Профиль источника теплоты

Осуществление теплотехнических процессов. При разработке осуществления теплотехнических процессов в печи рассматриваются следующие вопросы суммарное потребление теплоты, источник теплоты (экзотермическая, электротермическая, гелиотермическая или смешанная) тип, количество, место и порядок расположения теплогенераторов с учетом их особенностей для обеспечения заданного профиля температур в печи. [c.134]

Основой решения задач о стационарном температурном профиле при наличии внутреннего источника теплоты служит уравнение (4.1.2.3) при нулевом значении производной температуры по времени. При постоянном значении мощности внутреннего тепловыделения стационарный профиль температуры имеет параболическую форму для тел плоской, цилиндрической и сферической формы. Например, для сплошного тела цилиндрической формы, моделирующего стационарную работу неподвижного слоя катализатора внутри трубчатого реактора, распределение температуры по радиусу слоя имеет вид [c.230]

Рис. IV. 3. Профиль температур в плите при наличии источника теплоты.

Результаты численных расчетов профилей скорости и температуры при характерных значениях реологического параметра т и сравнение профиля температуры при постоянных граничных условиях первого рода (В1=оо) в потоках без внутренних источников теплоты с данными других авторов [126] приведены на рис. 4.32. [c.352]

В качестве примера здесь приводится центрально симметричная задача о нестационарной теплопроводности шара, в каждой точке которого непрерывно действует источник теплоты объемной мощностью д . Соответствующее дифференциальное уравнение было приведено ранее — см. уравнение (2.17). Условия однозначности принимаются в обычной простой форме симметрия искомого температурного профиля в центре, конвективная теплоотдача между наружной поверхностью шара и окружающей средой и равномерное распределение температуры внутри шара в начальный момент [c.43]

Рассмотрим следующую задачу. Однородная жидкость с температурой фо(0 вытекает из резервуара в прямую достаточно длинную трубу с произвольным профилем поперечного сечения В, и на начальном изотермическом участке трубы (а <0) формируется стабилизированное течение, так что в активной зоне трубы (х О) поле скорости мг в потоке жидкости становится установившимся и стационарным. На внутренней поверхности трубы Г задано условие теплообмена с внешней средой, которое описывается дифференциальным оператором I. Внутренняя задача конвективного теплообмена сводится к определению изменения температурного поля в потоке жидкости, обусловленного внешними тепловыми воздействиями через поверхность трубы по закону оператора I или внутренними воздействиями в форме теплоты трения, сжимаемости и других источников выделения или поглощения теплоты в потоке жидкости. [c.210]

Ниже рассматривается охлаждение однородного сплошного шара, внутри которого отсутствует внутренний источник (сток) теплоты (9и = 0), в среде с постоянными значениями температуры tf и коэффициента внешней теплоотдачи а. В отличие от предыдущей задачи здесь распределение температуры шара в начальный момент времени принимается не равномерным, а в виде известной произвольной функции координаты 0о(г). Естественным физическим условием является требование ограниченности искомого температурного профиля в центре шара. [c.32]

При отсутствии внутренних источников и стоков теплоты ( 7г=0) аппроксимация профиля тепловых потоков кубической параболой дает формулу [c.125]

III. Определение коэффициента теплопроводности Хг по профилю температур прн смешении параллельных потоков с разной температурой. В работе [13] потоки имели одинаковое сечение в работе [32] нагретый газ вводили по центральной трубе в наших опытах [33] создавался линейнйй источник теплоты, который обеспечивал нагревание узкой полосы газа на входе-в слой (см. стр. 121). Методы расчета Хг по экспериментальным профилям температур аналогичны расчету коэффициентов диффузии из поля концентраций (см. раздел III. 5) на основе решения задачи при соответствующих граничных условиях. Общий недостаток данного метода связан с неизбежной неравномерностью скоростей потока, имеющего разную температуру. [c.114]

Трение при большой вязкости среды также является внутренним источником теплоты, но в этом случае qy зависит от профиля скоростей. Меняется и само распределение скоростей по сечению канала. В первом приближении можно считать, что профиль скоростей сохраняется параболическим, и тогда стабилизированное значение интенсивности теплообмена [ х = onst, Ре/х->0] [c.98]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология