газа в высоконапряженном поле центробежных сил со сложной структурой при непрерывном изменении всех характеризующих газ параметров. Безусловно, при влажном газе, при наличии конденсирующих компонентов, а также жидкой или твердой дисперсной фаз процессы, протекающие в вихревой трубе, должны еще больше усложняться. При этом следует ожидать значительной интенсификации процессов конденсации и сепарации. При движении парогазовых смесей в каналах сопловых вводов (пар одного компонента) условием конденсации является пересыщение пара и, чем быстрее идет расширение смеси, тем к большему пересыщению приходит система, что приводит к конденсации. Как следует из данных А. Стодола, исследовавшего конденсацию водяного пара в сопле, в этих условиях возможна и гомогенная конденсация даже при наличии некоторой доли дисперсной фазы (данные представлены в монографии Л. Е. Стернина [6]). При медленном расширении пара в сопле пересыщение может и не происходить, так как пар успевает конденсироваться на посторонних частицах. Из этого следует, что для начала конденсации важную роль играет промежуток времени, в течение которого создается пересыщение. В монографии отмечается и такой факт, что при наличии в потоке газа даже небольшого количества другого вещества с более высокой температурой и давлением насыщения в первую очередь происходит гомогенная конденсация этого вещества с образованием большого количества зародышей, на которых в дальнейшем конденсируется основной компонент. Пересыщение пара при этом может и отсутствовать. О том, что конденсация в соплах возможна, можно сделать вывод, если сопоставить уравнение Клаузиуса-Клайперона (1.2) и уравнение изменения давления при адиабатическом расширении в сопле совершенного газа [c.10]

Преобразуем правую часть уравнения (6.1). Считая пористость гпд постоянной и учитывая, что для совершенного газа [c.182]

Рассмотрим газовую смесь в рамках модели совершенного газа. Уравнение состояния многокомпонентной смеси примет вид [c.75]

Полученное дифференциальное уравнение неустановившейся фильтрации совершенного газа (6.6) называется уравнением Л. С. Лейбензона и представляет собой нелинейное уравнение параболического типа. Подчеркнем, что оно справедливо для совершенного газа при выполнении закона Дарси. Изменением коэффициента пористости пренебрегают потому, что он входит в уравнение (6.1) в виде произведений рт, в котором плотность газа меняется в гораздо большей степени, чем пористость. [c.182]

В 2 приведено решение задачи о нестационарном притоке, совершенного газа к скважине бесконечно малого радиуса с постоянным дебитом. Решение получено в результате интегрирования линеаризованного дифференциального уравнения. [c.189]

Из приведенных данных видно, что во все соотношения для совершенного газа давление входит в квадрате, в то время как для упругой жидкости-в первой степени, коэффициент пьезопроводности и для жидкости заменяется на х = kpJ r mo) для газа коэффициент Qт /(2nkh)-ЯП батРатЛД Л)- в остальном все соотношения аналогичны. [c.187]

Как запишется дифференциальное уравнение установившейся фильтрации совершенного газа относительно давления (к = onst, г = onst) [c.58]

Для совершенного газа из (3.25) следует = Р гРИ 2Ргг) + С, = Рат/ ДЗ/ ат) + С и основные соотношения принимают вид Рат(/ -Р ) [c.67]

Выражение (3.80), определяющее дебит реального газа, отличается от выражения (3.55) для совершенного газа множителем г в знаменателе и среднепластовым значением вязкости т . [c.81]

Так как основная группа параметров подобия термогазодинамических процессов остается неизменной, попробуем установить только те из них, которые связаны с переходом от совершенного газа к произвольному реальному газу. Для этого необходимо рассмотреть основные уравнения термо- и газодинамики в безразмерном виде с возможно меньшим числом допущений. Используем некоторые положения теории термодинамического подобия, в частности подобия калорических свойств веществ, разработанные И. С. Бадылькесом [3] на основе сформулированного им расширенного закона соответственных состояний. [c.70]

Подставив (3.90) и (3.91) в (3.87) и (3.89), получим формулы для расхода и распределения давления для жидкости и совершенного газа соответственно, внесенные в табл. 3.4. Там же приведены формулы для Pi ) и йт случае закона Краснопольского п = 2). [c.83]

Вывод дифференциа.1ьного уравнения неустановившейся фильтрации совершенного газа по двучленному закону [c.184]

Уравнение (10.55) можно упростить в случае рассмотрения фильтрации совершенного газа, удовлетворяющего уравнению Клапейрона-Менделеева (см. гл. 2). В этЬй как известно, коэффициент [c.322]

В задачах теплообмена ван ную роль играет число Нуссельта, которое представляет собой безразмерный теп- ловон поток на стенкс. В случае совершенных газов число Эккерта является комбинацией числа Маха Ма и отноше-ппя удельных теплоемкостей у. [c.106]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология