Пересыщение метод адиабатического расширения

В 1934 г. Фольмер и Флуд создали метод экспериментального исследования кинетики гомогенной конденсации пара в отсутствие инородных частиц, с помощью которого проверили изложенную выше теорию Фольмера. Эти исследования имеют большое принципиальное значение, так как они дали возможность оценить все параметры, определяющие фазообразование, что позволило проверить теорию в особо чистых условиях. Эксперименты проводились в камере Вильсона, заполненной воздухом, насыщенным парами исследуемой жидкости. При достаточно высокой степени адиабатического расширения пары охлаждались и конденсировались, в результате образовывался туман. Скорость образования зародышей контролировалась визуально по началу конденсации, т. е. по минимальному пересыщению, при котором появлялся туман. При этих условиях /о оказалось порядка единицы. Поскольку /о зависит от пересыщения 1п (рг рх) экспоненциально, этот при- [c.97]

Широко применяемый в настоящее время метод определения критического пересыщения паров основан на образовании тумана в результате охлаждения газовой смеси, содержащей пар, при адиабатическом расширении этой смеси в камере Вильсона Эту же камеру применяют для того, чтобы обнаружить присут- [c.115]

Пересыщенный пар, существование которого является необ-ходимым условием для образования тумана, может быть получен не только адиабатическим расширением, как это имеет место в камере Вильсона, но и другими методами. Поэтому камера Вильсона может быть заменена более простыми приборами непрерывного действия. [c.116]

Широко применяемый в настоящее время метод определения критического пересыщения пара основан на образовании тумана в результате охлаждения газовой смеси, содержащей пар, при адиабатическом расширении этой смеси в камере Вильсона. Эту же камеру используют для обнаружения присутствующих в газах центров конденсации, а также для изучения свойств заряженных частиц. Однако пользование камерой Вильсона, особенно при высоких температурах, связано с известными экспериментальными трудностями. Существенными недостатками этой камеры являются [c.109]

Единственный метод, применяемый в настоящее время для определения критического пересыщения паров, основан на образовании тумана в результате охлаждения газовой смеси, содержащей пары, при адиабатическом расширении этой смеси в камере Вильсона Эту же камеру применяют для того, чтобы обнаружить присутствие в газах центров конденсации, а также для изучения свойств заряженных частиц. [c.60]

Таким образом, отличие описанного метода от ныне принятого состоит в следующем. В камере Вильсона пересыщенный пар образуется в момент адиабатического расширения при ЭТОМ создавшееся пересыщение быстро снижается вследствие нагревания камеры и конденсации паров на ее стенках. В описанном способе пересыщенный пар образуется в свободной струе, степень пересыщения этого пара не меняется и, таким образом, исследования можно вести непрерывно. Степень пересыщения можно легко регулировать, изменяя температуры смешивающихся потоков и содержание паров в них. [c.64]

Критическим принято называть то пересыщение, прп котором выделение новой фазы в виде капелек начинается с заметной скоростью. Это определение условно и, очевидно, зависит от чувствительности метода, которым обнаруживаются первые зародыши новой фазы. В классических опытах Фольмера и Флуда [20] по гомогенному образованию новой фазы — конденсации паров жидкости в камере Вильсона — пересыщение в объеме задается определенной степенью быстрого (адиабатического) расширения насы- [c.276]

Обычно величина определялась при помощи камеры Вильсона, в которой происходило охлаждение парогазовой смеси (в результате ее адиабатического расширения), образование зародышей, затем частиц аэрозоля. Весьма эффективен метод определения 5 при смешении парогазовой смеси с холодным газом в турбулентной свободной струе [84]. Метод основан на том, что при помощи теории турбулентных свободных струй можно определять возникающие значения пересыщения 5 в любой точке струи, в том числе и максимальное пересыщение 5тах,-если известны параметры смешивающихся потоков. Изменяя эти параметры, можно получить такое пересыщение, при котором в струе появляется туман это пересыщение может быть принято равным критическому. [c.51]

АС имеет меньший наклон, чем кривая давления пересыщенного пара АВ. К этому же результату можно прийти, сравнивая уравнение Клапейрона — Клаузиуса dpIdT = LIT (vg — vi) с уравнением dpldT)s = -pIT (dvldT)p. Вспоминая решение задачи 33, нетрудно видеть, что последний метод эквивалентен определению знака теплоемкости пересыщенного пара. Мы видим теперь, что при внезапном расширении камеры Вильсона, при котором происходит адиабатическое расширение насыщенного пара, состояние пара изменяется вдоль СА и уходит влево от АВ в область пересыщенного пара. [c.277]